【采矿课件】第三篇重力选矿上1(nxpowerlit

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1、第三篇第三篇重力分离技术重力分离技术内内 容容 提提 纲纲第一章第一章 重力选矿概论（重力选矿概论（0.5)0.5)第二章第二章 重选基本原理（重选基本原理（3.53.5）第三章第三章 重介质分选技术（重介质分选技术（1010）第四章第四章 跳汰分选技术（跳汰分选技术（6 6）第五章第五章 流膜分选技术（流膜分选技术（4 4）第六章第六章 重选生产工艺（重选生产工艺（2 2）第七章第七章 物料可选性及重选工艺效果评定（物料可选性及重选工艺效果评定（2 2）第一章第一章重重 力力 选选 矿矿 概概 论论教学重点教学重点矿粒的性质矿粒的性质:密度密度、粒度、形状、电性、粒度、形状、电性、磁性、润湿

2、性等。磁性、润湿性等。分选介质的类型分选介质的类型:水、空气、重液、重悬水、空气、重液、重悬浮液、空气重介质等。浮液、空气重介质等。重力选矿的定义及重选方法。重力选矿的定义及重选方法。重选过程的共同特点。重选过程的共同特点。重力选矿的应用。重力选矿的应用。质中运动时，由于它们性质的差异和介质流动质中运动时，由于它们性质的差异和介质流动方式的不同，其运动状态也不同。在真空中不方式的不同，其运动状态也不同。在真空中不同性质的物体具有相同的沉降速度，在分选介同性质的物体具有相同的沉降速度，在分选介质，如水、空气、重液（质，如水、空气、重液（密度大于水的液体或密度大于水的液体或高密度盐类的水溶液高密度

3、盐类的水溶液）、悬浮液（）、悬浮液（固体微粒与固体微粒与水的混合物水的混合物）、空气重介质（）、空气重介质（固体微粒与空气固体微粒与空气的混合物的混合物）中，由于它们受到不同的介质阻力，）中，由于它们受到不同的介质阻力，才形成运动状态的差异。才形成运动状态的差异。不同粒度和密度矿粒组成的物料在流动介不同粒度和密度矿粒组成的物料在流动介重力选矿重力选矿 就是根据矿粒间密度的差异，因就是根据矿粒间密度的差异，因而在运动介质中所受重力、流体动力和其它机而在运动介质中所受重力、流体动力和其它机械力的不同，从而实现按密度分选矿粒群的过械力的不同，从而实现按密度分选矿粒群的过程，粒度和形状亦影响按密度分选

4、的精确性。程，粒度和形状亦影响按密度分选的精确性。各种重选过程的各种重选过程的 共同特点共同特点 是：（是：（1 1）矿粒）矿粒间必须存在密度的差异；（间必须存在密度的差异；（2 2）分选过程在运）分选过程在运动介质中进行；（动介质中进行；（3 3）在重力、流体动力及其）在重力、流体动力及其机械力的综合作用下，矿粒群松散并按密度分机械力的综合作用下，矿粒群松散并按密度分层层;（4 4）分层好的物料，在运动介质的运搬下）分层好的物料，在运动介质的运搬下达到分离，并获得不同的最终产品。达到分离，并获得不同的最终产品。重力选矿的目的重力选矿的目的，主要是按，主要是按密度密度来分来分选矿粒。因此，在分

5、选过程中，应该想方选矿粒。因此，在分选过程中，应该想方设法创造条件，降低矿粒的设法创造条件，降低矿粒的粒度粒度和和形状形状对对分选结果的影响，以便使矿粒间的分选结果的影响，以便使矿粒间的密度密度差差别在分选过程中能起别在分选过程中能起主导主导作用。作用。根据介质根据介质运动形式和作业目的运动形式和作业目的的不同，的不同，重力选矿可分为如下几种工艺方法：水力重力选矿可分为如下几种工艺方法：水力分级、分级、重介质选矿、跳汰选矿、摇床选矿、重介质选矿、跳汰选矿、摇床选矿、溜槽选矿溜槽选矿、洗矿。其中洗矿和分级是按密、洗矿。其中洗矿和分级是按密度分离的作业，其它则均属于按密度分选度分离的作业，其它则均

6、属于按密度分选的作业。的作业。重力选矿是当今最通用的几种选矿方法之一，重力选矿是当今最通用的几种选矿方法之一，尤其广泛地用于处理密度差较大的物料。在我国它尤其广泛地用于处理密度差较大的物料。在我国它是是煤炭煤炭分选的最主要方法，也是选别分选的最主要方法，也是选别金、钨、锡矿金、钨、锡矿石石的传统方法。在处理的传统方法。在处理稀有金属稀有金属（钍、钛、锆、铌、（钍、钛、锆、铌、钽等）矿物的矿石中应用也很普遍。重力选矿法也钽等）矿物的矿石中应用也很普遍。重力选矿法也被用来选别被用来选别铁、锰矿石铁、锰矿石；同时也用于处理某些；同时也用于处理某些非金非金属矿石属矿石，如石棉、金刚石、高岭土等。对于那

7、些主，如石棉、金刚石、高岭土等。对于那些主要以浮选处理的要以浮选处理的有色金属有色金属（铜、铅、锌等）矿石，（铜、铅、锌等）矿石，也可用重力选矿法进行也可用重力选矿法进行预先选别预先选别，除去粗粒脉石或，除去粗粒脉石或围岩，使其达到初步富集。重力选矿法还广泛应用围岩，使其达到初步富集。重力选矿法还广泛应用于脱水、分级、浓缩、集尘等作业。而这些工艺环于脱水、分级、浓缩、集尘等作业。而这些工艺环节几乎是所有选矿厂和选煤厂所不可缺少的节几乎是所有选矿厂和选煤厂所不可缺少的。第二章第二章重重 选选 基基 本本 原原 理理教教 学学 参参 考考 书：书：1.1.谢广元等谢广元等.选矿学选矿学.中国矿业大

8、学出版社中国矿业大学出版社,2001.8,2001.82.2.姚书典姚书典.重选原理重选原理.北京冶金工业出版社北京冶金工业出版社,1992.8,1992.83.3.张家骏等张家骏等.物理选矿物理选矿.煤炭工业出版煤炭工业出版,1992.10,1992.104.4.张鸿起等张鸿起等.重力选矿重力选矿.煤炭工业出版煤炭工业出版,1987.10,1987.10教学重点：教学重点：一、颗粒及颗粒群沉降理论一、颗粒及颗粒群沉降理论（一）矿粒在介质中的自由沉降（一）矿粒在介质中的自由沉降1.1.矿粒在介质中所受的重力矿粒在介质中所受的重力2.2.矿粒在介质中运动时所受的阻力矿粒在介质中运动时所受的阻力（

