固体物理教程思考题

《固体物理教程思考题》由会员分享，可在线阅读，更多相关《固体物理教程思考题（27页珍藏版）》请在装配图网上搜索。

1、一个晶胞包含两个原子，一个原子占的体积为立方晶胞的边长为 4RJ亚,晶胞的体积为1. 以堆积模型计算由同种原子构成的同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比设原子的半径为 R体心立方晶胞的空间对角线为4R晶胞的边长为ARf下,晶胞的体积为卜氏/囱,单位体积晶体中的原子数为用；面心 胸扃, 一个晶胞包含四个原子,一个原子占的体积为,单位体积晶体中的原子数为,因此，同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比为=0.272.22. 解理面是面指数低的晶面还是指数高的晶面？为什么?晶体容易沿解理面劈裂，说明平行于解理面的原子层之间的结合力弱，即平行解理面的原子层的间距大 为面间距大的晶面族的指数低，所以

2、解理面是面指数低的晶面 .的晶体为何种结构？若& =23九一、，一，一+ 2 ,又为何种结a3. 基矢为勺=壮，看:国,3= 2构？为什么？有已知条件，可计算出晶体的原胞的体积R = 0 % xa3| -由原胞的体积推断，晶体结构为体心立方.按照本章习题14,我们可以构造新的矢量 a/，：， a伊5 + 0厂.=2 (f+j-比).对应体心立方结构.根据14题可以验证，4RW满足选作基矢的充分条件.可见基矢为勺二加,A _.5 = V,必3 = 2的晶体为体心立方结构.则晶体的原胞的体积该晶体仍为体心立方结构.4 .若扁乩与R蚓平行，融是否是外品的整数倍？以体心立方和面心立方结构证明之.若凡乩

3、与五浦平行，凡期一定是&I巩的整数倍.对体心立方结构，由(1.2)式可知也=A + & 力=% + flq C = 4 + Qi火蚓=h a+k 力+=(k+l)勺 + (l+h)蚂 + (h+k) - =p包=p( l 1 M+l 2+l 3 &),其中 p 是(k+l )、(l+h)和(h+k)的公约(整)数.对于面心立方结构，由(1.3)式可知，IL = & + D? + & 力- Q -+ fl:,= Q + fl j fl；R=h S+k 力+=（- h+k+l） l+（h-k+l ） ?+（h+k-l ） 3=p= p（11 l+l 2 / +l 3）,其中 p是（-h+k+l）、

4、（-k+h+l ）和（h-k+l ）的公约（整）数.5 .晶面指数为（123）的晶面ABO离原点O最近的晶面，OA O由口 OO别与基矢 %、/和&重合，除O点外，OA OB和OC上是否有格点？若ABC0的指数为（234）,情况又如何？晶面族（123）截 勺、叼和4分别为1、2、3等份，ABCW是离原点O最近的晶面，OA勺长度等于 4的 长度，OB的长度等于4】的长度的1/2, OC勺长度等于 肉的长度的1/3,所以只有A点是格点.若ABC面的指 数为（234）的晶面族，则A、B和C都不是格点.6 .验证晶面（210） , （ ill）和（012）是否属于同一晶带.若是同一晶带，其带轴方向的晶

5、列指数是什么？由习题12可知，若（0口）， （ ill）和（012）属于同一晶带，则由它们构成的行列式的值必定为0.可以验证2 1 Ol1 1.。1 2明说明（11口）， （ iii）和（012）属于同一晶带.1l 1= 1晶带中任两晶面的交线的方向即是带轴的方向.由习题13可知，带轴方向晶列l1l2l3的取值为2 1l3= 11=1.7 .带轴为001的晶带各晶面，其面指数有何特点?带轴为001的晶带各晶面平行于001方向，即各晶面平行于晶胞坐标系的c轴或原胞坐标系的e 轴，各晶面的面指数形为（hk0）或（h1h20）,即第三个数字一定为 0.8 . 与晶列l 1l 2l 3垂直的倒格面的面

6、指数是什么？正格子与倒格子互为倒格子.正格子晶面（h1h2h3）与倒格式 = h1 4+h2%+h3 4垂直，则倒格晶面（l 1l 2l 3）与正格矢 & = l 1/+ l 2%+ l 3 修正交.即晶列l 1l 2l 3与倒格面（l 1l 2l 3）垂直.9 .在结晶学中，晶胞是按晶体的什么特性选取的在结晶学中，晶胞选取的原则是既要考虑晶体结构的周期性又要考虑晶体的宏观对称性10 .六角密积属何种晶系？ 一个晶胞包含几个原子 ？六角密积属六角晶系，一个晶胞（平行六面体）包含两个原子.11 .体心立方元素晶体,111方向上的结晶学周期为多大？实际周期为多大？结晶学的晶胞，其基矢为力,c,只考

7、虑由格矢 出二hG+k力+i e构成的格点.因此，体心立方元素晶体 111方向上的结晶学周期为招。，但实际周期为 后。/2.12 .面心立方元素晶体中最小的晶列周期为多大？该晶列在哪些晶面内？周期最小的晶列一定在原子面密度最大的晶面内.若以密堆积模型，则原子面密度最大的晶面就是密排面.由图1.9可知密勒指数（111）可以证明原胞坐标系中的面指数也为（111）是一个密排面晶面族，最小的晶列周期为 缶/2.根据同族晶面族的性质，周期最小的晶列处于111面内.13 .在晶体衍射中，为什么不能用可见光?晶体中原子间距的数量级为101,米，要使原子晶格成为光波的衍射光栅，光波的波长应小于1010米.但可

8、见光的波长为7.6 4.0 xlIT,米，是晶体中原子间距的1000倍.因此，在晶体衍射中，不能用可见光.14 .高指数的晶面族与低指数的晶面族相比，对于同级衍射，哪一晶面族衍射光弱 ？为什么？对于同级衍射，高指数的晶面族衍射光弱，低指数的晶面族衍射光强.低指数的晶面族面间距大，晶面 上的原子密度大，这样的晶面对射线的反射（衍射）作用强.相反，高指数的晶面族面间距小，晶面上的原子密度小，这样的晶面对射线的反射（衍射）作用弱.另外，由布拉格反射公式2 九 sing = M可知，面间距d版大的晶面，对应一个小的光的掠射角8.面间距d砌小的晶面，对应一个大的光的掠射角0. 卓越大，光的透射能力就越强

