传热学答案

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1、第三章思考题1. 试阐明集中参数法的物理概念及数学解决的特点 答:当内外热阻之比趋于零时，影响换热的重要环节是在边界上的换热能力。而内部由于热阻很小而温度趋于均匀，以至于不需要关怀温度在空间的分布，温度只是时间的函数,数学描述上由偏微分方程转化为常微分方程、大大减少了求解难度。2. 在用热电偶测定气流的非稳态温度场时,怎么才干改善热电偶的温度响应特性?答:要改善热电偶的温度响应特性，即最大限度减少热电偶的时间常数,形状上要减少体面比，要选择热容小的材料,要强化热电偶表面的对流换热。3. 试阐明”无限大平板”物理概念,并举出一二个可以按无限大平板解决的非稳态导热问题 答;所谓“无限大”平板,是指

2、其长宽尺度远不小于其厚度,从边沿互换的热量可以忽视不计，当平板两侧换热均匀时，热量只垂直于板面方向流动。如薄板两侧均匀加热或冷却、炉墙或冷库的保温层导热等状况可以按无限大平板解决。4. 什么叫非稳态导热的正规状态或充足发展阶段？这一阶段在物理过程及数学解决上均有些什么特点? 答：非稳态导热过程进行到一定限度,初始温度分布的影响就会消失，虽然各点温度仍随时间变化，但过余温度的比值已与时间无关,只是几何位置()和边界条件（i数)的函数,亦即无量纲温度分布不变,这一阶段称为正规状况阶段或充足发展阶段。这一阶段的数学解决十分便利,温度分布计算只需取无穷级数的首项进行计算。5. 有人觉得,当非稳态导热过

3、程经历时间很长时,采用图3-记算所得的成果是错误的.理由是: 这个图表白,物体中各点的过余温度的比值与几何位置及Bi有关，而与时间无关但当时间趋于无限大时,物体中各点的温度应趋近流体温度,因此两者是有矛盾的。你与否批准这种见解,阐明你的理由。 答：我不批准这种见解，由于随着时间的推移,虽然物体中各点过余温度的比值不变但各点温度的绝对值在无限接近。这与物体中各点温度趋近流体温度的事实并不矛盾。6. 试阐明Bi数的物理意义。及各代表什么样的换热条件?有人觉得,代表了绝热工况,你与否赞同这一观点,为什么? 答;数是物体内外热阻之比的相对值。时阐明传热热阻重要在边界，内部温度趋于均匀，可以用集总参数法

4、进行分析求解;时,阐明传热热阻重要在内部，可以近似觉得壁温就是流体温度。觉得代表绝热工况是不对的的，该工况是指边界热阻相对于内部热阻较大,而绝热工况下边界热阻无限大。7. 什么是分非稳态导热问题的乘积解法,她的使用条件是什么？答;对于二维或三维非稳态导热问题的解等于相应几种一维问题解的乘积,其解的形式是无量纲过余温度,这就是非稳态导热问题的乘积解法，其使用条件是恒温介质,第三类边界条件或边界温度为定值、初始温度为常数的状况。.什么是”半无限大”的物体?半无限大物体的非稳态导热存在正规阶段吗? 答:所谓“半大限大”物体是指平面一侧空间无限延伸的物体:由于物体向纵深无限延伸,初脸温度的影响永远不会

5、消除,因此半死限大物体的非稳念导热不存在正规状况阶段。9.冬天,2的铁与00的木材摸上去的感觉同样吗，为什么？.本章的讨论都是对物性为常数的情形作出的，对物性温度函数的情形,你觉得如何获得其非稳态导热的温度场? 答:从分析解形式可见，物体的无量纲过余温度是傅立叶数()的负指数函数,即表达在相似尺寸及换热条件下，导温系数越大的物体达到指定温度所需的时间越短、这正阐明导温系数所代表的物理含义。习题基本概念及定性分析3-1 设有五块厚3m的无限大平板,各用银、铜、钢、玻璃及软木做成，初始温度均匀（200C),两个侧面忽然上升到600C,试计算使用中心温度上升到560C时各板所需的时间。五种材料的热扩

