渗透扩散与沉降实用教案

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1、布朗运动(b ln yn dn)是分子热运动的必然结果。 这种现象产生的原因是，分散介质分子处于不断的热运动中，从四面八方不断的撞击分散相粒子。对于大小在胶体尺度下的分散相粒子，粒子受到撞击次数较小,从各个方向受到的撞击力不能完全互相抵消,在某一时刻,粒子从某一方向得到的冲量(chngling)即可发生位移。此即布朗运动。1905 年爱因斯坦假设布朗运动为一随机的三维运动（与热运动相似），导出一粒子在时间 t 内沿着(yn zhe)某一维(x)运动偏离其原来位置的平均位移的表示式为；第1页/共76页第一页，共76页。上式中 D 为扩散系数，它与摩擦系数 f 的关系服从(fcng)爱因斯坦扩散定

2、律： 由斯托克(Stokes)公式(gngsh)，若粒子为球状时 （1）（2）（3）(3)式中 r 为粒子半径， 为介质(jizh)的粘度系数。由式(1)、(2)、(3)不难得出： Einstein-Brown 平均位移公式x : : t 时间间隔内粒子的平均位移, , L：阿伏加德罗常数r : : 粒子半径 T：热力学温度, , ：分散介质粘度（4）式(4)提供了由 D、 求粒子半径的方法。而式(5)除用于从已知的 L、r、T 和 t 等已知量求外，还提供了一种测定亚佛加德罗常数 L 的方法。 (5)第2页/共76页第二页，共76页。推导(tudo)过程：第3页/共76页第三页，共76页。第

3、4页/共76页第四页，共76页。第5页/共76页第五页，共76页。第6页/共76页第六页，共76页。第7页/共76页第七页，共76页。第8页/共76页第八页，共76页。第9页/共76页第九页，共76页。2.2 渗透压与渗透压与Donnan平衡平衡(pnghng)2.2.1 渗透压渗透压 在物理化学中讨论稀溶液的依数性时，曾推导出理想在物理化学中讨论稀溶液的依数性时，曾推导出理想(lxing)稀溶液的渗透压稀溶液的渗透压 与溶质浓度与溶质浓度 cB 的关系式：的关系式：它对高分子溶液它对高分子溶液(rngy)也也适用。适用。 B 为溶质的质量浓度，M 为溶质的摩尔质量但由于在高分子溶液中，分散质

4、与分散介质之间存在较强的亲和力，所以有明显的溶剂化效应。这样就影响渗透压，对以上公式产生偏差。上式成为：第10页/共76页第十页，共76页。 式中的式中的A2 、A3 均为常数，称为维里系数。若质量浓度均为常数，称为维里系数。若质量浓度(nngd) B 很小，可以忽略高次项，上式成为：很小，可以忽略高次项，上式成为： 在恒温下，若以在恒温下，若以 /B 对对 B 作图，应得一直线，由直线的斜作图，应得一直线，由直线的斜率率(xil)可得可得A2 ，由直线的截距可得高分子化合物的摩尔质量，由直线的截距可得高分子化合物的摩尔质量 M 。 渗透压法测定高分子摩尔质量渗透压法测定高分子摩尔质量 M 的

5、范围是：的范围是：10 103 kg/mol。摩尔质。摩尔质量太小时，高分子化合物容易通过半透膜，摩尔质量量太小时，高分子化合物容易通过半透膜，摩尔质量 M太大时，渗透压太大时，渗透压很小，测量误差大。对于很小，测量误差大。对于(duy)能电离的高分子稀溶液，能电离的高分子稀溶液，(2.3) 并不适用并不适用。对于。对于(duy)蛋白质水溶液，只有在等电状态时才适用。蛋白质水溶液，只有在等电状态时才适用。第11页/共76页第十一页，共76页。2.2.2 唐南平衡唐南平衡(pnghng) 在讨论稀溶液依数性时，只讨论了非电解质溶液。一个溶在讨论稀溶液依数性时，只讨论了非电解质溶液。一个溶质分子在