9、，反射能力就越弱.15.温度升高时，衍射角如何变化？ X光波长变化时，衍射角如何变化？温度升高时，由于热膨胀，面间距逐渐变大.由布拉格反射公式2 九 sing可知，对应同一级衍射，当x光波长不变时，面间距 4位逐渐变大，衍射角g逐渐变小.所以温度升高， 衍射角变小.当温度不变，x光波长变大时，对于同一晶面族，衍射角可随之变大.16 .面心立方元素晶体，密勒指数（100）和（110）面，原胞坐标系中的一级衍射，分别对应晶胞坐标系中的几 级衍射？对于面心立方元素晶体，对应密勒指数（100）的原胞坐标系的面指数可由（1.34）式求得为（ill）, p =1.由（1.33）式可知， 】一，&：；,；由

10、（1.16）和（1.18）两式可知，川,2;再由（1.26）和（1.27）两式可知，n=2n.即对于面心立方元素晶体，对应密勒指数（100）晶面族的原胞坐标系中的一级衍射，对应晶胞坐标系中的二级衍射.对于面心立方元素晶体，对应密勒指数（110）的原胞坐标系的面指数可由（1.34）式求得为（001）, p =2. 由（1.33）式可知，叫=氏蚓;由（1.16）和（1.18）两式可知，鱼般士 =为加；再由（1.26）和（1.27）两式可知， n=n,即对于面心立方元素晶体，对应密勒指数（110）晶面族的原胞坐标系中的一级衍射 ，对应晶胞坐标系中 的一级衍射.17 .由KCl的衍射强度与衍射面的关系

11、 ，说明KCl的衍射条件与简立方元素晶体的衍射条件等效Cl与K是原子序数相邻的两个元素，当Cl原子俘获K原子最外层的一个电子结合成典型的离子晶体后，C厂与E*的最外壳层都为满壳层，原子核外的电子数和壳层数都相同，它们的离子散射因子都相同.因此，对X光衍射来说，可把C1与E,看成同一种原子.KCl与NaCl结构相同，因此，对X光衍射来说，KCl 的衍射条件与简立方元素晶体等效 .由KCl的衍射强度与衍射面的关系也能说明KCl的衍射条件与简立方元素晶体的衍射条件等效.一个KCl晶胞包含4个K*离子和4个C1 ,离子，它们的坐标E llo -0- oilK :（ 000）（22） （22）（ 22）

12、汗 loo olo ool IllU ： （ 2 ） （ 2）（2）（222）由（1.45）式可求得衍射强度I hkl与衍射面（hkl）的关系I hkl =- 1+cosjr(h+i) + cosnfk+/) + co 忒/ + 创+八/co般位r+c 0疆玩 + cosfc + co能呼 + A + /)数的平方和决定.化为h 所以由上式可得出衍射面指数。厂： 4, 8, 12, 16, 20, 24如果从显然.，的衍射规律.L?月人用人就全为偶数时,衍射强度才极大.衍射面指.以上诸式中的n由sin?= A+（成y+（赤X光衍射的角度把 KCl看成简立方元素晶体，则其晶格常数为=仃/2,布拉

13、格反射公式ing=a依%y+（曲法（尔犷衍射面指数平方和二： 1,2, 3, 4, 5, 6.这正是简立方元素晶体18 .金刚石和硅、铺的几何结构因子有何异同取几何结构因子的（1.44）表达式;-1 ,其中Uj,Vj,Wj是任一个晶胞内，第j个原子的位置矢量在&力,C轴上投影的系数.金刚石和硅、铺具有相同的结构，尽管它们的大小不相同，但第j个原子的位置矢量在轴上投影的系数相同.如果认f加二代产制曲制为晶胞内各个原子的散射因子力都一样，则几何结构因子化为.在这种情况下金刚石和硅、铺的几何结构因子的求和部分相同.由于金刚石和硅、错原子中的电子数和分 布不同，几何结构因子中的原子散射因子J不会相同.

14、19 .旋转单晶法中，将胶片卷成以转轴为轴的圆筒，胶片上的感光线是否等间距？旋转单晶法中，将胶片卷成以转轴为轴的圆筒，衍射线构成了一个个圆锥面.如果胶片上的感光线如图所示是等间距，则应有关系式md保二一 tg.1.其中R是圆筒半径，d是假设等间距的感光线间距 系式可得,砂是各个圆锥面与垂直于转轴的平面的夹角.由该关sin ,即Sjn网与整数m不成正比.但可以证明sin歹觥=即曲心!与整数 m成正比（参见本章习题23）.也就是说，旋转单晶法中，将胶片卷成以转轴为轴的圆筒，胶片上的感光线不是等间距的.20 .如图1.33所示，哪一个衍射环感光最重 ？为什么？最小衍射环感光最重.由布拉格反射公式2d

15、sin6=n2可知，对应掠射角 g最小的晶面族具有最大的面间距.面间距最大的晶面上的原子密度最大，这样的晶面对射线的反射（衍射）作用最强.最小衍射环对应最小的掠射角 ，它的感光最重.1 .是否有与库仑力无关的晶体结合类型？共价结合中，电子虽然不能脱离电负性大的原子，但靠近的两个电负性大的原子可以各出一个电子，形成电子共享的形式，即这一对电子的主要活动范围处于两个原子之间，通过库仑力，把两个原子连接起来.离子晶体中，正离子与负离子的吸引力就是库仑力.金属结合中，原子实依靠原子实与电子云间的库仑力紧紧地吸引着.分子结合中，是电偶极矩把原本分离的原子结合成了晶体.电偶极矩的作用力实际就是库仑力.氢键

