最新四章节宇宙演化与终极物理PPT课件

四章节宇宙演化与终极物理四章节宇宙演化与终极物理1、光谱测量技术的发展、光谱测量技术的发展 n n16661666年，牛顿年，牛顿年，牛顿年，牛顿 的光三棱镜色散。的光三棱镜色散。的光三棱镜色散。的光三棱镜色散。通常的阳光，是由一序列不同波长通常的阳光，是由一序列不同波长通常的阳光，是由一序列不同波长通常的阳光，是由一序列不同波长的光组成的。的光组成的。的光组成的。的光组成的。n n18141814年，德国天文学家夫琅和费年，德国天文学家夫琅和费年，德国天文学家夫琅和费年，德国天文学家夫琅和费(J.Fraunhofer)(J.Fraunhofer)让太阳光先通过一狭缝，再由棱镜折射。这让太阳光先通过一狭缝，再由棱镜折射。这让太阳光先通过一狭缝，再由棱镜折射。这让太阳光先通过一狭缝，再由棱镜折射。这时，他得到的光谱还是带状的。只不过在连续分布的光谱时，他得到的光谱还是带状的。只不过在连续分布的光谱时，他得到的光谱还是带状的。只不过在连续分布的光谱时，他得到的光谱还是带状的。只不过在连续分布的光谱中，有一些分离的暗线。这表明太阳的光谱中，欠缺了一些中，有一些分离的暗线。这表明太阳的光谱中，欠缺了一些中，有一些分离的暗线。这表明太阳的光谱中，欠缺了一些中，有一些分离的暗线。这表明太阳的光谱中，欠缺了一些波长的光。而这些暗线称为波长的光。而这些暗线称为波长的光。而这些暗线称为波长的光。而这些暗线称为“夫琅和费线夫琅和费线夫琅和费线夫琅和费线”。n n18591859年前后，德国化学家本生年前后，德国化学家本生年前后，德国化学家本生年前后，德国化学家本生(R.W.Bunsen)(R.W.Bunsen)和克希霍夫和克希霍夫和克希霍夫和克希霍夫(G.R.Kirchhoff)(G.R.Kirchhoff)注意到，不同的化学物质在炽热状态下发出注意到，不同的化学物质在炽热状态下发出注意到，不同的化学物质在炽热状态下发出注意到，不同的化学物质在炽热状态下发出的光似乎不一样。在拍摄的底片上，不同元素的物质发出的的光似乎不一样。在拍摄的底片上，不同元素的物质发出的的光似乎不一样。在拍摄的底片上，不同元素的物质发出的的光似乎不一样。在拍摄的底片上，不同元素的物质发出的光，其谱线光，其谱线光，其谱线光，其谱线数数数数不同，位置也有不同。不同，位置也有不同。不同，位置也有不同。不同，位置也有不同。量子演化动力学理论量子演化动力学理论 n n我们发现，宇宙演化内容中，基本时空演化是由一种特殊我们发现，宇宙演化内容中，基本时空演化是由一种特殊我们发现，宇宙演化内容中，基本时空演化是由一种特殊我们发现，宇宙演化内容中，基本时空演化是由一种特殊的因子即时间演化算符的因子即时间演化算符的因子即时间演化算符的因子即时间演化算符 作用在能描述作用在能描述作用在能描述作用在能描述场构型空间的标架上进行的。这种场构型空间可看成是宇宙场构型空间的标架上进行的。这种场构型空间可看成是宇宙场构型空间的标架上进行的。这种场构型空间可看成是宇宙场构型空间的标架上进行的。这种场构型空间可看成是宇宙的本底。如对于引力场，由于时间平移不变性所给出的的本底。如对于引力场，由于时间平移不变性所给出的的本底。如对于引力场，由于时间平移不变性所给出的的本底。如对于引力场，由于时间平移不变性所给出的HamiltonianHamiltonian的限制，从而可得到著名的量子引力方程的限制，从而可得到著名的量子引力方程的限制，从而可得到著名的量子引力方程的限制，从而可得到著名的量子引力方程Wheeler-De WittWheeler-De Witt方程。上世纪方程。上世纪方程。上世纪方程。上世纪9090年前后，雅各布森、斯莫林年前后，雅各布森、斯莫林年前后，雅各布森、斯莫林年前后，雅各布森、斯莫林和罗维利完整地求解了这个量子引力方程，从而发现了时空和罗维利完整地求解了这个量子引力方程，从而发现了时空和罗维利完整地求解了这个量子引力方程，从而发现了时空和罗维利完整地求解了这个量子引力方程，从而发现了时空的量子生成机制。这一机制，也正是宇宙空间的演化机制。的量子生成机制。这一机制，也正是宇宙空间的演化机制。的量子生成机制。这一机制，也正是宇宙空间的演化机制。的量子生成机制。这一机制，也正是宇宙空间的演化机制。同时也明确说明，时空具有量子结构。同时也明确说明，时空具有量子结构。同时也明确说明，时空具有量子结构。同时也明确说明，时空具有量子结构。微观粒子的量子动力学机制微观粒子的量子动力学机制 n n考虑一个粒子在两个已经发生的时空事件考虑一个粒子在两个已经发生的时空事件考虑一个粒子在两个已经发生的时空事件考虑一个粒子在两个已经发生的时空事件(x xa a,t ta a)和和和和(x xb b,t tb b )之间的演化，其机制实际上是由一个由时间参量之间的演化，其机制实际上是由一个由时间参量之间的演化，其机制实际上是由一个由时间参量之间的演化，其机制实际上是由一个由时间参量t t表征的所表征的所表征的所表征的所谓演化核即时间演化算符谓演化核即时间演化算符谓演化核即时间演化算符谓演化核即时间演化算符 作用在类空作用在类空作用在类空作用在类空的闵可夫斯基场构型空间的标架上实现的的闵可夫斯基场构型空间的标架上实现的的闵可夫斯基场构型空间的标架上实现的的闵可夫斯基场构型空间的标架上实现的 。作用的结果为时空的量子映象，这种子映象在整个时空的综作用的结果为时空的量子映象，这种子映象在整个时空的综作用的结果为时空的量子映象，这种子映象在整个时空的综作用的结果为时空的量子映象，这种子映象在整个时空的综合，就反映出了粒子在时空的表象，也就是所谓的波函数合，就反映出了粒子在时空的表象，也就是所谓的波函数合，就反映出了粒子在时空的表象，也就是所谓的波函数合，就反映出了粒子在时空的表象，也就是所谓的波函数 (x x，t t)，它也正是量子动力学方程的解。换句话说，描述它也正是量子动力学方程的解。