6、溶液中只是一个质点。但对于质分子在溶液中只是一个质点。但对于(duy)电解质溶液，电解质溶液，一个强电解质分子一个强电解质分子 可以电离出可以电离出 + + - 个质点，所个质点，所以依数性的公式要作相应的修改。以依数性的公式要作相应的修改。 许多高分子化合物是电解质，例如蛋许多高分子化合物是电解质，例如蛋白质白质NazP 在水中发生如下电离：在水中发生如下电离：zzzPNaPNah溶剂蛋白质溶液半透膜第12页/共76页第十二页，共76页。 若隔开蛋白质水溶液与纯水的半透若隔开蛋白质水溶液与纯水的半透膜只能透过溶剂与小的电解质离子，膜只能透过溶剂与小的电解质离子，不能透过不能透过 Pz- ，而

7、且，而且 NazP 浓度为浓度为 c 。因为半透膜两侧均为电中性的，所以因为半透膜两侧均为电中性的，所以溶液中一个溶液中一个NazP分子产生分子产生 z + 1 个离个离子，而子，而纯溶剂中无离子纯溶剂中无离子。所以，溶液。所以，溶液的渗透压为：的渗透压为：h纯水蛋白质溶液半透膜zzzPNaPNa第13页/共76页第十三页，共76页。h NaCl水溶液蛋白质溶液半透膜 若半透膜右侧是若半透膜右侧是 NaCl 水溶液，不是纯水溶液，不是纯水。由于水。由于Na+ 与与Cl 均可通过半透膜，在达到渗透压平衡时，不仅两侧溶液达到平衡，电解质也要达到平衡。此即唐南平衡 。Na+ zc Na+ cP z

8、c Cl c 设在开始时情况如右图：左侧设在开始时情况如右图：左侧 NazP 水溶液浓度为水溶液浓度为 c ，右侧，右侧 NaCl水溶液浓度为水溶液浓度为 c。 由于由于Cl 可由右侧通过半透膜到达左侧，而为了维持电中可由右侧通过半透膜到达左侧，而为了维持电中性，每通过一个性，每通过一个Cl 到左侧，同时必有一个Na+ 透过半透膜到透过半透膜到左侧。左侧。第14页/共76页第十四页，共76页。 设平衡时有浓度为设平衡时有浓度为 x 的的 NaCl 从从右侧到达左侧。情况如右图。右侧到达左侧。情况如右图。 这时，两侧溶液的这时，两侧溶液的NaCl的化学势的化学势为：为：Na+ zc + x Na

9、+ c- xCl x Cl c- x P z c因为达到渗透平衡时，膜两侧化学势相等，所以有：因为达到渗透平衡时，膜两侧化学势相等，所以有：第15页/共76页第十五页，共76页。Na+ zc + x Na+ c- xCl x Cl c- x P z c代入右图中的浓度值，得到代入右图中的浓度值，得到： 所以渗透压为所以渗透压为：RTxc-czcRTcc)42()()B()B(右右左左第16页/共76页第十六页，共76页。代入代入 x 的解，得到：的解，得到： 当盐的浓度远远小于蛋白质的浓度时，即当盐的浓度远远小于蛋白质的浓度时，即 c c 时：时：第17页/共76页第十七页，共76页。2cx

10、此时此时即几乎有一半浓度的盐透过了半透膜即几乎有一半浓度的盐透过了半透膜。 所以在半透膜另一侧加入不同所以在半透膜另一侧加入不同(b tn)量的电解质量的电解质 NaCl 时，时，可使蛋白质的渗透压在可使蛋白质的渗透压在 ( z + 1 ) cRT 到到 cRT 之间变化。之间变化。 唐南平衡唐南平衡(pnghng)的最重要功能是控制物质的渗透压，这的最重要功能是控制物质的渗透压，这对医学、生物等研究细胞膜内外的渗透平衡对医学、生物等研究细胞膜内外的渗透平衡(pnghng)有重要意有重要意义。义。第18页/共76页第十八页，共76页。第19页/共76页第十九页，共76页。2.3 2.3 扩散(