16、结合中，氢先与电负性大的原子形成共价结合后，氢核与负电中心不在重合，迫使它通过库仑力再与另一个电负性大的原子结合.可见，所有晶体结合类型都与库仑力有关.2 .如何理解库仑力是原子结合的动力？晶体结合中，原子间的排斥力是短程力，在原子吸引靠近的过程中，把原本分离的原子拉近的动力只能 是长程力，这个长程吸引力就是库仑力.所以，库仑力是原子结合的动力.3 .晶体的结合能，晶体的内能，原子间的相互作用势能有何区别？自由粒子结合成晶体过程中释放出的能量，或者把晶体拆散成一个个自由粒子所需要的能量，称为晶体的结合能.原子的动能与原子间的相互作用势能之和为晶体的内能在0K时，原子还存在零点振动能.但零点振动

17、能与原子间的相互作用势能的绝对值相比小得多.所以，在0K时原子间的相互作用势能的绝对值近似等于晶体的结合能4 .原子间的排斥作用取决于什么原因？相邻的原子靠得很近，以至于它们内层闭合壳层的电子云发生重叠时，相邻的原子间便产生巨大排斥力.也就是说，原子间的排斥作用来自相邻原子内层闭合壳层电子云的重叠5 .原子间的排斥作用和吸引作用有何关系？起主导的范围是什么？在原子由分散无规的中性原子结合成规则排列的晶体过程中，吸引力起到了主要作用.在吸引力的作用下，原子间的距离缩小到一定程度，原子间才出现排斥力.当排斥力与吸引力相等时，晶体达到稳定结合状 态.可见，晶体要达到稳定结合状态，吸引力与排斥力缺一不

18、可.设此时相邻原子间的距离为当相邻原子间的距离r。时，吸引力起主导作用；当相邻原子间的距离 1时，排斥力起主导作用.6 .共价结合为什么有饱和性”和 方向性”？设N为一个原子的价电子数目，对于IVA、YA VIA、VII A族元素，价电子壳层一共有8个量子态，最多能接纳（8- N）个电子，形成（8- N）个共价键.这就是共价结合的饱和性”.共价键的形成只在特定的方向上，这些方向是配对电子波函数的对称轴方向，在这个方向上交迭的电子云密度最大.这就是共价结合的方向性”.7 .共价结合，两原子电子云交迭产生吸引，而原子靠近时，电子云交迭会产生巨大的排斥力，如何解释？共价结合，形成共价键的配对电子，它

19、们的自旋方向相反，这两个电子的电子云交迭使得体系的能量降 低，结构稳定.但当原子靠得很近时，原子内部满壳层电子的电子云交迭，量子态相同的电子产生巨大的排斥力，使得系统的能量急剧增大.8 .试解释一个中性原子吸收一个电子一定要放出能量的现象当一个中性原子吸收一个电子变成负离子，这个电子能稳定的进入原子的壳层中，这个电子与原子核的库仑吸引能的绝对值一定大于它与其它电子的排斥能.但这个电子与原子核的库仑吸引能是一负值.也就是说，当中性原子吸收一个电子变成负离子后，这个离子的能量要低于中性原子原子的能量.因此，一个中性原子吸收一个电子一定要放出能量.9 .如何理解电负性可用电离能加亲和能来表征？使原子

20、失去一个电子所需要的能量称为原子的电离能，电离能的大小可用来度量原子对价电子的束缚强弱.一个中性原子获得一个电子成为负离子所释放出来的能量称为电子亲和能.放出来的能量越多，这个负离子的能量越低，说明中性原子与这个电子的结合越稳定.也就是说，亲和能的大小也可用来度量原子对电子的束f强弱.原子的电负性大小是原子吸引电子的能力大小的度量.用电离能加亲和能来表征原子的电负性是符合电负f的定义的. 10.为什么许多金属为密积结构？金属结合中，受到最小能量原理的约束，要求原子实与共有电子电子云间的库仑能要尽可能的低（绝对值尽可能的大）.原子实越紧凑，原子实与共有电子电子云靠得就越紧密 ，库仑能就越低.所以

21、，许多金属的 结构为密积结构.11.何为杂化轨道？为了解释金刚石中碳原子具有 4个等同的共价键，1931年泡林（Pauling）和斯莱特（Slater）提出了杂化轨 道理论.碳原子有4个价电子，它们分别对应啊!、的人、1加、羽比量子态，在构成共价键时，它们组 成了 4个新的量子态妙1三亍（伊打+伊勤、+8口为十的九）1 , 、 +伊R, 一物为一单斗）,产】打一肉人+附打一歹4个电子分别占据 的、眄、*、力新轨道，在四面体顶角方向（参见图1.18）形成4个共价键. 12.你认为固体的弹性强弱主要由排斥作用决定呢，还是吸引作用决定？如图所示，,口附近的力曲线越陡，当施加一定外力，固体的形变就越

22、小.4附近力曲线的斜率决定了固体的弹性性质.而4附近力曲线的斜率主要取决于排斥力.因此，固体的弹性强弱主要由排斥作用决定.13 .固体呈现宏观弹性的微观本质是什么？固体受到外力作用时发生形变，外力撤消后形变消失的性质称为固体的弹性 .设无外力时相邻原子间的 距离为ij,当相邻原子间的距离 广。时，吸引力起主导作用；当相邻原子间的距离r。时，排斥力起主导作用.当固体受挤压时， ij,原子间的排斥力抗击着这一形变.当固体受拉伸时， ij,原子间的吸引力抗击着这一形变.因此，固体呈现宏观弹性的微观本质是原子间存在着相互作用力，这种作用力既包含着吸引力，又包含着排斥力.14 .你是如何理解弹性的，当施

23、加一定力，形变大的弹性强呢，还是形变小的强？ 对于弹r形变,相邻原子间的距离在附近变化.令丁二4+匚则有尸1=伍+小/=不（1+色/勺虫（1-福包）, 为尸由EYif包）片因为d%是相对形变，弹性力学称为应变，并计作S,所以原子间的作用力A B A B AmS BnS .Am Bnf =一 -, = - + 1=-r r办样片 若成域再令km Bn可见，当施加一定力，形变S大的固体c小，形变S小的固体c大.固体的弹性是固体的属性，它与外力 和形变无关.弹性常数c是固体的属性，它的大小可作为固体弹性强弱的度量 .因此，当施加一定力，形变大 的弹性弱，形变小的强.从这种意义上说，金刚石的弹性最强.

