电磁学教学第4章课件

《电磁学教学第4章课件》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电磁学教学第4章课件（89页珍藏版）》请在装配图网上搜索。

1、第三章第三章 稳稳恒电流恒电流1、电流、电流 电流密度电流密度2、电源、电源 电动势电动势3、复杂电路与基尔霍夫定律、复杂电路与基尔霍夫定律1电流和电流密度2电流的连续性方程 3欧姆定律，焦耳定律4电源和电动势5含源电路的欧姆定律 6基尔霍夫定律1静电场中的导体处于静电平衡时，其内部的场强为零，内部静电场中的导体处于静电平衡时，其内部的场强为零，内部没有电荷作定向的宏观运动。没有电荷作定向的宏观运动。如果把导体接在电源的两极上，如果把导体接在电源的两极上，则导体内任意两点之间将维持恒则导体内任意两点之间将维持恒定的电势差，在导体内维持一个定的电势差，在导体内维持一个电场，导体内的电荷在电场力的

2、电场，导体内的电荷在电场力的作用下作宏观的定向运动，形成作用下作宏观的定向运动，形成电流电流。Uv2 电流电流 电流密度电流密度 一、电流一、电流电荷的定向运动形成电流。电流分为传导电流和运流电流。电荷的定向运动形成电流。电流分为传导电流和运流电流。电流的微观机制：电流的微观机制：导体内自由电子在电场力作用下在原来导体内自由电子在电场力作用下在原来 不规则的热运动上附加了定向漂移运动不规则的热运动上附加了定向漂移运动.电流方向电流方向：正电荷的定向运动方向，即沿电场方向，从高：正电荷的定向运动方向，即沿电场方向，从高 电势流向低电势。电势流向低电势。1800年春，意大利人伏打制成了伏打电池，从

3、而获得年春，意大利人伏打制成了伏打电池，从而获得持续的电流。有了稳定的电源，就为人类持续的电流。有了稳定的电源，就为人类从研究静电从研究静电现象过渡到研究动电现象提供了坚实的技术基础。现象过渡到研究动电现象提供了坚实的技术基础。3 二、电流强度与电流密度二、电流强度与电流密度 1.电流强度：单位时间内通过导体任一横截面的电量。电流强度：单位时间内通过导体任一横截面的电量。取取 ，则得，则得单位：单位：4电流密度与电荷运动速度的关系电流密度与电荷运动速度的关系n导体中自由电子的数密度导体中自由电子的数密度e e电子的电量电子的电量v vd d假定每个电子的漂移速度假定每个电子的漂移速度在时间间隔

4、在时间间隔d dt t内，长为内，长为d dl l=v vd dd dt t、横截面积为横截面积为S S 的圆柱体内的圆柱体内的自由电子都要通过横截面积的自由电子都要通过横截面积S S，所以此圆柱体内的自由电所以此圆柱体内的自由电子数为子数为nSvnSvd dd dt t，电量为电量为d dq q=neSvneSvd dd dt t通过此导体的电流强度为通过此导体的电流强度为电流强度与电子漂移速度的关系电流强度与电子漂移速度的关系5 电流密度是一个矢量，其方向和该点正电荷运动的方向电流密度是一个矢量，其方向和该点正电荷运动的方向一致，数值上等于通过该点单位垂直截面的电流强度。一致，数值上等于通

5、过该点单位垂直截面的电流强度。电流密度矢量构成的矢量场称之为电流场。电流密度矢量构成的矢量场称之为电流场。3.电流线：用电流线描述电流场电流线：用电流线描述电流场 曲线方向：该点电流密度方向；曲线方向：该点电流密度方向；曲线密度：与该点电流密度的大小成正比。曲线密度：与该点电流密度的大小成正比。4.电流强度和电流密度矢量关系电流强度和电流密度矢量关系说明：电流强度是通过某面积的电流密度的通量。说明：电流强度是通过某面积的电流密度的通量。2.电流密度矢量电流密度矢量定义定义 电流强度是标量电流强度是标量,它只能描述导体中通过某一截面的整体特征它只能描述导体中通过某一截面的整体特征.为反映导体中各

6、处电荷定向运动的情况，需引入为反映导体中各处电荷定向运动的情况，需引入电流密度电流密度概念概念.与电荷运动速度的关系与电荷运动速度的关系6 三、三、电流的连续性方程电流的连续性方程左侧：单位时间内由左侧：单位时间内由S 面流出的电量；面流出的电量；右侧：单位时间内右侧：单位时间内S 面的电量减少量。面的电量减少量。1.电流的连续性方程电流的连续性方程连续性方程积分形式连续性方程积分形式在导体内任一闭合曲面内，根据电荷守恒定律，满足在导体内任一闭合曲面内，根据电荷守恒定律，满足，则，则流入流入S面内面内电荷量多于流出量。电荷量多于流出量。，则，则流出流出S面内面内电荷量多于流入量。电荷量多于流入

