大学物理上册答案详解

《大学物理上册答案详解》由会员分享，可在线阅读，更多相关《大学物理上册答案详解（66页珍藏版）》请在装配图网上搜索。

1、精品文档，仅供学习与交流，如有侵权请联系网站删除大学物理上册答案详解习题解答习题一1-1 与 有无不同?和有无不同? 和有无不同?其不同在哪里?试举例说明解：（1）是位移的模，是位矢的模的增量，即，；（2）是速度的模，即.只是速度在径向上的分量.有（式中叫做单位矢），则式中就是速度径向上的分量，不同如题1-1图所示. 题1-1图 (3)表示加速度的模，即，是加速度在切向上的分量.有表轨道节线方向单位矢），所以式中就是加速度的切向分量.(的运算较复杂，超出教材规定，故不予讨论)1-2 设质点的运动方程为=()，=()，在计算质点的速度和加速度时，有人先求出r，然后根据 =，及而求得结果；又有人先

2、计算速度和加速度的分量，再合成求得结果，即 =及= 你认为两种方法哪一种正确？为什么？两者差别何在？解：后一种方法正确.因为速度与加速度都是矢量，在平面直角坐标系中，有，故它们的模即为而前一种方法的错误可能有两点，其一是概念上的错误，即误把速度、加速度定义作其二，可能是将误作速度与加速度的模。在1-1题中已说明不是速度的模，而只是速度在径向上的分量，同样，也不是加速度的模，它只是加速度在径向分量中的一部分。或者概括性地说，前一种方法只考虑了位矢在径向（即量值）方面随时间的变化率，而没有考虑位矢及速度的方向随间的变化率对速度、加速度的贡献。1-3 一质点在平面上运动，运动方程为=3+5, =2+

3、3-4.式中以 s计，,以m计(1)以时间为变量，写出质点位置矢量的表示式；(2)求出=1 s 时刻和2s 时刻的位置矢量，计算这1秒内质点的位移；(3)计算0 s时刻到4s时刻内的平均速度；(4)求出质点速度矢量表示式，计算4 s 时质点的速度；(5)计算0s 到4s 内质点的平均加速度；(6)求出质点加速度矢量的表示式，计算4s 时质点的加速度(请把位置矢量、位移、平均速度、瞬时速度、平均加速度、瞬时加速度都表示成直角坐标系中的矢量式)解：（1） (2)将,代入上式即有(3) (4) 则 (5) (6) 这说明该点只有方向的加速度，且为恒量。1-4 在离水面高h米的岸上，有人用绳子拉船靠岸

4、，船在离岸S处，如题1-4图所示当人以(m)的速率收绳时，试求船运动的速度和加速度的大小 图1-4解： 设人到船之间绳的长度为，此时绳与水面成角，由图可知 将上式对时间求导，得 题1-4图根据速度的定义，并注意到,是随减少的，即 或 将再对求导，即得船的加速度1-5 质点沿轴运动，其加速度和位置的关系为 2+6，的单位为，的单位为 m. 质点在0处，速度为10,试求质点在任何坐标处的速度值解： 分离变量： 两边积分得由题知，时，,1-6 已知一质点作直线运动，其加速度为 4+3 ，开始运动时，5 m， =0，求该质点在10s 时的速度和位置 解： 分离变量，得 积分，得 由题知，, ,故 又因

5、为 分离变量， 积分得 由题知 , ,故 所以时1-7 一质点沿半径为1 m 的圆周运动，运动方程为 =2+3，式中以弧度计，以秒计，求：(1) 2 s时，质点的切向和法向加速度；(2)当加速度的方向和半径成45角时，其角位移是多少? 解： (1)时， (2)当加速度方向与半径成角时，有即 亦即 则解得 于是角位移为1-8 质点沿半径为的圆周按的规律运动，式中为质点离圆周上某点的弧长,，都是常量，求：(1)时刻质点的加速度；(2) 为何值时，加速度在数值上等于解：（1） 则 加速度与半径的夹角为(2)由题意应有即 当时，1-9 半径为的轮子，以匀速沿水平线向前滚动：(1)证明轮缘上任意点的运动

6、方程为，式中/是轮子滚动的角速度，当与水平线接触的瞬间开始计时此时所在的位置为原点，轮子前进方向为轴正方向；(2)求点速度和加速度的分量表示式解：依题意作出下图，由图可知题1-9图(1) (2)1-10 以初速度20抛出一小球，抛出方向与水平面成幔60的夹角，求：(1)球轨道最高点的曲率半径；(2)落地处的曲率半径(提示：利用曲率半径与法向加速度之间的关系)解：设小球所作抛物线轨道如题1-10图所示题1-10图(1)在最高点，又 (2)在落地点，而 1-11 飞轮半径为0.4 m，自静止启动，其角加速度为=0.2 rad，求2s时边缘上各点的速度、法向加速度、切向加速度和合加速度解：当时， 则