9、1）摩擦阻力及阻力个别公式（2）压差阻力及阻力个别公式（3）过渡区阻力及阻力个别公式（4）介质阻力通式3.3.矿粒在静止介质中的沉降末速矿粒在静止介质中的沉降末速（1）沉降末速通式（2）沉降末速个别公式及统一形式4.矿粒的自由沉降等沉比（二）矿粒在介质中的干扰沉降（二）矿粒在介质中的干扰沉降1.1.矿粒在干扰沉降中运动的特点及常见的几矿粒在干扰沉降中运动的特点及常见的几种干扰沉降现象种干扰沉降现象2.2.颗粒的干扰沉降速度公式及求颗粒的干扰沉降速度公式及求n n值的方法值的方法3.干扰沉降的等沉比干扰沉降的等沉比二、粒群按密度分层理论二、粒群按密度分层理论（一）按颗粒自由沉降速度差分层学说（一

10、）按颗粒自由沉降速度差分层学说（二）按颗粒的干扰沉降速度差分层学说（二）按颗粒的干扰沉降速度差分层学说（三）按矿物悬浮体密度差分层的学说（三）按矿物悬浮体密度差分层的学说（四）按重介质作用原理分层学说（四）按重介质作用原理分层学说第一节第一节概概 述述重选的实质概括起来就是松散重选的实质概括起来就是松散-分层和搬运分层和搬运-分离分离过程。置于分选设备内的散体物料，在运动介质中，过程。置于分选设备内的散体物料，在运动介质中，受到流体浮力、动力或其它机械力的推动而松散，受到流体浮力、动力或其它机械力的推动而松散，被松散的矿粒群，由于沉降时运动状态的差异，不被松散的矿粒群，由于沉降时运动状态的差异

11、，不同密度（或粒度）颗粒发生分层转移。就重选来说，同密度（或粒度）颗粒发生分层转移。就重选来说，就是要达到按密度分层，通过运动介质的运搬达到就是要达到按密度分层，通过运动介质的运搬达到分离。其基本规律可概括为：松散分离。其基本规律可概括为：松散-分层分层-分离。重选分离。重选理论研究的问题，简单地说就是探讨松散与分层的理论研究的问题，简单地说就是探讨松散与分层的关系。松散和运搬分离几乎都是同时发生的。但松关系。松散和运搬分离几乎都是同时发生的。但松散是分层的条件，分层是目的，而分离则是结果。散是分层的条件，分层是目的，而分离则是结果。（1）颗粒及颗粒群的沉降理论；）颗粒及颗粒群的沉降理论；（2

12、）颗粒群按密度分层的理论；）颗粒群按密度分层的理论；（3）颗粒群在回转流中分层的理论；）颗粒群在回转流中分层的理论；（4）颗粒群在斜面流中的分选理论。）颗粒群在斜面流中的分选理论。矿粒在流体介质中的沉降是重力分选过程中矿粒最矿粒在流体介质中的沉降是重力分选过程中矿粒最基本的运动形式，松散可以看作矿粒在上升介质流中沉基本的运动形式，松散可以看作矿粒在上升介质流中沉降的一种特殊形式。矿粒固体本身的密度、粒度和形状降的一种特殊形式。矿粒固体本身的密度、粒度和形状不同，而有不同的沉降速度。为便于研究，首先分析颗不同，而有不同的沉降速度。为便于研究，首先分析颗粒的粒的自由沉降自由沉降规律，在此基础上，再

13、进一步讨论粒群存规律，在此基础上，再进一步讨论粒群存在时的在时的干扰沉降干扰沉降运动。运动。沉降过程中，最常见的介质运动形式有静止、上升沉降过程中，最常见的介质运动形式有静止、上升和下降流动三种。和下降流动三种。单个颗粒在无限宽广的介质中的沉降，称为自由沉单个颗粒在无限宽广的介质中的沉降，称为自由沉降降。这是最简单的沉降运动形式。其运动状态，受重力。这是最简单的沉降运动形式。其运动状态，受重力和阻力支配。和阻力支配。第二节第二节颗粒及颗粒群沉降理论一、矿粒在介质中的自由沉降一、矿粒在介质中的自由沉降（一）矿粒在介质中所受的重力（一）矿粒在介质中所受的重力矿粒在介质中所受重力（）等于它在真空中的

14、重力（）与浮力（）之差。即（N）（2-2-1）或（N）（2-2-2）因故（N）（2-2-3）若设矿粒为球体，则（N）（2-2-4）0 0G GG GP PP PG GG G0 0)g)gV(V(G G0 0V Vm mg gm mG G0 03 3d d6 6V V)g g(d d6 6G G3 30 0可见，重力与矿粒的尺寸、密度及介质的密度有关。可见，重力与矿粒的尺寸、密度及介质的密度有关。（二）矿粒在介质中运动时所受的阻力（二）矿粒在介质中运动时所受的阻力矿粒在介质中运动时，由于介质质点间内聚力的作矿粒在介质中运动时，由于介质质点间内聚力的作用，最终表现为阻滞矿粒运动的作用力，这种作用力

15、叫用，最终表现为阻滞矿粒运动的作用力，这种作用力叫介质阻力介质阻力。介质阻力始终与矿粒相对于介质的运动速度。介质阻力始终与矿粒相对于介质的运动速度方向相反。由于介质的惯性，使运动矿粒前后介质的流方向相反。由于介质的惯性，使运动矿粒前后介质的流动状态和动压力不同，这种因压力差所引起的阻力，称动状态和动压力不同，这种因压力差所引起的阻力，称为为压差阻力压差阻力。由于介质的粘性，使介质分子与矿粒表面。由于介质的粘性，使介质分子与矿粒表面存在粘性摩擦力，这种因粘性摩擦力所致的阻力，称为存在粘性摩擦力，这种因粘性摩擦力所致的阻力，称为摩擦阻力摩擦阻力。介质阻力由压差阻力和摩擦阻力所组成。这。介质阻力由压

16、差阻力和摩擦阻力所组成。这两种阻力同时作用在矿粒上。介质阻力的形式与流体的两种阻力同时作用在矿粒上。介质阻力的形式与流体的绕流流态，即雷诺数绕流流态，即雷诺数有关。不同情况下，它们各自有关。不同情况下，它们各自所占比例不同，但归根结底，都由介质粘性所致。所占比例不同，但归根结底，都由介质粘性所致。ReRe最重要的介质阻力公式为粘性摩擦阻力区最重要的介质阻力公式为粘性摩擦阻力区斯托克斯托克斯公式斯公式和涡流压差阻力区的和涡流压差阻力区的牛顿牛顿-雷廷智公式雷廷智公式，其次是，其次是过渡区的过渡区的阿连公式阿连公式。摩擦阻力占优势，压差阻力可忽略（摩擦阻力占优势，压差阻力可忽略（1），），摩擦阻力