换句话说，描述它也正是量子动力学方程的解。换句话说，描述它也正是量子动力学方程的解。换句话说，描述微观粒子的量子力学，实际上就是时间演化算符作用在类空微观粒子的量子力学，实际上就是时间演化算符作用在类空微观粒子的量子力学，实际上就是时间演化算符作用在类空微观粒子的量子力学，实际上就是时间演化算符作用在类空的闵可夫斯基场构型空间标架上的演化行为。的闵可夫斯基场构型空间标架上的演化行为。的闵可夫斯基场构型空间标架上的演化行为。的闵可夫斯基场构型空间标架上的演化行为。波粒二象性和量子跃迁波粒二象性和量子跃迁 的的量子演化动力学机制量子演化动力学机制n n量子演化在整个类空闵可夫斯基场构型空间的综合量子映量子演化在整个类空闵可夫斯基场构型空间的综合量子映量子演化在整个类空闵可夫斯基场构型空间的综合量子映量子演化在整个类空闵可夫斯基场构型空间的综合量子映象，反映的就是所谓的量子波动。而量子演化在泛函构型空象，反映的就是所谓的量子波动。而量子演化在泛函构型空象，反映的就是所谓的量子波动。而量子演化在泛函构型空象，反映的就是所谓的量子波动。而量子演化在泛函构型空间中的一种实在反映正好表现的是微观粒子经典动力学行为，间中的一种实在反映正好表现的是微观粒子经典动力学行为，间中的一种实在反映正好表现的是微观粒子经典动力学行为，间中的一种实在反映正好表现的是微观粒子经典动力学行为，这也正是我们能直观看到的波粒二象性中的粒子性表现。这也正是我们能直观看到的波粒二象性中的粒子性表现。这也正是我们能直观看到的波粒二象性中的粒子性表现。这也正是我们能直观看到的波粒二象性中的粒子性表现。n n量子演化动力学也可以说明微观粒子的量子跃迁机制。如对量子演化动力学也可以说明微观粒子的量子跃迁机制。如对量子演化动力学也可以说明微观粒子的量子跃迁机制。如对量子演化动力学也可以说明微观粒子的量子跃迁机制。如对整数或半整数空间，时间演化算符作用的结果是整数或半整数空间，时间演化算符作用的结果是整数或半整数空间，时间演化算符作用的结果是整数或半整数空间，时间演化算符作用的结果是1111或或或或0 0 0 0。而这。而这。而这。而这正是量子跃迁的法则。正是量子跃迁的法则。正是量子跃迁的法则。正是量子跃迁的法则。n n目前，自然界中的基本相互作用是一种什么样的机制也正是目前，自然界中的基本相互作用是一种什么样的机制也正是目前，自然界中的基本相互作用是一种什么样的机制也正是目前，自然界中的基本相互作用是一种什么样的机制也正是量子演化动力学的研究重要方向。量子演化动力学的研究重要方向。量子演化动力学的研究重要方向。量子演化动力学的研究重要方向。5、自然界中的基本相互作用、自然界中的基本相互作用 n n引力相互作用引力相互作用引力相互作用引力相互作用 引力相互作用由爱因斯坦的广义相对论引力场方程刻划。引力相互作用由爱因斯坦的广义相对论引力场方程刻划。引力相互作用由爱因斯坦的广义相对论引力场方程刻划。引力相互作用由爱因斯坦的广义相对论引力场方程刻划。n n电磁相互作用电磁相互作用电磁相互作用电磁相互作用 电磁相互作用由麦克斯韦的电磁场方程组刻划。电磁相互作用由麦克斯韦的电磁场方程组刻划。电磁相互作用由麦克斯韦的电磁场方程组刻划。电磁相互作用由麦克斯韦的电磁场方程组刻划。n n强相互作用强相互作用强相互作用强相互作用 强相互作用是束缚质子与质子、质子与中子、夸克与夸克强相互作用是束缚质子与质子、质子与中子、夸克与夸克强相互作用是束缚质子与质子、质子与中子、夸克与夸克强相互作用是束缚质子与质子、质子与中子、夸克与夸克之间的相互作用，由之间的相互作用，由之间的相互作用，由之间的相互作用，由SU(3)SU(3)规范场来刻划。规范场来刻划。规范场来刻划。规范场来刻划。n n弱相互作用弱相互作用弱相互作用弱相互作用 弱相互作用是造成大多数粒子衰变的一种相互作用，它与弱相互作用是造成大多数粒子衰变的一种相互作用，它与弱相互作用是造成大多数粒子衰变的一种相互作用，它与弱相互作用是造成大多数粒子衰变的一种相互作用，它与电磁相互作用一道，可由电磁相互作用一道，可由电磁相互作用一道，可由电磁相互作用一道，可由SU(2)SU(2)U(1)U(1)规规规规范范范范场场场场来刻划。来刻划。来刻划。来刻划。强相互作用强相互作用n n英国物理学家卢瑟福英国物理学家卢瑟福英国物理学家卢瑟福英国物理学家卢瑟福19111911年提出了原子的核式结构模型后，年提出了原子的核式结构模型后，年提出了原子的核式结构模型后，年提出了原子的核式结构模型后，人们知道了原子是由带正电的原子核和核外的电子构成的。但人们知道了原子是由带正电的原子核和核外的电子构成的。但人们知道了原子是由带正电的原子核和核外的电子构成的。但人们知道了原子是由带正电的原子核和核外的电子构成的。但很快就有人提出了这样的问题：原子核又是由什么构成的？很快就有人提出了这样的问题：原子核又是由什么构成的？很快就有人提出了这样的问题：原子核又是由什么构成的？很快就有人提出了这样的问题：原子核又是由什么构成的？n n中子发现后，原子核的结构也就清楚了。原子核是由带一个中子发现后，原子核的结构也就清楚了。原子核是由带一个中子发现后，原子核的结构也就清楚了。原子核是由带一个中子发现后，原子核的结构也就清楚了。原子核是由带一个电子正电荷的质子和质量与质子相当的中子构成的。电子正电荷的质子和质量与质子相当的中子构成的。电子正电荷的质子和质量与质子相当的中子构成的。电子正电荷的质子和质量与质子相当的中子构成的。n n在在在在10-1510-15米的原子核区域内，质子之间的库仑排斥力极大，万米的原子核区域内，质子之间的库仑排斥力极大，万米的原子核区域内，质子之间的库仑排斥力极大，万米的原子核区域内，质子之间的库仑排斥力极大，万有引力远没有库仑排斥力大，根本不可能把质子约束在原子核有引力远没有库仑排斥力大，根本不可能把质子约束在原子核有引力远没有库仑排斥力大，根本不可能把质子约束在原子核有引力远没有库仑排斥力大，根本不可能把质子约束在原子核这么小的区域内。