普通物理学六上册复习内容学习教案

《普通物理学六上册复习内容学习教案》由会员分享，可在线阅读，更多相关《普通物理学六上册复习内容学习教案（31页珍藏版）》请在装配图网上搜索。

1、会计学1普通普通(ptng)物理学六上册复习内容物理学六上册复习内容第一页，共31页。xy)t(r1zA0)t(r2BAB)t(r)t(rrAB12 k)zz(j )yy(i )xx(ABABAB 三、速度三、速度(sd)与平均速度与平均速度(sd)dtrdtrlimv0t zyxvvvv vv 称速率称速率(sl)。 第1页/共30页第二页，共31页。四、加速度与平均四、加速度与平均(pngjn)加速度加速度dtvdtvlimat 0)(kvjvivdtdzyx kajaiazyx zyxaaaa 第2页/共30页第三页，共31页。1-2 圆周运动和一般圆周运动和一般(ybn)的曲线运动的曲

2、线运动通常在圆周运动的研究中，采用通常在圆周运动的研究中，采用(ciyng)自然自然坐标。坐标。1.2.1 切向加速度和法向加速度切向加速度和法向加速度 AvBvAvotene 沿轨迹上各点自然沿轨迹上各点自然(zrn)坐标坐标系是不断地变化的。系是不断地变化的。第3页/共30页第四页，共31页。 圆周运动的加速度可以圆周运动的加速度可以(ky)分解为相互正交的切向加速度分解为相互正交的切向加速度at和法向加速和法向加速度度an;AvBvAvotenenntteRvaedtdva2;22222)()(Rvdtdvaaant第4页/共30页第五页，共31页。oyx + A tB t+t2raRa

3、aRvRABnt1.2.2 圆周运动的角量描述圆周运动的角量描述(mio sh)第5页/共30页第六页，共31页。1.2.3 抛体运动抛体运动(po t yn dn)的矢量描述的矢量描述 从地面上某点向空中抛出一物体，物体在空中的运动轨迹从地面上某点向空中抛出一物体，物体在空中的运动轨迹(guj)叫抛体运动，抛体运动通常是一种平面曲线运动；叫抛体运动，抛体运动通常是一种平面曲线运动；xmymxyOcos00vvxsin00vvyv0 xv0yv0 质点在运动过程质点在运动过程(guchng)中加速度中加速度始终为：始终为：gja 质点在任一时刻的运质点在任一时刻的运动速度为：动速度为：jgtv

4、ivv)sin()cos(00第6页/共30页第七页，共31页。1 认物体：选定一个物体作为研究对象，如果问题认物体：选定一个物体作为研究对象，如果问题(wnt)涉及几个物体，可涉及几个物体，可就一个一个对象进行研究就一个一个对象进行研究应用牛顿应用牛顿(ni dn)力学解题思路力学解题思路: 2 看运动：分析看运动：分析(fnx)所认定物体的运动状态，包括它的轨迹、速度、和加速度；所认定物体的运动状态，包括它的轨迹、速度、和加速度；3 查受力：找出需要研究的物体的受力情况；查受力：找出需要研究的物体的受力情况；4 列出方程：把分析物体的质量，受力等用牛顿运动定律表达出来列出方程：把分析物体的

5、质量，受力等用牛顿运动定律表达出来。5 作讨论：通过分析讨论，巩固和增强对物理概念的理解，提高分析能作讨论：通过分析讨论，巩固和增强对物理概念的理解，提高分析能力。力。第7页/共30页第八页，共31页。 注意动量注意动量(dngling)(dngling)定律的矢量性，冲量的方向与动量定律的矢量性，冲量的方向与动量(dngling)(dngling)改变量的方向相同。改变量的方向相同。 某方向受到冲量某方向受到冲量, ,某方向的动量某方向的动量(dngling)(dngling)就改变。就改变。1221vmvmdtFItt 外力外力(wil)对物体的冲量，等于物体动量的改变量。对物体的冲量，等