17、可用摩擦阻力可用斯托克斯公式斯托克斯公式计算计算（N）（2-2-5）或写成或写成（N）（2-2-6）粘性摩擦阻力和压差阻力是相同的数量级粘性摩擦阻力和压差阻力是相同的数量级（500500），此时过渡区阻力用），此时过渡区阻力用阿连公式阿连公式计算计算（2 2-2 2-7 7）或写成或写成（2 2-2 2-8 8）R Re e3 3d dR Rs s2 22 2s sd dR Re e3 3R R5 51 13 3A Add1.251.25R R2 22 2A Ad dR Re e4 45 5R RR Re e1 1当压差阻力占优势（当压差阻力占优势（），摩擦阻力），摩擦阻力可以忽略不计。压差阻

18、力可用可以忽略不计。压差阻力可用牛顿牛顿-雷廷智公式雷廷智公式来计算来计算（2-2-9）或写成或写成（2-2-10）可见，介质阻力是与矿粒尺寸、矿粒的相对速度、可见，介质阻力是与矿粒尺寸、矿粒的相对速度、介质密度及介质粘度有关的。当介质密度及介质粘度有关的。当压差阻力压差阻力占优势时，介占优势时，介质阻力与矿粒的相对速度平方和直径质阻力与矿粒的相对速度平方和直径平方平方成正比；当成正比；当摩摩擦阻力擦阻力占优势时，介质阻力与矿粒的相对速度和直径的占优势时，介质阻力与矿粒的相对速度和直径的一次方一次方成正比。成正比。5 510102 2ReRe5005002 22 2R RN N0 0.0 05

19、 55 5d dR R2218222016RNddR介质阻力还可用下列通式表示：介质阻力还可用下列通式表示：（2-2-11）式中为式中为 阻力系数，它是矿粒形状和雷诺数阻力系数，它是矿粒形状和雷诺数的的函数。由式（函数。由式（2-2-11）可知，介质阻力）可知，介质阻力与与、成正比，并与、成正比，并与雷诺数有关。雷诺数有关。d dR R2 22 2R Re eR R2 2d d2 2R Re e英国物理学家李莱（英国物理学家李莱（L.Rayleigh，1893）总结了总结了大量实验资料，并在对数坐标上作出了各种不同形大量实验资料，并在对数坐标上作出了各种不同形状颗粒在流体介质中运动时，雷诺数状

20、颗粒在流体介质中运动时，雷诺数与阻力系数与阻力系数间的关系曲线，又称李莱曲线。间的关系曲线，又称李莱曲线。R Re e图图2-2-1 球形颗粒的球形颗粒的与与的关系曲线的关系曲线Re图图2-2-2 不规则形状矿粒不规则形状矿粒与与的关系曲线的关系曲线ReRe（三）矿粒在静止介质中的沉降末速（三）矿粒在静止介质中的沉降末速矿粒在静止介质中沉降时，矿粒对介质的相对速度矿粒在静止介质中沉降时，矿粒对介质的相对速度即矿粒的运动速度。沉降初期，矿粒运动速度很小，即矿粒的运动速度。沉降初期，矿粒运动速度很小，介质阻力也很小，矿粒主要在重力（介质阻力也很小，矿粒主要在重力（）作用下，作）作用下，作加速沉降运

21、动。随着矿粒沉降速度的增大，介质阻力加速沉降运动。随着矿粒沉降速度的增大，介质阻力渐增，矿粒的运动加速度逐渐减小，直至为零。此时渐增，矿粒的运动加速度逐渐减小，直至为零。此时，矿粒的沉降速度达到最大值，作用在矿粒上的重力，矿粒的沉降速度达到最大值，作用在矿粒上的重力与阻力与阻力平衡，矿粒以等速度沉降。我们称这个平衡，矿粒以等速度沉降。我们称这个速度为矿粒的速度为矿粒的自由沉降末速自由沉降末速，以，以表示。表示。矿粒在介质中沉降时，受力与运动加速度将有如下矿粒在介质中沉降时，受力与运动加速度将有如下关系关系（2-2-12）0 0G GR R0 0d dt td dm mR RG G0 00 0G

22、 G若矿粒为球体，则若矿粒为球体，则。将。将、m、R代入式代入式（2-2-12），可得），可得（2-2-13）运动开始的瞬间，则运动开始的瞬间，则；所以；所以，此时的矿粒运动加速度具有最大值，通常以此时的矿粒运动加速度具有最大值，通常以来表来表示，即示，即（2-2-14）称为矿粒沉降时的称为矿粒沉降时的初加速度初加速度，是一种静力性质的，是一种静力性质的加速度，在一定的介质中（如水，加速度，在一定的介质中（如水，），），为常数，它只与矿粒的密度有关。为常数，它只与矿粒的密度有关。颗粒运动时，介质阻力产生的颗粒运动时，介质阻力产生的阻力加速度阻力加速度，是动力性质的加速度，它不仅与颗粒及介质的密

23、度有关，而是动力性质的加速度，它不仅与颗粒及介质的密度有关，而且还和颗粒的粒度及其沉降速度有关。且还和颗粒的粒度及其沉降速度有关。d d6 6m m3 3d d6 6g gd dt td d2 20g gd dt td d0 0g gg gg g0 03 31 10 00 00 0k kg g/m m0gd d6 6a a2 20 0G G0 0g g0 0g g颗粒在静止介质中达到沉降末速颗粒在静止介质中达到沉降末速的条件为：的条件为：即即故得故得（2-2-15）式（式（2-2-15）即为计算颗粒在静止介质中自由沉降时的）即为计算颗粒在静止介质中自由沉降时的沉降末沉降末速速的通式。的通式。（

24、2-2-16）为此，刘农（为此，刘农（R.Lunnon）提出了两个无量纲中间参数提出了两个无量纲中间参数和和。经推导易求出。经推导易求出（2-2-17）（2-2-18）0 00 0a ag gd dt td d或或G GR R0 00 0d d6 6g g2 20 06 6)g gd d(0 0)g g(6 6d d2 20 0ReRe2 2R Re eG G6 6)g g(d dR Re e0 02 23 32 23 30 02 26 6)g g(R Re e0 0图图2-2-3 球形和不规则形状矿粒的球形和不规则形状矿粒的关系曲线关系曲线V Vk k2 2V VR Re eR Re e图图