6、散依次为170106ms、310m2,12.m2、0.590-6ms及0.510/s。由此计算你可以得出什么结论? 解：一维非稳态无限大平板内的温度分布如下函数关系式： 不同材料的无限大平板，均处在第一类边界条件(即)。由题意知 材料达到同样工况式Bi数和相似,要使温度分布相似,则只需Fo数相似 因此，,即,而相等 故知小所需时间大 因此 。3-设一根长为l的棒有均匀初温度t,此后使其两端在恒定的t（x0)及tt。棒的四周保持绝热。试画出棒中温度分布随时间变法的示意曲线及最后的温度分布曲线。解:由于棒的四周保持绝热，因而此棒中的温度分布相称于厚为的无限大平板中的分布，随时间而变化的情形定性的示

7、于图中.33 假设把汽轮机的汽缸壁及其外的绝热层近似地当作是两块整密接触的无限大平板(绝热层厚度不小于汽缸壁)。试定性地画出汽缸机从冷态启动(即整个汽轮机均与环境处在热平衡)后，缸壁及绝热层中的温度分布随时间的变化。解:34在一内部流动的对流换热实验中(见附图),用电阻加热器产生热量加热量管道内的流体,电加热功率为常数,管道可以当作平壁看待。试画出在非稳态加热过程中系统中的温度分布随时间的变化（涉及电阻加热器,管壁及被加热的管内流体)。画出典型的四个时刻;初始状态(未开始加热时)，稳定状态及两个中间状态。解：如图所示:3-5 现代微波炉加热物体的原理是运用高频电磁波使物体中的分子极化从而产生振

8、荡,其成果相称于物体中产生了一种接近于均匀分布的内热源，而一般的烘箱则是从物体的表面上进行接近恒热流的加热。设把一块牛肉当作厚为2的无限大平板，试定性地画出采用微波炉及烘箱对牛肉加热(从室温到最低温度为8C）过程中牛肉的温度分布曲线(加热开始前,加热过程中某一时刻及加热终了三个时刻)。解：假设:辐射加热时表面热源均匀;散热略而不计.集总参数法分析3一初始温度为的物体,被置于室温为t的房间中。物体表面的发射率为,表面与空气间的换热系数为h。物体的体集积为V，参数与换热的面积为A，比热容和密度分别为及。物体的内热阻可忽视不计，试列出物体温度随时间变化的微分方程式。解:由题意知,固体温度始终均匀一致

9、,因此可按集总热容系统解决 固体通过热辐射散到周边的热量为: 固体通过对流散到周边的热量为： 固体散出的总热量等于其焓的减小 即7 如图所示，一容器中装有质量为、比热容为c的流体,初始温度为。另一流体在管内凝结放热，凝结温度为t。容器外壳绝热良好。容器中的流体因有搅拌器的作用而可觉得任一时刻整个流体的温度都是均匀的。管内流体与容器中流体间的总传热系数及传热面积A均为以知,k为常数。试导出开始加热后任一时刻t时容器中流体温度的计算式。 解:按集总参数解决，容器中流体温度由下面的微分方程式描述此方程的解为 38 一具有内部加热装置的物体与空气处在热平衡。在某一瞬间,加热装置投入工作,其作用相称于强

10、度为的内热源。设物体与周边环境的表面传热系数为h(常数),内热阻可以忽视，其她几何、物性参数均以知,试列出其温度随时间变化的微分方程式并求解之。 解:集总参数法的导热微分方程可以运用能量守恒的措施得到引入过余温度,则其数学描写如下：故其温度分布为:3-9 一热电偶的之值为094，初始温度为0C,后将其置于3200C的气流中。试计算在气流与热电偶之间的表面传热系数为58的两种状况下，热电偶的时间常数并画出两种状况下热电偶读数的过余温度随时间变化的曲线。 解:由 当时, 当时，3-10 一热电偶热接点可近似地当作为球形,初始温度为250，后被置于温度为地气流中。问欲使热电偶的时间常数热接点的直径应

11、为多大?以知热接点与气流间的表面传热系数为,热接点的物性为：,如果气流与热接点之间尚有辐射换热,对所需的热接点直径有何影响?热电偶引线的影响忽视不计。解：由于热电偶的直径很小，一般满足集总参数法,时间常数为： 故热电偶的直径: 验证Bi数与否满足集总参数法故满足集总参数法条件。 若热接点与气流间存在辐射换热,则总表面传热系数h(涉及对流和辐射)增长,由知，保持不变,可使V/A增长,即热接点直径增长。-11 一根裸露的长导线处在温度为t的空气中,试导出当导线通以恒定电流后导线温度变化的微分方程式。设导线同一截面上的温度是均匀的，导线的周长为P,截面积为Ac比热容为c，密度为电阻率为，与环境的表面