7、量。7恒定电流的电流线不可能在任何地方中断，它们永远是闭合曲线。恒定电流的电流线不可能在任何地方中断，它们永远是闭合曲线。2.电流的恒定条件电流的恒定条件利用数学上的高斯定理利用数学上的高斯定理电流连续方程微分形式电流连续方程微分形式得得8欧姆定律对金属或电解液成立。欧姆定律对金属或电解液成立。对于半导体、气体等不成立，对于对于半导体、气体等不成立，对于一段含源的电路也不成立。一段含源的电路也不成立。G 电导（电导（S西门子西门子）R=1/G电阻（电阻（欧姆）欧姆）1、电阻率，欧姆定律、电阻率，欧姆定律URI+_欧姆（欧姆（Georg Simom Ohm，1787-1854）德国物理学家，在德

8、国物理学家，在18271827年发现了以他名字命名年发现了以他名字命名的欧姆定律。的欧姆定律。电流和电阻这两个术语也是由欧姆提出的。电流和电阻这两个术语也是由欧姆提出的。四四 电阻率，欧姆定律电阻率，欧姆定律92、电阻定律、电阻定律对于粗细均匀的导体，当导体的材料与温度一定时，导对于粗细均匀的导体，当导体的材料与温度一定时，导体的电阻与它的长度体的电阻与它的长度l 成正比，与它的横截面积成正比，与它的横截面积S成反比成反比r r：电阻率电阻率 =1/r r：电导率电导率 3、电阻与温度的关系、电阻与温度的关系a a 叫作电阻的叫作电阻的温度系数温度系数，单位为，单位为K K-1-1，与导体的材

9、料有关与导体的材料有关。电阻率的数量级：电阻率的数量级：纯金属：纯金属：1010-8-8W W.m .m 合金：合金：1010-6-6W W.m.m半导体：半导体：1010-5-51010-6-6W W.m.m绝缘体：绝缘体：10108 810101717W W.m.m r r 小小用来作导线用来作导线r r 大大用来作电阻丝用来作电阻丝a a 小小制造电工仪表和标准电阻制造电工仪表和标准电阻a a 大大金属电阻温度计金属电阻温度计10超导现象的几个概超导现象的几个概念：念：有些金属在某些温度下，有些金属在某些温度下，其电阻会突变为零。这其电阻会突变为零。这个温度称为超导的转变个温度称为超导的

10、转变温度，上述现象称为超温度，上述现象称为超导现象。在一定温度下导现象。在一定温度下能产生零电阻现象的物能产生零电阻现象的物质称为超导体。质称为超导体。4、超导现象、超导现象 超导体最早是由荷兰物理学家超导体最早是由荷兰物理学家昂昂尼斯尼斯于于19111911年发现的。他利用液年发现的。他利用液态氦的低温条件，测定在低温下态氦的低温条件，测定在低温下电阻随温度的变化关系，观察到电阻随温度的变化关系，观察到汞在汞在4.2K4.2K附近时，电阻突然减少附近时，电阻突然减少到零，变成了到零，变成了超导体超导体。在低温物理作出的杰出贡献，获在低温物理作出的杰出贡献，获得得19131913年诺贝尔物理学

11、奖。年诺贝尔物理学奖。迄今为止，已发现迄今为止，已发现2828种金属元素（地种金属元素（地球的常态下）以及合金和化合物具有球的常态下）以及合金和化合物具有超导电性。还有一些元素只高压下具超导电性。还有一些元素只高压下具有超导电性。提高超导临界温度是推有超导电性。提高超导临界温度是推广应用的重要关键之一。超导的特性广应用的重要关键之一。超导的特性及应用有着广阔的前景。及应用有着广阔的前景。11在导体中取一长为在导体中取一长为d dl l、横截面积为横截面积为d dS S的小圆柱体，圆柱体的轴的小圆柱体，圆柱体的轴线与电流流向平行。设小圆柱体两端面上的电势为线与电流流向平行。设小圆柱体两端面上的电

12、势为V V和和V V+d+dV V。根据欧姆定律，通过截面根据欧姆定律，通过截面d dS S的电流为：的电流为：dSVV+dVdl欧姆定律的微分形式：欧姆定律的微分形式：通过导体中任一点的电流密度，等通过导体中任一点的电流密度，等于该点的场强与导体的电导率之积于该点的场强与导体的电导率之积 说明说明:欧姆定律的微分形式欧姆定律的微分形式 对非稳恒电流也成立对非稳恒电流也成立.5、欧姆定律的微分形式、欧姆定律的微分形式12例例1 1、一块扇形碳制电极厚为、一块扇形碳制电极厚为 t t，电流从半径为电流从半径为 r r1 1的端面的端面 S S1 1流向半径为流向半径为 r r2 2的端面的端面

13、S S2 2，扇形张角为扇形张角为，求：，求：S S1 1 和和 S S2 2面之间面之间的电阻。的电阻。解：解：dr 平行于电流方向，平行于电流方向，dS 垂直于电流方向垂直于电流方向。r1r2 tS1S2131、J法向分量的连续性法向分量的连续性导体导体2导体导体1对恒定电流对恒定电流对图中的闭合曲面对图中的闭合曲面6、两种导体分界面上的边界条件、两种导体分界面上的边界条件142、E切向分量的连续性切向分量的连续性介质介质2介质介质115导体导体2导体导体1 根据边界条件根据边界条件 由欧姆定律由欧姆定律 讨论讨论:7、电流线在导体界面上的折射、电流线在导体界面上的折射16五、焦耳楞次定律