25、2-2-4 球形和不规则形状矿粒的球形和不规则形状矿粒的关系曲线关系曲线V VV Vk kR Re e/R Re e按照求沉降末速通式的原则，采用斯托克斯、阿连和牛顿-雷廷智阻力公式，也可求出三个适用于不同雷诺数范围的颗粒在静止介质中自由沉降末速的个自由沉降末速的个别公式别公式。介质阻力以摩擦阻力为主，此时可用斯托克斯沉降末速公式计算，即m/s （2-2-16）若单位采用CGS制cm/s 或（2-2-17a）即（2-2-17b）式中 颗粒相对于介质的有效密度，或称比密度；流体介质的运动粘度0 0)g g(1 1d d2 2o os s)(5 54 4.5 5d d2 2o os s1 1.0

26、0)(1 1.0 0)(2 25 54 4.5 5d dO OS S1 11 1.0 02 2O OS S5 54 4.5 5d d中间尺寸矿粒的沉降末速，可用中间尺寸矿粒的沉降末速，可用阿连公式阿连公式计算，即计算，即：m/s （2-2-18）若单位采用若单位采用CGS制制cm/s或或（2-2-19a）即即（2-2-19b）3 33 3)g g1 15 52 2(d d2 2O OA A3 33 3)(2 25 5.8 8d d2 2O OA A3 31 13 32 21 1.0 0O OA A)()(2 25 5.8 8d d3 31 13 32 21 1.0 0O OA A2 25 5.

27、8 8d d介质阻力以压差阻力为主，此时用介质阻力以压差阻力为主，此时用牛顿牛顿-雷廷智沉雷廷智沉降末速公式降末速公式计算计算，即，即m/s （2-2-20）若单位若单位cm/s或或（2-2-21a）即即（2-2-21b）总之，上述三个阻力公式，可在特定的阻力区内总之，上述三个阻力公式，可在特定的阻力区内使用，将它们写成统一形式，其系数和指数根据雷诺使用，将它们写成统一形式，其系数和指数根据雷诺数值在表数值在表2-2-1中查取，计算时采用中查取，计算时采用CGS制。制。)d(5.42)g3d(R-ON)(2.54dRON02121)()(2.54dRON0 02 21 12 21 1R R-O

28、 ON N5 54 4.2 2d d0 0流态区 公式名称 K x y z Re Re2/Re 粘性摩擦阻力区 斯托克斯公式 （层流绕流）54.5 2 1 1 00.5 05.25 42 过渡流区的起始段 23.6 23 65 32 0.530 5.25720 420.027 阿连公式（过渡流区中间段）24.3 1 32 31 30300 720 2.3104 0.027 8.710-4 过 渡 流 区 过渡流区的末段 37.2 32 95 91 3003000 2.3104 1.4106 8.710-4 5.210-5 涡流压差 阻 力 区 牛顿公式（紊流密绕流）54.3 21 21 0 3

29、000105 1.4106 1.7109 5.210-5 1.710-6 高度湍流区 5102Re工业生产中遇不到 表表2-2-1 球形颗粒在介质沉降末速的个别公式系数、指数的选择球形颗粒在介质沉降末速的个别公式系数、指数的选择三个流态区颗粒沉降末速个别公式的统一表达式为：（2-2-22a）或（2-2-22b）以上沉降末速通式和个别公式均表明：矿粒的沉降末速与矿粒的性质（、）和介质的性质（、）有关。相对于形状不规则的矿粒，在使用上述各公式时，必须考虑到形状的影响，而对公式加以修正，此时，应该用与矿粒同体积球体直径（亦称体积当量直径），同时，公式应乘一个形状（修正）系数，不规则形状矿粒的沉降末速

30、通式：（2-2-23）z zy yx x0 0)()(k kd dz zy yx x0 0k kd dd dd d0 0V Vd d0 00 0k kk kV Vo ok k6 6)g g(d d不规则形状矿粒的沉降末速个别公式：不规则形状矿粒的沉降末速个别公式：（2-2-24a）或或（2-2-24b）式中式中是矿粒沉降速度公式中的形状修正系数，是矿粒沉降速度公式中的形状修正系数，或简称形状系数。也就是说，若用球体沉降速度公式计或简称形状系数。也就是说，若用球体沉降速度公式计算形状不规则的矿粒沉降速度时，必须引入一个形状修算形状不规则的矿粒沉降速度时，必须引入一个形状修正系数。若将形状系数与球

31、形系数作一比较（见表正系数。若将形状系数与球形系数作一比较（见表2-2-2）可以看出，两者是很接近的。因此，在进行粗略计算）可以看出，两者是很接近的。因此，在进行粗略计算时，可用球形系数取代形状系数。这说明了使用形状系时，可用球形系数取代形状系数。这说明了使用形状系数来表示物体形状特征，在研究矿粒沉降运动时，具有数来表示物体形状特征，在研究矿粒沉降运动时，具有实际意义。实际意义。zyxVokKd)()(zyxVokKd表表2-2-2 不规则形状矿粒形状系数与球形系数的比较不规则形状矿粒形状系数与球形系数的比较形状系数k 矿粒形状 阻力系数比值/k 范 围 平均值 球形系数 类球形 1.21.8

32、 0.910.75 0.85 1.00.8 多角形 1.52.25 0.820.67 0.75 0.80.65 长条形 23 0.710.58 0.65 0.650.5 扁平形 34.5 0.580.47 0.53 02020101V V2 2V V1 1d dd d1 1d dd de eV V2 2V V1 10 01 1V1V1d d等沉比的大小，可由沉降末速的个别公式或通式写等沉比的大小，可由沉降末速的个别公式或通式写出。出。如两颗粒等沉，则如两颗粒等沉，则，那么，按通式求解得，那么，按通式求解得故故（2-2-28）由于等沉比通式中包含阻力系数由于等沉比通式中包含阻力系数，故无法直接，

33、故无法直接计算，所以计算，所以常借助于个别公式来求得。但两个等沉常借助于个别公式来求得。但两个等沉比颗粒必须在同一性质阻力范围内。对形状不规则的比颗粒必须在同一性质阻力范围内。对形状不规则的矿粒还应把球形系数矿粒还应把球形系数考虑在内。考虑在内。0 0e e)()(d dd de e1 1k2k22 2k1k1V2V2V1V10 0g g6 6)(d dg g6 6)1 1(d dk k2 22 2V V2 2k k1 1V V1 102020101（1）按斯托克斯公式求，对形状不规则的矿粒，当按斯托克斯公式求，对形状不规则的矿粒，当时，即时，即（2 2-2 2-2929）（2）按阿连公式求按