24、15 .拉伸一长棒，任一横截面上的应力是什么方向 ？压缩时，又是什么方向？如下图所示，在长棒中取一横截面，长棒被拉伸时，从截面的右边看，应力向右，但从截面的左 边看，应力向左.压缩时，如下图所示，应力方向与拉伸时正相反.可见，应力方向依赖于所取截面的外法 线矢量白方向.16 .固体中某一面积元两边的应力有何关系以上题为例，在长棒中平行于横截面取一很薄的体积元，拉伸时体积元两边受的应力如图所示压缩时体积元两边受白应力如上图所示.当体积元无限薄，体积元将变成面积元.从以上两图可以看出，面积元两边的应力大小相等方向相反.17 .沿某立方晶体一晶轴取一细长棒做拉伸实验，忽略宽度和厚度的形变，由此能否测

25、出弹性劲度常数fll ?立方晶体轴是等价的，设长棒方向为x（ a,或b,或e）轴方向，做拉伸实验时若忽略宽度和厚 度的形变，则只有应力 1应变,1不为0,其它应力应变分量都为 0.由（2.55）可得4二0口1.设长棒的横 截面积为A长度为L,拉伸力为F,伸长量为近，则有：4=f/A = 0.于是，/二阳A况.18 .若把上题等价成弹簧的形变 ，弹簧受的力F = -h, 1t与Ai有何关系？AF = -cnAL 上题中长棒受的力_k = c长棒的伸长量 也即是弹簧的伸长量 x.因此，工11可见，弹簧的弹性系数 上与弹性劲度常数的量纲是不同的.19 .固体中的应力与理想流体中的压强有何关系？固体受

26、挤压时，固体中的正应力 .，4, 4与理想流体中的压强是等价的，但 TM 不同于理想流体中的压强I念.因为压强的作用力与所考虑截面垂百,而与所考虑截面平行.也就是说，理想流体中不,流层与流层分子存在与所考虑截面平行的作用力.这是因为理想流体分子间的距离比固体原子间距大得多 间不存在切向作用力.20 .固体中的弹性波与理想流体中的传播的波有何差异？为什么？理想流体中只能传播纵波.固体中不仅能传播纵波，还能传播切变波.这是因为理想流体分子间距离大 分子间不存在切向作用力，只存在纵向作用力；而固体原子间距离小，原子间不仅存在纵向作用力，还存在切 向作用力.1.相距为不是晶格常数倍数的两个同种原子，其

27、最大振幅是否相同？以同种原子构成的一维双原子分子链为例，相距为不是晶格常数倍数的两个同种原子，设一个原子的振幅A,另一个原子振幅 B,由本教科书的(3.16)可得两原子振幅之比B +周一理/其中m原子的质量.由本教科书的(3.20)和(3.21)两式可得声学波和光学波的频率分别为(2)将(2)(3)两式分别代入(1)式，得声学波和光学波的振幅之比分别为r，、W(4)由于A +d*一(?i +仇)-4 ) sin-+一不也丁妇|A +昆k炉卜J国+吟。那脚)。=小艮+ 5 J - 2员诙co遇公(瓦+昆)1 -则由(4)(5)两式可得，从原子，不论是声学波还是光学波=.即对于同种原子构成的一维双

28、原子分子链，相距为不是晶格常数倍数的两个,其最大振幅是相同的.2.引入玻恩卡门条件的理由是什么(1)方便于求解原子运动方程由本教科书的（3.4）式可知，除了原子链两端的两个原子外 ，其它任一个原子的运动都与相邻的两个原子的 运动相关.即除了原子链两端的两个原子外 ，其它原子的运动方程构成了个联立方程组 .但原子链两端的两个 原子只有一个相邻原子，其运动方程仅与一个相邻原子的运动相关，运动方程与其它原子的运动方程迥然不同与其它原子的运动方程不同的这两个方程 ，给整个联立方程组的求解带来了很大的困难.（2）与实验结果吻合得较好.对于原子的自由运动，边界上的原子与其它原子一样 ，无时无刻不在运动.对

29、于有N个原子构成的的原子 链，硬性假定 = 胪=0的边界条件是不符合事实的.其实不论什么边界条件都与事实不符 .但为了求解近 似解，必须选取一个边界条件.晶格振动谱的实验测定是对晶格振动理论的最有力验证 （参见本教科书3.2与 3.4）.玻恩卡门条件是晶格振动理论的前提条件 .实验测得的振动谱与理论相符的事实说明 ，玻恩卡门周期性 边界条件是目前较好的一个边界条件 .3 .什么叫简正振动模式？简正振动数目、格波数目或格波振动模式数目是否是一回事？为了使问题既简化又能抓住主要矛盾，在分析讨论晶格振动时，将原子间互作用力的泰勒级数中的非线形项忽略掉的近似称为简谐近似 .在简谐近似下，由N个原子构成

30、的晶体的晶格振动，可等效成3N个独立的谐 振子的振动.每个谐振子的振动模式称为简正振动模式 ，它对应着所有的原子都以该模式的频率做振动，它是晶格振动模式中最简单最基本的振动方式 .原子的振动，或者说格波振动通常是这 3N个简正振动模式的线形 迭加.简正振动数目、格波数目或格波振动模式数目是一回事，这个数目等于晶体中所有原子的自由度数之和，即等于3N.4 .长光学支格波与长声学支格波本质上有何差别？长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动 ，振动频率较高，它包含了晶格振动频率最高的 振动*II式.长声学支格波的特征是原胞内白不同原子没有相对位移 ，原胞做整体运动，振动频率较低，它包含