6、于物体动量的改变量。质点质点(zhdin)的动量定的动量定理理:第8页/共30页第九页，共31页。三、质点系的动量定理三、质点系的动量定理(dn lin dn l)(dn lin dn l)质点质点(zhdin)(zhdin)系：由两个或两个以上的质点系：由两个或两个以上的质点(zhdin)(zhdin)构成的系统。构成的系统。质点质点(zhdin)(zhdin)所受的冲量所受的冲量: : )vmvm()vmvm(dtFFffvmvmdtfF:mvmvmdtfF:mtttttt20210120211212112202222122101111211212121 两两式式相相加加得得； )vmvm

7、()vmvm(dtFFffvmvmdtfFmvmvmdtfF:mtttttt20210120211212112202222122101111211212121 两两式式相相加加得得； )vmvm()vmvm(dtFFffvmvmdtfF:mvmvmdtfF:mtttttt2021012211212112202222122101111211212121 两式相加得m1F1m2F2 f12 f21内力内力外外力力 )vmvm()vmvm(dtFFffvmvmdtfF:mvmvmdtfF:mtttttt20210120211212112202222122101111211212121 两两式式相相加

8、加得得质点系的动量定理：作用于系统合外力的冲量等于系统动量质点系的动量定理：作用于系统合外力的冲量等于系统动量的改变量。的改变量。：1m：2m两式相加得两式相加得: :第9页/共30页第十页，共31页。 (2) (2)内力仅能改变系统内某个内力仅能改变系统内某个(mu )(mu )质点的动量质点的动量, ,但不能改变系统但不能改变系统的总动量。的总动量。质点系含有质点系含有(hn yu)n(hn yu)n个质点：个质点： )vmvm()vmvm(dtFFffvmvmdt)F(vmvmdtfF:mttiiniiinittniitt202101202112121120111101111211212

9、121 两式相加得；注意注意(zh y):(zh y): (1) (1)作用于系统的合外力指系统内每一个质点所受外力的矢量和作用于系统的合外力指系统内每一个质点所受外力的矢量和，只有外力才能使系统的动量改变。，只有外力才能使系统的动量改变。第10页/共30页第十一页，共31页。动量守恒定律是比牛顿定律更普遍的最基本动量守恒定律是比牛顿定律更普遍的最基本(jbn)(jbn)的定律的定律注意注意(zh(zh y)y)：1. 系统系统(xtng)动量守恒，但每个质点的动量可能变化。动量守恒，但每个质点的动量可能变化。2. 在碰撞、打击、爆炸等相互作用时间极短的过程中，往往可忽略外力（在碰撞、打击、爆

10、炸等相互作用时间极短的过程中，往往可忽略外力（外力与内力相比小很多）外力与内力相比小很多）。3. 定律中的速度应是对同一惯性系的速度，动量和定律中的速度应是对同一惯性系的速度，动量和 应是同一时刻的动量之和。应是同一时刻的动量之和。5. 动量守恒定律在微观、高速范围仍适用。动量守恒定律在微观、高速范围仍适用。4. 动量守恒定律只适用于惯性系。动量守恒定律只适用于惯性系。第11页/共30页第十二页，共31页。例例4 4 水平光滑铁轨水平光滑铁轨(tiju)(tiju)上有一小车上有一小车, ,长度为长度为l,l,质量为质量为M,M,车的一端车的一端有一人质量为有一人质量为m,m,人和车原来静止人

11、和车原来静止, ,现该人从车的一端走到另一端现该人从车的一端走到另一端, ,问人问人和车各移动了多少距离和车各移动了多少距离? ?mMmlxlmMMlxxMmMvdtMmMlvdtx,dtvlvMmMVvvvMmV0MVmvt0t0t0 解解: :设人速为设人速为v v，车速，车速(ch s)(ch s)为为V V，人相对车的速度为，人相对车的速度为vvmMmlxlmMMlxxMmMvdtMmMlvdtxdtvlvMmMVvvvMmVMVmvttt 000,0mMmlxlmMMlxxMmMvdtMmMlvdtxdtvlvMmMVvvvMmVMVmvttt 000,0mMmlxlmMMlxxMm