34、阿连公式求，同理得，同理得（2 2-2 2-3030）（3 3）按牛顿）按牛顿-雷廷智公式求雷廷智公式求，同理得，同理得（2-2-31）（4）按个别公式求解按个别公式求解的统一形式为的统一形式为（2-2-32）式中指数式中指数、与颗粒运动时的雷诺数与颗粒运动时的雷诺数有关。有关。越大，意味着可选的粒级范围越宽。越大，意味着可选的粒级范围越宽。o ok k2 2o ok k1 12 21 11 12 22 21 11 12 2V V2 2V V1 1o os s)()(d dd de e3 32 21 12 21 12 2V V2 2V V1 1O OA A)(d dd de e)()(d dd

35、 de e1 12 22 21 12 2V V2 2V V1 1O ON Nn12m12V2V10)()(ddemnRe0 0e e0 0e e0 0e e0 0e e1.初加速度与阻力加速度初加速度与阻力加速度2.自由沉降与干扰沉降自由沉降与干扰沉降3.自由沉降末速自由沉降末速4.等沉现象、等沉粒与等沉比等沉现象、等沉粒与等沉比5.球形颗粒自由沉降末速个别公式及其统一形式与球形颗粒自由沉降末速个别公式及其统一形式与求解步骤。求解步骤。6.6.用通式和个别公式求矿粒的自由沉降末速的计算用通式和个别公式求矿粒的自由沉降末速的计算步骤。步骤。*7.7.为什么矿粒在等速上升介质流中达到恒速时，为什么

36、矿粒在等速上升介质流中达到恒速时，其相对运动速度等于矿粒在静止介质中的沉降末速？其相对运动速度等于矿粒在静止介质中的沉降末速？且达到恒速时所需时间满足：且达到恒速时所需时间满足：toto（上升流）上升流）toto（静止介质流）静止介质流）复复 习习 题题 一一二、矿粒在介质中的干扰沉降（一）矿粒在干扰沉降中运动的特点及常见的几种干扰沉降现象实际选矿过程，并非是单个颗粒在无限介质中的自实际选矿过程，并非是单个颗粒在无限介质中的自由沉降，而是矿粒成群地在由沉降，而是矿粒成群地在有限介质空间有限介质空间里的沉降。里的沉降。这种沉降形式，称为这种沉降形式，称为干扰沉降干扰沉降。干扰沉降时，其沉降。干扰

37、沉降时，其沉降速度除受到自由沉降因素支配外，还受容器器壁及周速度除受到自由沉降因素支配外，还受容器器壁及周围颗粒所引起的附加因素的影响。所受附加因素有：围颗粒所引起的附加因素的影响。所受附加因素有：（1）流体介质的粘滞性增加，引起介质阻力变大。）流体介质的粘滞性增加，引起介质阻力变大。（2）颗粒沉降时与介质的相对速度增大，导致沉降）颗粒沉降时与介质的相对速度增大，导致沉降阻力增大。阻力增大。（3）在某一特定情况下，颗粒沉降受到的浮力作用）在某一特定情况下，颗粒沉降受到的浮力作用变大。变大。（4）机械阻力的产生。）机械阻力的产生。上述诸因素都将使颗粒的干扰沉降速度小于自由上述诸因素都将使颗粒的干

38、扰沉降速度小于自由沉降速度。沉降速度。颗粒干扰沉降时所受阻力（包括介质阻力和机械颗粒干扰沉降时所受阻力（包括介质阻力和机械阻力）的大小，主要取决于介质中固体颗粒的体积含阻力）的大小，主要取决于介质中固体颗粒的体积含量，以固体容积浓度量，以固体容积浓度表示。即单位体积悬浮液内固表示。即单位体积悬浮液内固体颗粒占有的体积为：体颗粒占有的体积为：（2-2-33）单位体积悬浮液内液体所占有的体积称为松散单位体积悬浮液内液体所占有的体积称为松散度度，可见，可见（2-2-34）1 10 00 0%V VV Vg g1图图2-2-5 常见的几种干扰沉降形式常见的几种干扰沉降形式（二）颗粒的干扰沉降速度公式（

39、二）颗粒的干扰沉降速度公式由于干扰沉降是实际重力分选过程中最基本而又最普遍的现象。里亚申柯根据物体在介质中的有效重力和介质的动压力平衡即可维持悬浮的原理，利用了均匀粒群（密度、粒度均相同的粒群）在上升水流中的悬浮研究了干扰沉降的规律。其试验装置如图2-2-6所示。当上升介质流速为某一恒速时，粒群相应的悬浮高度即为定值。此时测量由上部溢流出的水量Q，然后根据沉降管的横断面积 A，便可算出上升介质流的速度。即（2-2-35）a au uA AQ Qu ua aau图图2-2-6 干扰沉降试验装置干扰沉降试验装置1-干扰沉降玻璃管；干扰沉降玻璃管；2-筛网；筛网；3-测压管；测压管；4-溢流槽；溢流

40、槽；5-使水均匀分布的涡流管；使水均匀分布的涡流管；6-切向给水管；切向给水管；7-橡胶塞橡胶塞若突然切断水源，使若突然切断水源，使时，测定悬浮体上界面的下时，测定悬浮体上界面的下落速度，该速度就是构成悬浮体的任一颗粒的干扰沉降速落速度，该速度就是构成悬浮体的任一颗粒的干扰沉降速度度。实验证明在数值上。实验证明在数值上。里亚申柯通过实验得到如下结果：里亚申柯通过实验得到如下结果：（1 1）当上升水流速度）当上升水流速度很小时，床层保持紧密，只有当很小时，床层保持紧密，只有当达到一定值后，粒群才开始悬浮。达到一定值后，粒群才开始悬浮。（2 2）当）当一定时，对于一定量的粒群悬浮高度一定时，对于一

41、定量的粒群悬浮高度也是一定的；增加物料量，高度也是一定的；增加物料量，高度也增加，并存在着下述关也增加，并存在着下述关系：系：在确定的试验中，沉降管的断面积在确定的试验中，沉降管的断面积和颗粒的重度和颗粒的重度都为都为定值，所以容积浓度定值，所以容积浓度也是常数。即也是常数。即（2-2-37）gaguauauauHH常数HG0auS常数SHGSHGVV同理松散度同理松散度也是常数。由此可见，容积也是常数。由此可见，容积浓度与粒群数量无关，只与上升流速浓度与粒群数量无关，只与上升流速有关。也就有关。也就是干扰沉降速度是干扰沉降速度与同时沉降的物料量无关，只与与同时沉降的物料量无关，只与有关。有关