31、了晶格振动频率最低的振动模式 ，波速是一常数.任何晶体都存在声学支格波，但简单晶格（非复式格子）晶体 不存在光学支格波.5 .晶体中声子数目是否守恒 ？频率为斗的格波的（平均）声子数为响）=即匕，即每一个格波的声子数都与温度有关 ，因此，晶体中声子数目不守恒，它是温度的变量.按照德拜模型，晶体中的声子数目 N为。也=急卜.作变量代换加X =kJ ,其中 层是德拜温度.高温时，+ TM二五毒7 4/方、： f即高温时，晶体中的声子数目与温度成正比 .低温时， ?：皿，T23匕底$2、卢X* 家晒即低温时，晶体中的声子数目与T 3成正比.6 .温度一定，一个光学波的声子数目多呢，还是声学波的声子数

32、目多 ？频率为m的格波的（平均）声子数为因为光学波的频率 。比声学波的频率?j高，（好#F -1）大于（产声F 1）,所以在温度一定情况下 一个光学波的声子数目少于一个声学波的声子数目7 .对同一个振动模式，温度高时的声子数目多呢，还是温度低时的声子数目多？设温度ThTl,由于（“-1 ）小于（卅贴_）,所以温度高时的声子数目多于温度低时的声子 数目.8 .高温时，频率为 由的格波的声子数目与温度有何关系？温度很高时，之卜0.1 ,频率为m的格波的（平均）声子数为 咒（由）=m 附- ., 一 ,；：.可见高温时，格波的声子数目与温度近似成正比.9 .从图3.6所示实验曲线，你能否判断哪一支格

33、波的模式密度大？是光学纵波呢，还是声学纵波？从图3.6所示实验曲线可以看出，在波矢空间内，光学纵波振动谱线平缓，声学纵波振动谱线较陡.单 位频率区间内光学纵波又应的波矢空间大，声学纵波对应的波矢空间小.格波数目与波矢空间成正比，所以单位频率区间内光学纵波的格波数目大.而模式密度是单位频率区间内的格波数目，因此光学纵波的模式密度大于声学纵波的模式密度.10 .喇曼散射方法中，光子会不会产生倒逆散射晶格振动谱的测定中，光波的波长与格波的波长越接近，光波与声波的相 互作用才越显著.喇曼散射中所用的红外光，对晶格振动谱来说，该波长属于长波长范围.因此，喇曼散射是光子与长光学波声子的相互作用.长光学波声

34、子的波矢很小，相应的动量方g不大.而能产生倒逆散射的条件是光的入射波矢k与散射波矢 解要大，散射角8也要大.k与解大要求波长小，散射角H大要求 力。大（参见图），.但对喇曼散射来说，这两点都不满足.即喇曼散射中，光子不会产生倒逆散射.11 .长声学格波能否导致离子晶体的宏观极化？长光学格波所以能导致离子晶体的宏观极化，其根源是长光学格波使得原胞内不同的原子（正负离子）产生了相对位移.长声学格波的特点是，原胞内所有的原子没有相对位移.因此，长声学格波不能导致离子晶体的宏观极化.12 .金刚石中的长光学纵波频率与同波矢白长光学格横波频率是否相等？对KCl晶体，结论又是什么？长光学纵波引起离子晶体中

35、正负离子的相对位移，离子的相对位移产生出宏观极化电场，电场的方向是阻滞离子的位移，使得有效恢复力系数变大，对应的格波的频率变高.长光学格横波不引起离子的位移，不产生极化电场，格波的频率不变.金刚石不是离子晶体，其长光学纵波频率与同波矢的长光学格横波频率相等.而KCl晶体是离子晶体，它的长光学纵波频率与同波矢的长光学格横波频率不相等，长光学纵波频率大于同波矢的长光学格横波频率.13 .何谓极化声子？何谓电磁声子？长光学纵波引起离子晶体中正负离子的相对位移，离子的相对位移产生出宏观极化电场 ，称长光学纵波声子为极化声子.由本教科书的（3.103）式可知，长光学横波与电磁场相耦合，使得它具有电磁性质

36、，人们称长光学 横波声子为电磁声子.14 .你认为简单晶格存在强烈的红外吸收吗?实验已经证实，离子晶体能强烈吸收远红外光波.这种现象产生的根源是离子晶体中的长光学横波能 与远红外电磁场发生强烈耦合.简单晶格中不存在光学波，所以简单晶格不会吸收远红外光波.15 .对于光学横波，听 7 口对应什么物理图象?格波的频率 田与成正比.也7口说明该光学横波对应的恢复力系数J?T。.4=口时，恢复力消失，发生了位移的离子再也回不到原来的平衡位置，而到达另一平衡位置，即离子晶体结构发生了改变 （称为相变）.在这一新的结构中，正负离子存在固定的位 16.爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源是什么？按照爱因

37、斯坦温度的定义，爱因斯坦模型的格波的频率大约为lDbHz ,属于光学支频率.但光学格波在低温时对热容的贡献非常小，低温下对热容贡献大的主要是长声学格波.也就是说爱因斯坦没考虑声学波对热容的贡献是爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源17 .在甚低温下，不考虑光学波对热容的贡献合理吗？参考本教科书（3.119）式，可得到光学波对热容贡献的表达式产匚.在甚低温下，对于光学波，a i,上式简化为以上两式中 Do是光学波的模式密度，在简谐近似下，它与温度无关.在甚低温下即光学波对热容的贡献可以忽略.也就是说，在甚低温下，不考虑光学波对热容的贡献是合理的.从声子能量来说，光学波声子的能量强叫9很大（大

38、于短声学波声子的能量）,它对应振幅很大的格波的振动，这种振动只有温度很高时才能得到激发.因此，在甚低温下，晶体中不存在光学波.18 .在甚低温下，德拜模型为什么与实验相符 ？在甚低温下，不仅光学波得不到激发，而且声子能量较大的短声学格波也未被激发 ，得到激发的只是 声子能量较小的长声学格波.长声学格波即弹性波.德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献 .因此，在甚低温下 德拜模型与事实相符，自然与实验相符.19 .在绝对零度时还有格波存在吗？若存在，格波间还有能量交换吗？频率为ai的格波的振动能为用:用+不血 ,其中 嘲心是由丹个声子携带的热振动能，（靠4/2）是零点振动能，声子数1：.绝对零度时，匕