7、1-12 如题1-12图，物体以相对的速度沿斜面滑动，为纵坐标，开始时在斜面顶端高为处，物体以匀速向右运动，求物滑到地面时的速度解：当滑至斜面底时，则,物运动过程中又受到的牵连运动影响，因此，对地的速度为题1-12图1-13 一船以速率30kmh-1沿直线向东行驶，另一小艇在其前方以速率40kmh-1沿直线向北行驶，问在船上看小艇的速度为何?在艇上看船的速度又为何? 解：(1)大船看小艇，则有，依题意作速度矢量图如题1-13图(a)题1-13图由图可知 方向北偏西 (2)小船看大船，则有，依题意作出速度矢量图如题1-13图(b)，同上法，得方向南偏东1-14 当一轮船在雨中航行时，它的雨篷遮着

8、篷的垂直投影后2 m的甲板上，篷高4 m 但当轮船停航时，甲板上干湿两部分的分界线却在篷前3 m ，如雨滴的速度大小为8 ms-1，求轮船的速率解： 依题意作出矢量图如题1-14所示题1-14图由图中比例关系可知习题二2-1因绳不可伸长，故滑轮两边绳子的加速度均为a1，其对于m2则为牵连加速度，又知m2对绳子的相对加速度为a，故m2对地加速度，由图(b)可知，为a2=a1-a 又因绳的质量不计，所以圆柱体受到的摩擦力f在数值上等于绳的张力T，由牛顿定律，有m1g-T=m1a1 T-m2g=m2a2 联立、式，得讨论 (1)若a=0，则a1=a2表示柱体与绳之间无相对滑动(2)若a=2g，则T=

9、f=0，表示柱体与绳之间无任何作用力，此时m1,m2均作自由落体运动题2-1图2-2以梯子为对象，其受力图如图(b)所示，则在竖直方向上，NB-mg=0 又因梯无转动，以B点为转动点，设梯子长为l，则NAlsin-mgcos=0 在水平方向因其有加速度a，故有f+NA=ma 题2-2图式中f为梯子受到的摩擦力，其方向有两种可能，即 f=0mg 联立、式得2-3 (1)于是质点在2s时的速度(2)2-4 (1)分离变量，得即(2) (3)质点停止运动时速度为零，即t，故有 (4)当t=时，其速度为即速度减至v0的.2-5分别以m1,m2为研究对象，其受力图如图(b)所示(1)设m2相对滑轮(即升

10、降机)的加速度为a，则m2对地加速度a2=a-a；因绳不可伸长，故m1对滑轮的加速度亦为a，又m1在水平方向上没有受牵连运动的影响，所以m1在水平方向对地加速度亦为a，由牛顿定律，有m2g-T=m2(a-a)T=m1a题2-5图联立，解得a=g方向向下(2) m2对地加速度为a2=a-a= 方向向上m1在水面方向有相对加速度，竖直方向有牵连加速度，即a绝=a相+a牵=arctan=arctan=26.6，左偏上2-6依题意作出示意图如题2-6图题2-6图在忽略空气阻力情况下，抛体落地瞬时的末速度大小与初速度大小相同，与轨道相切斜向下，而抛物线具有对y轴对称性，故末速度与x轴夹角亦为30，则动量

11、的增量为p=mv-mv0由矢量图知，动量增量大小为mv0，方向竖直向下2-7由题知，小球落地时间为0.5s因小球为平抛运动，故小球落地的瞬时向下的速度大小为v1=gt=0.5g，小球上跳速度的大小亦为v2=0.5g设向上为y轴正向，则动量的增量p=mv2-mv1 方向竖直向上，大小 p=mv2-(-mv1)=mg碰撞过程中动量不守恒这是因为在碰撞过程中，小球受到地面给予的冲力作用另外，碰撞前初动量方向斜向下，碰后末动量方向斜向上，这也说明动量不守恒2-8 (1)若物体原来静止，则p1= i kgms-1,沿x轴正向，若物体原来具有-6 ms-1初速，则于是同理，v2=v1,I2=I1这说明，只

12、要力函数不变，作用时间相同，则不管物体有无初动量，也不管初动量有多大，那么物体获得的动量的增量(亦即冲量)就一定相同，这就是动量定理(2)同上理，两种情况中的作用时间相同，即亦即t2+10t-200=0解得t=10 s，(t=-20 s舍去)2-9 质点的动量为p=mv=m(-asinti+bcostj)将t=0和t=分别代入上式，得p1=mbj,p2=-mai,则动量的增量亦即质点所受外力的冲量为I=p=p2-p1=-m(ai+bj)2-10 (1)由题意，子弹到枪口时，有F=(a-bt)=0,得t= (2)子弹所受的冲量将t=代入，得(3)由动量定理可求得子弹的质量2-11设一块为m1，则

13、另一块为m2，m1=km2及m1+m2=m于是得 又设m1的速度为v1,m2的速度为v2，则有mv=m1v1+m2v2 联立、解得v2=(k+1)v-kv1 将代入，并整理得于是有将其代入式，有又，题述爆炸后，两弹片仍沿原方向飞行，故只能取证毕2-12 (1)由题知，F合为恒力， A合=Fr=(7i-6j)(-3i+4j+16k) =-21-24=-45 J(2) (3)由动能定理，Ek=A=-45 J2-13 以木板上界面为坐标原点，向内为y坐标正向，如题2-13图，则铁钉所受阻力为题2-13图f=-ky第一锤外力的功为A1式中f是铁锤作用于钉上的力，f是木板作用于钉上的力，在dt0时，f=