12、MvdtMmMlvdtxdtvlvMmMVvvvMmVMVmvttt 000,0mMMlx 人人移移动动距距离离mMmlxl 车车移移动动距距离离mlMxvV第12页/共30页第十三页，共31页。2-3 动动 能能 定定 理理一、功一、功drFdrcosFdW 称作元功称作元功drFdrcosFdw drcosFdrFWBABA 3. 同时作用在质点上合力作的功同时作用在质点上合力作的功nF,F,F21n21BAnBA2BA1n21BABAWWWdrFdrFdrFdr)FFF(drFW nBAnBABAnBABAWWWdrFdrFdrFdr)FFF(drFW 212121-力的空间力的空间(k

13、ngjin)积累效应积累效应n21BAnBA2BA1n21BABAWWWdrFdrFdrFdr)FFF(drFW 2. 质点由质点由AB， 对质点作的功对质点作的功F1. 任一小位移元任一小位移元 ， 对质点作的功对质点作的功rdFABFrd 第13页/共30页第十四页，共31页。222121ABvvBAABmvmvvdvmvdt dtdvm W BA BAABrdFW vdtrddtdvat BAtrdF BAtrdam1. 质点质点(zhdin)的动能定理的动能定理质点质点(zhdin)的动能定理：合外力对质点的动能定理：合外力对质点(zhdin)所做的所做的功等于质点功等于质点(zhdi

14、n)动能的改变量。动能的改变量。三、动能定理三、动能定理(dn nn dn l) 质点由质点由AB，合外力，合外力 对质点作的功对质点作的功F2vvABvv1ABFrd 第14页/共30页第十五页，共31页。2. 质点系的动能定理质点系的动能定理(dn nn dn l)质点质点(zhdin)(zhdin)：m1 m2m1 m2初速度：初速度：2010v v21012111121112121 1111vmvmrdfrdFmBABA：21F F外力：外力：内力：内力：2112 ff末速度：末速度：21v v22022222212222121 2222vmvmrdfrdFmBABA：m1F1m2F2

15、 f12 f21内力内力外外力力 )vmvm()vmvm(dtFFffvmvmdtfF:mvmvmdtfF:mtttttt20210120211212112202222122101111211212121 两两式式相相加加得得第15页/共30页第十六页，共31页。两式相加得：两式相加得： 2211221122112211BABABABArdf rdfrdF rdF 外力的功之和内力外力的功之和内力(nil)(nil)的功之和的功之和 = =系统末动能系统初动能系统末动能系统初动能注意：内力能改变系统的总动能注意：内力能改变系统的总动能(dngnng)，不能改变系统的总动量。，不能改变系统的总动

16、量。）（22022101222211vm21vm21vm21vm21 记作：记作：W外外W内内Ek - Ek0质点系动能定理质点系动能定理(dn nn dn l): 所有外力对质点系做的功和内力对质点系做的功之和等于质点系总动能的改变量。所有外力对质点系做的功和内力对质点系做的功之和等于质点系总动能的改变量。第16页/共30页第十七页，共31页。 某些力对质点做功某些力对质点做功(zugng)(zugng)的大小只与质点的始末位置有的大小只与质点的始末位置有关，而与路径无关关，而与路径无关, ,这种力称为保守力这种力称为保守力, ,否则该力称为非保守力否则该力称为非保守力。2-4 保守力与非保

17、守力保守力与非保守力 势能势能(shnng)一、保守力与非保守力一、保守力与非保守力ABCD0 ADBACBBCAADBADBACBADBACBdrFdrFdrFWdrFdrFdrFdrFWW0drFdrFdrFWdrFdrFdrFdrFWWADBACBADBBDAADBACBADBACB 0drFdrFdrFWdrFdrFdrFdrFWWBDAACBBCAADBADBACBADBACB 若沿闭合路径若沿闭合路径(ljng)ACBD (ljng)ACBD 运动一周运动一周: :物体沿任意闭合路径运动一周，保守力作功为零物体沿任意闭合路径运动一周，保守力作功为零保守力作功保守力作功:第17页/共

18、30页第十八页，共31页。1.1.重力重力(zhngl)(zhngl)的功的功 m在重力在重力(zhngl)作用下由作用下由a 运动运动到到b，取地面为坐标原点，取地面为坐标原点. baGrdgmW bazzmgdz ba)kdzjdyidx(k)mg()(abmgzmgz 二、三种二、三种(sn zhn)(sn zhn)保守力的功保守力的功x0ab gmrdzykxF 222121baxxSkxkxkxdxWba 2. .弹力的功弹力的功xFax0bx第18页/共30页第十九页，共31页。 两个质点在引力作用两个质点在引力作用(zuyng)(zuyng)下作相对运动，以下作相对运动，以M M