11、kusn)(kusn)2.3.12.3.1扩散与FickFick第一扩散定律定义：在有浓度梯度存在时，物质粒子因热运动而发生宏观上的定向迁移，称为扩散。 扩散是分子热运动的的必然结果。分子的热运动或胶体粒子的布朗运动并不需要存在着浓度差才能发生，但是当有浓度差存在时，分子从高浓度迁移的数目大于从低浓度向高浓度迁移的数目，总的结果，使体系呈现(chngxin)(chngxin)从高浓度向低浓度的净迁移。这就是扩散。所以说，扩散过程的本身是分子的热运动，而扩散过程的推动力是浓度梯度。浓度梯度的存在(cnzi)，是扩散的推动力第20页/共76页第二十页，共76页。Q为通过截面(jimin)A的物质总

12、量,J 扩散通量，单位时间通过单位截面(jimin)的质点数(质点数/s.cm2) 在扩散过程(guchng)中，体系内部各处扩散质点的浓度不随时间变化，在x方向各处扩散流量相等，即在稳流的扩散情况下。即： 在扩散(kusn)过程中，体系内部各处扩散(kusn)质点的浓度不随时间变化，在x方向各处扩散(kusn)流量相等。第21页/共76页第二十一页，共76页。由于扩散过程的推动力是浓度梯度，显然推动力越大，在单位时间内通过(tnggu)单位面积的扩散量越大，也就是说扩散通量与浓度梯度成正比“” 表示(biosh)粒子从高浓度向低浓度扩散，即逆浓度梯度方向扩散D 扩散系数，单位(dnwi)浓度

13、梯度的扩散通量 (m2/s 或 cm2/s)M式积分定律含义： 单位时间内通过垂直于扩散方向的单位面积上扩散的物质数量和浓度梯度成正比。第22页/共76页第二十二页，共76页。xCD J此式表明：(1) 扩散速率取决于 外界条件(tiojin) C/ x 扩散体系的性质 D(2) D是一个很重要的参数: 单位浓度梯度、单位截面、单位时间通过的质 点数。 D取决于 质点本身的性质： 半径、电荷、极化性能等 CtCx C/ x=常数CtJx C/ t 0 J/ x 0(3) 稳定(wndng)扩散(恒源扩散) 不稳定(wndng)扩散不发生(fshng)扩散扩散发生，流量是稳定的第23页/共76页

14、第二十三页，共76页。三维表达式：用途： 可直接(zhji)用于求解扩散质点浓度分布不随时间变化的稳定扩散问题。第24页/共76页第二十四页，共76页。2.3.2 Fick第II定律 推导：取一体积元，分析xxdx间质点数在单位时间内 x 方向的改变，即考虑(kol)两个相距为 dx 的平行平面。xx x+dx)(xCDxxJ 第25页/共76页第二十五页，共76页。tAJJQQQ)(2121另外：cxAQ二者相等 dtdcdxdjtcxJJ即12由于第26页/共76页第二十六页，共76页。用途： 适用于不同性质的扩散体系； 可用于求解扩散质点浓度分布随时间和距离而变化的不稳 定扩散问题。对二

15、定律的评价： (1) 从宏观定量描述扩散，定义了扩散系数，但没有给出D与结构 的明确关系； (2) 此定律仅是一种现象描述，它将浓度以外的一切影响扩散的 因素(yn s)都包括在扩散系数之中，而未赋予其明确的物理意义； (3) 研究的是一种质点的扩散(自由扩散)； 第27页/共76页第二十七页，共76页。D 扩散系数 单位浓度梯度下，单位时间通过(tnggu)单位面积的物质的量。单位：m2 s -1D 可用来衡量扩散速率。下表给出不同半径金溶胶的扩散系数。第28页/共76页第二十八页，共76页。2.3.3Einstein扩散(kusn)定律 当溶质在溶剂中发生扩散，溶质粒子必然受到两种力的作用

