第二章单自由度系统自由振动ppt课件

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1、第一章第一章 概论概论一、振动及其研究的问题 1、振动 2、振动研究的问题 振动隔离 在线控制 工具开发 动态性能分析 模态分析第一章 概论一、振动及其研究的问题第一章第一章 概论概论二、振动分类及研究振动的一般方法 1、振动分类：振动分析、振动环境预测、系统识别 2、研究振动的一般方法 （1）理论分析方法建立系统的力学模型、建立运动方程、求解方程得到响应 （2）实验研究方法 （3）理论与实验相结合的方法三、汽车上的振动问题四、简谐振动、谐波分析及频谱分析 1、简谐振动 2、谐波分析 3、频谱分析第一章 概论二、振动分类及研究振动的一般方法函数表示法旋转矢量表示法（1）简谐振动）简谐振动函数表

2、示法旋转矢量表示法（1）简谐振动复数表示法 在简谐振动中，加速度的方向与位移的方向相反，大小与位移的大在简谐振动中，加速度的方向与位移的方向相反，大小与位移的大小成正比，始终指向静平衡位置。小成正比，始终指向静平衡位置。复数表示法 在简谐振动中，加速度的方向与位移的方向相简谐振动的合成简谐振动的合成（2 2）周期振动的谐波分析）周期振动的谐波分析基频一个周期函数如果满足如下条件，就可以展成傅立叶级数。（1）在一个周期内连续或只有有限个间断点，且间断点的左右极限都存在；（2）在一个周期内，具有有限个极大、极小点。（2）周期振动的谐波分析基频一个周期函数如果满足如下条件，就其中其中对方波信号进行谐

3、波分析。例题例题11对方波信号进行谐波分析。例题11（3 3）振动的频谱分析）振动的频谱分析 将频率特性分析方法用于振动分析，成为频谱分析。频率特性分析是经典控制理论中研究与分析系统特性的主要方法。利用此方法可以将系统传递函数从复域引到具有明显物理概念的频域来分析系统的特性。引入频谱分析的重要性在于：可将任意激励函数分解为叠加的谐波信号，即可将周期激励函数分解为叠加的频谱离散的谐波信号，可将非周期激励函数分解为叠加的频谱连续的谐波信号。对于无法用分析法求得传递函数或微分方程的振动系统，可以通过实验求出系统的频率特性，进而得到系统的传递函数或微分方程。输出和输入的傅氏变换之比等于频率响应函数 （

4、频响函数）（3）振动的频谱分析 将频率特性分析方法用于振动第二章单自由度系统自由振动ppt课件时域模型：微分方程描述 频域模型：传递函数描述 频率特性描述物理特性模态特性响应特性响应模型:位移、速度、加速度 力学模型:质量、刚度、阻尼模态模型:固有频率、模态矢量模态质量、刚度、阻尼时域模型：微分方程描述频域模型：传递函数描述物理特性模态特性汽车振动学汽车振动学第二章第二章 单自由度系统的振动单自由度系统的振动第二章 单自由度系统的振动第二章第二章 单自由度系统的振动单自由度系统的振动一、单自由度振动系统 1、振动微分方程的建立 2、振动等效系统及外界激励二、单自由度系统的自由振动 1、无阻尼系

5、统的自由振动 2、有阻尼系统的自由振动三、单自由度系统在简谐激励作用下的受迫振动 1、简谐激励下的受迫振动响应及频谱分析 2、受迫振动的复数求解法单位谐函数法 3、支座简谐激励（位移激励）引起的振动与被动隔振 4、偏心质量（力激励）引起的振动与主动隔振 5、测振传感器的原理 第二章 单自由度系统的振动一、单自由度振动系统二、单自由 四、单自由度系统在周期性激励作用下的受迫振动 1、谐波分析与叠加原理 2、傅立叶（Fourier）级数法五、单自由度系统在任意激励作用下的受迫振动 1、脉冲响应函数法或杜哈梅（Duhamel）积分法 2、傅立叶（Fourier）变换法 3、拉普拉斯（Laplas）变

6、换法 五、单自由度系统在任意激励作用下的受迫振动一、单自由度振动系统一、单自由度振动系统 1、单自由度系统及其振动微分方程建立 2、振动等效系统及外界激励 3、振动微分方程的求解一、单自由度振动系统 1、单自由度系统及其振动微1、单自由度系统及其、单自由度系统及其振动微分方程建立振动微分方程建立（1）单自由度振动系统1、单自由度系统及其振动微分方程建立（1）单自由度振动系统（2）单自由度系统振动方程的建立方法牛顿第二定律或达朗贝尔原理例题例题2-1建立如图所示振动系统的振动微分方程。（教材例题2.10）（2）单自由度系统振动方程的建立方法牛顿第二定律或达朗贝尔能量法例题例题2-2 半径为r、重