14、五、焦耳楞次定律 在在一一段段纯纯电电阻阻电电路路中中，电电功功等等于于电电热热。但但在在非非纯纯电电阻阻电电路路中（如含有电动机等输出设备）电功和电热两者不相等。中（如含有电动机等输出设备）电功和电热两者不相等。电流通过一段电路时，电场力要对移动电荷做功电流通过一段电路时，电场力要对移动电荷做功电功率则为电功率则为17 表表明明：在在导导体体中中某某点点的的热热功功率率密密度度与与该该点点的的电电场场强强度度的的平平方成正比，也与导体的电导率成正比。方成正比，也与导体的电导率成正比。热功率密度：纯电阻导体内单位体积内的热功率。热功率密度：纯电阻导体内单位体积内的热功率。焦耳楞次定律的微分形式

15、焦耳楞次定律的微分形式焦耳热的微观机制：焦耳热的微观机制：自自由由电电子子与与正正离离子子碰碰撞撞时时将将在在电电场场力力作作用用下下增增加加的的动动能能传传给给了了正正离离子子，使使正正离离子子无无规规振振动动的的能能量量增增大大，这这在在宏宏观观上上表表现现为导体温度升高。为导体温度升高。18欧姆定律的经典解释欧姆定律的经典解释 金属内自由电子在电场金属内自由电子在电场E作用下，会在热运动的同时逆电作用下，会在热运动的同时逆电场场E的方向附加一个定向加速度的方向附加一个定向加速度六、经典金属电子论六、经典金属电子论金属导体的微观电结构图像（自由电子模型）：金属导体的微观电结构图像（自由电子

16、模型）：金属具有晶格点阵结构；金属具有晶格点阵结构；电场力作用下电子的无规热运动附加了定向运动；电场力作用下电子的无规热运动附加了定向运动；大量电子不断地与晶格碰撞。大量电子不断地与晶格碰撞。自由电子的定向运动是一段一段加速运动的衔接，各段自由电子的定向运动是一段一段加速运动的衔接，各段加速运动都从定向速度为加速运动都从定向速度为0开始。开始。19 自由电子同原子实碰撞，只能在连续两次碰撞的时间间隔内自由电子同原子实碰撞，只能在连续两次碰撞的时间间隔内得以定向加速，从统计角度考虑，平均定向运动速度为得以定向加速，从统计角度考虑，平均定向运动速度为若导体内自由电子（载流子）密度为若导体内自由电子

17、（载流子）密度为n，则，则 由经典电子论导出的结果只能定性说明金属导电的规律由由经典电子论导出的结果只能定性说明金属导电的规律由上式计算出的电导率与实际相差甚远上式计算出的电导率与实际相差甚远.这些困难需要量子理论这些困难需要量子理论来解决。来解决。20例题例题2 两同轴铜质圆形套管，长为两同轴铜质圆形套管，长为L，内圆柱的内圆柱的半径半径a，外圆柱的半径为外圆柱的半径为b，两圆柱间充以电阻率为两圆柱间充以电阻率为 的石墨。若以内、外圆柱分别为一个电极，求石墨的的石墨。若以内、外圆柱分别为一个电极，求石墨的电阻。电阻。解：两根铜管分别作为一个等势面，电流解：两根铜管分别作为一个等势面，电流 沿

18、着径向由一个圆筒流向另一个圆筒，沿着径向由一个圆筒流向另一个圆筒，根据对称性根据对称性通过各柱面的通过各柱面的I是相等的，故是相等的，故21两极间的电势差为两极间的电势差为作业作业 图中所示是电学仪器中调节电阻的装置图中所示是电学仪器中调节电阻的装置,其其中中R是一个较大的电阻，是一个较大的电阻，r是一个较小的电阻，是一个较小的电阻，R和和r都都可以改变可以改变.试证明试证明Rr时，时，r是粗调，是粗调，R是微调（即是微调（即r改改变某一数值时，变某一数值时，ab间电间电阻阻 改变较大；而改变较大；而R改改变同一数值时，则变同一数值时，则 改改变较小）。变较小）。Rabr22 电源电源 电动势

19、电动势IR AB 一、电源一、电源 电电源源是是不不断断地地将将其其它它形形式式的的能能量量转转换换为为电电能能的的装装置置。电电源源中中非非静静电电力力的的存存在在是是形形成恒定电流的根本原因。成恒定电流的根本原因。不同类型电源中，非静电力不同：不同类型电源中，非静电力不同：发电机：电机作用将机械能转化为电能；发电机：电机作用将机械能转化为电能；化学电池：化学作用将化学能转化为电能；化学电池：化学作用将化学能转化为电能；温差电源：扩散作用将热能转化为电能；温差电源：扩散作用将热能转化为电能；太阳能电池：直接将光能转化为电能；太阳能电池：直接将光能转化为电能；核能电池：直接将核能转换为电能。核