16、。一种是扩散过程的推动力，以扩散系数D表示出来；另一种是在运动过程中所受到的粘滞阻力，以摩擦系数f表现出来。Einstein扩散定律就是描述(mio sh)D与f两者之间的关系。每个粒子在扩散过程中的推动力 负号(f ho)表示化学位随过程而减小，NA为Avogadro常数 对于稀溶液来说，溶质的化学位表示为：第29页/共76页第二十九页，共76页。粒子所受到扩散推动力以外的粘滞(zhn zh)阻力Fv，这一阻力的大小随着粒子运动速度增加而增大。f为摩擦系数 当推阻力(zl)与动力相等时 根据(gnj)物质守恒：物质通过单位截面积的扩散通量J等于其浓度乘以扩散速率 （2） 又因为 所以第30页

17、/共76页第三十页，共76页。dxdcDdtdxc（1） 将方程(fngchng)1代到2中得（3） 这就是爱因斯坦扩散定律(dngl),它对粒子形状无任何限制。对比溶剂(rngj)分子大很多的球形粒子，可将Stokes方程 引入方程式3中得 Einstein-Stokes方程 它表明了扩散系数受温度、溶剂黏度以及离子大小的影响。粒子越大，扩散系数越小。 第31页/共76页第三十一页，共76页。若球形粒子(lz)半径增大10倍，则扩散系数减至1/10。 20度水溶液说使用Einstein-Stokes方程可以确定粒子(lz)的半径。计算胶团量或摩尔质量 粒子(lz)密度粒子的粘度 试验测得扩散

18、系数，便可以求得胶团摩尔质量M.Einstein-Stokes方程的使用条件：（1）球形粒子（2）稀溶液，粒子间作用可以忽略（3）粒子体积比分散介质的分子的得多，因而分散介质认为是连续的（4）均相分散，即只有一种大小的粒子。 第32页/共76页第三十二页，共76页。而 1mol 胶体粒子的摩尔质量为：注意： 1) 1)当胶体粒子为多级分散(fnsn)(fnsn)时，由（11.10.211.10.2）求得的 为粒子平均半径； 2 2）若粒子非球形，则算得半径为表观半径； 3 3）若粒子有溶剂化，算出半径为溶剂化粒子半径。第33页/共76页第三十三页，共76页。对于非球形粒子(lz)也有着类似的情

19、况。设球形粒子(lz)或无溶剂化的粒子(lz)的扩散系数为D。，摩擦系数位f。；非球形粒子(lz)或已溶剂化的粒子(lz)的扩散系数为D,摩擦系数位f。 从 kTDf 可知(k zh) 称为(chn wi)摩擦系数率。 在一般情况下 因为在移动过程中非球形粒子具有更大的水化离子半径，因而其运动阻力比球形粒子的更大。 已溶剂化的球形粒子由于体积增大，故其运动阻力也增大，相应扩散系数减小，即 第34页/共76页第三十四页，共76页。由此可见 0ff可作为粒子溶剂化程度及其不对称(duchn)性二者的量度。若这一比值越大，则粒子的溶剂化程度越大，或粒子的不对称(duchn)越大，亦即它与无溶剂化的球

20、形粒子偏差越大。 对于(duy)无溶剂化的粒子 第35页/共76页第三十五页，共76页。下面讨论溶剂(rngj)化效应及不对称效应第36页/共76页第三十六页，共76页。第37页/共76页第三十七页，共76页。第38页/共76页第三十八页，共76页。第39页/共76页第三十九页，共76页。第40页/共76页第四十页，共76页。第41页/共76页第四十一页，共76页。沉降与沉降平衡 多相分散系统中的粒子，因受重力作用而下沉的过程，称为沉降。 沉降与布朗运动所产生的扩散为一对矛盾的两个方面。沉降沉降 扩散扩散 分散相分分散相分布布真溶液 均相粗分散系统 沉于底部胶体系统 平衡 形成浓梯第42页/共