那把质子约束在原子核内的力只能是一种新这么小的区域内。那把质子约束在原子核内的力只能是一种新这么小的区域内。那把质子约束在原子核内的力只能是一种新这么小的区域内。那把质子约束在原子核内的力只能是一种新的相互作用。这种相互作用极强，能克服库仑排斥把质子约束的相互作用。这种相互作用极强，能克服库仑排斥把质子约束的相互作用。这种相互作用极强，能克服库仑排斥把质子约束的相互作用。这种相互作用极强，能克服库仑排斥把质子约束在原子核那狭小的区域内。这种相互作用就称之为在原子核那狭小的区域内。这种相互作用就称之为在原子核那狭小的区域内。这种相互作用就称之为在原子核那狭小的区域内。这种相互作用就称之为强相互作用强相互作用强相互作用强相互作用。弱相互作用弱相互作用n n实验数据上也表明实验数据上也表明实验数据上也表明实验数据上也表明 衰变的电子并不来源于原子核外各壳层衰变的电子并不来源于原子核外各壳层衰变的电子并不来源于原子核外各壳层衰变的电子并不来源于原子核外各壳层电子，只能来自原子核。但根据电子，只能来自原子核。但根据电子，只能来自原子核。但根据电子，只能来自原子核。但根据19271927年海森伯提出不确定性原年海森伯提出不确定性原年海森伯提出不确定性原年海森伯提出不确定性原理，把电子束缚在的原子核那样小区域内，它的动量将有很大理，把电子束缚在的原子核那样小区域内，它的动量将有很大理，把电子束缚在的原子核那样小区域内，它的动量将有很大理，把电子束缚在的原子核那样小区域内，它的动量将有很大不确定性，因而它在核内逗留的时间不能超过几分之一秒；这不确定性，因而它在核内逗留的时间不能超过几分之一秒；这不确定性，因而它在核内逗留的时间不能超过几分之一秒；这不确定性，因而它在核内逗留的时间不能超过几分之一秒；这样，电子就不可能在原子核所占的区域内长时间存在。样，电子就不可能在原子核所占的区域内长时间存在。样，电子就不可能在原子核所占的区域内长时间存在。样，电子就不可能在原子核所占的区域内长时间存在。n n中子发现后，这个问题得到了解决。原来中子是不稳定的。中子发现后，这个问题得到了解决。原来中子是不稳定的。中子发现后，这个问题得到了解决。原来中子是不稳定的。中子发现后，这个问题得到了解决。原来中子是不稳定的。实验发现，通常经过大约实验发现，通常经过大约实验发现，通常经过大约实验发现，通常经过大约1515分钟，中子就衰变成了质子和电子。分钟，中子就衰变成了质子和电子。分钟，中子就衰变成了质子和电子。分钟，中子就衰变成了质子和电子。n n从从从从 衰变实验的能谱数据上看，造成衰变实验的能谱数据上看，造成衰变实验的能谱数据上看，造成衰变实验的能谱数据上看，造成 衰变的相互作用不可衰变的相互作用不可衰变的相互作用不可衰变的相互作用不可能是强相互作用和弱相互作用，因为这两种相互作用都显得太能是强相互作用和弱相互作用，因为这两种相互作用都显得太能是强相互作用和弱相互作用，因为这两种相互作用都显得太能是强相互作用和弱相互作用，因为这两种相互作用都显得太强了。当然，也不会是万有引力，因为这又显得太弱了。费米强了。当然，也不会是万有引力，因为这又显得太弱了。费米强了。当然，也不会是万有引力，因为这又显得太弱了。费米强了。当然，也不会是万有引力，因为这又显得太弱了。费米在在在在19341934年指出，这种力就应该是一种新的相互作用，并称之为年指出，这种力就应该是一种新的相互作用，并称之为年指出，这种力就应该是一种新的相互作用，并称之为年指出，这种力就应该是一种新的相互作用，并称之为弱弱弱弱相互作用。相互作用。相互作用。相互作用。6、统一之路、统一之路n n19351935年，汤川秀树提出了一种大胆的理论。他认为，电磁相互作用是年，汤川秀树提出了一种大胆的理论。他认为，电磁相互作用是年，汤川秀树提出了一种大胆的理论。他认为，电磁相互作用是年，汤川秀树提出了一种大胆的理论。他认为，电磁相互作用是通过交换场量子通过交换场量子通过交换场量子通过交换场量子 光子进行的。而质子与质子、质子与中子之间强相互光子进行的。而质子与质子、质子与中子之间强相互光子进行的。而质子与质子、质子与中子之间强相互光子进行的。而质子与质子、质子与中子之间强相互作用的核力也可以通过这种方式进行，它所交换的是一种质量约为电子作用的核力也可以通过这种方式进行，它所交换的是一种质量约为电子作用的核力也可以通过这种方式进行，它所交换的是一种质量约为电子作用的核力也可以通过这种方式进行，它所交换的是一种质量约为电子的的的的200200倍新的粒子。倍新的粒子。倍新的粒子。倍新的粒子。n n19471947年，英国物理学家鲍威尔终于在宇宙线中发现了一种粒子，其质年，英国物理学家鲍威尔终于在宇宙线中发现了一种粒子，其质年，英国物理学家鲍威尔终于在宇宙线中发现了一种粒子，其质年，英国物理学家鲍威尔终于在宇宙线中发现了一种粒子，其质量为电子的量为电子的量为电子的量为电子的273273倍，经反复检测，确定它正是汤川秀树所预言的介子，被倍，经反复检测，确定它正是汤川秀树所预言的介子，被倍，经反复检测，确定它正是汤川秀树所预言的介子，被倍，经反复检测，确定它正是汤川秀树所预言的介子，被命名为命名为命名为命名为 介子介子介子介子n n随着人造加速器的不断改进，人们陆续发现了随着人造加速器的不断改进，人们陆续发现了随着人造加速器的不断改进，人们陆续发现了随着人造加速器的不断改进，人们陆续发现了、介子和介子和介子和介子和 共振共振共振共振态粒子等许多粒子，其数目比元素的种类还要多。相应地，诸如同位态粒子等许多粒子，其数目比元素的种类还要多。相应地，诸如同位态粒子等许多粒子，其数目比元素的种类还要多。相应地，诸如同位态粒子等许多粒子，其数目比元素的种类还要多。相应地，诸如同位旋、奇异性等新的物理特性也被认识到了。