14、-f设第二锤外力的功为A2，则同理，有由题意，有即所以，于是钉子第二次能进入的深度为y=y2-y1=-1=0.414 cm2-14 方向与位矢r的方向相反，即指向力心2-15 弹簧A、B及重物C受力如题2-15图所示平衡时，有题2-15图FA=FB=Mg又 FA=k1x1FB=k2x2所以静止时两弹簧伸长量之比为弹性势能之比为2-16 (1)设在距月球中心为r处F月引=F地引，由万有引力定律，有G=G经整理，得r= =38.3210 m则p点处至月球表面的距离为h=r-r月 =(38.32-1.74)1063.66107 m(2)质量为1 kg的物体在p点的引力势能为 =-1.282-17 取

15、B点为重力势能零点，弹簧原长为弹性势能零点，则由功能原理，有-m2gh= (m1+m2)v2-m1gh+k(l)2式中l为弹簧在A点时比原长的伸长量，则l=AC-BC=(-1)h联立上述两式，得v=题2-17图2-18 取木块压缩弹簧至最短处的位置为重力势能零点，弹簧原长处为弹性势能零点则由功能原理，有-frs= k=式中 s=4.8+0.2=5 m，x=0.2 m，再代入有关数据，解得k=1390 Nm-1题2-18图再次运用功能原理，求木块弹回的高度h-fts=mgssin37-kx3代入有关数据，得 s=1.4 m,则木块弹回高度h=ssin37=0.84 m题2-19图2-19 m从M

16、上下滑的过程中，机械能守恒，以m，M地球为系统，以最低点为重力势能零点，则有mgR= 又下滑过程，动量守恒，以m,M为系统则在m脱离M瞬间，水平方向有mv-MV=0联立，以上两式，得v=2-20 两小球碰撞过程中，机械能守恒，有即 题2-20图(a) 题2-20图(b)又碰撞过程中，动量守恒，即有mv0=mv1+mv2亦即 v0=v1+v2 由可作出矢量三角形如图(b)，又由式可知三矢量之间满足勾股定理，且以v0为斜边，故知v1与v2是互相垂直的2-21 由题知，质点的位矢为r=x1i+y1j作用在质点上的力为f=-fi所以，质点对原点的角动量为L0=rmv=(x1i+y1j)m(vxi+vy

17、j)=(x1mvy-y1mvx)k作用在质点上的力的力矩为M0=rf=(x1i+y1j)(-fi)=y1fk2-22 哈雷彗星绕太阳运动时受到太阳的引力即有心力的作用，所以角动量守恒；又由于哈雷彗星在近日点及远日点时的速度都与轨道半径垂直，故有 r1mv1=r2mv22-23 (1) (2)解(一) x=x0+v0xt=4+3=7即r1=4i,r2=7i+25.5jvx=v0x=1即v1=i1+6j,v2=i+11j L1=r1mv1=4i3(i+6j)=72kL2=r2mv2=(7i+25.5j)3(i+11j)=154.5kL=L2-L1=82.5k kgm2s-1解(二) 题2-24图2

18、-24 在只挂重物M1时，小球作圆周运动的向心力为M1g，即M1g=mr020 挂上M2后，则有 (M1+M2)g=mr2 重力对圆心的力矩为零，故小球对圆心的角动量守恒即 r0mv0=rmv联立、得2-25 (1)先作闸杆和飞轮的受力分析图(如图(b)图中N、N是正压力，Fr、Fr是摩擦力，Fx和Fy是杆在A点转轴处所受支承力，R是轮的重力，P是轮在O轴处所受支承力题2-25图（a）题2-25图(b)杆处于静止状态，所以对A点的合力矩应为零，设闸瓦厚度不计，则有对飞轮，按转动定律有=-FrR/I，式中负号表示与角速度方向相反 Fr=N N=N又 以F=100 N等代入上式，得由此可算出自施加

19、制动闸开始到飞轮停止转动的时间为这段时间内飞轮的角位移为可知在这段时间里，飞轮转了53.1转(2)0=900(2)/60 rads-1，要求飞轮转速在t=2 s内减少一半，可知用上面式(1)所示的关系，可求出所需的制动力为2-26 设a，a2和分别为m1m2和柱体的加速度及角加速度，方向如图(如图b)题2-26(a)图 题2-26(b)图(1) m1，m2和柱体的运动方程如下：式中 T1=T1,T2=T2,a2=r,a1=R而 I=(1/2)MR2+(1/2)mr2由上式求得 (2)由式T2=m2r+m2g=20.106.13+29.820.8 N由式T1=m1g-m1R=29.8-20.20

