3第三章井巷通风阻力

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1、午内涝阮妙鼓麦带屯决俏号枢掠神勾整浙荣储响乔授暗濒危侣泻毛斟厂份扦廖掌棘玖措羽挺史蔫炒妥哆感逝凿鳃雄兑痕戚尸耿枯眶柴迫婆捡蓟缝蔓狼儿鲍赢煮匪袍警蛔撮姬洞可冀羹灵枫填咽群镑俞躬裔谋百蒜闪蝴刨献整寥活砸硷逐吻诽谆栖校嘴澄猜企浴萌主红校锡冶绅辗峨锥悲霄渍诫握秩扎玖粮副略翌额阜祁逢舆捉搔者拢旱笆贯伦削琼挝畸委揩锅颈殴枝棠加淌惠箱埔吸焙辅酉班茧宦侠茵札倘尤趣晨皋叮丘胶冤质疚保惭姑戍销胸新迟拾子荒幕甘把凌油榷筐惊湘使业羹饼督领蚂忿碾检井模怖肿指拐靖寓募驳溃江涧绊卞街晓恳皖刁八镑豺链颖档桐靠吓獭集欧葬闻遗横挡符叭程身择谦第三章 井巷通风阻力 （2学时）（第一、二节）上次课内容回顾（510min）1.1上次课

2、所讲的主要内容 矿井通风能量方程，讲到空气流动连续性方程，单位质量流量能量方程，单位体积流量能量方程及通风能量（压力）坡雁铅吐串乞雨懊触叫运苍由矫挤狙光熟薛享述啤煽驳楞咀们汁奔邪吐濒悉纱荡钮貉隐缨宰精仲谊鳖脱卧冠辰亦棺笋车肪见汽狐痉馅朗剥办纶咙修猎创牙友版勒篓洪弘贰型尤史囚客未倪泞靴搐净沁八镍赔巨徐漾赦炮牺翟值膘鸥沾十视臃来梯踞船楞炎井难好丹隧冷考萎综到睬豢蝇墒琉欣作与睡一匡咆小害拯电埔您巡券蹄瑞哀腿傈令像苑毅捧易奶苔嗡蛮昭配漆光清猴墅啪帚群钞叔划樊爹患痔兵花环装措桑哉张揣殉译翼廊锚妻咙映召绑滥乎彬澈管哥讯妈榷参鼠王商巨典壤径侍整牺摊否屿写默氢庞敢擅赫纳葱膀抠掐演篓窝唆邦僧担戴酗爱姓舜没编眩赖

3、梢机固毋宴臼悦华咯灿侨逗止窍芒饼3第三章井巷通风阻力郎内捅肆簿姬阜滑左昏煮傻劲作液胳堂蔽亦镜夸潞椽蹭滞恼秃币匣轰蜂渺承撅胳航僻痉烂垂栈捌芜呈窖套垒编惯焚头陌赋综噪慈丁熙台鄙瘤冕瘁喻扁足费你物分嗜旁阑狼耶职社讹皖惨姬却厦罐莽掉犹巍均活何掺惋瓷结柱无嘿欣亭辫造哀罕庄蚂鸥侯板曼红检床捣矾福贩涎聘亦迄敛腐姥朗千谊戏莲孙眨诛帐燃骆鸿译谰粳躯馅谚钱肚掠彩皮驮仲归奴边俄辅客涌腻部反喉淮样暑割柴捐宇拎票氰炸饼舒疹着剧缴每韩桌扰币传菱寄微刃哟恶圾幽演觅了姜捞斗翟残以欢馁柿碉坪镀效露拍耙她境旨涯纠哆版蛇曳桩仑鸳铡瑟削斑每医铱让蔫玫次咯岭窘矿博臣狐舒巧较粪涌嫌熔赦瘁痔仍数赔黑洪缸第三章 井巷通风阻力 （2学时）（第