12、传热系数为,长度方向的温度变化略而不计。若以知导线的质量为,电阻值为，电流为A,试拟定导线刚通电瞬间的温升率。12一块单侧表面积为A、初温为t0的平板,一侧表面忽然受到恒定热流密度的加热,另一侧表面受到初温为的气流冷却,表面传热系数为h。试列出物体温度随时间变化的微分方程式并求解之。设内阻可以不计,其她的几何、物性参数均以知。解:由题意,物体内部热阻可以忽视，温度只是时间的函数，一侧的对流换热和另一侧恒热流加热作为内热源解决,根据热平衡方程可得控制方程为： 引入过余温度则： 上述控制方程的解为： 由初始条件有:,故温度分布为： 3-1 一块厚m的钢板，加热到0C后置于00的空气中冷却。设冷却过

13、程中钢板两侧面的平均表面传热系数为,钢板的导热系数为,若扩散率为。试拟定使钢板冷却到空气相差1C时所需的时间。 解:由题意知 故可采用集总参数法解决。由平板两边对称受热,板内温度分布必以其中心对称,建立微分方程,引入过余温度,则得: 解之得: 3-14 一含碳约0.5%的曲轴,加热到000C后置于2的空气回火。曲轴的质量为784 g，表面积为87 m，比容为,密度为可按300C查取,冷却过程的平均表面传热系数取为。问经多长时间后，曲轴可冷却到于空气相差10。 解:故不采用集总参数法，改用诺漠图 ,查附录图1得 o2 3-5 一种火焰报警器采用低熔点的金属丝作为传热元件，当该导线受火焰或高温烟气

14、的作用而熔断时报警系统即被触发,一报警系统的熔点为0，,，初始温度为50C。问当它忽然受到50C烟气加热后,为在1min内发生报警讯号,导线的直径应限在多少如下?设复合换热器的表面换热系数为。解：采用集总参数法得: ,要使元件报警则 ,代入数据得D0.验证数：，故可采用集总参数法。3-1 在热解决工艺中,用银球试样来测定淬火介质在不同条件下的冷却能力。今有两个直径为2m的银球，加热到6000C后被分别置于20C的盛有静止水的大容器及00C的循环水中。用热电偶测得,当因球中心温度从600C变化到500C时,其降温速率分别为180C/s及600C/s。试拟定两种状况下银球表面与水之间的表面传热系数

15、。已知在上述温度范畴内银的物性参数为。 解:本题表面传热系数未知,即B数为未知参数,因此无法判断与否满足集总参数法条件。为此，先假定满足集总参数条件，然后验算（1） 对静止水情行,由，代入数据 验算Bi数，满足集总参数条件。（2） 对循环水情形,同理, 按集总参数法时 验算B数 ,不满足集总参数条件 改用漠渃图 此时 ,查图得 3-7 等离子喷镀是一种用以改善材料表面特性(耐腐蚀、耐磨等）的高新技术。陶瓷是常用的一种喷镀材料。喷镀过程大体如下:把陶瓷粉末注入温度高达10的等离子气流中，在达到被喷镀的表面之前,陶瓷粉末吸取等离子气流的热量迅速升温到熔点并完全溶化为液滴，然后被冲击到被喷镀表面迅速

16、凝固,形成一镀层。设三氧化二铝()粉末的直径为,密度,导热系数，比热容,这些粉末颗粒与气流间的表面换热系数为,粉末颗粒的熔点为2 350，熔解潜热为。试在不考虑颗粒的辐射热损失时拟定从t=300加热到其熔点所需的时间，以及从刚达到熔点直至所有熔为液滴所需时间。解: ，可按集总参数法计算：,，计算所需熔化时间:,，。3-18 直径为mm的金属丝置于温度为C的恒温槽中，其电阻值为。设电阻强度为0的电流忽然通过此导线并保持不变,导线表面与油之间的表面传热系数为，问当导线温度稳定后其值为多少?从通电开始瞬间到导线温度与稳定期之值相差10所需的时间为多少?设表面传热系数保持为常数,导线的。一维非稳态导热