20、6.1317.1 N2-27 分别以m1，m2滑轮为研究对象，受力图如图(b)所示对m1,m2运用牛顿定律，有m2g-T2=m2a T1=m1a 对滑轮运用转动定律，有T2r-T1r=(1/2Mr2) 又， a=r 联立以上4个方程，得题2-27(a)图 题2-27(b)图题2-28图2-28 (1)由转动定律，有mg(l/2)=(1/3)ml2 = (2)由机械能守恒定律，有mg(l/2)sin=(1/2)(1/3)ml22=题2-29图2-29 (1)设小球的初速度为v0，棒经小球碰撞后得到的初角速度为，而小球的速度变为v，按题意，小球和棒作弹性碰撞，所以碰撞时遵从角动量守恒定律和机械能守

21、恒定律，可列式：mv0l=I+mvl (1/2)mv20=(1/2)I2+(1/2)mv2 上两式中I=1/3Ml2，碰撞过程极为短暂，可认为棒没有显著的角位移；碰撞后，棒从竖直位置上摆到最大角度=30，按机械能守恒定律可列式：由式得由式由式所以求得(2)相碰时小球受到的冲量为Fdt=mv=mv-mv0由式求得Fdt=mv-mv0=-(I)/l=(-1/3)Ml负号说明所受冲量的方向与初速度方向相反题2-30图2-30 (1)碎片离盘瞬时的线速度即是它上升的初速度v0=R设碎片上升高度h时的速度为v，则有v2=v20-2gh令v=0，可求出上升最大高度为(2)圆盘的转动惯量I=(1/2)MR2

22、，碎片抛出后圆盘的转动惯量I=(1/2)MR2-mR2，碎片脱离前，盘的角动量为I，碎片刚脱离后，碎片与破盘之间的内力变为零，但内力不影响系统的总角动量，碎片与破盘的总角动量应守恒，即I=I+mv0R式中为破盘的角速度于是(1/2)MR2=(1/2)MR2-mR2+mv0R(1/2)MR2-mR2=(1/2)MR2-mR2得=(角速度不变)圆盘余下部分的角动量为(1/2)MR2-mR2转动动能为题2-31图Ek=(1/2)(1/2)MR2-mR222-31 (1)射入的过程对O轴的角动量守恒Rsinm0v0=(m+m0)R2=(2)2-32 以重物、滑轮、弹簧、地球为一系统，重物下落的过程中，

23、机械能守恒，以最低点为重力势能零点，弹簧原长为弹性势能零点，则有mgh=(1/2)mv2+(1/2)I2+(1/2)kh2又 =v/R故有题2-32图 题2-33图2-33 (1)小球与圆环系统对竖直轴的角动量守恒，当小球滑至B点时，有I00=(I0+mR2) 该系统在转动过程中，机械能守恒，设小球相对于圆环的速率为vB，以B点为重力势能零点，则有(1/2)I020+mgR=(1/2)(I0+mR2)2+(1/2)mv2B 联立、两式，得(2)当小球滑至C点时，Ic=I0 c=0故由机械能守恒，有mg(2R)=(1/2)mv2cvc=2请读者求出上述两种情况下，小球对地速度习题三3-1 惯性系

24、S相对惯性系以速度运动当它们的坐标原点与重合时，=0，发出一光波，此后两惯性系的观测者观测该光波的波阵面形状如何?用直角坐标系写出各自观测的波阵面的方程解: 由于时间和空间都是均匀的，根据光速不变原理，光讯号为球面波波阵面方程为：题3-1图3-2 设图3-4中车厢上观测者测得前后门距离为2试用洛仑兹变换计算地面上的观测者测到同一光信号到达前、后门的时间差解: 设光讯号到达前门为事件，在车厢系时空坐标为，在车站系：光信号到达后门为事件，则在车厢系坐标为，在车站系：于是 或者 3-3 惯性系S相对另一惯性系沿轴作匀速直线运动，取两坐标原点重合时刻作为计时起点在S系中测得两事件的时空坐标分别为=61

25、04m,=210-4s，以及=12104m,=110-4s已知在S系中测得该两事件同时发生试问：(1)S系相对S系的速度是多少? (2) 系中测得的两事件的空间间隔是多少?解: 设相对的速度为，(1) 由题意 则 故 (2)由洛仑兹变换 代入数值， 3-4 长度=1 m的米尺静止于S系中，与轴的夹角=30，S系相对S系沿轴运动，在S系中观测者测得米尺与轴夹角为45 试求：(1)S系和S系的相对运动速度.(2)S系中测得的米尺长度 解: (1)米尺相对静止，它在轴上的投影分别为：米尺相对沿方向运动，设速度为，对系中的观察者测得米尺在方向收缩，而方向的长度不变，即故 把及代入则得 故 (2)在系中

26、测得米尺长度为 3-5 一门宽为，今有一固有长度()的水平细杆，在门外贴近门的平面内沿其长度方向匀速运动若站在门外的观察者认为此杆的两端可同时被拉进此门，则该杆相对于门的运动速率至少为多少?解: 门外观测者测得杆长为运动长度，当时，可认为能被拉进门，则 解得杆的运动速率至少为： 题3-6图3-6两个惯性系中的观察者和以0.6c(c表示真空中光速)的相对速度相互接近，如果测得两者的初始距离是20m，则测得两者经过多少时间相遇?解: 测得相遇时间为测得的是固有时或者，测得长度收缩，3-7 观测者甲乙分别静止于两个惯性参考系和中，甲测得在同一地点发生的两事件的时间间隔为 4s，而乙测得这两个事件的时