面对如此种类繁多的粒子，旋、奇异性等新的物理特性也被认识到了。面对如此种类繁多的粒子，旋、奇异性等新的物理特性也被认识到了。面对如此种类繁多的粒子，旋、奇异性等新的物理特性也被认识到了。面对如此种类繁多的粒子，是否也能找到一种类似于元素周期律的规律来描述这些自然界的基本砖是否也能找到一种类似于元素周期律的规律来描述这些自然界的基本砖是否也能找到一种类似于元素周期律的规律来描述这些自然界的基本砖是否也能找到一种类似于元素周期律的规律来描述这些自然界的基本砖块呢？而这四种相互作用是否也可以象当年麦克斯韦把库仑力和磁力统块呢？而这四种相互作用是否也可以象当年麦克斯韦把库仑力和磁力统块呢？而这四种相互作用是否也可以象当年麦克斯韦把库仑力和磁力统块呢？而这四种相互作用是否也可以象当年麦克斯韦把库仑力和磁力统一描述那样统一地描述呢？一描述那样统一地描述呢？一描述那样统一地描述呢？一描述那样统一地描述呢？质子和中子的统一描述质子和中子的统一描述n n最初被拿来进行统一描述的是质子和中子。这两最初被拿来进行统一描述的是质子和中子。这两最初被拿来进行统一描述的是质子和中子。这两最初被拿来进行统一描述的是质子和中子。这两种粒子除了一个带电一个不带电以外，别的物理性种粒子除了一个带电一个不带电以外，别的物理性种粒子除了一个带电一个不带电以外，别的物理性种粒子除了一个带电一个不带电以外，别的物理性质如质量、自旋等都是相近的。为此，海森伯认为质如质量、自旋等都是相近的。为此，海森伯认为质如质量、自旋等都是相近的。为此，海森伯认为质如质量、自旋等都是相近的。为此，海森伯认为质子和中子在本质是同一种粒子，只不过有两种不质子和中子在本质是同一种粒子，只不过有两种不质子和中子在本质是同一种粒子，只不过有两种不质子和中子在本质是同一种粒子，只不过有两种不同的外在表现状态。为了描述这种粒子不同的外在同的外在表现状态。为了描述这种粒子不同的外在同的外在表现状态。为了描述这种粒子不同的外在同的外在表现状态。为了描述这种粒子不同的外在表现状态，海森伯引入了一种称之为表现状态，海森伯引入了一种称之为表现状态，海森伯引入了一种称之为表现状态，海森伯引入了一种称之为同位旋同位旋同位旋同位旋的量子的量子的量子的量子数来描述。一种粒子的状态不同，其同位旋分量就数来描述。一种粒子的状态不同，其同位旋分量就数来描述。一种粒子的状态不同，其同位旋分量就数来描述。一种粒子的状态不同，其同位旋分量就不同。如质子和中子的同位旋分量分别定为不同。如质子和中子的同位旋分量分别定为不同。如质子和中子的同位旋分量分别定为不同。如质子和中子的同位旋分量分别定为+1/2+1/2和和和和-1/2-1/2，三种，三种，三种，三种 介子介子介子介子+、-和和和和00的同位旋分量分的同位旋分量分的同位旋分量分的同位旋分量分别定为别定为别定为别定为+1+1、-1-1和和和和0 0。规范变换规范变换n n最早想要用统一地描述物理相互作用的数学方法最早想要用统一地描述物理相互作用的数学方法最早想要用统一地描述物理相互作用的数学方法最早想要用统一地描述物理相互作用的数学方法是德国学者是德国学者是德国学者是德国学者H.H.外尔在外尔在外尔在外尔在19181918年提出来的规范变换。外年提出来的规范变换。外年提出来的规范变换。外年提出来的规范变换。外尔注意到，似乎象麦克斯韦电磁场理论这样的物理尔注意到，似乎象麦克斯韦电磁场理论这样的物理尔注意到，似乎象麦克斯韦电磁场理论这样的物理尔注意到，似乎象麦克斯韦电磁场理论这样的物理规律不因在时空每一点上量度时空的尺度的随意选规律不因在时空每一点上量度时空的尺度的随意选规律不因在时空每一点上量度时空的尺度的随意选规律不因在时空每一点上量度时空的尺度的随意选择而有所改变，这种在时空每一点上量度时空的尺择而有所改变，这种在时空每一点上量度时空的尺择而有所改变，这种在时空每一点上量度时空的尺择而有所改变，这种在时空每一点上量度时空的尺度的改变称为定域规范变换。外尔试图应用定域规度的改变称为定域规范变换。外尔试图应用定域规度的改变称为定域规范变换。外尔试图应用定域规度的改变称为定域规范变换。外尔试图应用定域规范变换不变性原理来导出麦克斯韦的电磁场理论。范变换不变性原理来导出麦克斯韦的电磁场理论。范变换不变性原理来导出麦克斯韦的电磁场理论。范变换不变性原理来导出麦克斯韦的电磁场理论。但外尔的尝试没有成功，其原因在于他所用的尺度但外尔的尝试没有成功，其原因在于他所用的尺度但外尔的尝试没有成功，其原因在于他所用的尺度但外尔的尝试没有成功，其原因在于他所用的尺度的变换只涉及时空的变换只涉及时空的变换只涉及时空的变换只涉及时空自由度自由度自由度自由度的改变，而电磁势的改变的改变，而电磁势的改变的改变，而电磁势的改变的改变，而电磁势的改变则涉及物质的内禀自由度（电荷），这两种自由度则涉及物质的内禀自由度（电荷），这两种自由度则涉及物质的内禀自由度（电荷），这两种自由度则涉及物质的内禀自由度（电荷），这两种自由度是不同的。是不同的。是不同的。是不同的。量子电动力学的规范变换量子电动力学的规范变换n n19251925年年年年量子力学量子力学量子力学量子力学建立后，海森伯等人就注意到，在量子力建立后，海森伯等人就注意到，在量子力建立后，海森伯等人就注意到，在量子力建立后，海森伯等人就注意到，在量子力学中有一种新的不变性：波函数整体的相位选择有着任意学中有一种新的不变性：波函数整体的相位选择有着任意学中有一种新的不变性：波函数整体的相位选择有着任意学中有一种新的不变性：波函数整体的相位选择有着任意性，相因子的改变性，相因子的改变性，相因子的改变性，相因子的改变 对力学量的观测值毫无对力学量的观测值毫无对力学量的观测值毫无对力学量的观测值毫无影响。如果波函数在时空的每一点上，相位作正比于电荷的影响。如果波函数在时空的每一点上，相位作正比于电荷的影响。如果波函数在时空的每一点上，相位作正比于电荷的影响。