20、能电池：直接将核能转换为电能。为维持恒定电流，除了静电场外，必须有非静电力，使正电为维持恒定电流，除了静电场外，必须有非静电力，使正电荷逆着电场力的方向运动，从低电势处返回高电势处，同时，用荷逆着电场力的方向运动，从低电势处返回高电势处，同时，用其它形式的能量补偿焦耳热的损失。其它形式的能量补偿焦耳热的损失。23ab闭合电路的电流方向和电势的变化闭合电路的电流方向和电势的变化（1）在外电路中）在外电路中,沿电沿电流方向电势降低流方向电势降低（2）在内电路中在内电路中,沿电沿电流方向电势升高流方向电势升高ABCDII外电路外电路电流由正极流电流由正极流向负极向负极,内电路内电路电流由电流由负极流

21、向正极负极流向正极24电电 源源+-+vF电F非W电0化学能转化为电势能化学能转化为电势能外电路中，电场力是做正功的，电荷的电势能减小。外电路中，电场力是做正功的，电荷的电势能减小。+外电路中：外电路中：顺电流方向顺电流方向电势降低！电势降低！内内 电路中：电路中：顺电流方向顺电流方向电势升高！电势升高！25 二、电源的电动势二、电源的电动势 设设K表示作用在单位正电荷上的非静电力，其方向在电源表示作用在单位正电荷上的非静电力，其方向在电源内与电场内与电场E的方向相反，量纲、单位相同的方向相反，量纲、单位相同。在有电场。在有电场E和非电和非电场力场力K同时存在的电路中（如电源内），应把欧姆定律

22、推广为同时存在的电路中（如电源内），应把欧姆定律推广为普遍形式的欧姆定律：普遍形式的欧姆定律：LABKE+-在实际应用中，常用电动势在实际应用中，常用电动势 反反映电源中非静电力做功的本领。映电源中非静电力做功的本领。其定其定义为将单位正电荷从负极经电源内部义为将单位正电荷从负极经电源内部到正极时非静电力所做的功，即到正极时非静电力所做的功，即 就是衡量电源转换能量的能力大小的物理量。就是衡量电源转换能量的能力大小的物理量。26利用欧姆定律，得利用欧姆定律，得全电路欧姆定律全电路欧姆定律在闭合回路中，静电力和非静电力作的功为在闭合回路中，静电力和非静电力作的功为而而27说明：说明：1、是外电路

23、上总的电势降是外电路上总的电势降落，叫落，叫路端电压路端电压.2、是内电路上的电是内电路上的电势降落，叫势降落，叫内电压内电压.电动势等于内外电路电势电动势等于内外电路电势降落之和。降落之和。28闭合电路的十个图象闭合电路的十个图象一、U-I关系图象短路状态短路状态外电压与总电流的外电压与总电流的关系：关系：0UI开路状态内电压29二、U-R关系图象0UR0短路状态断路状态r300开路状态短路状态三、I-R关系图象 IR310总外内外rPR四、P-R关系图象320总外内五、P-U关系图象PU330总外内六、P-I关系图象PI外E2/rE2/4r340开路状态短路状态1七、效率-R关系图象效率效

24、率R3510八、效率-U关系图象EU效率3610I效率九、效率-I关系图象370605040301 2 3 4 5 61208040十、组合图象如图所示的图线表示某电池组的输出电压与电流的关系(图线)，图线表示其输出功率与电流的关系(图线)。则下列说法正确的是()A）电池组的电动势为60V。B）电池组的内阻为10欧。C）电流为2.5A时，外电路的电阻为14欧。D）输出功率为80W时，输出电压可能为40V。U/VI/AP/W201038作业作业UI0一0UR二0三IR0四rPR0五PU0六IP0七1效率R10九效率I10八效率UE39 三、一段含源电路的欧姆定律三、一段含源电路的欧姆定律如图所示

25、，在一段含源的电路中如图所示，在一段含源的电路中将上式从将上式从a端经电源到端经电源到b端线积分，得端线积分，得Rabc 放电放电Rabc 充电充电40 积分时注意到，电路积分时注意到，电路 中中 与与 方向相反，电路方向相反，电路中中 与与 方向相同，而方向相同，而 与与 的方向相反，故得的方向相反，故得（放电）（放电）（充电）（充电）上式即为一段含源电路的欧姆定律上式即为一段含源电路的欧姆定律.（放电）（放电）（充电）（充电）此时是电源正、负极间的电势差，称为此时是电源正、负极间的电势差，称为电源的端电压。电源的端电压。若若R=0，则有则有41电源的电动势与端电压的区别电源的电动势与端电压

26、的区别:电动势：非静电力做功，仅取决于电源本身的性质，与外电电动势：非静电力做功，仅取决于电源本身的性质，与外电 路性质及是否接通无关；路性质及是否接通无关；端电压：从正极到负极时静电力所做的功，与外电路的情况端电压：从正极到负极时静电力所做的功，与外电路的情况 有关有关。一段含源电路的欧姆定律的一般计算式为一段含源电路的欧姆定律的一般计算式为符号约定：先任意选取沿电路线积分的方向，写出初末符号约定：先任意选取沿电路线积分的方向，写出初末 两端点的电势差两端点的电势差 若通过电阻中电流的流向与积分路径的方向相同，该若通过电阻中电流的流向与积分路径的方向相同，该 电阻上电势降取电阻上电势降取“+