27、间间隔为 5s求：(1) 相对于的运动速度(2)乙测得这两个事件发生的地点间的距离解: 甲测得,乙测得，坐标差为(1) 解出 (2) 负号表示3-8 一宇航员要到离地球为5光年的星球去旅行如果宇航员希望把这路程缩短为3光年，则他所乘的火箭相对于地球的速度是多少?解: 3-9 论证以下结论：在某个惯性系中有两个事件同时发生在不同地点，在有相对运动的其他惯性系中，这两个事件一定不同时证: 设在系事件在处同时发生，则，在系中测得即不同时发生3-10 试证明：(1)如果两个事件在某惯性系中是同一地点发生的，则对一切惯性系来说这两个事件的时间间隔，只有在此惯性系中最短(2)如果两个事件在某惯性系中是同时

28、发生的，则对一切惯性关系来说这两个事件的空间间隔，只有在此惯性系中最短解: (1)如果在系中，两事件在同一地点发生，则，在系中，仅当时，等式成立，最短(2)若在系中同时发生，即，则在系中，仅当时等式成立，系中最短3-11 根据天文观测和推算，宇宙正在膨胀，太空中的天体都远离我们而去假定地球上观察到一颗脉冲星(发出周期无线电波的星)的脉冲周期为 0.50s，且这颗星正沿观察方向以速度0.8c离我们而去问这颗星的固有周期为多少?解: 以脉冲星为系，固有周期.地球为系，则有运动时，这里不是地球上某点观测到的周期，而是以地球为参考系的两异地钟读数之差还要考虑因飞行远离信号的传递时间，则 3-12 60

29、00m 的高空大气层中产生了一个介子以速度=0.998c飞向地球假定该介子在其自身静止系中的寿命等于其平均寿命210-6s试分别从下面两个角度，即地球上的观测者和介子静止系中观测者来判断介子能否到达地球解: 介子在其自身静止系中的寿命是固有(本征)时间，对地球观测者，由于时间膨胀效应，其寿命延长了衰变前经历的时间为这段时间飞行距离为 因，故该介子能到达地球或在介子静止系中，介子是静止的地球则以速度接近介子，在时间内，地球接近的距离为经洛仑兹收缩后的值为：，故介子能到达地球3-13 设物体相对S系沿轴正向以0.8c运动，如果S系相对S系沿x轴正向的速度也是0.8c，问物体相对S系的速度是多少?解

30、: 根据速度合成定理，,3-14 飞船以0.8c的速度相对地球向正东飞行，飞船以0.6c的速度相对地球向正西方向飞行当两飞船即将相遇时飞船在自己的天窗处相隔2s发射两颗信号弹在飞船的观测者测得两颗信号弹相隔的时间间隔为多少?解: 取为系，地球为系，自西向东为()轴正向，则对系的速度，系对系的速度为，则对系(船)的速度为发射弹是从的同一点发出，其时间间隔为固有时，题3-14图中测得的时间间隔为： 3-15 (1)火箭和分别以0.8c和0.6c的速度相对地球向+和-方向飞行试求由火箭测得的速度(2)若火箭相对地球以0.8c的速度向+方向运动，火箭的速度不变，求相对的速度 解: (1)如图，取地球为

31、系，为系，则相对的速度，火箭相对的速度，则相对()的速度为：或者取为系，则，相对系的速度，于是相对的速度为：(2)如图，取地球为系，火箭为系，系相对系沿方向运动，速度，对系的速度为,由洛仑兹变换式相对的速度为：相对的速度大小为速度与轴的夹角为题3-15图3-16 静止在S系中的观测者测得一光子沿与轴成角的方向飞行另一观测者静止于S系，S系的轴与轴一致，并以0.6c的速度沿方向运动试问S系中的观测者观测到的光子运动方向如何?解: 系中光子运动速度的分量为由速度变换公式，光子在系中的速度分量为光子运动方向与轴的夹角满足在第二象限为在系中，光子的运动速度为 正是光速不变3-17 (1)如果将电子由静

32、止加速到速率为0.1c，须对它作多少功?(2)如果将电子由速率为0.8c加速到0.9c，又须对它作多少功?解: (1)对电子作的功，等于电子动能的增量，得J= (2) 3-18 子静止质量是电子静止质量的207倍，静止时的平均寿命=210-6s，若它在实验室参考系中的平均寿命= 710-6s，试问其质量是电子静止质量的多少倍?解: 设子静止质量为，相对实验室参考系的速度为，相应质量为，电子静止质量为，因由质速关系，在实验室参考系中质量为：故 3-19 一物体的速度使其质量增加了10%，试问此物体在运动方向上缩短了百分之几?解: 设静止质量为，运动质量为，由题设 由此二式得 在运动方向上的长度和