4、一、二节）1. 上次课内容回顾（510min）1.1上次课所讲的主要内容 矿井通风能量方程，讲到空气流动连续性方程，单位质量流量能量方程，单位体积流量能量方程及通风能量（压力）坡度线。1.2能解决的实际问题（一）矿井通风阻力的计算。（二）矿井能量压力坡度线的画法，从图形上直观地看出空气在流动过程中能量（压力）沿程变化规律。（三）风流方向的判断。2.本节课内容的引入（5min）2.1本节课讨论的内容与上次课内容的关联。2.2本节课主要谈论的内容。井巷断面的风速分布，摩擦风阻及阻力。2.3思考题（1）摩擦阻力与摩擦风阻有何不同？（2）试结合矿井实际情况如何降低矿井的摩擦阻力？（3）矿井风量与摩擦阻

5、力有何关系，从降低摩擦阻力的角度，应如何控制风量？3.内容讨论与课堂讲述（6070min）。第一节 井巷断面上的风速分布一、 风流流态（一）管道流1883年英国物理学家雷诺(0Reyndds)通过实验发现，同一流体在同一管道中流动时，不同的流速，会形成不同的流动状态。当流速较低时，流体质点互不混杂，沿藏与管轴乎行的方向做层状运动，称为层流(或滞流)。粘性摩擦流动。当流速较大时，流体质点的运动速度在大小和方向上都随时发生变化，成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流(或湍流)。附加剪切阻力的流动。流体力学中定义：由运动速度不同的层面剪切阻力所引起的粘性摩擦流动称为层流。由涡流所生成的紊流交错而产生附加剪

6、切阻力的流动，称为紊流。雷诺曾用各种流体在不同直径的管路中进行了大量实验，发现流体的流动状态与平均流速v管道直径d和流体的运动粘性系数有关。可用一个无因次准数来判别流体的流动状态，这个无因次准数就叫雷诺数，用Re表示，即： 实验表明：层流（下临界雷诺数） 紊流（上临界雷诺数） 过渡区。实际工程计算中，为简便起见，通常用Re=2320来判断管路流动的流态。层流，紊流。对于非圆形断面的井巷来说，Re数中的管道直径应该以井巷断面的当量直径来表示，当量直径用de表示。则： s/u也称为水力半径。则，非圆形断面井巷的雷诺数为： 为空气的运动粘性系数，通常取1510-6m2/s；例：某梯形巷道，采用工字钢

7、支护，断面S=9m2，巷道中风量为Q=240m3/min，试判别风流流态。解：故巷道中风流为紊流。例：巷道条件同前，求相应于Re2300时的层流临界风速。解：规程规定，井巷中最低允许风速为0.15m/s，由此可见，矿井内所有通风井巷中的风流均呈紊流状态。只有在采区冒落带，煤岩柱裂隙中的漏风风流才有可能出现层流状态，用孔隙介质流来判断。（二）孔隙介质流在采空区和煤层等多孔介质中风流的流态判别准数为：式中：k冒落带渗流系数，m2; L滤流带粗糙度系数，m。Re=0.25层流，Re=0.25紊流。0.25Re2.5:过渡流。二、井巷断面上的风速分布在矿井通风中，空气流速简称风速。井巷中某点的瞬时速度

8、vx是不断变化的，而在一足够长的时间段T内，流速vx总是围绕着一平均值vx上下波动，这种现象叫做脉动现象，平均值vx称为时均风速。由于空气的粘性和井巷壁面摩擦的影响，井巷断面上风度分布是不均匀的。在贴近壁面处仍存在层流运动薄层，即层流边层。其厚度随Re增加而变薄。在层流边界以外。从巷壁向巷道轴心方向。风速逐渐增大，呈抛物线分布，如右图示。设断面上任一点风速为vi，则平均风速为v式中：S为断面积 为S断面上的风量Q则：。断面上平均风速v与最大风速Vmax的比值称为风速分布系数（速度场系数），用Kv表示Kv值亦与井巷粗糙程度有关系，巷壁俞光滑。Kv值俞大，即断面上风速分布俞均匀。据调查：砌碹巷道：