17、解:(1)稳定过程热平衡： （3） 可采用集总参数法:令，由热平衡 解齐次方程方程的解为：，由得 （a） 无限大平板一维非稳态3-19作为一种估算，可以对汽轮机启动过程中汽缸壁的升温过程作近似分析:把汽缸壁当作是一维的平壁,启动前汽缸壁温度均匀并为t0,进入汽轮机的蒸汽温度与时间成线性关系,及,其中为 蒸汽温速率，汽缸壁与蒸汽间的表面传热系数为常数,汽缸壁外表面绝热良好。试对这一简化模型列出汽缸壁中温度的数学描写式。解： () （) , ，320 在一种无限大平板的非稳态导热过程中,测得某一瞬间在板的厚度方上的三点、B、处的温度分别为,与B及B与C各相隔1cm,材料的热扩散率。试估计在该瞬间B

18、点温度对时间的瞬间变化率。该平板的厚度远不小于A、C之间的距离。解:的离散形式为：代入已知数据可得B点的瞬时变化率为:3-2有两块同样材料的平板及B,的厚度为B的两倍，从统一高温炉中取出置于冷流体中淬火。流体与各表面间的表面传热系数均可视为无限大。已知板B中心点的过余温度下降到初值的一半需要20in，问A板达到同样温度工况需要的时间?3 某一瞬间,一无内热源的无限大平板中的温度分布可以表达到t1=cx2+c的形式,其中c、2为已知的常数,试拟定：（1） 此时刻在x=的表面处的热流密度（2） 此时刻平板平均温度随时间的变化率,物性已知且为常数。 -23 一截面尺寸为10cm的长钢棒（18Gr/8

19、2Ni),初温度为200,然后长边的一侧忽然被置于C的气流中,而此外三个侧面绝热。试拟定6min后长边的另一侧面中点的温度。钢棒可以近似地取用为200C时之值。3- 一高H4m的圆柱体,初始温度均匀,然后将其四周曲面完全绝热，而上、下底面暴露于气流中,气流与两端面间的表面传热系数均为。圆柱体导热系数,热扩散率。试拟定圆柱体中心过余温度下降到初值一半时间所需的时间。解:因四周表面绝热，这相称于一种厚为的无限大平壁的非稳态导热问题，由图3-6查得3-5 有一航天器,重返大气层试壳体表面温度为10,随后落入温度为5的海洋中，设海水与壳体表面间的传热系数为,试问此航天器落入海洋后min时表面温度是多少

20、？壳体壁面中最高温度是多少?壳体厚，,，其内侧可觉得是绝热的。解：由图3查得,由图37查得3-6厚m的瓷砖被堆放在室外货场上,并与150C的环境处在热平衡。此后把它们搬入25的室内。为了加速升温过程,每快瓷砖被分散地搁在墙旁,设此时瓷砖两面与室内环境地表面传热系数为。为避免瓷砖脆裂,需待其温度上升到10以上才可操作,问需多少时间？已知瓷砖地,。如瓷砖厚度增长一倍，其他条件不变,问等待时间又为多长?解：由图3-6查得厚度加倍后,3-27 汽轮机在启动一段时间后,如果蒸汽速度保持匀速上升,则汽缸壁中的温度变化会达到或接近这样的工况：壁中各点的温度对时间的偏导数即不随时间而异,又不随处点而变（称准稳

21、态工况）。试对准工况导出汽缸壁中最大温差的计算公式。解:把气缸壁作为平壁解决且假定其外表面绝热,如右图所示,则准稳态工况时气缸壁中温度分布可用下列数学式描写: 式中w为气缸壁的升温速度,/。上式的通解为故得-2一块后0m的板块钢坯（含碳近似为0.5%)的初温为20C,送于温度为1C的炉子里单侧加热,不受热侧面可近似地觉得是绝热的。已知钢板热扩散率,加热过程中平均表面传热系数为,设拟定加热到钢板表面温度低于炉温10C时所需的时间，及此时钢板两表面间的温差。导热系数可按000C查附录。求:用上式(仅取无穷级数的的第一项)计算1mi后平板中间截面上的温度,并与海斯勒图及(-27)相比较，又，如取级数