如果波函数在时空的每一点上，相位作正比于电荷的改变改变改变改变 要求量子力学在这要求量子力学在这要求量子力学在这要求量子力学在这变换下不变，则必须有一矢量场存在，其场强正好为变换下不变，则必须有一矢量场存在，其场强正好为变换下不变，则必须有一矢量场存在，其场强正好为变换下不变，则必须有一矢量场存在，其场强正好为麦克斯麦克斯麦克斯麦克斯韦方程组韦方程组韦方程组韦方程组所描述，场的量子就是所描述，场的量子就是所描述，场的量子就是所描述，场的量子就是光子光子光子光子，它的质量为零，自旋，它的质量为零，自旋，它的质量为零，自旋，它的质量为零，自旋为为为为1 1，是传递电磁相互作用的量子。，是传递电磁相互作用的量子。，是传递电磁相互作用的量子。，是传递电磁相互作用的量子。这样，就完成了由外尔这样，就完成了由外尔这样，就完成了由外尔这样，就完成了由外尔开头尝试的从定域规范变换不变性导出电磁理论的工作开头尝试的从定域规范变换不变性导出电磁理论的工作开头尝试的从定域规范变换不变性导出电磁理论的工作开头尝试的从定域规范变换不变性导出电磁理论的工作 。杨米尔斯规范场理论杨米尔斯规范场理论n n19541954年，杨振宁和米尔斯试图发展一种规范变换年，杨振宁和米尔斯试图发展一种规范变换年，杨振宁和米尔斯试图发展一种规范变换年，杨振宁和米尔斯试图发展一种规范变换理论，以便能够描述同位旋规范变换的不变性。他理论，以便能够描述同位旋规范变换的不变性。他理论，以便能够描述同位旋规范变换的不变性。他理论，以便能够描述同位旋规范变换的不变性。他们发现，必须引进三种矢量规范场，它们形成同位们发现，必须引进三种矢量规范场，它们形成同位们发现，必须引进三种矢量规范场，它们形成同位们发现，必须引进三种矢量规范场，它们形成同位旋转动群旋转动群旋转动群旋转动群 SU(2)SU(2)的伴随表示。这些规范场的量子的的伴随表示。这些规范场的量子的的伴随表示。这些规范场的量子的的伴随表示。这些规范场的量子的自旋为自旋为自旋为自旋为1/21/2，同位旋为，同位旋为，同位旋为，同位旋为1 1，电荷分别为，电荷分别为，电荷分别为，电荷分别为+1+1、1 1和和和和0 0。但他们的理论遇到一个重大的困难，那就是他们无但他们的理论遇到一个重大的困难，那就是他们无但他们的理论遇到一个重大的困难，那就是他们无但他们的理论遇到一个重大的困难，那就是他们无法得到这种规范场量子的质量。而严格的规范不变法得到这种规范场量子的质量。而严格的规范不变法得到这种规范场量子的质量。而严格的规范不变法得到这种规范场量子的质量。而严格的规范不变性要求，规范场的量子是零质量的矢量粒子。另一性要求，规范场的量子是零质量的矢量粒子。另一性要求，规范场的量子是零质量的矢量粒子。另一性要求，规范场的量子是零质量的矢量粒子。另一方面，实验中从未发现除光子外别的质量为零的粒方面，实验中从未发现除光子外别的质量为零的粒方面，实验中从未发现除光子外别的质量为零的粒方面，实验中从未发现除光子外别的质量为零的粒子。子。子。子。规范场理论的困难规范场理论的困难n n19601960年，德国的海森伯把固体物理中自发对称破年，德国的海森伯把固体物理中自发对称破年，德国的海森伯把固体物理中自发对称破年，德国的海森伯把固体物理中自发对称破缺的概念引入到粒子物理来。他认为存在在一种自缺的概念引入到粒子物理来。他认为存在在一种自缺的概念引入到粒子物理来。他认为存在在一种自缺的概念引入到粒子物理来。他认为存在在一种自发破缺的机制，使得规范场的对称性受到破坏，从发破缺的机制，使得规范场的对称性受到破坏，从发破缺的机制，使得规范场的对称性受到破坏，从发破缺的机制，使得规范场的对称性受到破坏，从而使得规范场的场量子具有能量。海森伯的设想在而使得规范场的场量子具有能量。海森伯的设想在而使得规范场的场量子具有能量。海森伯的设想在而使得规范场的场量子具有能量。海森伯的设想在第二年取得了进展。第二年取得了进展。第二年取得了进展。第二年取得了进展。19611961年，英国剑桥的哥德斯通年，英国剑桥的哥德斯通年，英国剑桥的哥德斯通年，英国剑桥的哥德斯通发现了一类体系，其拉格朗日函数在某种变换下是发现了一类体系，其拉格朗日函数在某种变换下是发现了一类体系，其拉格朗日函数在某种变换下是发现了一类体系，其拉格朗日函数在某种变换下是一个对称的，但其真空态的变换却是不对称的。这一个对称的，但其真空态的变换却是不对称的。这一个对称的，但其真空态的变换却是不对称的。这一个对称的，但其真空态的变换却是不对称的。这就产生了对称破缺的情况。但第二年，哥德斯通和就产生了对称破缺的情况。但第二年，哥德斯通和就产生了对称破缺的情况。但第二年，哥德斯通和就产生了对称破缺的情况。但第二年，哥德斯通和温伯格、萨拉姆证明了这种对称破缺伴随着一种无温伯格、萨拉姆证明了这种对称破缺伴随着一种无温伯格、萨拉姆证明了这种对称破缺伴随着一种无温伯格、萨拉姆证明了这种对称破缺伴随着一种无质量的粒子，称之为哥德斯通粒子。又是质量为零质量的粒子，称之为哥德斯通粒子。又是质量为零质量的粒子，称之为哥德斯通粒子。又是质量为零质量的粒子，称之为哥德斯通粒子。又是质量为零的粒子，真令人厌恶。的粒子，真令人厌恶。的粒子，真令人厌恶。的粒子，真令人厌恶。规范场理论的转机规范场理论的转机希格斯机制希格斯机制 n n真正的转机出现在真正的转机出现在真正的转机出现在真正的转机出现在19641964年。这一年，英国物理学家年。这一年，英国物理学家年。这一年，英国物理学家年。这一年，英国物理学家P.P.希格希格希格希格斯提出了一种机制斯提出了一种机制斯提出了一种机制斯提出了一种机制(希格斯机制希格斯机制希格斯机制希格斯机制)来解决规范场的场量子质量来解决规范场的场量子质量来解决规范场的场量子质量来解决规范场的场量子质量为零的困难。希格斯引入了一种标量场，其场量子有质量，为零的困难。希格斯引入了一种标量场，其场量子有质量，为零的困难。