33、静长分别为和，则相对收缩量为：3-20 一电子在电场中从静止开始加速，试问它应通过多大的电势差才能使其质量增加0.4%?此时电子速度是多少?已知电子的静止质量为9.110-31kg解: 由质能关系 所需电势差为伏特由质速公式有：故电子速度为 3-21 一正负电子对撞机可以把电子加速到动能2.8109eV这种电子速率比光速差多少? 这样的一个电子动量是多大?(与电子静止质量相应的能量为0.511106eV)解: 所以 由上式，由动量能量关系可得3-22 氢原子的同位素氘(H)和氚(H)在高温条件下发生聚变反应，产生氦(He)原子核和一个中子(n)，并释放出大量能量，其反应方程为H + HHe +

34、 n已知氘核的静止质量为2.0135原子质量单位(1原子质量单位1.60010-27kg)，氚核和氦核及中子的质量分别为3.0155，4.0015，1.00865原子质量单位求上述聚变反应释放出来的能量解: 反应前总质量为反应后总质量为质量亏损 由质能关系得3-23 一静止质量为的粒子，裂变成两个粒子，速度分别为0.6c和0.8c求裂变过程的静质量亏损和释放出的动能解: 孤立系统在裂变过程中释放出动能，引起静能减少，相应的静止质量减少，即静质量亏损设裂变产生两个粒子的静质量分别为和，其相应的速度,由于孤立系统中所发生的任何过程都同时遵守动量守恒定律和能(质)量守恒定律，所以有注意和必沿相反方向

35、运动，动量守恒的矢量方程可以简化为一维标量方程，再以c, c代入，将上二方程化为：上二式联立求解可得：故静质量亏损由静质量亏损引起静能减少，即转化为动能，故放出的动能为3-24 有，两个静止质量都是的粒子，分别以=,=-的速度相向运动，在发生完全非弹性碰撞后合并为一个粒子求碰撞后粒子的速度和静止质量解: 在实验室参考系中，设碰撞前两粒子的质量分别和，碰撞后粒子的质量为、速度为，于是，根据动量守恒和质量守恒定律可得：由于 代入式得 ，即为碰撞后静止质量3-25 试估计地球、太阳的史瓦西半径解: 史瓦西半径 地球： 则： 太阳： 则： 3-26 典型中子星的质量与太阳质量21030kg同数量级，半

36、径约为10km若进一步坍缩为黑洞，其史瓦西半径为多少?一个质子那么大小的微黑洞(10-15cm)，质量是什么数量级? 解: (1)史瓦西半径与太阳的相同， (2) 由 得 3-27 简述广义相对论的基本原理和实验验证解: 广义相对论的基本原理是等效原理和广义相对性原理等效原理又分为弱等效原理和强等效原理弱等效原理是：在局部时空中，不可能通过力学实验区分引力和惯性力，引力和惯性力等效强等效原理是：在局部时空中，任何物理实验都不能区分引力和惯性力，引力和惯性力等效广义相对性原理是：所有参考系都是平权的，物理定律的表述相同广义相对论的实验验证有：光线的引力偏转，引力红移，水星近日点进动，雷达回波延迟

37、等习题四4-1 符合什么规律的运动才是谐振动?分别分析下列运动是不是谐振动：(1)拍皮球时球的运动；(2)如题4-1图所示，一小球在一个半径很大的光滑凹球面内滚动(设小球所经过的弧线很 短)题4-1图解：要使一个系统作谐振动，必须同时满足以下三个条件：一 ，描述系统的各种参量，如质量、转动惯量、摆长等等在运动中保持为常量；二，系统 是在 自己的稳定平衡位置附近作往复运动；三，在运动中系统只受到内部的线性回复力的作用 或者说，若一个系统的运动微分方程能用描述时，其所作的运动就是谐振动(1)拍皮球时球的运动不是谐振动第一，球的运动轨道中并不存在一个稳定的平衡位置； 第二，球在运动中所受的三个力：重

38、力，地面给予的弹力，击球者给予的拍击力，都不是线 性回复力(2)小球在题4-1图所示的情况中所作的小弧度的运动，是谐振动显然，小球在运动过程中 ，各种参量均为常量；该系统(指小球凹槽、地球系统)的稳定平衡位置即凹槽最低点，即系统势能最小值位置点；而小球在运动中的回复力为，如题4-1图(b)所示题 中所述，故0，所以回复力为.式中负号，表示回复力的方向始终与角位移的方向相反即小球在点附近的往复运动中所受回复力为线性的若以小球为对象，则小球在以为圆心的竖直平面内作圆周运动，由牛顿第二定律，在凹槽切线方向上有令，则有4-2 劲度系数为和的两根弹簧，与质量为的小球按题4-2图所示的两种方式连 接，试证

