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1、有限长螺线管串联等有限长螺线管串联等效电感的计算效电感的计算芮雪芮雪4系系2001级级摘摘 要要对于长为L，体积为V，单位长度上匝数为n的螺线管，其自感:而两个顺接串联的螺线管L=L1+L2+2M，其中M为两螺线管互感。这两式均已经证明，但若同时使用这两式进行计算时，将出现矛盾。经计算发现，其根本原因在于有限长螺线管内部磁场的计算方法上。本文将从有限长螺线管内部磁场的计算出发，根据磁场的叠加性原理，唯一性定理及铁磁性材料的特性，重新计算M,L的表达式，并证明L=L1+L2+2M的正确性。SLnL20引 言考虑如图的螺线管，其自感系数 若从P点剪断，再接合。即视为AP，PB两螺线管的串联，则 V
2、nL20MLMBpsnApsnMLLLBpsnLApsnLBPAPBpAP22220202020 K为耦合系数。若有铁芯，AP，PB应耦合的很好。即便没有铁芯，两螺线管靠的如此之近，M不应为零。则 直观上理解，这是同一个螺线管应有L=L。这便出现了矛盾。BpApLLKM LL 正 文准备工作在本文中，讨论的螺线管参数如下：L:螺线管长度n:螺线管单位长度上匝数I:线圈上电流强度S:螺线管截面积R:螺线管截面半径1.圆线圈载流轴线上磁感应强度的大小圆线圈载流轴线上磁感应强度的大小线圈半径为R，通以电流I，则其轴线上点Z处2322202ZRIRBz2.没有铁芯时有限长密绕螺线管轴线上磁没有铁芯时有
3、限长密绕螺线管轴线上磁感应强度的大小感应强度的大小.没有铁芯时有限长密绕螺线管轴线上磁感应强度120coscos2nIBp3.沿轴向均匀磁化的有限长磁棒轴线上磁沿轴向均匀磁化的有限长磁棒轴线上磁感应强度的大小感应强度的大小.设介质磁化强度为M,磁化引起的附加磁感应强度计算如下:磁化宏观效果相当于在介质棒侧面引起环行磁化电流.单位长度电流i=M,这也就相当于一个螺线管,i相当于nI.所以对轴线上一点P有:120120coscos2coscos2MiBp4.一个假设一个假设一般地说,对于螺线管,LR,在R较小的情况下,在螺线管内取一小回路ABMN,则：BMNdl+BANdh+BABdl+BBMdh
4、=0 dhR,且螺线管内部即使没有铁芯,磁力线也比较平行,垂直Z轴的分量很小,所以：BMANBMANBBdlBdlB00 对于有铁芯的情况更是这样.因此,在下面的计算中,将以轴线上一点处的磁感应强度近似代替这点处垂直Z轴的面上的磁感应强度.螺线管没有铁芯时的情况螺线管没有铁芯时的情况120coscos2nIBp221222coscosRxxRxlxlBsndxdRRlIsndxRxxRxlxlIsndl220202222202RRlsnIL2202可见，当为无限长情况时VnslnLRl0202对于有限长螺线管串联的情况对于有限长螺线管串联的情况如图l=l1+l21.对于L1管(xl1)2112
5、010coscoscoscos2PPpBBnIB是l1在其自身处(xl1)产生的B大小0101coscos2InBp1202coscos2InBp是l2在l1处(xR,l1R,l2R RRlRlRlIsnl221222220222RRlRlRlsnM221222220221202210221lllsnM2.对于对于L2,仿上计算仿上计算2112010coscoscoscos2PPpBBnIB为l1在l2处产生的B大小为l2在自身处产生的B大小coscos21202InBpcoscos20101InBp220222coscosRxxRxlxl22111cosRxlxlBsndxd21221222
6、22222022211222122221120222llllRRlRlRlRRlIsndxRxlxlRxlxldxRxxRxlxlIsnd为l2在自身处产生的磁通量，则其自感L2为：RRlIsnl222022RRlsnL222022为l1在l2处产生的磁通量，则互感M为：可见M12=M21RRlRlRlIsnl221222220212RRlRlRlsnM2212222202122由顺接串联的螺线管等效自感计算公式LRRlsnRRlRlRlsnRRlsnRRlsnMLLL22022222212202222022210221222两者完全吻合。有铁芯的情况有铁芯的情况铁磁性材料性质十分复杂，这儿只