19、为原点作为原点作m m 的位矢的位矢,M ,M 指向指向m m 的方向为该矢径的正方向。的方向为该矢径的正方向。m m 受的引力方向与该矢径方向相反受的引力方向与该矢径方向相反,m,m由由abab时引力所作的功为时引力所作的功为: :l drrMmGl dFWbabaF 30rdrrMmGbarr30 )rMmG()rMmG(ba00 rdrcosrdll dr 3.引力引力(ynl)的功的功Mmrab rdrarl dFbr第19页/共30页第二十页，共31页。万有引力万有引力(wn yu ynl)的功等于引力势能增量的的功等于引力势能增量的负值。负值。引力引力(ynl)势能常以无穷远为零势

20、能点。势能常以无穷远为零势能点。弹性弹性(tnxng)力的功等于弹性力的功等于弹性(tnxng)势能增势能增量的负值。量的负值。弹性势能常以弹簧原长为零势能点弹性势能常以弹簧原长为零势能点。)rMmG()rMmG(WbaF00 222121baskxkxW baGmgzmgzW 三、势能三、势能 pppbaEEErdFWba 保保保保重力的功等于重力势能增量的负值重力的功等于重力势能增量的负值。重力势能常以地面为零势能。重力势能常以地面为零势能。第20页/共30页第二十一页，共31页。2-5质点系的功能质点系的功能(gngnng)原理原理 机械能守恒定律机械能守恒定律1. 机械能机械能 = 动

21、能动能(dngnng)+势能势能 pkEEE 物体组的受力物体组的受力外力外力内力内力一、功能一、功能(gngnng)原理原理2. 功能原理功能原理合力分类合力分类: : 外力：外力：内力：内力：系统外物体对系统内物体的作用力。系统外物体对系统内物体的作用力。系统内物体间的相互作用力系统内物体间的相互作用力非保守内力非保守内力保守内力保守内力 内内保保内内非非外外12kkEEWWW )EE()EE(WEEWWpkpkkk112212 内内保保内内非非外外12kkEEWWW 内内外外由动能定理：由动能定理：)EE(WPp12 内内保保第21页/共30页第二十二页，共31页。功能原理功能原理: 外

22、力和非保守内力作功之和外力和非保守内力作功之和,等于系统等于系统(xtng)机械能的改变量。机械能的改变量。注意注意: : 动能和势能都可变化动能和势能都可变化(binhu)(binhu)，但其和为恒量。，但其和为恒量。CEEEpk 0 内内非非外外WW1122pkpkEEEE )EE()EE(WWpkpk1122 内内非非外外二、机械能守恒定律二、机械能守恒定律条件条件(tiojin)(tiojin)：结论结论: :第22页/共30页第二十三页，共31页。机械能守恒机械能守恒(shu hn)(shu hn)的条件：外力不做功，系统的机械能与外界没有交换；系统内非保守力不做功，系统内部不发生其

23、它形式的能与机械能的转换；这两个条件同时满足时，系统的机械能守恒的条件：外力不做功，系统的机械能与外界没有交换；系统内非保守力不做功，系统内部不发生其它形式的能与机械能的转换；这两个条件同时满足时，系统的机械能守恒(shu hn)(shu hn)。注意注意: : 动能和势能都可变化动能和势能都可变化(binhu)(binhu)，但其和为恒量。，但其和为恒量。机械能守恒定律：如果一个系统内只有保守力做功，其它内力和一切外力都不做功，则系统内各物体的动能和势能可以相互转换，但机械能的总值不变，这个机械能守恒定律：如果一个系统内只有保守力做功，其它内力和一切外力都不做功，则系统内各物体的动能和势能可