7、力为mg的圆柱体在半径为R的圆柱面内滚动而不滑动，如图所示。试求圆柱体绕其平衡位置作微小振动的微分方程。（教材例题2.11）T+U=常数能量法例题2-2 半径为r、重力为mg的圆柱体2、等效振动系统及外界激励、等效振动系统及外界激励 在工程上为便于研究，常把一些较为复杂的振动系统进行简化，以便当作运动坐标方向上只存在一个质量和弹簧来处理，经简化后得到的质量和刚度，分别成为原系统的等效质量和等效刚度。同样，实际振动系统不可避免地存在阻力，因而在一定时间内自由振动会逐渐衰减，直至完全消失。振系中阻力有各种来源，如干摩擦、流体阻力、电磁阻力、材料内阻力等，统称阻尼。在这些阻尼中，只有粘性阻尼是线性阻

8、尼，它与速度成正比，易于数学处理，可以大大简化振动分析问题的数学求解，因而通常均假设系统的阻尼为粘性阻尼。对于其他比较复杂的实际阻尼，则被转化为等效粘性阻尼来处理。2、等效振动系统及外界激励 在工程上为便于研究，通常用能量法求复杂系统的等效刚度，即按实际系统要转化的弹簧的弹性势能与等效系统弹簧势能相等的原则来求系统的等效刚度。扭转刚度（1）等效刚度拉压刚度弯曲刚度 通常用能量法求复杂系统的等效刚度，即按实际系弹簧的串、并联弹簧的串、并联（2）等效质量 通常用能量法求复杂系统的等效质量，即按实际系统要转化的质量的动能与等效系统质量动能相等的原则来求系统的等效质量。串联弹簧的刚度并联弹簧的刚度（2

9、）等效质量 通常用能量法求复杂系统的等效质例题例题2-3例题2-3例题例题2-4（教材例题2.4）例题例题2-5（教材例题2.5）例题2-4（教材例题2.4）例题2-5（教材例题2.5）例题例题2-6（教材例题2.3、2.6）求轴向轴转化的单轴系的等效刚度和等效旋转质量例题2-6（教材例题2.3、2.6）在工程实际中，往往根据在振动一周期内实际阻尼所耗散的能量与粘性阻尼所耗散的能量相等来求系统的等效粘性阻尼。系统作简谐振动时，粘性阻尼在振动的一周期内所作的功库仑阻尼流体阻尼结构阻尼（3）等效阻尼 在工程实际中，往往根据在振动一周期内实际阻尼所耗散的（4）外界激励单自由度系统的振动方程的一般形式

10、 如果系统受到外界持续激励（即 ），就会从外界不断地获得能量，补充阻尼所消耗的能量，使系统保持等幅振动。这种由外界持续激励引起的振动即是受迫振动或强迫振动。当外界激励为零（即 ）时，系统仅在开始时受到外界干扰即初始干扰（如初始位移或速度），靠系统本身的固有特性而进行振动，即自由振动。由此可见，单自由度系统的振动分析问题就是二阶常系数线性微分方程数学求解问题（4）外界激励单自由度系统的振动方程的一般形式 二二 单自由度振系的自由振动单自由度振系的自由振动mxk二 单自由度振系的自由振动mxk第二章单自由度系统自由振动ppt课件单自由度系统的无阻尼自由振动是一种简谐振动固有频率是系统本身的性质，与

11、初始条件无关速度、加速度也是简谐振动单自由度系统的无阻尼自由振动是一种简谐振动例题2.7 某仪器中一元件为等截面悬臂梁，梁的质量可忽略。在梁的自由端由磁铁吸住两个集中质量m1、m2。梁在静止时，断电使m2突然释放，求随后m1的振动。例题2.7 某仪器中一元件为等截面悬臂梁，梁的质量可忽略。固有频率的求法固有频率的求法l 根据固有频率的定义来求固有频率的求法 根据固有频率的定义来求固有频率的求法固有频率的求法l 由等效质量和等效刚度来求固有频率的求法 由等效质量和等效刚度来求固有频率的求法固有频率的求法l 应用能量法来求例题：求圆轴圆盘扭振系统的振动固有频率固有频率的求法 应用能量法来求例题：求

12、圆轴圆盘扭振系统的振动第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件思考思考求固有频率思考求固有频率有阻尼自由振动有阻尼自由振动令令相对阻尼系数相对阻尼系数有阻尼自由振动令相对阻尼系数过阻尼过阻尼过阻尼临界阻尼临界阻尼临界阻尼小阻尼小阻尼小阻尼第二章单自由度系统自由振动ppt课件 例题 质量m=2450kg的汽车用四个悬挂弹簧支承在四个车轮上，四个弹簧由汽车重量引起的静压缩量均为st=15cm。为了能迅速地减少汽车上下振动，在四个支承处均安装了减振器，由实验测得两次振动后振幅减小到10%，即A1/A3=10，试求：1）振动的减幅系数和对数衰减率2）衰减系数和衰减振动的