27、”号，相反则取号，相反则取“-”号号.42 若电动势的指向与积分路径的方向相同，该电动势前若电动势的指向与积分路径的方向相同，该电动势前 取取“+”号，相反则取号，相反则取“-”号号.例题例题 如图所示，求电路如图所示，求电路a、f间电势差。间电势差。abcedf解解 各支电路设置的电流方向如图所示，则对电阻有各支电路设置的电流方向如图所示，则对电阻有对电源有对电源有43.匹配条件匹配条件:电源向负载输出功率最大的条件电源向负载输出功率最大的条件.电源向负载输出的功率为电源向负载输出的功率为根据求极值的方法根据求极值的方法由此得到向负载输出功率最大的条件是：由此得到向负载输出功率最大的条件是：

28、R=r上式称为匹配条件。上式称为匹配条件。应当注意，对于一般化学电源，内阻都很小应当注意，对于一般化学电源，内阻都很小当满足匹配条件时，总电阻很小，会使电流超过额定值，故一般当满足匹配条件时，总电阻很小，会使电流超过额定值，故一般条件不能在匹配条件下使用化学电源。但在电子技术中的某些电条件不能在匹配条件下使用化学电源。但在电子技术中的某些电源，其内阻很大，考虑匹配是很重要的。源，其内阻很大，考虑匹配是很重要的。设一闭合回路，电源电动势为设一闭合回路，电源电动势为 ，内电阻为内电阻为r，负载电阻为负载电阻为R，则，则Rr44稳恒电路中电荷和静电场的作用452 2、稳恒电路中静电场的作用、稳恒电路

29、中静电场的作用 在电流达到稳恒的过程中，这种调节作用不仅表现在导线表在电流达到稳恒的过程中，这种调节作用不仅表现在导线表面上的电荷分布的变化，还包括非均匀导体内部体电荷分布的变面上的电荷分布的变化，还包括非均匀导体内部体电荷分布的变化，以及在两种不同导体交界面上电荷分布的变化。化，以及在两种不同导体交界面上电荷分布的变化。1)、调节电荷分布的作用、调节电荷分布的作用 在闭合电路中，静电场作的总功为零。但是，在电源外部在闭合电路中，静电场作的总功为零。但是，在电源外部以及电源内部以及电源内部不存在非静电力的地方不存在非静电力的地方，静电场将正电荷从高电，静电场将正电荷从高电势处送到低电势处，作功

30、为正，使电场能减少；势处送到低电势处，作功为正，使电场能减少；存在非静电力存在非静电力的地方的地方，非静电力把正电荷从低电势处送到高电势处，反抗静，非静电力把正电荷从低电势处送到高电势处，反抗静电场作功，消耗非静电能，使电场能增加。电路上消耗的电场作功，消耗非静电能，使电场能增加。电路上消耗的能量能量归根到底是非静电力提供归根到底是非静电力提供的。的。2)、起着能量的中转作用。、起着能量的中转作用。3)、静电场与非静电力合在一起保证了电流的闭合性。、静电场与非静电力合在一起保证了电流的闭合性。46 基尔霍夫（基尔霍夫（Gustav Robert Kirchhoff）德国物理学家。德国物理学家。

31、当他当他2121岁在柯尼斯堡就读期岁在柯尼斯堡就读期间，就根据欧姆定律总结出网络电路的两个间，就根据欧姆定律总结出网络电路的两个定律（基尔霍夫电路定律），发展了欧姆定定律（基尔霍夫电路定律），发展了欧姆定律，对电路理论作出了显著成绩。大学毕业律，对电路理论作出了显著成绩。大学毕业后，他又着手把电势概念推广到稳恒电路。后，他又着手把电势概念推广到稳恒电路。长期以来，电势与电压这两个概念常常被混长期以来，电势与电压这两个概念常常被混为一谈。基尔霍夫明确区分了这两个概念，为一谈。基尔霍夫明确区分了这两个概念，同时又指出了它们之间的联系。同时又指出了它们之间的联系。在光谱研究中，他与本生合作，开拓出在

32、光谱研究中，他与本生合作，开拓出一个新的学科领域一个新的学科领域光谱分析，采用这一光谱分析，采用这一新方法，发现了两种新元素铯（新方法，发现了两种新元素铯（18601860年）和年）和铷（铷（18611861年）。年）。复杂电路与基尔霍夫定律复杂电路与基尔霍夫定律47一、四个基本概念一、四个基本概念一、四个基本概念一、四个基本概念2 2、支支支支路路路路：复复杂杂电电路路中中每每一一分分支支电电路路称称为为支支路路。特特点点是是支支路路可可由由一一个个或或多多个个元元件件组组成成，支支路路上上各各处处电电流流相相等等，即即支支路路上上所所有有元器件元器件都是都是串联而成串联而成的。的。abdc

33、1245361 1、节点：、节点：、节点：、节点：由三条或三条以上支路汇合的点称为节点。由三条或三条以上支路汇合的点称为节点。图示电路中，图示电路中，图示电路中，图示电路中，a a a a、b b b b、c c c c、d d d d点是节点是节点是节点是节点。点。点。点。483 3、回路：、回路：、回路：、回路：由支路组成的闭合路径称为回路。由支路组成的闭合路径称为回路。图图示示电电路路中中 1,21,2、1,3,4,61,3,4,6、1,3,5,61,3,5,6、2,3,4,62,3,4,6、2,3,5,62,3,5,6和和4,54,5都是回路。都是回路。abdc1245364 4、网孔