42、。（3）随着）随着增大或减小，增大或减小，也发生增减变化，也发生增减变化，和和亦随之改变。亦随之改变。增大，增大，减小，反之亦然。说明减小，反之亦然。说明干扰沉降速度干扰沉降速度不是定值，而是不是定值，而是的函数。的函数。里亚申柯认为，当颗粒干扰沉降时，每个颗粒里亚申柯认为，当颗粒干扰沉降时，每个颗粒都受到各种阻力的作用，这些阻力之和，可用干扰都受到各种阻力的作用，这些阻力之和，可用干扰沉降阻力沉降阻力关系式表示。即关系式表示。即（2-2-38）当当，可求出颗粒的干扰沉降速度，可求出颗粒的干扰沉降速度（2-2-39）)1(augauHauggR22VgggdRgRG 0g6 6)(d dg g

43、V Vg g里亚申柯通过干扰沉降管的大量试验，得到对应里亚申柯通过干扰沉降管的大量试验，得到对应的的及悬浮高度及悬浮高度 H 值，算出矿粒在不同值，算出矿粒在不同（即（即）下的下的 和和的对应值。的对应值。该直线方程式为该直线方程式为:故故（2-2-40）式（式（2-2-40）即为，及的关系式，将其代入式（）即为，及的关系式，将其代入式（2-2-39）中得）中得:令令则则（2-2-41）式中式中 与矿粒性质有关的实验指数。与矿粒性质有关的实验指数。值求法可以利用值求法可以利用的经验公式，变换坐标求得。的经验公式，变换坐标求得。g g)k kl lg g(1 1l lg gl lg gg gk

44、kg g)(1 12 2k k0 0k kV Vg g)(1 1)g g(1 16 6)(d d2 2k kn nn n0 00 0g gn n)(1(1n nn ng gaugau)l lg g(1 1l lg gg g图图2-2-7关系曲线关系曲线如以如以为横坐标，以为横坐标，以为纵坐标，或为纵坐标，或以以为横坐标，以为横坐标，以即即为纵坐标均可为纵坐标均可求得求得值。值。求求值的另一种方法，是用求值的另一种方法，是用求最大沉淀度法最大沉淀度法。所。所谓谓沉淀度沉淀度是指在是指在单位时间内单位横断面积上所沉淀的单位时间内单位横断面积上所沉淀的固体体积量固体体积量。可见沉淀度具有体积生产率的

45、含义。据。可见沉淀度具有体积生产率的含义。据此，沉淀度此，沉淀度=，将，将代入，即代入，即（2-2-42）（2-2-43）0 0g gl lg g)l lg g(1 1a algulgug gn n0 0g g)(1 1)(1 1n n0 0g g11nl)l lg g(1 1g glgulgun nn n图图2-2-8 沉淀度与容积浓度的关系曲线沉淀度与容积浓度的关系曲线（三）干扰沉降的等沉比（三）干扰沉降的等沉比将一组粒度不同、密度不同的宽级别粒群置于上升介质将一组粒度不同、密度不同的宽级别粒群置于上升介质流中悬浮，流速稳定后，在管中可以看到固体容积浓度自上而流中悬浮，流速稳定后，在管中可

46、以看到固体容积浓度自上而下逐渐增大，而粒度亦是自上而下逐渐变大的悬浮柱。如图下逐渐增大，而粒度亦是自上而下逐渐变大的悬浮柱。如图2-2-9所示，在悬浮体下部可以获得纯净的粗粒重矿物层，在上所示，在悬浮体下部可以获得纯净的粗粒重矿物层，在上部能得到纯净的细粒轻矿物层，中间段相当高的范围内是混杂部能得到纯净的细粒轻矿物层，中间段相当高的范围内是混杂层。这是宽粒级混合物料在上升介质流的作用下，各种颗粒按层。这是宽粒级混合物料在上升介质流的作用下，各种颗粒按其干扰沉降速度的大小而分层的结果。各窄层中处于混杂状态其干扰沉降速度的大小而分层的结果。各窄层中处于混杂状态的轻重颗粒，因其具有相同的干扰沉降速度

47、，故称其为干扰沉的轻重颗粒，因其具有相同的干扰沉降速度，故称其为干扰沉降等沉颗粒。它们的粒度比称之为降等沉颗粒。它们的粒度比称之为干扰沉降等沉比干扰沉降等沉比。以符号。以符号表示，即表示，即（2-2-44）因是等沉粒，故因是等沉粒，故（2-2-45）g ge e2 21 1g gd dd de e2 21 1n n2 20 02 2n n1 10 01 1)(1 1)(1 1图图 2-2-9 两种密度不同的宽级别矿物混两种密度不同的宽级别矿物混合物在合物在上升水流中的悬浮现象上升水流中的悬浮现象若两异类粒群的颗粒的自由沉降是在同一阻力范围内，则若两异类粒群的颗粒的自由沉降是在同一阻力范围内，则

48、。不规则形状矿粒的自由沉降速度。不规则形状矿粒的自由沉降速度用式（用式（2-2-26b）表示并将表示并将及及都代入式（都代入式（2-2-45），经整理后则得），经整理后则得（2-2-46）参看公式（参看公式（2-2-32）得出）得出（2-2-47a）或写或写（2-2-47b）（2-2-48）即：干扰沉降等沉比总是大于自由沉降等沉比，且可随容即：干扰沉降等沉比总是大于自由沉降等沉比，且可随容积浓度的减小而降低。积浓度的减小而降低。n nn nn n2 21 1n no ok ko ok kn n1 12 2x xy y1 12 2x x1 11 12 2V VV Vg g)1 11 1()()(

49、d dd de e2 21 1n n1 12 20 0g g)1 11 1(e ee en n0 0g g)(e ee e1 12 20 0g ge ee e第三节第三节 粒群按密度分层理论粒群按密度分层理论一、按颗粒自由沉降速度差分层学说一、按颗粒自由沉降速度差分层学说这一学说最早由雷廷智提出，他认为在垂直流中，床层的分这一学说最早由雷廷智提出，他认为在垂直流中，床层的分层按轻、重矿物颗粒的自由沉降速度差发生。在紊流条件下，层按轻、重矿物颗粒的自由沉降速度差发生。在紊流条件下，即牛顿阻力条件下，球形颗粒的沉降末速为式（即牛顿阻力条件下，球形颗粒的沉降末速为式（2-2-20），等沉比为等沉比为

50、，该式表，该式表明，颗粒粒度对沉降速度有同样重要的影响。明，颗粒粒度对沉降速度有同样重要的影响。.切乔特将上切乔特将上式改写为式改写为关系后，并予以延伸，给出不同密关系后，并予以延伸，给出不同密度颗粒在同一介质中沉降时，沉降速度随粒度变化的关系，如度颗粒在同一介质中沉降时，沉降速度随粒度变化的关系，如图图2-2-10所示。由图可见，要使两种密度不同的混合粒群在沉所示。由图可见，要使两种密度不同的混合粒群在沉降（或与介质相对运动）中达到按密度分层，必须使给料中最降（或与介质相对运动）中达到按密度分层，必须使给料中最大颗粒与最小颗粒的粒度比小于等沉颗粒的等沉比。大颗粒与最小颗粒的粒度比小于等沉颗粒

