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1、3.热力学第二定律的统计意义 ?热力学第二定律的微观意义首先理解有序和无序的概念。对于一个热力学系统，如果处于非平衡态，我们 认为 它处于有序的状态，如果处于平衡态，我们认为 它处于无 序的状态。在热力学中，序：区分度。热力学第二定律 的微观意义：一切自然过程总是沿着 无 序性增大的方向进行。下面从统计观点探讨过程的不可逆性微观意义，并由此深入认识第二定律的本质。?不可逆过程的统计性质 （以气体自由膨胀为例）一个被隔板分为A、B相等两部分的容器，装有4个 涂以不同颜色分子。开始时，4个分子都在A部，抽出隔板后分子将向 B部扩散并在整个容器内无规则运动。隔板被抽出后，4分子在容器中可能的分布情形
2、如下图所示：分布详细分布（宏观（微观00 B微观态共有24=16种可能的方式，而且4 个分子全部退回到 A 部的可能性即几率为1/24=1/16。?般来说，若有N 个分子，贝！ | 共 2N 种可能方式，而N个分子全部退回到 A部的几率1/2N.对于真实理想气体系？1023/mol,这些分子全部退回到 A部的几率A1/21 2O此数值极小，意味着此事件永远不会发生。从任何实际操作的意义上说，不可能发生此类事件。对单个分子或少量分子来说，它们扩散到 B 部的过程原则上是可逆的。对大量分子组成的宏观系统来说，它们向 B 部自由 膨胀的宏观过程实际上是不可逆的。这就是宏观过程分布（带J详细分布 （微
3、观 态）0人03均匀分布对应的微观态数最多 仅对应一种微观态oun? I ? OI全部退回A边?第二定律的统计表述（依然看前例）左边一列的各种分布仅指出A、B两边各有几个分子，代表的是系统可能的宏观态。中间各列是详细的分布， 体指明了这个或那个分子各处于 A或B哪一边，代表 系统的任意一个微观态。4个分子在容器中的分布对应 5种 宏观态。一种宏观态对应若干种微观态臭?. 0 00在一定的宏观条件下，各种可能的宏 际所观测到的？观态中哪一种是实统计物理基本假定一等几卒原理：对于孤立系，各种 微观态出现的可能性（或几率）处相等的。各种宏观态不是等几率的。那种宏观态包含的微观态数多，这种宏观态出现的
4、可能性就大。定义热力学几率：与同一宏观态相应的微观态数称为热力学几率。记为G 0在上例中，均匀分布这种宏观态，相应的微观态最多，热力学几率最大，实际观测到的可能性或几率最大。对于1023个分子组成的宏观系统来说，均匀分布这种宏观态的热力学几率与各种可能的宏观态的热力学几率的总和相比，此比值几乎或实际上为 100%。所以，实际观测到的 总是均匀分布这种宏观态。即系统最后所达到的平衡态自然过程总是向着使系统热力学几率 增大的方向进行。微观状态数最大的平衡态状态是最 混乱、最无序的状态C一切自然过程总是 沿着无序性增大的 方向进行。I_K 平衡态相应于一定宏观条件下 Q 最大的状态。热力学第二定律的
5、统计表述:孤立系统内部所发生的过程总是从包含微观态数少的宏观态向包含微观态数多的宏观态过渡，从热力学几率小的状态向热力学几率大的状态过渡。4.热力学第二定律的适用范围1) 适用于宏观过程对微观过程不适用，如布朗运动。2) 孤立系统有限范围。对整个宇宙不适用。?可爱的;！ ？物理学中有个斓定律，也就是著名的热力学第定律。?克劳修斯于1868 年造出来的，它代表着宇宙中不能再被转化做功 的能量的总和的测定单位,即斓的增加表示宇宙物质的日益混乱和无序，是无效能量的总和。斓本身既不是好事，也不是坏事；它意味着腐败和混乱， 但它同时也意 味着生命本身的展开一不论是有机的，还是无机的生 命。卡农、乔治?梅
6、特勒的大爆炸学说也认为， 宇宙是 以有序的状态开始， 不断地向无序状态发展，它与热力 学第二定律是相符的。 热力学第一定律说明能量是守恒 的、不灭的，只能从一种形式转变到另一种形式；热力 学 化，即从对人类来说是可利用的变为不可利用 的状态。第二定律（斓定律）却表明：能量不可逆转地沿着一个方向转?有效能量告罄时，是“热寂”一死寂的热平衡状态。有效物质耗尽时，是一片“物质混乱”一整个 孕宙葩大混乱和大混沌。古罗马诗人贺拉斯说：“时间磨灭了世界的价值！”可谓一语道破了斓定律的真谛物理学家们认为，斓定律是物质世界的最终定穆，人类参与的每一项物质猪动都曼到热力学第一、第二定 律的严密制约；但是，他们 又认为;！定律只涉及物质 世界，只控制时空的 横向世界，人类的精神世界并不 受;！定律的专制统治!所以，生命的现象是宇宙洪流中的一股逆流!耀剧是不可抗拒蹄增大长
热力学第二定律的微观解释