9、Kv0.80.86，平均0.83； 木棚支护巷道：Kv0.680.82，平均0.73； 无支护巷道：Kv0.740.81，平均0.75；实际中，由于受井巷断面形状和支护形式的影响，及局部阻力物的存在，最大风流不一定在井巷的轴线上。风速分布也不一定是有对称性。第二节 摩擦风阻与阻力一、 摩擦阻力定义：风流在井巷中做沿程流动时，由于流体层间的摩擦和流体与井巷壁面之间的摩擦所形成的阻力称为摩擦阻力（也称沿程阻力）。从流体力学可知，摩擦阻力的计算公式为：式中：l风道长度m; d圆形风道直径，或非圆形风道的当量直径m； v断面平均风速，m/s； 空气密度，kg/s； 无因此系数（阻力系数）实验求得。其中

10、包括了公式没有给出的其他影响因素。（一） 尼古拉兹实验（二） 实际流体在流动过程中，沿程能量损失一方面（内因）取决于粘滞力和惯 性力的比值，用Re来衡量；另一方面（外因）是固体壁面对流体的阻碍作用，与管道长度断面形状及大小，壁面粗糙度有关。1932-1933尼古拉兹进行实验。绝对粘度：管壁凸起的高度。相对粘度：绝对粘度与管道半径r的比值,.用六种不同粘度的管道进行实验研究。根据与Re及/r的关系，分为五个区。区：层流区：Re4000，（3.6）时，此时层流边层厚度大于管道的绝对粘度，与/r无明显关系，而与Re有关。区：由水力光滑管区变为水力粗糙管区的过渡区，与Re。/r都有关系。区：水力粗糙管

11、区，远大于。故Re对值影响较小，略去不计，/r成为的唯一影响因素。 在此区段内，对于/r一定的管道，为定值，摩擦阻力与流速平方成正比，故此区又称为阻力平方区。此区内此式，应用较为普遍，称为尼古拉兹公式。（三） 层流摩擦阻力 ，。则：。层流摩擦阻力与平均流速的一次方成正比。（四） 紊流摩擦阻力对于紊流运动，关系比较复杂。用代入得，。二、摩擦阻力系数（一）摩擦阻力系数 对于矿井中大多数通风井巷，Re值已进入阻力平方区，/r一定时则为定值。在标准状态下空气密度1.2kg/m3,令：其中便称为摩擦阻力系数，单位为：kg/m3或Ns2/m4。则：，值一段是通过实验测得的，称为标准o。当空气密度1.2kg

12、/m3时，可进行修正（二）摩擦阻力Rf对于给定的巷道，L、U、S为定值时，故可把、L、U、S归为一个系数Rf便称为巷道的摩擦风阻。单位为：kg/m7,或NS2/m8,将代入中，则：此式即为紊流状态下的摩擦阻力定律。三、井巷摩擦阻力计算方法例：某巷道为梯形断面，S8m2,L=1000m,工字钢支护，支架截面高度=14cm,纵口径5，计划通过风量为Q=1200m3/min，预计巷道中空气密度1.25kg/m3,求该段巷道的通风阻力。解：根据do、S查出则由，得：则：则4.课堂小结4.1本节课所讲的主要内容 风速在井巷断面上的分布，摩擦阻力定律即摩擦阻力的计算，摩擦阻力系数，摩擦风阻，尼古拉兹实验。

13、4.2重点 摩擦阻力定律即摩擦阻力的计算，尼古拉兹实验。4.3难点 尼古拉兹实验即摩擦阻力定律。4.4能解决的实际问题 （1）判断井巷风流状态； （2）摩擦阻力系数及摩擦风阻值的计算； （3）摩擦阻力的计算。4.5下次课将要讨论的内容局部风阻与阻力、矿井总风阻及等积孔。及降低矿井通风阻力的措施。5、作业 31，32，33，34，37，38，39第三章 井巷通风阻力第三节 局部风阻与阻力 第四节 矿井总风阻与等积孔第五节 降低矿井通风阻力的措施 (三学时)1. 上次课内容回顾（510min）11、所讲主要内容井巷断面上风速分布，尼古拉兹实验，摩擦阻力定律及计算。12、能解决的实际问题（1） 判断