希格斯引入了一种标量场，其场量子有质量，为零的困难。希格斯引入了一种标量场，其场量子有质量，现称之为希格斯粒子。希格斯认为，这种标量场在整个宇宙现称之为希格斯粒子。希格斯认为，这种标量场在整个宇宙现称之为希格斯粒子。希格斯认为，这种标量场在整个宇宙现称之为希格斯粒子。希格斯认为，这种标量场在整个宇宙空间中处处存在。当对应于基本粒子的规范场与希格斯的标空间中处处存在。当对应于基本粒子的规范场与希格斯的标空间中处处存在。当对应于基本粒子的规范场与希格斯的标空间中处处存在。当对应于基本粒子的规范场与希格斯的标量场发生汤川相互作用时，规范场的对称性就被破坏。这量场发生汤川相互作用时，规范场的对称性就被破坏。这量场发生汤川相互作用时，规范场的对称性就被破坏。这量场发生汤川相互作用时，规范场的对称性就被破坏。这时，规范场的场量子就可以有质量。而在发生相互作用过程时，规范场的场量子就可以有质量。而在发生相互作用过程时，规范场的场量子就可以有质量。而在发生相互作用过程时，规范场的场量子就可以有质量。而在发生相互作用过程中，零质量的规范场粒子在希格斯粒子的影响下中，零质量的规范场粒子在希格斯粒子的影响下中，零质量的规范场粒子在希格斯粒子的影响下中，零质量的规范场粒子在希格斯粒子的影响下(催化催化催化催化)，与，与，与，与零质量的哥德斯通粒子发生相互作用，并结合生成有质量的零质量的哥德斯通粒子发生相互作用，并结合生成有质量的零质量的哥德斯通粒子发生相互作用，并结合生成有质量的零质量的哥德斯通粒子发生相互作用，并结合生成有质量的规范场粒子。这时的哥德斯通粒子成为矢性规范场粒子的一规范场粒子。这时的哥德斯通粒子成为矢性规范场粒子的一规范场粒子。这时的哥德斯通粒子成为矢性规范场粒子的一规范场粒子。这时的哥德斯通粒子成为矢性规范场粒子的一个纵向分量，同时也就破坏了规范场的对称性。个纵向分量，同时也就破坏了规范场的对称性。个纵向分量，同时也就破坏了规范场的对称性。个纵向分量，同时也就破坏了规范场的对称性。弱电统一弱电统一n n希格斯机制对温伯格和萨拉姆而言是一种福音。温伯格和希格斯机制对温伯格和萨拉姆而言是一种福音。温伯格和希格斯机制对温伯格和萨拉姆而言是一种福音。温伯格和希格斯机制对温伯格和萨拉姆而言是一种福音。温伯格和萨拉姆早就各做了一个方案，用来对弱相互作用和电磁相互萨拉姆早就各做了一个方案，用来对弱相互作用和电磁相互萨拉姆早就各做了一个方案，用来对弱相互作用和电磁相互萨拉姆早就各做了一个方案，用来对弱相互作用和电磁相互作用进行统一的描述。他们提出，如果构造作用进行统一的描述。他们提出，如果构造作用进行统一的描述。他们提出，如果构造作用进行统一的描述。他们提出，如果构造SUSU（2 2）UU（1 1）的规范场，那电磁相互作用和弱相互作用就可以统一的规范场，那电磁相互作用和弱相互作用就可以统一的规范场，那电磁相互作用和弱相互作用就可以统一的规范场，那电磁相互作用和弱相互作用就可以统一地被表述。但这种规范场的场量子都是无质量的，这让他们地被表述。但这种规范场的场量子都是无质量的，这让他们地被表述。但这种规范场的场量子都是无质量的，这让他们地被表述。但这种规范场的场量子都是无质量的，这让他们很沮丧。现在有了希格斯机制，很沮丧。现在有了希格斯机制，很沮丧。现在有了希格斯机制，很沮丧。现在有了希格斯机制，SUSU（2 2）UU（1 1）规范场的规范场的规范场的规范场的场量子就可以在现实中表征出质量来。于是他们各自认真地场量子就可以在现实中表征出质量来。于是他们各自认真地场量子就可以在现实中表征出质量来。于是他们各自认真地场量子就可以在现实中表征出质量来。于是他们各自认真地研究了希格斯机制在研究了希格斯机制在研究了希格斯机制在研究了希格斯机制在SUSU（2 2）UU（1 1）规范场中具体所起到规范场中具体所起到规范场中具体所起到规范场中具体所起到的作用，最后分别于的作用，最后分别于的作用，最后分别于的作用，最后分别于19671967年和年和年和年和19681968年各自独立地提出了完整年各自独立地提出了完整年各自独立地提出了完整年各自独立地提出了完整的弱电统一方案。的弱电统一方案。的弱电统一方案。的弱电统一方案。n n他们提出，应该引入的希格斯场是一个二分量的复标量他们提出，应该引入的希格斯场是一个二分量的复标量他们提出，应该引入的希格斯场是一个二分量的复标量他们提出，应该引入的希格斯场是一个二分量的复标量场。当场。当场。当场。当SUSU（2 2）UU（1 1）规范场与希格斯场发生相互作用规范场与希格斯场发生相互作用规范场与希格斯场发生相互作用规范场与希格斯场发生相互作用时，希格斯场的两个自由度被时，希格斯场的两个自由度被时，希格斯场的两个自由度被时，希格斯场的两个自由度被SU(2)SU(2)规范场的场子吸收，形规范场的场子吸收，形规范场的场子吸收，形规范场的场子吸收，形成成成成WW规范场粒子；希格斯场的另一个自由度被分配给了规范场粒子；希格斯场的另一个自由度被分配给了规范场粒子；希格斯场的另一个自由度被分配给了规范场粒子；希格斯场的另一个自由度被分配给了SU(2)SU(2)和和和和U(1)U(1)规范场的场量子，其线性组合就形成了规范粒规范场的场量子，其线性组合就形成了规范粒规范场的场量子，其线性组合就形成了规范粒规范场的场量子，其线性组合就形成了规范粒子子子子Z Z0 0.而希格斯场的剩余度就形成了所谓的希格斯粒子。而希格斯场的剩余度就形成了所谓的希格斯粒子。而希格斯场的剩余度就形成了所谓的希格斯粒子。而希格斯场的剩余度就形成了所谓的希格斯粒子。夸克模型夸克模型n n19641964年美国科学家年美国科学家年美国科学家年美国科学家M.M.盖尔曼和茨威格各自独立地提出，盖尔曼和茨威格各自独立地提出，盖尔曼和茨威格各自独立地提出，盖尔曼和茨威格各自独立地提出，质子和中子这样的强子还不是最基本的粒子，它们是由更基质子和中子这样的强子还不是最基本的粒子，它们是由更基质子和中子这样的强子还不是最基本的粒子，它们是由更基质子和中子这样的强子还不是最基本的粒子，它们是由更基本的单元本的单元本的单元本的单元夸克夸克夸克夸克(quarkquark)组成的。