21、76页第四十二页，共76页。2.4.2.在重力场中的沉降速度 胶粒受到重力(zhngl)的作用而下沉的过程称为沉降。因分散介质对分散质产生浮力，其方向与沉降方向相反，故净重力(zhngl)：上式中假设粒子(lz)为半径 r 的球体， 和 0 分别为粒子(lz)和介质的密度，g 为重力加速度。 由于在沉降过程中粒子将与介质产生摩擦作用(zuyng)，摩擦阻力 F 可表示为、 分别表示介质的粘度和粒子的运动速度。当 FG=F 时，粒子作匀速运动，可得： 第43页/共76页第四十三页，共76页。上式指出沉降速度与 r2 成正比。因此，大粒子比小粒子沉降快。当粒子很小时，由于受扩散(kusn)和对流影

22、响，基本上已不沉降。 由此可见：（1） 沉降速度与粒子半径的平方成正比，粒子半径小一半，沉降速度就成为原来的 。此即沉降分析的依据。 （2）用不同密度与粘度(zhn d)的介质，可以调节与控制沉降速度。这在实用上很重要。（3）若在时间）若在时间 t 内，粒子沉降高度为内，粒子沉降高度为 h ，因为因为 v = h / t ，代入（，代入（12.6.2），得粒子半），得粒子半径：径： h所以对于不同半径的粒子下降同样高度，需用所以对于不同半径的粒子下降同样高度，需用不同的时间。不同的时间。第44页/共76页第四十四页，共76页。第45页/共76页第四十五页，共76页。图13-10 扭力天平 图1

23、3-11 沉降平衡 利用重力沉降的原理，可设计出测量和估算粗分散体系中粒子(lz)半径分布的仪器，沉降天平即为其中之一（图13-10）。这种天平的一个臂浸入正在沉降的粗分散体系中，通过测量浸入臂质量随时间增加的变化曲线，可得颗粒半径。如果是多分散体系，还可测定颗粒大小分布。这种测定方法称为沉降分析，已成功地应用于粘土等物质的粒度分布测定。第46页/共76页第四十六页，共76页。tP(a) 粒子单级分散粒子单级分散 若粒子为单级分散，即所有粒子半径若粒子为单级分散，即所有粒子半径相同，它们以相同速度沉降，则沉降量相同，它们以相同速度沉降，则沉降量随时间直线增加。到粒子全部沉降后，随时间直线增加。

24、到粒子全部沉降后，沉降量一定，不随时间而变化。沉降量一定，不随时间而变化。(b) 粒子二级分散粒子二级分散tP 若粒子为二级分散，即有两种不同若粒子为二级分散，即有两种不同半径粒子，则沉降量随时间呈折线。半径粒子，则沉降量随时间呈折线。如如( b) 图图第47页/共76页第四十七页，共76页。 若粒子为多级分散，即粒子为若粒子为多级分散，即粒子为多级分散，具有不同的半径时，则多级分散，具有不同的半径时，则沉降量随时间呈曲线。如沉降量随时间呈曲线。如( c ) 图。图。(c) 粒子多级分散粒子多级分散tP第48页/共76页第四十八页，共76页。m:在t时间内落入小盘的沉积物质量为m.沉积物包括两

25、部分：一部分是半径超过某一数值(shz)r的粒子，在t时间内可以完全沉降在盘上的质量为m1，另一部分是半径小于r的粒子只有部分沉降在盘上。沉降速度为 t时间(shjin)的沉降量为求不同(b tn)半径范围的粒子占全部粒子的质量分数的方法：分析：第49页/共76页第四十九页，共76页。以t对上式微分(wi fn)得即即 欲求得粒子大小的分布(fnb)曲线、必须求得 将r 与 作图，就是(jish)粒子的分布曲线 可由下式求得 设 则 对t求微分得 第50页/共76页第五十页，共76页。所以(suy) 这是粒子分布(fnb)的基本法方程，如果在实验过程中，随时记录小盘内沉积物质量m。第51页/共