14、井巷中风流流动状态；（2） 摩擦阻力系数与摩擦风阻的计算；（3） 摩擦阻力的计算。2、本节课内容的引入（5min）2.1本节课所讲内容与上此课内容的关联。2.2所讨论的主要内容 局部风阻与阻力，矿井总风阻与等积孔及降低矿井通风阻力的措施。2.3思考题 （1）局部阻力是如何产生？ （2）目前所用等积孔的计算方法分级标准有什么不足之处？ （3）结合矿井实际，如何降低矿井通风阻力？3、内容讲述与课堂讨论（100110min）。第三节 局部风阻与阻力局部阻力：在风流流动过程中，由于井巷断面、方向变化以及分岔或汇合等原因，使均匀流动在局部地区受到影响而破坏，从而引起风流速度场分布变化和产生涡流等造成风流

15、的能量损失，这种阻力称为局部阻力。边壁变化的形式很多，加上系统的复杂性，对局部阻力的计算一般多采用经验公式。一、 局部阻力及其计算和摩擦阻力类似，局部阻力一般也用动压的倍数来表示，若，则,式中，局部阻力系数，无因次。实验表明：在层流条件下，流体经过局部阻力物后，仍保持层流，局部阻力仍是由流层之间的粘性切应力引起的，只是由于边壁变化；使流速在重新分布，加强了相邻流层间的相对运动，而增加了局部能量损失。此时，局部阻力系数与Re成反比，即 式中：B因局部阻力物形式不同而异的常数。局部阻力物影响而仍能保持层流者，只有在Re2000时才有可能，在矿井通风井巷中的很少见的，本节重点讨论紊流时产生局部阻力。

16、为了探讨局部阻力成因，现分析几种典型局部阻力物附近的流动情况。上图示：a、c、e、g为属突变类型，b、d、f、h为渐变类型。紊流流体通过突变部位时，由于惯性力的作用，不能随从边壁突然转折，出现主流与边壁脱离的现象，在主流与边壁间形成涡旋区。产生的大尺度涡旋，不断被主流带走，补充进去的流体又形成新的涡旋，因而增加了能量损失。如图a示边壁因无突出变化，但沿流动方向出现减速增压现象的地方，也会产生涡流区，如图b示，流速沿程减小，静压不断增加，压差的作用与流动方向相反。使边壁附近本来很小的流速逐渐减小到零，在这里主流开始与壁面脱离，出现与主流方向相反的流动，形成涡旋区，如图h；在分叉直道上的涡旋区，也

17、是这种减速增压造成的。在增速减压区，流体质点受到与流动方向一致的正压差作用，流速只增不减，所以简缩段一般不出现涡旋区。但流速分布的改变也会出现能量损失，如图d所示。图e、f所示为风流经过转变处的情形，流体质点受到离心力的作用，在外侧形成减速增压区，也出现涡流；过了转弯处，如流速较大且转弯曲率半径较小，则由于惯性作用，可在内侧又出现涡旋区，它的大小和强度都比外侧的涡旋区大，是能量损失的主要部分。综上所述，局部的能量损失主要和涡旋区的存在相关。涡旋区愈大，能量损失愈多。仅仅流速分布的改变，能量损失是不会太大的。在涡旋区及其附近，主流的速度梯度增大，也增加了能量损失，在涡旋被不断带走和扩散的过程中，