13、周期3）若要汽车不振动，减振器的临界阻尼系数 例题 质量m=2450kg的汽车用四个悬挂弹簧支承在三三 单自由度振系的单自由度振系的强迫振动强迫振动三 单自由度振系的强迫振动正弦型激励周期激励任意激励正弦型激励无阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动无阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动xmkmkxF(t)无阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动xmkmkxF(t)第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件当两频率当两频率当两频率当两频率与与与与p p p p相近时会产生振幅呈周期性变化的合成振动，相近时会产生振幅呈周期性变化的合成振动，相近时会产生振幅呈周期性变化的合成振动，相

14、近时会产生振幅呈周期性变化的合成振动，当两频率与p相近时会产生振幅呈周期性变化的合成振动，拍振拍振拍振有阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动有阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动有阻尼振系在正弦型扰力作用下的振动放大因子，它代表稳态振幅放大因子，它代表稳态振幅X X与激与激振力幅振力幅F F0 0静止作用于弹簧上的静位静止作用于弹簧上的静位移之比。移之比。=1=1时的放大因子称为品质因子时的放大因子称为品质因子放大因子，它代表稳态振幅X与激振力幅F0静止作用于弹簧上的静单位谐函数法求强迫振动单位谐函数法求强迫振动单位谐函数法是指作用在系统上的激励为复数形式的单位单位谐函数法是指作用在系统上的激励为复数

15、形式的单位单位谐函数法是指作用在系统上的激励为复数形式的单位单位谐函数法是指作用在系统上的激励为复数形式的单位幅值简谐激振力，幅值简谐激振力，幅值简谐激振力，幅值简谐激振力，系统运动微分方程为系统运动微分方程为系统运动微分方程为系统运动微分方程为频率响应函数频率响应函数频率响应函数频率响应函数复数响应与复数激振力之比复数响应与复数激振力之比复数响应与复数激振力之比复数响应与复数激振力之比单位谐函数法求强迫振动单位谐函数法是指作用在系统上的激励为复频率响应函数的模称为幅频特性频率响应函数的模称为幅频特性频率响应函数的模称为幅频特性频率响应函数的模称为幅频特性频率响应函数的相位差角称为相频特性频率

16、响应函数的相位差角称为相频特性频率响应函数的相位差角称为相频特性频率响应函数的相位差角称为相频特性频率响应函数的模称为幅频特性频率响应函数的相位差角称为相频特不平衡转子激发的振动不平衡转子激发的振动不平衡转子激发的振动支座正弦激扰引起的的振动支座正弦激扰引起的的振动系统响应系统响应支座正弦激扰引起的的振动系统响应第二章单自由度系统自由振动ppt课件例 小车重 490 公斤，可以简化为用弹簧支在轮子上的一个重量，弹簧系数50 公斤厘米，轮子的重量与变形都略去不计。路面成正弦波形，可以表示为y=Ysin(2x/L)，其中Y=4 cm，L=10 米。试求小车在以水平速度v=36 公里小时行驶时，车身

17、上下振动的振幅，设阻尼可以略去不计例 小车重 490 公斤，可以简化为用弹簧支在轮子上的一个第二章单自由度系统自由振动ppt课件振动的隔离振动的隔离实际传递的力幅与不平衡力幅的比值称为力传递率主动隔振主动隔振主动隔振主动隔振采用隔振措施后，振源传给地基的力为采用隔振措施后，振源传给地基的力为振动的隔离实际传递的力幅与不平衡力幅的比值称为力传递率主动隔被动隔离隔振系数被动隔离测振仪表测振仪表测振仪表第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件 周期激扰下的强迫振动周期激扰下的强迫振动 周期激扰下的强迫振动第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动p

18、pt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件卷积积分 任意激励下的振动任意激励下的振动卷积积分 任意激励下的振动有阻尼弹簧质量系统对初始条件的响应初始条件 情况下单位脉冲引起的响应脉冲响应函数单位脉冲输入在t=时作用在系统上有阻尼弹簧质量系统对初始条件的响应初始条件 杜哈美积分，也称为卷积积分法或叠加积分法无阻尼系统杜哈美积分，也称为卷积积分法或叠加积分法无阻尼系统第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件求单自由度无阻尼振系对如图所示直线方程激振函数激励的响应当 时当 时求单自由度无阻尼振系对如图所示直线方程激振函数激励的响应当 第二章单自由度系统自由振动ppt课件傅氏积分法傅氏积分法第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件第二章单自由度系统自由振动ppt课件