39、=0.频率为 斗的格波的振动能只剩下零点振动能.格波间交换能量是靠声子的碰撞实现的.绝对零度时，声子消失，格波间不再交换能量.20 .温度很低时，声子的自由程很大，当TtO时，Itg，问7T0时，对于无限长的晶体，是否成为热超 导材料？对于电2缘体,热传导的载流子是声子.当T 0时，声子数n T 0 .因此，TT 0时，不论晶体是长 还是短，都自动成为热绝缘材料.21 .石英晶体的热膨胀系数很小，问它的格林爱森常数有何特点？由本教科书（3.158）式可知，热膨胀系数 管P与格林爱森常数 7成正比.石英晶体的热膨胀系数很小， 它的格林爱森常数也很小.格林爱森常数y大小可作为晶格非简谐效应大小的尺

40、度.石英晶体的格林爱森常数很小，说明它的非简谐效应很小.移偶极矩，即产生了自发极化，产生了一个稳定的极化电场.1 .设晶体只有弗仑克尔缺陷，填隙原子的振动频率、空位附近原子的振动频率与无缺陷时原子的振动频率有什 么差异？正常格点的原子脱离晶格位置变成填隙原子，同时原格点成为空位，这种产生一个填隙原子将伴随产生一个空位的缺陷称为弗仑克尔缺陷.填隙原子与相邻原子的距离要比正常格点原子间的距离小，填隙原子与相邻原子的力系数要比正常格点原子间的力系数大.因为原子的振动频率与原子间力系数的开根近似成正比，所以填隙原子的振动频率比正常格点原子的振动频率要高.空位附近原子与空位另一边原子的距离，比正常格点原

41、子间的距离大得多，它们之间的力系数比正常格点原子间的力系数小得多，所以空位附近原子的振动频率比正常格点原子的振动频率要低 .2 .热膨胀引起的晶体尺寸的相对变化量AUS x射线衍射测定的晶格常数相对变化量如a存在差异， 是何原因？肖特基缺陷指的是晶体内产生空位缺陷但不伴随出现填隙原子缺陷，原空位处的原子跑到晶体表面层上去了.也就是说，肖特基缺陷将引起晶体体积的增大.当温度不是太高时，肖特基缺陷的数目要比弗仑克尔缺陷的数目大得多.X射线衍射测定的晶格常数相对变化量&/叮，只是热膨胀引起的晶格常数相对变化量.但晶体尺寸的相对变化量 LIL 不仅包括了热膨胀引起的晶格常数相对变化量，也包括了肖特基缺

42、陷引起的晶体体积的增大.因此，当温度不是太高时，一般有关系式L 二3 .KC1晶体生长时，在KCl溶液中加入适量的 CaCl2溶液，生长的KCl晶体的质量密度比理论值小，是何原因？由于Ca、离子的半径（0.99 A）比K*离子的半径（1.33 A ）小得不是太多，所以C3十离子难以进入 kci晶体的间隙位置，而只能取代 E+占据E+离子的位置.但Ca*比E+高一价，为了保持电中性（最小能 量的约束），占据E+离子的一个将引起相邻的一个 E,变成空位.也就是说，加入的caci2越多，K+空位就越多.又因为Ca的原子量(40.08)与K的原子量(39.102)相近，所以在KCl溶液中加入适量的Ca

43、Cl2溶液引起 K+空位，将导致KCl晶体的质量密度比理论值小.4 .为什么形成一个肖特基缺陷所需能量比形成一个弗仑克尔缺陷所需能量低？形成一个肖特基缺陷时，晶体内留下一个空位，晶体表面多一个原子.因此形成形成一个肖特基缺陷所需的能量，可以看成晶体表面一个原子与其它原子的相互作用能，和晶体内部一个原子与其它原子的相互作用能的差值.形成一个弗仑克尔缺陷时，晶体内留下一个空位，多一个填隙原子.因此形成一个弗仑克尔缺陷所需的能量，可以看成晶体内部一个填隙原子与其它原子的相互作用能，和晶体内部一个原子与其它原子相互作用能的差值.填隙原子与相邻原子的距离非常小，它与其它原子的排斥能比正常原子间的排斥能大

44、得多.由于排斥能是正值，包括吸引能和排斥能的相互作用能是负值，所以填隙原子与其它原子相互作用能的绝对值，比晶体表面一个原子与其它原子相互作用能的绝对值要小.也就是说，形成一个肖特基缺陷所需能量比形成一个弗仑克尔缺陷所需能量要低.5 .金属淬火后为什么变硬 ？我们已经知道 晶体的一部分相对于另一部分的滑移，实际是位错线的滑移，位错线的移动是逐步进行的使得滑移的切应力最小.这就是金属一般较软的原因之一.显然，要提高金属的弓II度和硬度，似乎可以通过 消除位错的办法来实现.但事实上位错是很难消除的.相反，要提高金属的弓II度和硬度，通常采用增加位错 的办法来实现.金属淬火就是增加位错的有效办法.将金

45、属加热到一定高温，原子振动的幅度比常温时的幅度大彳#多，原子脱离正常格点的几率比常温时大得多，晶体中产生大量的空位、填隙缺陷.这些点缺陷容易形成位错.也就是说，在高温时，晶体内的位错缺陷比常温时多得多.高温的晶体在适宜的液体中急冷，高温 时新产生的位错来不及恢复和消退，大部分被存留了下来.数目众多的位错相互交织在一起，某一方向的位错的毛t移，会受到其它方向位错的牵制，使位错滑移的阻力大大增加，使得金属变硬.6 .在位错Vt移时，刃位错上原子受的力和螺位错上原子受的力各有什么特点？在位错Vt移时，刃位错上原子受力的方向就是位错滑移的方向.但螺位错滑移时，螺位错上原子受力的方向与位错滑移的方向相垂