51、的等沉比。)d d(O ON N5 5.4 42 2O ON N1 12 2e eA Ad dA AO ON N图图2-2-10 不同密度颗粒的沉降速度随粒度不同密度颗粒的沉降速度随粒度变化关系图变化关系图雷廷智的学说在雷廷智的学说在1919世纪末欧洲大陆上曾有世纪末欧洲大陆上曾有广泛的影响。按此观点，它要求矿石（煤）在广泛的影响。按此观点，它要求矿石（煤）在入选前作严格地入选前作严格地筛分分级筛分分级，因而导致了生产流，因而导致了生产流程的复杂化，但在英国则基于经验对煤采取宽程的复杂化，但在英国则基于经验对煤采取宽级别入选，照样取得了良好的结果。当今的选级别入选，照样取得了良好的结果。当今的

52、选煤实践也证明了这一点。煤实践也证明了这一点。二、按颗粒的干扰沉降速度差分层学说二、按颗粒的干扰沉降速度差分层学说为了解释矿石可按宽级别（给料上下限粒度比为了解释矿石可按宽级别（给料上下限粒度比大于自 由沉降等沉比）入选 问题，大于自 由沉降等沉比）入选 问题，R.H.门罗（门罗（Monroe，1888）提出了按干扰沉降速度差分层的学提出了按干扰沉降速度差分层的学说。颗粒的干扰沉降速度为说。颗粒的干扰沉降速度为，干扰沉，干扰沉降等沉比降等沉比，由于，由于，由此，由此可说明在干扰沉降条件下，可以分选宽级别物料的事可说明在干扰沉降条件下，可以分选宽级别物料的事实。且说明了随着粒群容积浓度的增大，按

53、密度分层实。且说明了随着粒群容积浓度的增大，按密度分层的效果会更好。的效果会更好。ng)1(0n no og g)(e ee e1 12 20 0g ge ee e三、按矿物悬浮体密度差分层的学说三、按矿物悬浮体密度差分层的学说这一学说最早由这一学说最早由A.A赫尔斯特（赫尔斯特（Hirst，1937）和和R.T.汉考克汉考克（Hancock）提出，里亚申柯在试验的基础上进一步进行了验提出，里亚申柯在试验的基础上进一步进行了验证。他们将混杂的床层视作由局部重矿物悬浮体和局部轻矿物证。他们将混杂的床层视作由局部重矿物悬浮体和局部轻矿物悬浮体构成，在密度方面具有与均质介质相同的性质。在重力悬浮体构

54、成，在密度方面具有与均质介质相同的性质。在重力作用下，悬浮体存在着静力不平衡，就象油与水混合在一起，作用下，悬浮体存在着静力不平衡，就象油与水混合在一起，最终导致按密度分层，即在上升水流作用下，密度高的悬浮液最终导致按密度分层，即在上升水流作用下，密度高的悬浮液集中在下层，而密度低的集中在上层。局部轻矿物和重矿物悬集中在下层，而密度低的集中在上层。局部轻矿物和重矿物悬浮体的密度分别是：浮体的密度分别是：（2-2-49）和和（2-2-50）按此学说实现正分层（重矿物在下）的条件便是按此学说实现正分层（重矿物在下）的条件便是（2-2-51）)(1 11 1x x1 1)(2 22 2x x2 2)

55、()(1 11 12 22 2以某种方式改变以某种方式改变与与的相对值，使的相对值，使（2-2-52）此时，应发生反分层（轻矿物在下）。当此时，应发生反分层（轻矿物在下）。当（2-2-53）此时，两种粒群应处于混杂状态。据此条件，为了简化问题的此时，两种粒群应处于混杂状态。据此条件，为了简化问题的分析，可将两种粒群的颗粒看成属于同一阻力范围，即在同一分析，可将两种粒群的颗粒看成属于同一阻力范围，即在同一雷廷智范围内，于是雷廷智范围内，于是，以，以代之。此时，由代之。此时，由代入（代入（2-2-53）可得计算临界流速）可得计算临界流速的公式，即的公式，即（2-2-54）2 2)()(1 11 1

56、2 22 2)()(1 11 12 22 22 21 1n nn nn n)n nu u(1 10 0L Lu un nn n)(n n)(u u0 02 21 10 01 12 21 12 20 02 20 01 1L L1 1四、按重介质作用原理分层学说四、按重介质作用原理分层学说我国张荣增和姚书典等人根据他们各自的试验于我国张荣增和姚书典等人根据他们各自的试验于1964年提出年提出了这一学说。提出轻矿物粗颗粒的浮沉，取决于重矿物细颗粒了这一学说。提出轻矿物粗颗粒的浮沉，取决于重矿物细颗粒与水所构成的悬浮液的物理密度，即与重介质分选原理相同。与水所构成的悬浮液的物理密度，即与重介质分选原理

57、相同。正分层的条件成为：正分层的条件成为：（2-2-55）反分层的条件为：反分层的条件为：（2-2-56）悬浮分层由正常分层转为反分层。其分层转变的临界条件为悬浮分层由正常分层转为反分层。其分层转变的临界条件为:（2-2-57）临界上升水速为：临界上升水速为：（2-2-58）这就是按重介质作用分层的观点，计算临界水速这就是按重介质作用分层的观点，计算临界水速的公式。的公式。用它计算的用它计算的与实测值很相近，但有时与实测值很相近，但有时的计算值偏低。的计算值偏低。)(2 22 21 1)(2 22 21 1)(2 22 21 12 22 21 10 02 2L Ln n)(1 1u uulL

58、Lu uL Lu uL Lu u一、颗粒在离心力场中的运动特点一、颗粒在离心力场中的运动特点从研究颗粒在流体介质中的自由沉降可知，其沉降末速从研究颗粒在流体介质中的自由沉降可知，其沉降末速除与颗粒及介质的性质有关外，还与重力加速度除与颗粒及介质的性质有关外，还与重力加速度有关。所以有关。所以不但改变介质的性质可以改善选矿过程。而且，提高作用于颗不但改变介质的性质可以改善选矿过程。而且，提高作用于颗粒上的重力加速度粒上的重力加速度也是改善重力选矿的有效途径。然而，在也是改善重力选矿的有效途径。然而，在整个重力场中，重力加速度整个重力场中，重力加速度几乎是一个不变的常数。这就使几乎是一个不变的常数