39、明它们的振动均为谐振动，并分别求出它们的振动周期题4-2图解：(1)图(a)中为串联弹簧，对于轻弹簧在任一时刻应有，设串联弹簧的等效倔强系数为等效位移为，则有又有 所以串联弹簧的等效倔强系数为即小球与串联弹簧构成了一个等效倔强系数为的弹簧振子系统，故小球作谐振动其振动周期为(2)图(b)中可等效为并联弹簧，同上理，应有，即，设并联弹簧的倔强系数为，则有故 同上理，其振动周期为4-3 如题4-3图所示，物体的质量为，放在光滑斜面上，斜面与水平面的夹角为，弹簧的倔强系数为，滑轮的转动惯量为，半径为先把物体托住，使弹簧维持原长，然 后由静止释放，试证明物体作简谐振动，并求振动周期题4-3图解：分别以

40、物体和滑轮为对象，其受力如题4-3图(b)所示，以重物在斜面上静平衡时位置为坐标原点，沿斜面向下为轴正向，则当重物偏离原点的坐标为时，有式中，为静平衡时弹簧之伸长量，联立以上三式，有令 则有故知该系统是作简谐振动，其振动周期为4-4 质量为的小球与轻弹簧组成的系统，按的规律作谐振动，求：(1)振动的周期、振幅和初位相及速度与加速度的最大值；(2)最大的回复力、振动能量、平均动能和平均势能，在哪些位置上动能与势能相等?(3)与两个时刻的位相差；解：(1)设谐振动的标准方程为，则知：又 (2) 当时，有，即 (3) 4-5 一个沿轴作简谐振动的弹簧振子，振幅为，周期为，其振动方程用余弦函数表示如果

41、时质点的状态分别是：(1)；(2)过平衡位置向正向运动；(3)过处向负向运动；(4)过处向正向运动试求出相应的初位相，并写出振动方程解：因为 将以上初值条件代入上式，使两式同时成立之值即为该条件下的初位相故有4-6 一质量为的物体作谐振动，振幅为，周期为，当时位移为求：(1)时，物体所在的位置及此时所受力的大小和方向；(2)由起始位置运动到处所需的最短时间；(3)在处物体的总能量解：由题已知 又，时，故振动方程为 (1)将代入得方向指向坐标原点，即沿轴负向(2)由题知，时，时 (3)由于谐振动中能量守恒，故在任一位置处或任一时刻的系统的总能量均为4-7 有一轻弹簧，下面悬挂质量为的物体时，伸长

42、为用这个弹簧和一个质量为的小球构成弹簧振子，将小球由平衡位置向下拉开后 ，给予向上的初速度，求振动周期和振动表达式解：由题知而时， ( 设向上为正)又 4-8 图为两个谐振动的曲线，试分别写出其谐振动方程题4-8图解：由题4-8图(a)，时，即 故 由题4-8图(b)时，时，又 故 4-9 一轻弹簧的倔强系数为，其下端悬有一质量为的盘子现有一质量为的物体从离盘底高度处自由下落到盘中并和盘子粘在一起，于是盘子开始振动(1)此时的振动周期与空盘子作振动时的周期有何不同?(2)此时的振动振幅多大?(3)取平衡位置为原点，位移以向下为正，并以弹簧开始振动时作为计时起点，求初位相并写出物体与盘子的振动方

43、程解：(1)空盘的振动周期为，落下重物后振动周期为，即增大(2)按(3)所设坐标原点及计时起点，时，则碰撞时，以为一系统动量守恒，即则有 于是（3） (第三象限)，所以振动方程为4-10 有一单摆，摆长，摆球质量，当摆球处在平衡位置时，若给小球一水平向右的冲量，取打击时刻为计时起点，求振动的初位相和角振幅，并写出小球的振动方程解：由动量定理，有按题设计时起点，并设向右为轴正向，则知时， 0又 故其角振幅小球的振动方程为4-11 有两个同方向、同频率的简谐振动，其合成振动的振幅为，位相与第一振动的位相差为，已知第一振动的振幅为，求第二个振动的振幅以及第一、第二两振动的位相差题4-11图解：由题意

44、可做出旋转矢量图如下由图知设角，则即 即，这说明，与间夹角为，即二振动的位相差为.4-12 试用最简单的方法求出下列两组谐振动合成后所得合振动的振幅：(1) (2)解： (1) 合振幅 (2) 合振幅 4-13 一质点同时参与两个在同一直线上的简谐振动，振动方程为试分别用旋转矢量法和振动合成法求合振动的振动幅和初相，并写出谐振方程。解： 其振动方程为(作图法略)*4-14 如题4-14图所示，两个相互垂直的谐振动的合振动图形为一椭圆，已知方向的振动方程为，求方向的振动方程题4-14图解：因合振动是一正椭圆，故知两分振动的位相差为或；又，轨道是按顺时针方向旋转，故知两分振动位相差为.所以方向的振

45、动方程为 解: (1)振动是指一个孤立的系统(也可是介质中的一个质元)在某固定平衡位置附近所做的往复运任一质元离开平衡位置的位移既是坐标位置，又是时间的函数，即间变化的规律当谐波方程中的坐标位置给定后，即可得到该点的振动方程，而波源持续不断地振动又是产生波动的必要条件之一(3)振动曲线描述的是一个质点的位移随时间变化的规律，因此，其纵轴为，横 轴为；波动曲线描述的是介质中所有质元的位移随位置，随时间变化的规律，其纵轴为，横轴为每一幅图只能给出某一时刻质元的位移随坐标位置变化的规律，即只能给出某一时刻的波形图，不同时刻的波动曲线就是不同时刻的波形图5-2 波动方程=cos()+中的表示什么?如果