46、直.7 .试指出立方密积和六角密积晶体滑移面的面指数滑移面一定是密积面，因为密积面上的原子密度最大，面与面的间距最大，面与面之间原子的相互作用 力最小.对于立方密积,111是密积面.对于六角密积，(001)是密积面.因此，立方密积和六角密积晶体滑 移面的面指数分别为111和(001).8 .离子晶体中正负离子空位数目、填隙原子数目都相等，在外电场作用下，它们对导电的贡献完全相同吗由(4.48)式可知，在正负离子空位数目、填隙离子数目都相等情况下，3一离子晶体的热缺陷对导电的贡献只取决于它们的迁移率P.设正离子空位附近的离子和填隙离子的振动频率分别为心和.,正离子 F空位附近的离子和填隙离子跳过

47、的势垒高度分别为和 4+,负离子空位附近的离子和填隙离子的振动频V T_ Fl E率分别为3和 4,负离子空位附近的离子和填隙离子跳过的势垒高度分别工为 不，则由(4.47)矢可由空位附近的离子跳到空位上的几率，比填隙离子跳到相邻间隙位置上的几率大得多，可以推断出空位附近的离子跳过的势垒高度,比填隙离子跳过的势垒高度要低,即 E#, % .由问题1.已知，所以有 汇不，号 占.另外，由于 加和8的离子半径不同,质量不同,所以一般”工二， L.也就是说，一般.因此，即使离子晶体中正负离子空位数目、填隙离子数目都相等，在外电场作用下，它们对导电的贡献一般也不会相同.9 .晶体结构对缺陷扩散有何影响

48、？扩散是自然界中普遍存在的现象，它的本质是离子作无规则的布郎运动.通过扩散可实现质量的输运 . 晶体中缺陷的扩散现象与气体分子的扩散相似，不同之处是缺陷在晶体中运动要受到晶格周期性的限制，要克服势垒的阻挡，对于简单晶格，缺陷每跳一步的间距等于跳跃方向上的周期.10 .填隙原子机构的自扩散系数与空位机构自扩散系数，哪一个大？为什么？填隙原子机构的自扩散系数空位机构自扩散系数一.自扩散系数主要决定于指数因子，由问题4.和8.已知， 1【，丁1.比一个填隙原子从出现到被空位复合掉这说明，一个正常格点上的原子变成间隙原子所需等待的时间 所需要的时间要长得多.12 .一个空位花费多长时间才被复合掉?对于

49、借助于空位进行扩散白正常晶格上的原子，只有它相邻的一个原子成为空位时，它才扩散一步，所需等待的时间是Tl,但它相邻的一个原子成为空位的几率是d川，所以它等待到这个相邻原子成为空位，并跳到此空位上所花费的时间13 .自扩散系数的大小与哪些因素有关填隙原子机构的自扩散系数与空位机构自扩散系数可统一写成.可以看出，自扩散系数与原子的振动频率为,晶体结构（晶格常数a）,激活能（及胪）三因素有关.14 .替位式杂质原子扩散系数比晶体缺陷自扩散系数大的原因是什么占据正常晶格位置的替位式杂质原子，它的原子半径和电荷量都或多或少与母体原子半径和电荷量不同这种不同就会引起杂质原子附近的晶格发生畸变，使得畸变区出

50、现空位的几率大大增加，进而使得杂质原子跳向空位的等待时间大为减少，加大了杂质原子的扩散速度.15 .填隙杂质原子扩散系数比晶体缺陷自扩散系数大的原因是什么？N一正常晶格位置上的一个原子等待了时间T后变成填隙原子，又平均花费时间餐后被空位复合重新进入正常晶格位置，其中巧是填隙原子从一个间隙位置跳到相邻间隙位置所要等待 的平均时间.填隙原子自扩散系数反比于时间N因为N 一巧L -1,所以填隙原子自扩散系数近似反比于T.填隙杂质原子不存在由正常晶格位置变成填隙原子的漫长等待时间T,所以填隙杂质原子的扩散系数比母体填隙原子自扩散系数要大得多16 .你认为自扩散系数的理论值比实验值小很多的主要原因是什么

51、？目前固体物理教科书对自扩散的分析，是基于点缺陷的模型，这一模型过于简单，与晶体缺陷的实际情况可能有较大差别.实际晶体中，不仅存在点缺陷，还存在线缺陷和面缺陷，这些线度更大的缺陷可能对扩 散起到重要影响.也许没有考虑线缺陷和面缺陷对自扩散系数的贡献是理论值比实验值小很多的主要原因.17 .离子晶体的导电机构有几种？离子晶体导电是离子晶体中的热缺陷在外电场中的定向飘移引起的.3-离子晶体中有4种缺陷：不填隙离子，E.填隙离子，*+空位，空位.也就是说，-离子晶体的导电机构有 4种.空位的扩散 实际是空位附近离子跳到空位位置，原来离子的位置变成了空位 .4+8=离子晶体中，4.空位附近都是负离子，

52、8.空位附近都是正离子.由此可知，4.空位的移动实际是负离子的移动，3-空位的移动实际是正离子的移动.因此，在外电场作用下，4.填隙离子和 2一空位的漂移方向与外电场方向一致，而3一填隙离子和空位的漂移方向与外电场方向相反.i,将布洛赫函数中的调制因子七（）展成付里叶级数，对于近自由电子，当电子波矢远离和在布里渊区边界上两种，f#况下，此级数有何特点？在紧束缚模型下，此级数又有什么特点？由布洛赫定理可知，晶体中电子的波函数一,门，对比本教科书（5.1）和（5.39）式可得匚=对于近自由电子，当电子波矢远离布里渊区边界时，它的行为与自由电子近似，式，）近似一常数.因此, 眼的展开式中,除了 喇外