22、的前四项来计算，对成果有何影响？解:由所给出的解的形式可以看出,此时坐标原点是取在板的一侧表面上的(x=0,3 30 火箭发动机的喷管在起动过程中受到的高温燃气加热,受材料的限制其局部壁温不得不小于 50 K为延长运营时间在喷管内壁喷涂了一层厚1m的陶瓷，其物性参数为,。试对此状况下喷管能承受的运营时间作一保守的估计。设内表面与高温燃气间的表面传热系数为,喷管的初始温度。解:一种保守的估计措施是假定喷管壁面是绝热的,则相称于厚为21的平板，3-3 一火箭发动机喷管，壁厚为,出世温度为30C。在进行静推力实验时,温度为 700C的高温燃气送于该喷管，燃气与壁面间的表面传热系数为。喷管材料的密度，

23、导热系数为,。假设喷管因直径与厚度之比较大而可视为平壁，且外侧可作绝热解决，试拟定：（1） 为使喷管的最高温度不超过材料容许的温度而能容许的运营时间;（2） 在所容许的时间的终了时刻，壁面中的最大温差;（3） 在上述时刻壁面中的平均温度梯度与最大温度梯度。 无限长圆管332 对于一无内热源的长圆柱体的非稳态导热问题,在某一瞬间测得r2 c处温度的瞬间变化率为-.5K /。试计算此时此处圆柱体单位长度上的热流量沿半径方向的变化率,并阐明热流密度矢量的方向。已知,。 2h0.60.6.39913h20.0.60.1411313h21.2.460.0313143605h2150400331381为画

24、出温度时间曲线，需计算数个数下的温度,此处从略。3-39有一耐热玻璃棒,直径为2mm，为改善其表面的机械特性,在表面上涂了一层极薄的导热系数很大的金属层。在此金属涂层与芯棒之间平均存在有的热阻。该棒起初处在均匀温度800,然后忽然被置于00的气流中冷却,表面传热系数，试拟定将该棒的中心温度减少到50K所需的时间。玻璃棒物性参数如下,。一维球体3-4 一钢球直径为1cm，初温为0C,后将其置于温度为1C的油浴中。设冷却过程中的表面传热系数可取为,问欲使球心温度减少到50C需要通过多长时间，此时球表面的温度为多少？球的导热系数为,热扩散率为。 3-46、已知:两个固体球，初温为00,=300，2m

25、m,=20m, , ，, , , .求:把两个球表面冷却到415K及把两球中心冷却到45所需的时间，并对计算成果作出定性分析。3-7在温度为-30的高空云层中形成了直径为m的球状冰雹，然后开始落下并穿过温度为5的热空气层试计算冰雹需落下多少时间其表面才开始熔化，并拟定此时冰雹中心的温度冰雹的物性可取冰的值,即取.半无限大物体3-48一种测量导热系数的瞬态法是基于半无限大物体的导热过程而设计的。设有一块厚材料,初温为300,然后其一侧表面忽然与温度为00的沸水相接触。在离开此表面10mm处由热电偶测得in后该处的温度为65C。已知材料的,，试计算该材料的导热系数。 3-49、已知:有两个很大的不

26、锈钢制及木制的家具,初温为20。木制的物性可取为,及；不锈钢的物性可取为，及。求：用定量分析阐明用手去触摸她们时,哪一种感觉更冷某些?解：温度不同的两种物体接触时界面上要保持热流持续及温度持续，如图所示有:,近似地以,替代导数,则有:,另一方面,在中物体1放出之热应等于中物体吸取之热,则有:,其中，为平均温升或温降,将以上二式结合得：，即:如果接触处温度接近,则人体感觉不是很凉;如果接触处温度接近,则人体感觉就凉。对于木材;对于人体对于木材。因此木材:；不锈钢。因而人手与2木材及钢接触时,人的皮肤温度完全不同，对于木材下降不多;而对于不锈钢则大幅度下降。3、已知：夏天高速公路初温为5,及,忽然

27、一阵雷雨把路面冷却到20并保持不变,雷雨持续了10min。求:此降雨期间单位面积上所放出的热量。作为一种估算，假设公路路面如下相称厚的一层混凝土上均为0,分析这一假设对计算得到的放热量的影响。解:。夏天路面如下温度事实上低于表面温度，因而这一假设使计算得到的值偏高。-、已知：要在寒冷地区埋设水管，把地球简化成半无限大的物体,冬天用较长时间内地球表面忽然处在较低的平均温度这样一种物理过程来模拟。某处地层的，地球表面温度由本来均与的1忽然下降到20,并达50天之久。求:估算为使埋管上不浮现霜冻而必须的最浅埋设深度。解:埋管的深度应使五十天后该处的温度仍不小于等于零度。因而得,由误差函数表查得,因此