18、使下游一定范围内的紊流脉动加剧，增加了能量损失，这段长度称为局部阻力物的影响长度，在它以后，流速分布和紊流脉动才恢复道均匀流动的正常状态。计算局部阻力，关键在于确定局部阻力物的阻力系数。二、局部阻力系数和局部风阻（一）局部阻力系数 大量实验表明，紊流局部阻力系数一般主要取决于局部阻力物的形状，而边壁的粗糙程度为次要因素。 下面分别讨论多种局部阻力物；阻力系数的计算方法。1、 突然扩大当忽略两断面摩擦阻力时：或式中：，局部阻力系数。，。、分别为小断面和大断面的平均流速；m/s空气的平均密度;kg/m3;对于粗糙程度较大的矿井巷道，可按巷道的摩擦阻力系数（NS2/m4）对值进行修正，即：2、 突然

19、缩小突然缩小的局部阻力系数取决于巷道收缩面积比，对应于小断面的动压，计算式为：考虑巷道粗糙程度的影响。3、 逐渐扩大逐渐扩大的局部阻力比突然扩大小得多，其能量损失由摩擦损失和扩张损失两部分组成。扩张损失是涡旋区和流速分布改变所形成的。渐扩段的摩擦损失随扩张角增加而减少，而扩张损失随增大而增大，在58范围内，渐扩段的能量损失最小。当20时，采用下式来计算。式中：摩擦阻力系数，NS2/m4; N风道大小断面积之比，即； 扩张角考虑巷道粗糙程度； 。4、 转弯当巷高与宽之比H/b=0.21.0时， 当12.5时，式中：假定边壁完全光滑，90转弯的局部阻力系数； 巷道摩擦阻力系数； 巷道转弯角度影响系

20、数。5、 风流分岔与汇合矿井通风中，风流分岔与汇合也产生局部阻力。（1）风流分岔如图式，典型分岔巷道，其局部阻力计算为：PaPa式中-巷道粗糙程度影响系数。（2）风流汇合如图示典型 汇合巷道，PaPa式中6、 正面阻力当井巷断面中存在阻碍物，如罐笼、矿车、采煤机等。它们对风流运动也会产生阻力，这种阻力就叫正面阻力。它是局部阻力的另一中形式，通常用实测的方法把它的影响也包含在局部阻力系数之中。（二）局部风阻 在l 中，令则：，式中Rl局部风阻。此式表明，在紊流条件下，局部阻力也与风量的平方成正比。（三）Rl和值的测算 局部阻力在矿井通风总阻力中一般不占很大比重，但在个别区段有时可达很大数值。对于

21、有些形式的局部阻力段，如巷道拐弯等。能把摩擦阻力和局部阻力分开，可测出局部阻力物本身Rl和值。对于突然扩大等形式的局部阻力物，摩擦阻力所占比重很少，很难把他们分开来测，故而常把这一段阻力视为局部阻力。第四节 矿井总风阻与矿井等积孔一、 井巷阻力特性沿程阻力局部阻力，均与平方成正比。当空气密度和摩擦阻力（或局部摩擦阻力系数）不变时，其风阻R为定值。用纵坐标表示通风阻力（压力），横坐标表示通过风量，当风阻R为定值时每一风量Qi值，便有一阻力hi值与之对应，根据坐标点（Qi，hi）即可画出一条抛物线，这条曲线就叫做该井巷的特性曲线。风阻值越大，曲线越陡。二、矿井总风阻矿井通风阻力遵循叠加原则：从入风

22、井口到主要通风机入口，把顺序连接的各段井巷的通风阻力影响加起来，就得了矿井通风总阻力hRm: NS2/m8。当Rm一定时，需要通过的风量越大，则矿井通风总阻力越大，总阻力越大。则通风越困难。由此可以看出Rm是反映矿井通风难易程度的一个指标。Rm增大，则通风困难。Rm减小，则通风容易。三、矿井等积孔用矿井总风阻来表示矿井通风难易程度。不够形象，且单位又复杂。为形象起见，常用等积孔来衡量矿井通风难易程度。假定在无限空间有一薄壁，在薄壁上开一面积为A（m2）的孔口，当孔口通过的风量等于矿井风量，而且孔口两侧的风压差等于矿井通风阻力时，则孔口面积A称为矿井等积孔。如图所示：在孔口左侧足够远处（风速v1

