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1、-第二章静电场1. 一个半径为R的电介质球，极化强度为，电容率为。1计算束缚电荷的体密度和面密度：2计算自由电荷体密度；3计算球外和球的电势；4求该带电介质球产生的静电场总能量。解：12342. 在均匀外电场中置入半径为的导体球，试用别离变量法求以下两种情况的电势：1导体球上接有电池，使球与地保持电势差；2导体球上带总电荷解：1该问题具有轴对称性，对称轴为通过球心沿外电场方向的轴线，取该轴线为极轴，球心为原点建立球坐标系。当时，电势满足拉普拉斯方程，通解为因为无穷远处，所以，当时，所以即：所以2设球体待定电势为，同理可得当时，由题意，金属球带电量所以3. 均匀介质球的中心置一点电荷，球的电容率
2、为，球外为真空，试用别离变量法求空间电势，把结果与使用高斯定理所得结果比较。提示：空间各点的电势是点电荷的电势与球面上的极化电荷所产生的电势的迭加，后者满足拉普拉斯方程。解：一别离变量法空间各点的电势是点电荷的电势与球面上的极化电荷所产生的电势的迭加。设极化电荷产生的电势为，它满足拉普拉斯方程。在球坐标系中解的形式为：当时，。当时，为有限，。所以，由于球对称性，电势只与R有关，所以，所以空间各点电势可写成当时，由得：由 得：，则 所以 二应用高斯定理在球外，RR0 ，由高斯定理得：，整个导体球的束缚电荷，所以 ，积分后得：在球，R置一点电荷，试用别离变量法求空间各点电势，证明所得结果与电象法结
3、果一样。解：以球心为原点，以球心到点电荷的连线为极轴建立球坐标系。将空间各点电势看作由两局部迭加而成。一是介质中点电荷产生的电势，二是球面上的感应电荷及极化面电荷产生的。后者在球和球外分别满足拉普拉斯方程。考虑到对称性，与无关。由于时，为有限值，所以球的解的形式可以写成1由于时，应趋于零，所以球外的解的形式可以写成2由于3当时，4当时，5因为导体球接地，所以67将6代入4得: 8将7代入5并利用8式得: 9将89分别代入45得:10,11用镜像法求解：设在球r0处的像电荷为Q。由对称性，Q在球心与Qf的连线上，根据边界条件：球面上电势为0，可得：解略， 所以空间的电势为9. 接地的空心导体球的
4、外半径为和，在球离球心为a处(a a，试用电象法求空间电势。解：如图，根据一点电荷附近置一无限大接地导体平板和一点电荷附近置一接地导体球两个模型，可确定三个镜像电荷的电量和位置。，；，；，所以12. 有一点电荷Q位于两个互相垂直的接地导体平面所围成的直角空间，它到两个平面的距离为a和b，求空间电势。解：用电像法，可以构造如下列图的三个象电荷来代替两导体板的作用。13.设有两平面围成的直角形无穷容器，其充满电导率为的液体。取该两平面为*z面和yz面在和两点分别置正负电极并通以电流I，求导电液体中的电势。解：此题的物理模型是，由外加电源在A、B两点间建立电场，使溶液中的载流子运动形成电流I，当系统
5、稳定时，属恒定场，即，。对于恒定的电流，可按静电场的方式处理。于是在A点取包围A的高斯面，则，由于，所以可得： 。同理，对B点有： 又，在容器壁上, ，即无电流穿过容器壁。由可知，当时，。所以可取如右图所示电像，其中上半空间三个像电荷Q，下半空间三个像电荷 -Q，容器的电势分布为：14.画出函数的图，说明是一个位于原点的偶极子的电荷密度。解：11时，2时，a)对于，b) 对于，图象如右图所示。其中第一项为：应用，即，可得： (*=0)同理可得另外两项分别为及，所以，,即p是一个位于原点的偶极子的电荷密度。15.证明：1，假设，结果如何.2证明：1)显然，当时，成立；又所以在全空间成立。假设，即
6、，所以在全空间成立。2) 由的选择性证明。，而，进而16.一块极化介质的极化矢量为，根据偶极子静电势的公式，极化介质所产生的静电势为，另外根据极化电荷公式及，极化介质所产生的电势又可表为，试证明以上两表达式是等同的。证明：由第一种表达式得，所以，两表达式是等同的。实际上，继续推演有：刚好是极化体电荷的总电势和极化面电荷产生的总电势之和。17.证明下述结果，并熟悉面电荷和面偶极层两侧电势和电场的变化。1在面电荷两侧，电势法向微商有跃变，而电势是连续的。2在面偶极层两侧，电势有跃变，而电势的法向微商是连续的。各带等量正负面电荷密度而靠的很近的两个面，形成面偶极层，而偶极矩密度证明：1如图，由高斯定理可得：，即，电势是连续的，但是，1 +即，电势法向微商有跃变 n E l2如图，由高斯定理可得：2 z又 ，即电势的法向微商是连续的。18.一个半径为R0 的球面，在球坐标的半球面上电势为在的半球面上电势为，求空间各点电势。提示：，解：由题意，球外电势均满足拉普拉斯方程：；球电势在时为有限，球外电势在时为0，所以通解形式为： ， 。在球面上，即 将按球函数展开为广义傅立叶级数，则 ，下面求。由于，所以当n为偶数时，；当n为奇数时，至此，可写出球外的电势为. z.
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