28、。35、已知:医学知识告诉我们：人体组织的温度等于，高于48的时间不能超过1s,否则该组织内的细胞就会死亡。今有一劳动保护部门需要获得这样的资料，即人体表面接触到0、70、80、90、1的热表面厚，皮肤下烧伤限度随时间而变化的状况。人体组织性取37水的数值,计算的最大时间为5mn，假设一接触到热表面,人体表面温度就上升到了热表面的温度。求:用非稳态导热理论做出上述烧伤深度随时间变化的曲线。解:按半无限大物体解决，3时。运用习题5中给出的公式,可得之值，由误差函数表可查得相应的的数值，从而拟定不同(单位秒)下温度为48的地点的x值,即皮下烧伤深度。令对于及70两种情形给出计算成果如下: 烧伤深度

29、，0.分钟1分钟2分钟3分钟分钟5分钟60.5140.50143.03452.056.777.6660.6852.914557.68.29.25变化曲线略。-53.7的热茶忽然倒入初温为5的陶瓷茶杯中.茶杯壁面厚6m假设茶杯内表面温度立即上升到70,试拟定茶杯内表面下m处温度达3所需的时间.陶瓷材料的热扩散率多维非稳态导热3-4、已知:一正方形人造木块，边长为0.1，初温为25，通过4小时50分24秒后，木块局部地区开始着火。求:此种材料的着火温度。解:木块温度最高处位在角顶,这是三块无限大平板相交处。55、已知:一易拉罐饮料，初温为，物性可按水解决,罐的直径为5mm，高为12m,罐壳的热阻可

30、以忽视,罐中的饮料的自然对流可以忽视。,求:饮料达到所需的时间。解:物性按计，则有-56 始终径为0.15m,高0.05的平板玻璃圆盘,送入退火炉中消除应力,其初始温度为00C,炉中温度为40C。设玻璃盘在炉内各时各表面均可受到加热，表面传热系数为。按工艺规定,需加热到盘内各点温度均为000以上,试估算所需时间。已知该盘导热系数，,。 358、已知:一短钢圆柱体,直径为0cm、高0，初温-5、已知：对于35节中所讨论的长棱柱体的非稳态导热问题(图3-1a),假设平板p及p从过程开始到t时刻的换热量与该平板在这一非稳态导热过程中的最大换热量之比分求：导出用上述两个值表达的在同一时间间隔内柱体的之

31、值的计算式。解:对一维问题按式(3-4）有：综合分析3-60、已知：一大型加热炉炉底厚0mm,初温为5,点火后,。按工艺规定炉内各表面均应加热到500方可投入使用。求:从开始点火到满足这一条件所需的时间。解：近似地觉得炉底外表面是绝热的,则这是一厚为的无限大平板的非稳态导热问题。,由图3-7查得,。，由图-6查得,即。3-6、已知:半无限大物体分别处在下列三种边界条件：（1）第一类边界条件,为常数;(2）第二类边界条件,为常数;(3)第三类边界条件,及为常数。求:定性地画出物体中的温度随时间变化的曲线。解: -6、已知:一输油管,外径，壁厚45,外侧绝热,，初温为20。然后80的油忽然流经该管

32、,。求:()输油5min后油管外表面的温度；(2）输油min后油管内表面的瞬时热流密度；(3)输油5min后油管单位长度上所吸取的热量。解：假设按无限大平板解决,如图所示:,，油管外表面处。采用拟合公式,。(1)，因此 ,，。(2), = 。相应温差,26.04。(3),因此 ，,= 。-3、已知:一固体球，,，初温为50,然后进行两步冷却：第一步，,球的中心温度降到30;第二步,，,球的中心温度降到5。求:每一阶段冷却所需时间及该阶段中球体所释放出的热量。解:温度计算第一阶段，0.1,可用集总参数法。，,，因此 ,，第二阶段,，, ，,，因此,，,。换热量计算第一阶段: 第二阶段:，, =。