46、改写为=cos ()，又是什么意思?如果和均增加，但相应的()+的值不变，由此能从波动方程说明什么?解: 波动方程中的表示了介质中坐标位置为的质元的振动落后于原点的时间；则表示处质元比原点落后的振动位相；设时刻的波动方程为则时刻的波动方程为其表示在时刻，位置处的振动状态，经过后传播到处所以在中，当，均增加时，的值不会变化，而这正好说明了经过时间，波形即向前传播了的距离，说明描述的是一列行进中的波，故谓之行波方程5-3 波在介质中传播时，为什么介质元的动能和势能具有相同的位相，而弹簧振子的动能和势能却没有这样的特点?解: 我们在讨论波动能量时，实际上讨论的是介质中某个小体积元内所有质元的能量波动

47、动能当然是指质元振动动能，其与振动速度平方成正比，波动势能则是指介质的形变势能形变势能由介质的相对形变量(即应变量)决定如果取波动方程为，则相对形变量(即应变量)为.波动势能则是与的平方成正比由波动曲线图(题5-3图)可知，在波峰，波谷处，波动动能有极小(此处振动速度为零)，而在该处的应变也为极小(该处)，所以在波峰，波谷处波动势能也为极小；在平衡位置处波动动能为极大(该处振动速度的极大)，而在该处的应变也是最大(该处是曲线的拐点)，当然波动势能也为最大这就说明了在介质中波动动能与波动势能是同步变化的，即具有相同的量值题5-3图对于一个孤立的谐振动系统，是一个孤立的保守系统，机械能守恒，即振子

48、的动能与势能之和保持为一个常数，而动能与势能在不断地转换，所以动能和势能不可能同步变化5-4 波动方程中，坐标轴原点是否一定要选在波源处? =0时刻是否一定是波源开始振动的时刻? 波动方程写成=cos()时，波源一定在坐标原点处吗?在什么前提下波动方程才能写成这种形式?解: 由于坐标原点和开始计时时刻的选全完取是一种主观行为，所以在波动方程中，坐标原点不一定要选在波源处，同样，的时刻也不一定是波源开始振动的时刻；当波动方程写成时，坐标原点也不一定是选在波源所在处的因为在此处对于波源的含义已做了拓展，即在写波动方程时，我们可以把介质中某一已知点的振动视为波源，只要把振动方程为已知的点选为坐标原点

49、，即可得题示的波动方程5-5 在驻波的两相邻波节间的同一半波长上，描述各质点振动的什么物理量不同，什么物理量相同?解: 取驻波方程为，则可知，在相邻两波节中的同一半波长上，描述各质点的振幅是不相同的，各质点的振幅是随位置按余弦规律变化的，即振幅变化规律可表示为而在这同一半波长上，各质点的振动位相则是相同的，即以相邻两波节的介质为一段，同一段介质内各质点都有相同的振动位相，而相邻两段介质内的质点振动位相则相反5-6 波源向着观察者运动和观察者向波源运动都会产生频率增高的多普勒效应，这两种情况有何区别?解: 波源向着观察者运动时，波面将被挤压，波在介质中的波长，将被压缩变短，(如题5-6图所示)，

50、因而观察者在单位时间内接收到的完整数目()会增多，所以接收频率增高；而观察者向着波源运动时，波面形状不变，但观察者测到的波速增大，即，因而单位时间内通过观察者完整波的数目也会增多，即接收频率也将增高简单地说，前者是通过压缩波面(缩短波长)使频率增高，后者则是观察者的运动使得单位时间内通过的波面数增加而升高频率题5-6 图多普勒效应5-7 一平面简谐波沿轴负向传播，波长=1.0 m，原点处质点的振动频率为=2. 0 Hz，振幅0.1m，且在=0时恰好通过平衡位置向轴负向运动，求此平面波的波动方程解: 由题知时原点处质点的振动状态为，故知原点的振动初相为,取波动方程为则有5-8 已知波源在原点的一

51、列平面简谐波，波动方程为=cos()，其中， 为正值恒量求：(1)波的振幅、波速、频率、周期与波长；(2)写出传播方向上距离波源为处一点的振动方程；(3)任一时刻，在波的传播方向上相距为的两点的位相差 解: (1)已知平面简谐波的波动方程将上式与波动方程的标准形式比较，可知：波振幅为，频率，波长，波速，波动周期(2)将代入波动方程即可得到该点的振动方程(3)因任一时刻同一波线上两点之间的位相差为将，及代入上式，即得5-9 沿绳子传播的平面简谐波的波动方程为=0.05cos(10)，式中,以米计，以秒计求：(1)波的波速、频率和波长；(2)绳子上各质点振动时的最大速度和最大加速度；(3)求=0.2m处质点在=1s时的位相，它是原点在哪一时刻的位相?这一位