26、76页第五十一页，共76页。选某一时刻 t ，作该时刻的 m - t 曲线的切线，使它与纵坐标相交，求得截距R 。半径大于截距对应的值为粒经大于r的粒子(lz)沉降时的沉降量m1。tPR第52页/共76页第五十二页，共76页。 Q = m1/m 即为半径大于 r 的粒子占全部粒子的质量分数。tPm1 作Q - r 曲线，即得到粒子积分分布曲线。如右图。Qrr 由Q - r 曲线作 - r 曲线 即得粒子的微分分布曲线。它表示不同半径范围的粒子占全部粒子的质量分数。第53页/共76页第五十三页，共76页。例：现有白土在水中的悬浮体沉降分析数据(shj)如下表，请以此计算与构造粒子大小的积分与微分

27、分布曲线。已知沉降高度H=0.2 m，白土密度 = 3.0103 kg/m3 ，水的密度 0= 1.0 103 kg/m3 ，水的粘度 = 0.770234 10 -3 Pa s 。 t /min m/mg 0.5 31.5 1.5 45.0 2.5 52.0 3.0 54.5 4.0 56.5 5.0 58.5 6.0 60.3 t /min m/mg 8.0 62.0 10.0 63.5 14.5 65.3 18.0 66.8 22.0 68.1 27.0 69.3 30.5 69.5 t /min m/mg 35.0 70.1 42.0 71.0 48.0 71.6 54.0 72.0

28、59.0 72.0 64.0 72.0 70.0 72.0第54页/共76页第五十四页，共76页。0.0160.0180.020.0220.0241t7171.572m0.0160.0180.020.0220.0247171.572 再以 1/t 为横坐标，m 为纵坐标，沉降量最大的几个点的图如右上图。将该图的点连成线并推到 1/t 0，即t ，得mMax= 73.6834mg解： 以 t 为横坐标，m 为纵坐标，作沉降曲线如左下图，t /minm/mg2040608010010203040506070第55页/共76页第五十五页，共76页。 在t-m 数据后添一点1000, 73.6834，

29、代表当 t 的值。用曲线拟合，求得m t 的曲线方程为：mi 因为，对应于不同(b tn)时间 ti 曲线纵坐标mi ，是半径大于的质点(zhdin)质量 mi ，之和。而mi 为切线(qixin)在纵轴 m上的截距。与半径小于 ri 的质点质量 mimimitm第56页/共76页第五十六页，共76页。而半径大于某 ri 质点的含量所以有：也就是，mi 与 t 的函数关系应当是：所以有：第57页/共76页第五十七页，共76页。 因为(yn wi)质点大小的积分分布曲线为Q 与 r 的关系曲线，所以我们要把 Q与 t 的关系，转化为Q与 r 的关系。而由于所以：第58页/共76页第五十八页，共7

30、6页。将Q对 r 作图即可得：00.000010.000020.000030.000040.00005rm00.20.40.60.81SQ r/m第59页/共76页第五十九页，共76页。将对 r 求导，得：而质点大小微分分布曲线为第60页/共76页第六十页，共76页。作图即得：00.000010.000020.000030.000040.00005rm0100002000030000Sdr d第61页/共76页第六十一页，共76页。2.沉降(chnjing)平衡胶体粒子在重力作用下的沉降必然导致浓度差的出现，而浓度梯度又使得粒子朝着沉降的反方向扩散。当沉降与扩散速率相等时，则体系达到沉降平衡。

31、这时溶胶粒子密度分布随高度变化关系与大气层中空气密度随高度分布情况类似(li s)，位置愈高处密度愈低（见图13-11） 当体系达平衡时，由波尔兹曼分布律可导出粒子的分子浓度(nngd) C 随高度 x 的分布关系为写成对数形式 图13-11 沉降平衡 第62页/共76页第六十二页，共76页。若胶粒为球状粒子(lz)，则 代入a中上式称为贝林(Perrin)公式，它表达了粒子分布(fnb)与粒子半径以及高度的关系。 式(13-14)也可用于不同高度 h 处大气压力 p 的计算。分别为胶体粒子的密度和分散介质的密度 第63页/共76页第六十三页，共76页。例1 估算在 298.15K 时，大气(