最初解释强相互作用粒子组成的。最初解释强相互作用粒子组成的。最初解释强相互作用粒子组成的。最初解释强相互作用粒子的理论只需要三种夸克和它们的反粒子反夸克。而整个宇的理论只需要三种夸克和它们的反粒子反夸克。而整个宇的理论只需要三种夸克和它们的反粒子反夸克。而整个宇的理论只需要三种夸克和它们的反粒子反夸克。而整个宇宙由两类宙由两类宙由两类宙由两类“建筑材料建筑材料建筑材料建筑材料”构成，一类是轻子构成，一类是轻子构成，一类是轻子构成，一类是轻子(电子，中微子，电子，中微子，电子，中微子，电子，中微子，子和子和子和子和 子子子子)，一类是夸克。这，一类是夸克。这，一类是夸克。这，一类是夸克。这3 3种夸克加上已知的种夸克加上已知的种夸克加上已知的种夸克加上已知的4 4种轻子，种轻子，种轻子，种轻子，便成为构成世界万物的本原。三种夸克叫做夸克的三种味，便成为构成世界万物的本原。三种夸克叫做夸克的三种味，便成为构成世界万物的本原。三种夸克叫做夸克的三种味，便成为构成世界万物的本原。三种夸克叫做夸克的三种味，它们分别是上夸克它们分别是上夸克它们分别是上夸克它们分别是上夸克(up,uup,u)、下夸克、下夸克、下夸克、下夸克(down,ddown,d)和奇异夸克和奇异夸克和奇异夸克和奇异夸克(strange,sstrange,s)。它们各有自己的反粒子。它们各有自己的反粒子。它们各有自己的反粒子。它们各有自己的反粒子反夸克。夸克具有分反夸克。夸克具有分反夸克。夸克具有分反夸克。夸克具有分数电荷，是电子电量的数电荷，是电子电量的数电荷，是电子电量的数电荷，是电子电量的2/32/3或或或或-1/3-1/3倍，自旋为倍，自旋为倍，自旋为倍，自旋为1/21/2。我们平时。我们平时。我们平时。我们平时看到的强子是由三个夸克构成的，比如质子看到的强子是由三个夸克构成的，比如质子看到的强子是由三个夸克构成的，比如质子看到的强子是由三个夸克构成的，比如质子(uuduud)，中子，中子，中子，中子(uddudd)，(ssssss)。而介子则是夸克和反夸克的束缚态，如。而介子则是夸克和反夸克的束缚态，如。而介子则是夸克和反夸克的束缚态，如。而介子则是夸克和反夸克的束缚态，如+介子介子介子介子(uu)，介子介子介子介子(d d )，0 0介子介子介子介子(u u )。量子色动力学量子色动力学(QCD)n n随着对强相互作用机制的认识，三种味的夸克就随着对强相互作用机制的认识，三种味的夸克就随着对强相互作用机制的认识，三种味的夸克就随着对强相互作用机制的认识，三种味的夸克就不够了，所以又增加了三种：粲夸克不够了，所以又增加了三种：粲夸克不够了，所以又增加了三种：粲夸克不够了，所以又增加了三种：粲夸克(魅夸克魅夸克魅夸克魅夸克)(charm,ccharm,c)，底夸克，底夸克，底夸克，底夸克(bottom,bbottom,b)和顶夸克和顶夸克和顶夸克和顶夸克(top,ttop,t)。与此。与此。与此。与此同时，描述夸克之间强相互作用的规范场也找到同时，描述夸克之间强相互作用的规范场也找到同时，描述夸克之间强相互作用的规范场也找到同时，描述夸克之间强相互作用的规范场也找到了，那就是了，那就是了，那就是了，那就是SU(3)SU(3)规范场。为了规范场。为了规范场。为了规范场。为了SU(3)SU(3)规范场对称性规范场对称性规范场对称性规范场对称性的要求，每一种夸克应该有三种表现的要求，每一种夸克应该有三种表现的要求，每一种夸克应该有三种表现的要求，每一种夸克应该有三种表现(状态状态状态状态)。这三。这三。这三。这三种表现用红、绿、兰三种颜色表示。这样，夸克就种表现用红、绿、兰三种颜色表示。这样，夸克就种表现用红、绿、兰三种颜色表示。这样，夸克就种表现用红、绿、兰三种颜色表示。这样，夸克就有六味三色一共有六味三色一共有六味三色一共有六味三色一共1818种。而这样的规范场理论也叫做种。而这样的规范场理论也叫做种。而这样的规范场理论也叫做种。而这样的规范场理论也叫做量子色动力学量子色动力学量子色动力学量子色动力学(QCDQCD)。渐近自由渐近自由n n描述强相互作用的描述强相互作用的描述强相互作用的描述强相互作用的SU(3)SU(3)规范场的耦合常数太大了，没办法用规范场的耦合常数太大了，没办法用规范场的耦合常数太大了，没办法用规范场的耦合常数太大了，没办法用微扰展开的方法来计算夸克间的强相互作用，而科学家们又只微扰展开的方法来计算夸克间的强相互作用，而科学家们又只微扰展开的方法来计算夸克间的强相互作用，而科学家们又只微扰展开的方法来计算夸克间的强相互作用，而科学家们又只有微扰展开的工具，这就使得描述描述强相互作用的有微扰展开的工具，这就使得描述描述强相互作用的有微扰展开的工具，这就使得描述描述强相互作用的有微扰展开的工具，这就使得描述描述强相互作用的SU(3)SU(3)规范规范规范规范场理论有可能变得空洞而失去价值。场理论有可能变得空洞而失去价值。场理论有可能变得空洞而失去价值。场理论有可能变得空洞而失去价值。n n19731973年，年，年，年，GrossGross、WilczekWilczek和和和和PolitzerPolitzer三人对耦合常数随动量的跑动进行了计三人对耦合常数随动量的跑动进行了计三人对耦合常数随动量的跑动进行了计三人对耦合常数随动量的跑动进行了计算，结果发现：当两个强相互作用的粒子靠得越近，它们之间的相互作用强算，结果发现：当两个强相互作用的粒子靠得越近，它们之间的相互作用强算，结果发现：当两个强相互作用的粒子靠得越近，它们之间的相互作用强算，结果发现：当两个强相互作用的粒子靠得越近，它们之间的相互作用强度就越弱，它们各自就越自由，此时的耦合度就越弱，它们各自就越自由，此时的耦合度就越弱，它们各自就越自由，此时的耦合度就越弱，它们各自就越自由，此时的耦合常数就越小，最后可以小到做微扰展开程度。