7、能做一个简单讨论。螺线管内磁场变化较小，铁芯在其中可视作均匀磁化。于是，可按沿轴向均匀磁化的有限长磁棒计算其轴线上磁感应强度的大小。假设M与H成线性关系，这在H较小时是可以的，或者，我们可以用H点对应的r。由介质磁化规律，I=rI0。所以,有铁芯存在时，螺线管内B近似等于没有铁芯时B的r倍。与前文的计算完全相同，可以证明式子L=L1+L2+2M的正确性。出现矛盾结果的原因及分析讨论出现矛盾结果的原因及分析讨论出现矛盾结果的原因我认为有出现矛盾结果的原因我认为有4 4个方面：个方面：1.以无限长代替有限长的情况。实际上，由于此时V已为无穷大，导致L也为无穷大，讨论已无意义。2.本文中所讨论的情况
8、，即两螺线管串联本文中所讨论的情况，即两螺线管串联时，其位形与两线圈叠绕不同时，其位形与两线圈叠绕不同，21LLM 3.磁介质对磁介质对M，L的影响的影响 考虑位于磁介质中的两线圈L1，L2，分别载有电流I1，I2。由于磁介质的存在，I1在I2处产生的磁场应是磁介质由于I1存在引起的磁化电流及I1共同在I2处产生的磁场。而磁介质的磁化情况与I1，I2都有关系。就本文而言就本文而言,由于使用的是铁芯，铁作由于使用的是铁芯，铁作为典型的铁磁性材料，为典型的铁磁性材料，M M与与H H已不是线性已不是线性关系关系。I1，I2同时存在时磁介质的磁化情况已不是I1，I2单独存在情况的简单叠加。同时，不一
9、样的I2对磁介质影响不同，使I1在I2处引起的磁场也不同。这样一来，磁通量也不同，导致互感M与I2也有了关系。4.4.铁磁性材料对磁力线束缚情况铁磁性材料对磁力线束缚情况,这是最为主要的原因。这是最为主要的原因。铁磁性材料，理想情况下，它会将磁力线束于其内而几乎不穿出。但这有条件，条件就是磁路。当铁芯的磁导率均匀且填满磁场的某个闭合的磁力线管（磁力线管指的是一束磁感应线组成的管状区域，其中的磁感应线与管壁平行。）时，由磁场的唯一性定理，合磁场的磁力线位形将与原外磁场完全一致。以至这样安排的闭合铁芯的确构成一个理想磁路。要构成一个磁路，首先铁芯必须闭合。对于密绕的螺绕环。环管本身正好是磁力线管。
10、当其内部为均匀圆环状铁芯填满时就构成理想磁路。此时B=nrI.无限长螺线管可视为半径为无穷大的螺绕环，因此其内B=nrI.气隙对磁路有很大影响。气隙的存在，即使是很小的气隙，都会使磁路中B大大下降。对有限长螺线管而言，它就相当于一个有很大气隙的磁路，此时的漏磁已非常严重，不能视之为理想情况而将铁芯中B认为还是nrI，是一匀强磁场。否则，将会出现下面的矛盾：如图，绕在同一铁芯上的两组线圈M，N单位长度上的匝数均为n，长为l，若仍认为理想磁路B=nrI，且理想束磁，M中B=nrI，N中B=nrI，考虑M中一点P处，M在P处产生的B为Bm=nrI，N在自身处B=nrI，由于铁芯良好束磁，Bn=B=n
11、rI，则由磁场叠加原理，Bp=Bn+Bm=2nrI，但这实际上可视作一个长为2L，单位长度上匝数为n的螺线管，从而Bp=nrI。这个矛盾也就是文中开头所提出的矛盾的根源。可见，有限长的带铁芯螺线管，在这儿，必须按照磁介质的磁化规律，按部就班的计算，不能简单的视作理想情况处理。从能量的角度出发考虑从能量的角度出发考虑N个载流线圈系统磁能：2,2121iniikinkikiikmILIIMW对于两个顺接串联的螺线管 M21=M12=M，则22212212122121ILILIMIMWm222212212121LIILILMIWm同样可以得到MLLL221结结 论论实际上L=L1+L2+2M这个式子的导出，基于的是磁通量的叠加性，而这又是基于B的叠加性，所以，这个式子不会有误。但是，L，M的计算，涉及到具体情况，必须从实际的B出发推导其表达式。这种计算往往涉及磁介质，边界条件，十分复杂。因此，在实际中，L，M的获得，一般是根据实验测量，而非理论计算。这也就是理想与实际的差别吧。谢谢 谢！谢！
有限长螺线管串联等效电感的计算