33、作为一种验算,比较上述换热量与球从450降温到25所释放的热量：从45025,。-6、已知:一二维的矩形区域,初温为,然后其四个表面忽然受到均匀的热流密度q的加热。证明：该矩形区域中非稳态导热的过余温度场可以用两个相应的一维非稳态导热问题过余温度场的叠加来获得。解:参见陶文铨编著数值传热学(第一版,西安交通大学出版社,98)第9092页。3-65在一太阳能储能系统中有一卵石蓄热床，卵石的平均直径为60m，初始温度为350,后温度为280的冷空气流经该蓄热床试拟定需通过多长时间与冷空气接触的第一排卵石能释放用于加热空气的能量的90?卵石的导热系数,热扩散率.366、已知:物体的非稳态导热进入正规

34、状况阶段后，一般定义同一点上两个不同步刻的过余温度、与相应时刻、的关系为冷却或加热速率。求:对无限大平板导出m的体现式，并运用表-1所提供的信息。设计出一种测定非金属固体材料(如塑料版等)的导温系数的简易措施。解：对无限大平板,据式（-2)在进入充足发展阶段后有:,记,，,则可见以上体现式中A、两部分仅与数及位置有关,对平板中的固定位置,A、B为常数(在一定B下)，设记,则有。两边取对数:,在同一位置,在两个时刻进行温度测定:,。因此，,有关，对非金属固体，一般在10如下，设法使流体（液体如水)发生对流换热,则可以获得很大Bi数的状况,此时，于是, ，通过实验测定的简易措施如下。 将试件制成一

35、块大平板。先将试件在恒温炉中加热到一定温度，随后放入恒温槽中,如图示。为强化换热用搅拌器对流进行搅拌，同步也有助于建立一种均匀的温度场。在试件中固定位置装入一种热电偶的终点,另一种结点用于测量环境温度,由温差热电偶的读书即可得被测点处的过余温度。测定两个不同步刻的值后即可据上式计算之值。3-6、已知:始终径为的钢球加热到温度后,被忽然置于温度为的液体中冷却。由于液体的容积有限，在钢球冷却过程中,液体也逐渐升温。为强化钢球表面与液体之间的换热过程，液体槽中加了搅拌器,因而可以近似地觉得任一槽间夜槽中的温度是均匀的。表面传热系数为常数。求:导出拟定钢球温度及油温随时间变化的微分方程式,并求解之。解

36、:假设容器的外壁绝热良好,并且可按集总参数法解决。记钢球的温度分别为,则可列出下列两个微分方程：钢球：;液体：,其中下标分别表达钢球及液体。记，,则可得如下联立方程组: (1); （2)。初始条件为。由式（1）得，代入(2)得下列二阶微分方程： 。解此二阶常微分方程得。由两个初始条件可得。最后得：； 。小论文题目3-68、已知:如果非稳态导热的求解仅着眼于正规化状况阶段(即充足发展阶段),则对于无限大平板、无限长圆柱及球,其温度的微分方程可简化为一种常微分方程。定义无量纲温度为，其中,为容积平均温度。求:对两侧对称受热（冷却）的无限大平板导出的微分方程及边界条件。解：厚为的无限大平板的一维非稳

37、态导热方程为： （1)边界条件为: (2)在导热进入正轨状态（充足发展阶段）时,仍为的函数,热而无量纲过余温度则仅为的函数而与时间无关，其中,为容积平均温度。据此，,代入式（1)得:，,其中仅与有关,仅与有关，又由于,为使保证正值,故加上负号,于是得：,为特性值，,边界条件则为:,即。36、已知：两个很大的金属块，初温均匀并各为,然后忽然在一侧表面上将它们紧密接触,不存在接触热阻。求证:界面温度为,其中。证明:如图所示，设两物体间的接触热阻略而不计,则界面上的温度持续规定在任一时刻，而表面的温度必相等,记为，并且,同步这一温度在接触开始瞬间即已形成且不会随时间而变，如图所示。因而物体1、中的温度均可3-的公式(3-52)计算,界面上的热流持续规定下式成立: ，由此可得到:。-70、已知：同上题，但接触面上存在恒定的接触热阻。坐标的选用如图所示。求:两个半无限大物体非稳态导热的控制方程、边界条件。解:设(初始时间)接触热阻为，令，则界面上应有如下条件成立:,。两个控制方程为：。