24、以相互转换，但机械能的总值不变，这个(zh ge)(zh ge)结论称为：机械能守恒定律。结论称为：机械能守恒定律。第23页/共30页第二十四页，共31页。 201012vvvve一、牛顿一、牛顿(ni dn)(ni dn)碰撞定律碰撞定律2211202101vmvmvmvm碰前：碰前：牛顿牛顿(ni dn)恢复恢复系数系数:碰后分离的相对速度碰后分离的相对速度碰前接近的相对速度碰前接近的相对速度碰后：碰后：2211202101vmvmvmvm120vv,e 即即2021011vvvv,e 非弹性非弹性(tnxng)碰撞碰撞;完全弹性碰撞完全弹性碰撞;完全非弹性碰撞完全非弹性碰撞;10 ee

25、完全决定于相碰两物体的弹性，是二者的联合性质。完全决定于相碰两物体的弹性，是二者的联合性质。第24页/共30页第二十五页，共31页。形变形变(xngbin)(xngbin)完全恢复，动量和机械能完全恢复，动量和机械能守恒。守恒。 22022101222211202101221121212121vmvmvmvmvmvmvmvm202101vvvv 二、碰撞二、碰撞(pn zhun)(pn zhun)类型类型1.1.完全完全(wnqun)(wnqun)弹性碰撞弹性碰撞m1 v10m2 v20v1v2形变不能完全恢复形变不能完全恢复, ,动量守恒动量守恒,机械能不守恒。机械能不守恒。 2021012

26、211vmvmvmvm 2. 非弹性碰撞非弹性碰撞碰撞过程：碰撞过程：压缩阶段；压缩阶段； 恢复阶段恢复阶段第25页/共30页第二十六页，共31页。 粘在一起粘在一起(yq)(yq)运动运动, ,动量守恒动量守恒, ,机械能不守恒。机械能不守恒。vmmvmvm)(212211 3.完全非弹性完全非弹性(tnxng)碰撞碰撞m1v1m2v2v第26页/共30页第二十七页，共31页。2-7 质点质点(zhdin)的角动量和角动量守恒的角动量和角动量守恒一：角动量一：角动量 对于某一固定坐标系，研究对于某一固定坐标系，研究(ynji)机械运动时遵从动量守恒机械运动时遵从动量守恒定律。定律。rmvrm

27、vpvmrL第27页/共30页第二十八页，共31页。 如果质点如果质点(zhdin)相对于某点运动时，质点相对于某点运动时，质点(zhdin)的动量和相对的给的动量和相对的给定点的位矢不是始终垂直时：定点的位矢不是始终垂直时：mvp sinprL rmv 角动量是矢量，它可以角动量是矢量，它可以(ky)用位矢用位矢r与动量与动量P的矢积来表示：的矢积来表示：prL 上式表明，角动量的量值为：上式表明，角动量的量值为：L=prsin，方向，方向(fngxing)垂直于位矢垂直于位矢r和和p构成的平面，指向由构成的平面，指向由r经过小于经过小于180度的角转到度的角转到p的右手螺旋方向的右手螺旋方

28、向(fngxing)。第28页/共30页第二十九页，共31页。角动量守恒角动量守恒(shu hn)的推导：的推导：dtpdrpdtrddtprddtLd)(0vmvpvpdtrdFrdtpdrdtLdMFr力的作用点相对于给定点的位矢力的作用点相对于给定点的位矢r与力与力F的矢积为的矢积为力对给定点的力矩。力对给定点的力矩。在外力矩作用下，质点在外力矩作用下，质点(zhdin)的角动量随时间变化；的角动量随时间变化； 质点的角动量守恒定律：如果质点的角动量守恒定律：如果(rgu)作用在质点上的外力对某给定点作用在质点上的外力对某给定点O的力矩的力矩为零，则质点对给定点为零，则质点对给定点O的角

29、动量在运动过程中保持不变。的角动量在运动过程中保持不变。第29页/共30页第三十页，共31页。NoImage内容(nirng)总结会计学。四、加速度与平均加速度。+ 。B t+t。 某方向(fngxing)受到冲量,某方向(fngxing)的动量就改变。1. 系统动量守恒，但每个质点的动量可能变化。一、保守力与非保守力。弹性势能常以弹簧原长为零势能点。系统外物体对系统内物体的作用力。功能原理: 外力和非保守内力作功之和,等于系统机械能的改变量。注意: 动能和势能都可变化，但其和为恒量。2-7 质点的角动量和角动量守恒。在外力矩作用下，质点的角动量随时间变化。第29页/共30页第三十一页，共31页。