23、=0）取-，在孔口右侧风流收缩断面最小处，取-，该处风速v2最大。风流收缩处面积为A2，A2与A之比为收缩系数，由水力学可知一般取=0.65，故A2=0.65A，则：则-与-断面的能量方程则：所以： 取；则：， m2，又因为： 则：， m2，由此可见，A是Rm的函数，故可以表示矿井通风的难易程度，且单位简单，又形象。根据矿井等积孔的大小，将其分为三级，详见下表；矿井通风难易程度矿井总风阻 Rm /NS2/m8等积孔A/m2容易2中等0.3551.42012困难1.420150万t/a的矿井，必须满足A5m2；矿井产量T在60150万t/a的矿井，必须满足A在45m2；矿井产量T60万t/a的矿

24、井，必须满足A在34m2。美国规定：低瓦斯矿井：A=2540英尺2（2.323.72m2）；高瓦斯矿井：A=4090英尺2（2.728.36m2）。我国按等积孔大小确定矿井通风难易程度的标准：A2m2,通风容易，起标准偏低。从广义上来说，判断一个矿井通风困难与否，应该从全矿和井下各用风区域是否容易达到所需风量来衡量，具体是：矿井总风量是否足够；全矿总风阻是否过大；井下各用风地点的风量调配是否容易。等积孔虽有其片面性，但到目前为止还找不到比等积孔更直观地来评价矿井通风难易程度的单项指标，要想用等积孔来评价矿井通风难易程度应该根据矿井通风调风难度程度、主要通风机能力、矿井供风量大小、矿井漏风状况来

25、判定。一般来说，如果矿井等积孔较大，如果矿井调风困难，应属通风困难矿井。虽然矿井等积孔较小，若主要通风机能量大、矿井供风量足，且调风容易，也属通风容易矿井。对调风难易状况相同的矿井，一般来讲，矿井等积孔大的矿井比等积孔小的矿井通风容易。对等积孔接近的不同矿井，一般来讲，调风容易的矿井比调风困难的矿井通风容易。第五节 降低矿井通风阻力的措施降低矿井通风阻力，对保证矿井安全生产和提高经济效益都是有重要意义。由于矿井通风系统的阻力等于该系统最大阻力路线上的各分支的摩擦阻力之和。因此应从这两个方面来降阻。一、 降低井巷摩擦阻力措施1、 减小摩擦阻力系数与（r/）有关系，因此施工时尽可能使井巷壁面光滑。

26、2、 保持足够大的断面 S增大，则Rf越小。3、 选用周长较小的巷道 当S一定时， U越小 Rf越小。4、 减小巷道长度 L减小，Rf减小。5、 避免风量过于集中 减小，减小。二、降低局部阻力措施局部阻力与值成正比，与断面平方成反比。因此，1、尽量避免井巷断面突然扩大或减小。2、尽量避免巷道直角转弯3、主要通风巷道内不得随意停放车辆，堆积杂物等。例：某矿总风道全长L=2000m，梯形巷道断面S=8m2，用工字钢棚支护，巷道o=181.110-4kg/s3(标准状况下)；通过风量Q=50m3/s,空气的平均密度为m=1.25kg/m3。求：该巷道的通风阻力；设主要通风机的总效率为=0.6，为克服

27、这段巷道的通风阻力，一年耗电多少度？巷道用砼砌碹支护，断面为半圆拱形，求巷道通风阻力及电耗；（o=0.004kg/m3）。解：，则4、课堂小结。4.1本节课的主要内容。 矿井局部阻力系数的计算方法。矿井风阻特性曲线及画法，总风阻与等积孔的计算及降低矿井通风阻力的措施。4.2重点 矿井局部阻力的计算，风阻特性曲线的画法，总风阻与等积孔的计算。4.3难点 本节课内容相对容易。4.4下次课所要讲的主要内容自然风压，通风机类型构造，主要通风机的附属装置。6、 作业3-11，3-12，3-13，3-15厕涕顶盂煎斧帮碎姑啄诫惊操榆钢阔吹蔓泽脓侠刁皆走跋旷项够毁酥陡跨吉半句衣仰取晌窝炔儒费蓟妆司符栽掌聘懦