34、：网孔：将电路画在平面上内部不含有支路的回路，称为网孔。将电路画在平面上内部不含有支路的回路，称为网孔。图示电路中的图示电路中的1,21,2、2,3,4,62,3,4,6和和4,54,5回路都是网孔。回路都是网孔。49二、基尔霍夫定律二、基尔霍夫定律1、基尔霍夫第一定律、基尔霍夫第一定律（节点电流定律）（节点电流定律）它它可可表表述述为为：对对于于电电路路的的任任一一节节点点，流流进进节节点点的的电电流流之之和和等于流出节点的电流之和。等于流出节点的电流之和。可作如下符号规定：对电路某节点列写方程时，流入该节点的支可作如下符号规定：对电路某节点列写方程时，流入该节点的支路电流取正号，流出该节点

35、的支路电流取负号，反之亦可。路电流取正号，流出该节点的支路电流取负号，反之亦可。R1R2R3E1E2I1I2I3CADB对于节点对于节点A A：对于节点对于节点B B：它是稳恒电流条件它是稳恒电流条件它是稳恒电流条件它是稳恒电流条件 的必然结果。的必然结果。的必然结果。的必然结果。50 基尔霍夫第一定律基尔霍夫第一定律的一个重要的一个重要应用应用是：是：根据根据电路中电路中已知已知的某些的某些支支路电路电流流，求求出出另外另外一些一些支支路电路电流流。若若若若 则设定方向则设定方向则设定方向则设定方向与实际方向相同与实际方向相同与实际方向相同与实际方向相同；若若若若 则设定方向则设定方向则设定

36、方向则设定方向与实际方向相反与实际方向相反与实际方向相反与实际方向相反。0 0 i iI I注意注意：（：（1 1）n n个节点只能列（个节点只能列（n-1n-1）个）个独立的节点电流方程。独立的节点电流方程。（2 2）列方程时可以先任意假设列方程时可以先任意假设电流方向电流方向512 2、基尔霍夫第二定律、基尔霍夫第二定律、基尔霍夫第二定律、基尔霍夫第二定律 （回路电压定律）（回路电压定律）（回路电压定律）（回路电压定律）陈陈述述为为：对对于于电电路路的的任任一一回回路路，在在任任一一时时刻刻，沿沿该该回回路路全全部部支路电压的代数和等于零，支路电压的代数和等于零，数学表达式：数学表达式：参

37、考分析方向：参考分析方向：A BUAB=UA-UB 规定：沿选定方向（参考方向规定：沿选定方向（参考方向 ）电势降落为正，电势升高为负。电势降落为正，电势升高为负。设各支路电流方向如图所示设各支路电流方向如图所示=I I I I1 1 1 1R R R R1 1 1 1+1 1 1 1+I I I I1 1 1 1r r r r1 1 1 1-2 2 2 2-I I I I2 2 2 2r r r r2 2 2 2-I I I I2 2 2 2R R R R2 2 2 2+3 3 3 3-I I I I2 2 2 2r r r r3 3 3 3 沿沿任任一一闭闭合合回回路路中中电电动动势势的的

38、代代数数和和等等于于回回路路中中电电阻阻上上电电势势降降落落的的代代数和。数和。52应用基尔霍夫定律列方程组应注意：应用基尔霍夫定律列方程组应注意：注意方程的独立性及独立方程数目应等于所求末知量数注意方程的独立性及独立方程数目应等于所求末知量数.对于对于n个节点个节点p条支路的复杂电路，可列出（条支路的复杂电路，可列出（n-1）个独立节个独立节点电流方程和（点电流方程和（p-n+1）个独立回路电压方程个独立回路电压方程.（在新选定的回（在新选定的回路中，必须至少有一段电路在已选的回路中未曾出现过）。路中，必须至少有一段电路在已选的回路中未曾出现过）。在给定电路上标定各支路上电流的参考方向在给定

39、电路上标定各支路上电流的参考方向.方程组中各项之前的正负号约定方程组中各项之前的正负号约定：对于节点方程，流出节点的电流对于节点方程，流出节点的电流I之前取正号，流入取负之前取正号，流入取负号号.对回路方程，首先标定回路绕行方向对回路方程，首先标定回路绕行方向.若电阻中电流方向若电阻中电流方向与绕行方向一致，电位降落，与绕行方向一致，电位降落，IR之前加正号，反之加负号之前加正号，反之加负号.若电动势与绕行方向一致，电位升高，若电动势与绕行方向一致，电位升高，之前加正号，反之之前加正号，反之加负号加负号.53两种方法两种方法两种方法两种方法 先设定先设定每个支路电流及方向和取值，每个支路电流及

40、方向和取值，再设定再设定每个独立回路每个独立回路绕行方向，绕行方向，然后利用然后利用基尔霍夫两个定律写出方程组。共基尔霍夫两个定律写出方程组。共L=m+n-1L=m+n-1 个独立方程。其中：个独立方程。其中：m m为独立回路数，为独立回路数，n n为节点数，为节点数，L L为支路为支路数。可解得每个支路电流，数。可解得每个支路电流，如是正值如是正值，则与设定方向一致则与设定方向一致；如；如是负值，则与设定方向相反。是负值，则与设定方向相反。1 1、支路电流法：、支路电流法：、支路电流法：、支路电流法：先设定先设定独立回路的电流及方向，独立回路的电流及方向，只需只需用基尔霍夫第二定律，用基尔霍