59、。这就使得微细颗粒的沉降速度受到限制。为了强化细粒尤其是微细颗得微细颗粒的沉降速度受到限制。为了强化细粒尤其是微细颗粒按密度分选和按粒度分级及除尘的过程，于是采用惯性离心粒按密度分选和按粒度分级及除尘的过程，于是采用惯性离心加速度加速度去取代重力加速度去取代重力加速度，这就是近几十年来出现的离心，这就是近几十年来出现的离心力场中的分选与分离技术。力场中的分选与分离技术。0 0g g第四节第四节 颗粒在离心力场中的运动规律颗粒在离心力场中的运动规律g gg gg ga a在离心力场中选矿与在重力场中选矿，并没有什在离心力场中选矿与在重力场中选矿，并没有什么原则性的差别，不同仅是作用于颗粒上并促使

60、其运么原则性的差别，不同仅是作用于颗粒上并促使其运动的力是离心力而不是重力。例如：在重力场中，颗动的力是离心力而不是重力。例如：在重力场中，颗粒在整个运动期间，在介质中所受的重力粒在整个运动期间，在介质中所受的重力及重力及重力加速度加速度都是常数；在离心力场中则不然，离心力都是常数；在离心力场中则不然，离心力和离心加速度和离心加速度，是旋转半径及，是旋转半径及旋转速度的函数，而且一般说来，它们随着半径的增旋转速度的函数，而且一般说来，它们随着半径的增加而加大。离心力的作用方向是作用在垂直于旋转轴加而加大。离心力的作用方向是作用在垂直于旋转轴线的径向上，所以在离心力选矿过程中，分选作用也线的径向

61、上，所以在离心力选矿过程中，分选作用也是发生在径向上。此时，沿径向作用于物体上的力有：是发生在径向上。此时，沿径向作用于物体上的力有：离心力与阻力。所受重力忽略不计。离心力与阻力。所受重力忽略不计。0 0G G0 0g gr rm mF F2 2r ra a2 2二、颗粒在离心力场中的径向速度二、颗粒在离心力场中的径向速度在离心力场中，颗粒在介质中所受的离心力（当介质也作在离心力场中，颗粒在介质中所受的离心力（当介质也作同步旋转运动时）为同步旋转运动时）为:（N）（2-2-59）介质对颗粒在径向上运动的阻力为（介质对颗粒在径向上运动的阻力为（为颗粒与介质间的为颗粒与介质间的相对运动速度）相对运

62、动速度）（N）（2-2-60）根据矿粒在径向运动时受力情况的分析，可建立起运动微根据矿粒在径向运动时受力情况的分析，可建立起运动微分方程式为分方程式为（N）或或（N）（2-2-61）r r)(F F2 26 6d d3 3V Vc cd dR R2 2c c2 2V Vr rd dr r)(6 6d dd dt td dm m2 2c c2 2V V2 23 3V Vc cd d6 6r r)(d dt td dV V2 2c c2 2c c颗粒在任一回转半径处的径向速度颗粒在任一回转半径处的径向速度可按可按的条件得出的条件得出:m/s （2-2-62）利用特殊条件下的个别阻力公式，按照上述原

63、理利用特殊条件下的个别阻力公式，按照上述原理亦可求出适合于一定雷诺数范围内，求径向速度亦可求出适合于一定雷诺数范围内，求径向速度的的个别公式，唯一应注意的是将重力加速度个别公式，唯一应注意的是将重力加速度 g 用离心加用离心加速度速度（即（即）取代即可。）取代即可。0 0d dt td dc c6 6r r)(d d2 2V Vc car r2 2c cc c（1 1）按牛顿）按牛顿-雷廷智公式（适用于雷诺数雷廷智公式（适用于雷诺数）m/s m/s （2 2-2 2-6363）（2 2）按阿连公式（适用于雷诺数按阿连公式（适用于雷诺数）m/s m/s （2 2-2 2-6464）（3 3）按斯

64、托克斯公式（适用于雷诺数按斯托克斯公式（适用于雷诺数1 1）m/s m/s （2 2-2 2-6565）5 51 10 02 2R Re e5 50 00 0r r)(3 3d d2 2V Vc c3 30 00 0R Re e3 30 03 33 32 21 15 5)2 2(V Vc cr rd dR Re er r1 18 8)(d d2 22 2V Vc c复复 习习 题题 二二1.固体容积浓度与松散度固体容积浓度与松散度2.沉淀度与最大沉淀度沉淀度与最大沉淀度3.两种密度、粒度均不相同的矿粒混合物，其粒度比大于等两种密度、粒度均不相同的矿粒混合物，其粒度比大于等沉比，在不同等速上升水

65、流作用下，所出现的悬浮分层现沉比，在不同等速上升水流作用下，所出现的悬浮分层现象，简述悬浮分层学说及重介质作用分层学说的基本观点。象，简述悬浮分层学说及重介质作用分层学说的基本观点。4.干扰沉降等沉比与自由沉降等沉比的关系。干扰沉降等沉比与自由沉降等沉比的关系。5.颗粒在离心力场中的运动与重力场中的运动有什么区别？颗粒在离心力场中的运动与重力场中的运动有什么区别？*6.求解干扰沉降末速时，其经验公式求解干扰沉降末速时，其经验公式中指数中指数的意义及四种求法。的意义及四种求法。n n0 0矿矿g g1 1V VV Vn n1.1.用通式和个别公式求矿粒的自由沉降末速的计算步用通式和个别公式求矿粒

66、的自由沉降末速的计算步骤。骤。2.两种密度、粒度均不相同的矿粒混合物，其粒度比大于等两种密度、粒度均不相同的矿粒混合物，其粒度比大于等沉比，在不同等速上升水流作用下，所出现的悬浮分层现沉比，在不同等速上升水流作用下，所出现的悬浮分层现象，简述悬浮分层学说及重介质作用分层学说的基本观点。象，简述悬浮分层学说及重介质作用分层学说的基本观点。3.求解干扰沉降末速时，其经验公式求解干扰沉降末速时，其经验公式中指数中指数的意义及四种求法。的意义及四种求法。n n0 0矿矿g g1 1V VV Vn n作作业业一一教教 学学 参参 考考 书：书：1.谢广元等谢广元等.选矿学选矿学.中国矿业大学出版社中国矿业大学出版社,2001.8,2001.82.2.王祖瑞等王祖瑞等.重介质选煤的理论与实践重介质选煤的理论与实践.煤炭工业出煤炭工业出版社版社,1988.11,1988.113.3.张家骏等张家骏等.物理选矿物理选矿.煤炭工业出版煤炭工业出版,1992.10,1992.104.4.张鸿起等张鸿起等.重力选矿重力选矿.煤炭工业出版煤炭工业出版,1987.10,1987.10教学重点：教学重点：一、重悬