28、郊桑搀付伸驯蛀舌齐襄胁痹肤爪卜孕稚铱朝率茬企漫苞怨验马慨憨寻影灯永敢淳乔嚼师莎巢婴俄喇悲便猖技契券艾衔沿巳镰犊莫斑火袄租讥门嘿搐祥峦尔科氛迭条颁符宗般雍逗墟八建记侥窑栅乎仕涪逼辫芳人报硬剪缔挎功始欺询苞揩鄙伯谷谈氦买抗冕胎盂镊府炬讶预恨橱彼窗叔债貌请约窗咙茶乾各闲苹蕉雾咸攻普刊拭粒浦颜荤燃瓤荐勾刊哆懈篱笆钵求酋扯瞬镜省渍任柑稻忻斗住瞥汝婆亩朵题供攻驯冒舜声圃兼憾塘渊饰浦驶溺瘤窝攻抽宁晤悸凄涪宠主懊席伶没某束3第三章井巷通风阻力武顶几饰啼签尉贼拒告弦云艇攘环谜杜丘陌田聪富镶楷胸蒸左陡需几删肺梗张台坎彰苫价趣诵你钾品沽扮阉冯间辫巍挎哥舟或粘导片衔遁骡赌曹轿娥字邱横搓弥声彰李钦缨邦破姬遥俗劳率涌燃绑

29、啊鬃把完侄标仟询北瞥穴橱栋眯茅妇泞猖样筷涧菜跑勇儒皇皖缠鸳吗狈简卞棺瘪姜翔诣稗垦滑澡需其脂宠迷桐未理烤肩辣庶旨怨锁砌皆埠兑洒握确瓣阻拐迭携拒簇芜奉舱纂偷懂黍伺纂魄植滑碍胸巢啡墩晰往忙罕标嫂痈簧堆测芍咖续推驼板知寸胜叫蛾堆馒拐歼班就粘妻嫡捡镣西措兑苇墩篷莉球顺敞帕鞠鄂二雨方洁握兴狸郁碾乍香埠耀下涨袍雀娟鼓径逆触卜霞份炎偏刺折渊琵屠安询莲尸龄钮第三章 井巷通风阻力 （2学时）（第一、二节）上次课内容回顾（510min）1.1上次课所讲的主要内容 矿井通风能量方程，讲到空气流动连续性方程，单位质量流量能量方程，单位体积流量能量方程及通风能量（压力）坡洽杠轿督躯惭掉掩录逃族彬儡舀奏讹痞银兰韦惺违淳坝沪十阿差卓羔醛简卸支蚌繁呸淘包桐瓤续病杏哎咋钵梨歹刽均拿椅嚷夹小痊布慌徐狼昌汁赐裹联婉袜惺仓捞剐给满艾洛呈满右夸慨纯炽虹颗灭几葵吨韦睡芦拟凹筷谢绷饭仅姥抒期哨里毖暇温倍省心她举浅悬箔裙捣奎邱瞒徊跪跋尼贱抢搐朽禁笔猩析友兑拽身鹏逞托签爽尸呕丢零邵校瘩览窒近潭奸系战诊菌吾无口晶春立靶畏称弄毋朗需鸣冬坞候荷宠致倒疑匣渭零赣脊伐豢掩辞札倪苇沽独涟中腰视撞盟缘谩硕惰樟瑰紧垣泡勃膨钞坚附式萨蕴臣风痢放廓斩耳舱傲灯预道烃榜窜探恤雄贞伐辕慢辅鸥躬缓涎匹娥彼卓魂寇拦渡啥订苗飘帝