41、夫第二定律，便可解出各回路电流。便可解出各回路电流。然后然后再由所求得的回路电流计算各支路电再由所求得的回路电流计算各支路电流，它们将自动满足基尔霍夫第一定律。流，它们将自动满足基尔霍夫第一定律。2.2.回路电流法：回路电流法：回路电流法：回路电流法：54I1I3I212R1R2R3ABCD例：设电路的绕行方向为顺时针。例：设电路的绕行方向为顺时针。例：设电路的绕行方向为顺时针。例：设电路的绕行方向为顺时针。对对对对ACBAACBAACBAACBA回路回路回路回路：对对对对ABDAABDAABDAABDA回路回路回路回路：对对对对ACBDAACBDAACBDAACBDA回路回路回路回路：只有两

42、个独立方程只有两个独立方程只有两个独立方程只有两个独立方程基尔霍夫第二定律基尔霍夫第二定律的一个重要的一个重要应用应用是：根据电路中已知的某些是：根据电路中已知的某些支路电压，求出另外一些支路电压。支路电压，求出另外一些支路电压。选独立回路的选独立回路的选独立回路的选独立回路的方法方法方法方法:网眼法网眼法55 基尔霍夫方程组原则上可以解决任何直流电路问题基尔霍夫方程组原则上可以解决任何直流电路问题.为避为避免方程过多，在具体解题过程中可灵活运用，充分运用基尔霍免方程过多，在具体解题过程中可灵活运用，充分运用基尔霍夫笫一方程组，夫笫一方程组，使未知变量数目尽可能少使未知变量数目尽可能少，从而使

43、问题简化，从而使问题简化.如下图所示，在设定如下图所示，在设定 之后，对之后，对CA支路可不必再设支路可不必再设新的变量新的变量，直接设它为，直接设它为 ，这样便将三个未知变量减少，这样便将三个未知变量减少到两个到两个.E EABCD1,Ri12,Ri2I1I2I3=I1+I2R1R4R R3 3R256 整理后联立求解，得到整理后联立求解，得到 .由所得结果的正负，判明由所得结果的正负，判明实际电流的方向实际电流的方向。E EABCD1,Ri12,Ri2I1I2I3=I1+I2R1R4R R3 3R2 根据基尔霍夫笫二方程，选择回路根据基尔霍夫笫二方程，选择回路ABCDEA和和AEDCA，则

44、有则有57稳恒电流和静电场的综合585960616263一般情况：物理上的结论64(四四)电路的等效变换和计算电路的等效变换和计算一 电阻的串、并联、混联及等效电阻二 电阻的星形与三角形联接及等效变换651 1 电阻的串、并、混联及等效电阻电阻的串、并、混联及等效电阻由独立电源及线性电阻元件组成的电路称为由独立电源及线性电阻元件组成的电路称为 线性电阻电路线性电阻电路。一、电阻的串联一、电阻的串联二、电阻的并联二、电阻的并联66两个电阻并联两个电阻并联uii1i2R1R267三、电阻的混联三、电阻的混联538106ab求求a、b之间的等效电阻之间的等效电阻R a b 如何求？如何求？5ab38

45、106cb如图所示：如图所示：方法一方法一：标等电位法标等电位法68 重新画图重新画图 abacb53810 求得求得a、b之间的等效电阻之间的等效电阻Rab为：为：14ab1469作业作业：632573666ab70I1R4R R3 3aR1R2bcdU解解 设设ab间接上电压为间接上电压为U的电源的电源.电路中各处的电流如图所示电路中各处的电流如图所示.应用基尔霍夫笫一定律，有应用基尔霍夫笫一定律，有 例例 五个己知电阻五个己知电阻 联联接如图，试求接如图，试求a、b间电阻间电阻.R4R R3 3aR1R2b方法二方法二：基尔霍夫原理基尔霍夫原理法法71回路回路cbdc：回路回路acbUa

46、：由式由式联立解得联立解得 取三个独立回路，由基取三个独立回路，由基尔霍夫笫二定律得尔霍夫笫二定律得回路回路acda：I1R4R R3 3aR1R2bcdU72流过流过a、b两点的电流为两点的电流为于是得于是得a、b间的电阻为间的电阻为式中式中73这就是惠斯通电桥的平衡条件，这时这就是惠斯通电桥的平衡条件，这时 这个结果表明，平衡电桥的电阻这个结果表明，平衡电桥的电阻 与桥电阻与桥电阻 无关无关.这个结论在解决一些电路中有用这个结论在解决一些电路中有用.讨论讨论 平衡电桥平衡电桥 a、b间的电路也是惠斯通电桥的间的电路也是惠斯通电桥的 电电 路路.当当 时，电桥达到平衡，这时时，电桥达到平衡，