常数就越小，最后可以小到做微扰展开程度。常数就越小，最后可以小到做微扰展开程度。常数就越小，最后可以小到做微扰展开程度。n n强相互作用渐近自由的发现，暗示着强相互作用渐近自由的发现，暗示着强相互作用渐近自由的发现，暗示着强相互作用渐近自由的发现，暗示着弱相互作用、电磁相互作用和强相互作用弱相互作用、电磁相互作用和强相互作用弱相互作用、电磁相互作用和强相互作用弱相互作用、电磁相互作用和强相互作用等三种相互作用有可能统一在同一理论等三种相互作用有可能统一在同一理论等三种相互作用有可能统一在同一理论等三种相互作用有可能统一在同一理论框架下。不久，方案就出来了，这就是框架下。不久，方案就出来了，这就是框架下。不久，方案就出来了，这就是框架下。不久，方案就出来了，这就是SU(3)SUSU(3)SU（2 2）UU（1 1）规范场理论。）规范场理论。）规范场理论。）规范场理论。力的强度力的强度相互作用能相互作用能(GeV)弱相互作用弱相互作用电磁力电磁力 1013 1016强相互作用强相互作用标准模型标准模型n nSU(3)SUSU(3)SU（2 2）UU（1 1）规范场理论就是统一描述弱、）规范场理论就是统一描述弱、）规范场理论就是统一描述弱、）规范场理论就是统一描述弱、电、强三种相互作用的所谓电、强三种相互作用的所谓电、强三种相互作用的所谓电、强三种相互作用的所谓标准模型标准模型标准模型标准模型。今天，标准模型已发。今天，标准模型已发。今天，标准模型已发。今天，标准模型已发展到可以把引力相互作用包容进去的地步。根据标准模型，展到可以把引力相互作用包容进去的地步。根据标准模型，展到可以把引力相互作用包容进去的地步。根据标准模型，展到可以把引力相互作用包容进去的地步。根据标准模型，传递电磁相互作用的粒子是传递电磁相互作用的粒子是传递电磁相互作用的粒子是传递电磁相互作用的粒子是光子光子光子光子，传递弱相互作用的是，传递弱相互作用的是，传递弱相互作用的是，传递弱相互作用的是WW 和和和和Z Z0 0粒子，传递夸克间强相互作用的粒子是粒子，传递夸克间强相互作用的粒子是粒子，传递夸克间强相互作用的粒子是粒子，传递夸克间强相互作用的粒子是胶子胶子胶子胶子，而传递引，而传递引，而传递引，而传递引力相互作用的粒子是力相互作用的粒子是力相互作用的粒子是力相互作用的粒子是引力子引力子引力子引力子。这些媒介粒子中除光子外，其。这些媒介粒子中除光子外，其。这些媒介粒子中除光子外，其。这些媒介粒子中除光子外，其它的粒子均通过希格斯机制在希格斯粒子的影响下而获得质它的粒子均通过希格斯机制在希格斯粒子的影响下而获得质它的粒子均通过希格斯机制在希格斯粒子的影响下而获得质它的粒子均通过希格斯机制在希格斯粒子的影响下而获得质量。这也意味着，如果发现了希格斯粒子，那标准模型就可量。这也意味着，如果发现了希格斯粒子，那标准模型就可量。这也意味着，如果发现了希格斯粒子，那标准模型就可量。这也意味着，如果发现了希格斯粒子，那标准模型就可以完全获得认可。以完全获得认可。以完全获得认可。以完全获得认可。n n目前，欧洲核子中心的实验表明，希格斯粒子有存在的迹目前，欧洲核子中心的实验表明，希格斯粒子有存在的迹目前，欧洲核子中心的实验表明，希格斯粒子有存在的迹目前，欧洲核子中心的实验表明，希格斯粒子有存在的迹象。但象。但象。但象。但日本日本日本日本超级神冈中微子探测器超级神冈中微子探测器超级神冈中微子探测器超级神冈中微子探测器的结果也显示中微子有质的结果也显示中微子有质的结果也显示中微子有质的结果也显示中微子有质量存在的证据，而标准模型并不容纳非零质量的中微子，这量存在的证据，而标准模型并不容纳非零质量的中微子，这量存在的证据，而标准模型并不容纳非零质量的中微子，这量存在的证据，而标准模型并不容纳非零质量的中微子，这就有必要对标准模型进行修正。就有必要对标准模型进行修正。就有必要对标准模型进行修正。就有必要对标准模型进行修正。7、超弦理论、超弦理论n n目前，有望能把宇宙时空结构、宇宙所含所有物质及其相互目前，有望能把宇宙时空结构、宇宙所含所有物质及其相互目前，有望能把宇宙时空结构、宇宙所含所有物质及其相互目前，有望能把宇宙时空结构、宇宙所含所有物质及其相互作用作统一描述的理论是大作用作统一描述的理论是大作用作统一描述的理论是大作用作统一描述的理论是大MM理论。大理论。大理论。大理论。大MM理论是从理论是从理论是从理论是从2020世纪世纪世纪世纪6060年代年代年代年代开始出现的弦理论发展过来的。开始出现的弦理论发展过来的。开始出现的弦理论发展过来的。开始出现的弦理论发展过来的。n n当粒子参与强相互作用时，粒子与粒子散射振幅之间满足一当粒子参与强相互作用时，粒子与粒子散射振幅之间满足一当粒子参与强相互作用时，粒子与粒子散射振幅之间满足一当粒子参与强相互作用时，粒子与粒子散射振幅之间满足一种奇怪的性质，叫做对偶性。种奇怪的性质，叫做对偶性。种奇怪的性质，叫做对偶性。种奇怪的性质，叫做对偶性。n n 19681968年年年年 ，威尼采亚诺发现一个简单的函数可以满足对偶性，威尼采亚诺发现一个简单的函数可以满足对偶性，威尼采亚诺发现一个简单的函数可以满足对偶性，威尼采亚诺发现一个简单的函数可以满足对偶性 ，这个简单的公式可以自然地解释为弦与弦的散射振幅。如果用弦这个简单的公式可以自然地解释为弦与弦的散射振幅。如果用弦这个简单的公式可以自然地解释为弦与弦的散射振幅。如果用弦这个简单的公式可以自然地解释为弦与弦的散射振幅。如果用弦的两端的两端的两端的两端 来代表粒子，弦的张力可以代表粒子间的相互作用，特别来代表粒子，弦的张力可以代表粒子间的相互作用，特别来代表粒子，弦的张力可以代表粒子间的相互作用，特别来代表粒子，弦的张力可以