32、dq)层中氧气的浓度降低一半所需的高度差。解： 对大气(dq)分子，无需进行浮力校正，即 -0= 。代入(13-14)得：第64页/共76页第六十四页，共76页。3 超离心(lxn)场下的沉降 在重力场中，胶粒沉降速度很小，因此达平衡所需时间很长。当以离心力代替(dit)重力，则沉降作用可应用于研究胶体体系。 (1)沉降速度法此法研究(ynji)在高离心场（约为重力加速度的 4x106 ）下胶粒沉降时所形成界面随时间变化关系。设粒子质量为 m，与转动中心的距离为 x，则其所受离心力为：第65页/共76页第六十五页，共76页。上式中 为角速度，为偏比容，即单位质量(zhling)粒子所占体积，p

33、0 为溶剂密度，m (1-p0) 为校正浮力后的有效质量(zhling)。当粒子以匀速运动时，离心力与摩擦阻力达平衡： 又因，故 将上式移项(y xin)并定义沉降系数得第66页/共76页第六十六页，共76页。若在时间由 t1 变化(binhu)至 t2 时界面由 1 移至 2 处，则对 s 积分： 代入式(13-17)并整理(zhngl)得 可见，在 D、0、 等量(dn lin)已知条件下，可利用上式求 M 值。 显然，本方法仅适用于单分散系，此外，另需进行一实验以测定 D。第67页/共76页第六十七页，共76页。(2)沉降(chnjing)平衡法此法采用低离心场。待沉降与扩散达平衡时样品

34、中粒子形成一平衡分布状态。即沉降速度与扩散速度之和为零：由菲克第一(dy)定律又则得：第68页/共76页第六十八页，共76页。由式(13-15)和(13-20)可得设距转动轴中心(zhngxn)位置为 1 和 2 处的浓度分别为 C1 和 C2，则上式积分后可得： 此式可以不必借助扩散系数数据(shj)而直接测定溶胶和大分子化合物的摩尔质量。实验过程中应注意避免粒子的絮凝。第69页/共76页第六十九页，共76页。分散系统动力(dngl)稳定性的讨论第70页/共76页第七十页，共76页。 风力等级(dngj) 距地10m高处的相当风速（米/秒） 0 0 0.2 1 0.3 1.5 2 1.6 3

35、.3 3 3.4 5.4 4 5.5 7.9 5 8.0 10.7 6 10.8 13.8 7 13.9 17.1 8 17.2 20.7 9 20.8 24.4 10 24.5 28.4 11 28.5 32.6 12 32.7 36.9第71页/共76页第七十一页，共76页。 呼和浩特 北京(bi jn) 390km 济南 660km 南京 1170km 上海 1390km 北京(bi jn) 济南 360km 南京 910km 上海 1100km通过距离和风速，可计算(j sun)出沙粒下降至地面的时间第72页/共76页第七十二页，共76页。 假设尘埃是由密度为2.2103 kgm-3的

36、均一球体所组成。25C时，空气(kngq)的密度和粘度分别为 1.184 kgm-3和1.845510-5 Pas。若已知沙粒的大小，可计算出降落到各地的沙粒被吹起的高度。若已知高度，则可计算降落在各地的沙粒的大小。试计算之。第73页/共76页第七十三页，共76页。例 4设风速为6级（13.8m/s），则从呼和浩特到北京的时间(shjin)为：从呼和浩特到上海的时间(shjin)为： 假定吹起沙粒的高度为1000m，理想状态下，则分别沉降到北京和上海的颗粒粒径分别是r1和r2：由Stockes公式(gngsh)：降落在北京(bi jn)的颗粒：降落在上海的颗粒：第74页/共76页第七十四页，共76页。 从2000年6月起，上海的空气质量报告以 “可吸入颗粒物”取代原来的“总悬浮颗粒物”，可吸入颗粒物（飘尘）通常的直径在10mm以下，而悬浮颗粒物包括直径较大的降尘( jingchn)。 空气质量预报内容的修改，说明了上海空气污染的严重性。 飘尘对人体的危害。第75页/共76页第七十五页，共76页。感谢您的观看(gunkn)！第76页/共76页第七十六页，共76页。