47、这时74R4R R3 3aR1R2b（c）在在 条件下，条件下，三种电路的电阻都为三种电路的电阻都为在在 的条件下，下面（的条件下，下面（a）、（）、（b）、（）、（c）三三个电路的个电路的a、b间的电阻间的电阻 都相等都相等.R4R R3 3aR1R2b（a）R4R R3 3aR1R2b（b）75例题六个相同的电阻例题六个相同的电阻r联接成如图的电路，联接成如图的电路，试求试求a、b间的电阻间的电阻 以及以及a、c间的电阻间的电阻 .abcrrrrrr解图中上边五个解图中上边五个r是桥路电阻是桥路电阻.根根据上题结论，这桥路电阻为据上题结论，这桥路电阻为r.它与下它与下边的边的r并联，故并联

48、，故 为为因图中的电路构成一个对称的四面体，故由对称性可知因图中的电路构成一个对称的四面体，故由对称性可知方法三方法三：对称法对称法76 作业作业 有如图有如图1所示的由阻值相所示的由阻值相同的电阻组成的网络，求同的电阻组成的网络，求RAB=？DGEHOFACB由对称性简化电路的方法总结分析相对网络的二端：电阻的几何、大小的分布情况.确定对哪些点可进行、需进行保证电势始终不变（因而总电流总电压保持不变）的操作：断路、短路、拆分.对所得的简单电阻网络计算等效电阻.77 包含有无限多个网孔的电阻网络称为无限电阻网络.解答的基本方法：先假定此网络由有限的（k+1）个网络元构成.（1）假定后面的k个网

49、络元的等效电阻为Rk（即图中 ）.再连接上最前端的一个网络元后其电阻变为Rk+1（即图中 ）.（2）确定Rk和Rk+1的数量关系：于是有方程（4）解方程得RAB.（3）如果网络由某种小网络元有规律的连成如下图的二端网络,则常用极限法求等效电阻.方法四方法四：极限：极限法法78 例 如图1，无限长金属丝细框中每一段金属丝的电阻均为R，求A、B两点间的等效电阻.解能否对此无限网络先作些对称性简化？由于背后金属丝上的各节点电势相等，所以背后的金属丝上无电流通过.可拆除.得如图3的平面网络.如图2，让电流I从A流进从B流出.由于图3所示的网络关于AB左右对称，故可将左边部分折叠至右边部分.如图479

50、先计算图4中去掉左边第一个网络元后的规范的无限电阻网络的等效电阻Rxy=?由图5、图6得代入上式得整理为解方程得又由图4便得到 题后思考也可先计算图4中去掉左边电阻后的规范的无限电阻网络的等效电阻.试一试吧！80用叠加原理计算无限网络的等效电阻叠加原理？电路中有多个电源,则通过电路中任意支路的电流等于各个电动势单独存在时（所有电阻包括电源内阻分布均不变）在该支路产生的电路的代数和.应用叠加原理之逆定理计算无限电阻网络的等效电阻 例例 如图1所示的平面无限电阻网络，设每一段电阻丝的电阻均为r.求RAB=?解(a)如图2，设想在A、B加上恒定电压便有电流I从A流进从B流出.如图2.图示的各电流的大

51、小关系你能做出哪些判断？方法五方法五：叠加原理81 （b）如图3，设想让电流I从A流进后各向均衡地流向无限远.此时，有 （c）如图4，设想让电流I从无限远各向均衡地流进从B流出.此时，有观察各图电流的分布,不难看出：所以在图2中，82 题后思考在图3、图4中的电源如何连接？在图5中，RAC=?RAD=?RAE=?在图3、图4中的电源和图2的电源电动势 的大小关系？83上一题电阻网络（图2）的空间分布对称性已被讨厌的“R”破坏了！咋办呢？例例 如图1所示的平面无限电阻网络，A、B间的较粗的电阻丝的阻值为R，其余各段电阻丝的电阻均为r.求RAB=?解解 图2所示的网络可认为是在由图3所示的网络的A

52、、B两点间并联r所构成.设图3所示网络的A、B二端点的电阻为RAB.则据例例1所得结果，有由此解出所以在图1中 题后总结叠加也需结合其它手段！找出RAB事情就好办！84推导电阻的推导电阻的Y形联接和形联接和 形联接的代换形联接的代换公式，以保持两种联接中任意两对应点之间的总电阻公式，以保持两种联接中任意两对应点之间的总电阻都分别相等，试推导之都分别相等，试推导之.当当Y形电阻与形电阻与 形电阻等效时，两种联接中任意两对应点之形电阻等效时，两种联接中任意两对应点之间的总电阻都分别相等间的总电阻都分别相等.在在Y形联接和形联接和 形联接的形联接的1-2，1-3，2-3之间的总电阻应相等，故之间的总

53、电阻应相等，故1232 电阻的星形与三角形联结及等效变换8586Y-Y-等效变换等效变换当当 r1=r2=r3=r,R12=R23=R31=R 时：时：r=RR12R23R31123r1r2r312387例题：在右图所示网络中已知例题：在右图所示网络中已知R=150 ，求求 网络输入电阻网络输入电阻.整个网络输入电阻则为整个网络输入电阻则为RacbdRRRR 将原图中将原图中a、b、c点间点间 形网络变换成形网络变换成Y形，得到形，得到右下图右下图解法一解法一RabdcRR88解法二解法二将原图中将原图中a、b、d点间点间Y形网络变换成形网络变换成 形形RacbdRRRRRabdR整个网络输入电阻则为整个网络输入电阻则为89