53、,其它项可忽略.当电子波矢落在与倒格矢Kn正交的布里渊区边界时，与布里渊区边界平行的晶面族对布洛赫波产生了强烈的反射,与展开式中,除了和尤凡）两项外，其它项可忽略.在紧束缚模型下,电子在格点Rn附近的几率|防式。|2大，偏离格点Rn的几率|防式|2小.对于这样的波 函数，其付里叶级数的展式包含若干项.也就是说，紧束缚模型下的布洛赫波函数要由若干个平面波来构造.2 .布洛赫函数满足4：=：,何以见得上式中 止具有波矢的意义？人们总可以把布洛赫函数妒.）展成付里叶级数二，其中k是电子的波矢.将歹代入匕=匚，得到其中利用了 &凡=2即（P是整数）,由上式可知，k= k,即k具有波矢的意义.3 .波矢

54、空间与倒格空间有何关系？为什么说波矢空间内的状态点是准连续的？波矢空间与倒格空间处于统一空间，倒格空间的基矢分别为%、4,而波矢空间的基矢分别为力/心瓦佻，Ni、N2、N3分别是沿正格子基矢 用盯4方向晶体的原胞数目.倒格空间中一个倒格点对应的体积为b-（力,x 4） =波矢空间中一个波矢点对应的体积为即波矢空间中一个波矢点对应的体积，是倒格空间中一个倒格点对应的体积的1/N.由于N是晶体的原胞数目，数目巨大，所以一个波矢点对应的体积与一个倒格点对应的体积相比是极其微小的.也就是说，波矢点在倒格空间看是极其稠密的.因此，在波矢空间内作求和处理时，可把波矢空间内的状态点看成是准连续的.4 .与布

55、里渊区边界平行的晶面族对什么状态的电子具有强烈的散射作用？当电子的波矢k满足关系式4口时，与布里渊区边界平行且垂直于孔布的晶面族对波矢为 k的电子具有强烈的散射作用.此时，电子的波矢很大，波矢的末端落在了布里渊区边界上，k垂直于布里渊区边界的分量的模等于|瓦/2 .5.一维周期势函数的付里叶级数拓荒中，指数函数的形式是由什么条件决定的周期势函数V（x）付里叶级数的通式为上式必须满足势场的周期性，即%+G=X匕抖闻=Z37户”玫I）=2Z”显然要满足上式,4必为倒格矢 加儿制= M,二.可见周期势函数V（x）的付里叶级数中指数函数的形式是由其周期性决定的 6.对近自由电子，当波矢k落在三个布里渊

56、区交界上时 ，问波函数可近似由几个平面波来构成 ？能量久期方 程中的行列式是几阶的 ？设与三个布里渊区边界正交的倒格矢分别为Kp,则耳口K都满足号小。）=。，3=典也,与-,且波函数展式耗中，除了含有 设0）M&）同&）0&） 的项外，其它项都可忽略，波函数可近似为办“ _J=质）产，R那域）*“匕龙玛泗用打一.1L.由本教科书的（5.40）式，可得r必好 -一）+ 闯十叫与州区）”（-吗州=0 2m,%不-（如一-胞）卜（再）+叭&-（一）+ -号）的 =0 2m 1,（p）”（K广&州阳）+-第劝战吗）+以吗-吗）仪吗）=0 2m 11,Xk3M（0）+，（吗-的州（/）+ X玛-/M（玛

57、）+ =r或吗）=o2m由碘）03团&）团号）的系数行列式的值孚-&/（-/）2网 汽/）明幻气的-心）2阳片/）心KK）勺-总2m，（匹），（/一匹）可解出电子的能量.7 .在布里渊区边界上电子的能带有何特点？电子的能带依赖于波矢的方向，在任一方向上，在布里渊区边界上，近自由电子的能带一般会出现禁带.若电子所处的边界与倒格矢正交，则禁带的宽度 上是周期势场的付里叶级数的系数 .不论何种电子，在布里渊区边界上，其等能面在垂直于布里渊区边界的方向上的斜率为零，即电子的等能面与布里渊区边界正交.8 .当电子的波矢落在布里渊区边界上时，其有效质量何以与真实质量有显著差别？晶体中的电子除受外场力的作用

58、外，还和晶格相互作用.设外场力为F ,晶格对电子的作用力为 F1,电子的加速度为值=L（F+ F） .但F1的具体形式是难以得知的.要使上式中不显含 F1,又要保持上式左右恒等，则只有a= 3尸“.显然，晶格对电子的作用越弱，有效质量m*与真实质量m的差别就越小.相反，晶格对电子的作用越强， 有效质量m*与真实质量m的差别就越大.当电子的波矢落在布里渊区边界上时，与布里渊区边界平行的晶面族 对电子的散射彳用最强烈.在晶面族的反射方向上，各格点的散射波相位相同，迭加形成很强的反射波.正因 为在布里渊区边界上的电子与晶格的作用很强，所以其有效质量与真实质量有显著差别.9 .带顶和带底的电子与晶格的

59、作用各有什么特点？由本教科书的（5.88）和（5.89）两式得二上+m 源 加.将上式分子变成能量的增量形式F汕尸疝丹两 =+就梅那，从能量的转换角度看，上式可表述为（超）井场力用电干作的切 （）外场力新电干作的电工（d镇普格新电铺的班-； +-由于能带顶是能带的极大值,丈0,所以有效质量0.说明此时晶格对电子作负功，即电子要供给晶格能量，而且电子供给晶格的能量大于外场力对电子作的功 而能带底是该能带的极小值，所以电子的有效质量*必m = -T.?0.但比m小.这说明晶格对电子作正功.m*m的例证，不难由（5.36）式求得m 1= 1.可见能量久期方程中的行列式是四阶的10 .电子的有效质量用 变为m的物理意义是什么？仍然从能量的角度讨论之.电子能量的变化卜他）外方力用中刊的用一 （d）电干沏品格毋的地（四）外场力对电刊的出_ M与外垮力雷电刊的咫工（诬J品描对电刊的功. .从上式可以看出，当电子从外场力获得的能量又都输送给了晶格时，电子的有效质量用,变为00 .此时电子的加速度a= 0, 即电子的平均速度是一常量.或者说，此时外场力与晶格作用力大小相等 ，方向相反.11 .万尼尔函数可用孤立原子波函数来近似的根据是什么由本教科书的