物理学教程(第二版)上册第三章课后答案

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1、第三章 动量守恒定律和能量守恒定律3 -3 对功的概念有以下几种说法：(1) 保守力作正功时,系统内相应的势能增加；(2) 质点运动经一闭合路径,保守力对质点作的功为零；(3) 作用力和反作用力大小相等、方向相反,所以两者所作功的代数和必为零 下列上述说法中判断正确的是()(A) (1)、(2)是正确的(B) (2)、(3)是正确的(C)只有(2)是正确的(D)只有(3)是正确的分析与解 保守力作正功时,系统内相应势能应该减少由于保守力作功与路径无关,而只与 始末位置有关,如质点环绕一周过程中,保守力在一段过程中作正功 ,在另一段过程中必然作 负功,两者之和必为零至于一对作用力与反作用力分别作

2、用于两个质点所作功之和未必为 零(详见习题3 -2分析)，由此可见只有说法(2)正确，故选(C).3 -4如图所示，质量分别为和m2的物体A和B,置于光滑桌面上A和B之间连有一轻弹簧.另 有质量为m和m2的物体C和D分别置于物体A与B之上,且物体A和C、B和D之间的摩擦因数 均不为零.首先用外力沿水平方向相向推压A和B，使弹簧被压缩,然后撤掉外力，则在A和B弹 开的过程中，对A、B、C、D以及弹簧组成的系统，有()(A) 动量守恒，机械能守恒(B) 动量不守恒，机械能守恒(C) 动量不守恒，机械能不守恒(D) 动量守恒，机械能不一定守恒分析与解 由题意知，作用在题述系统上的合外力为零，故系统动

3、量守恒，但机械能未必守恒， 这取决于在A、B弹开过程中C与A或D与B之间有无相对滑动，如有则必然会因摩擦内力 作功，而使一部分机械能转化为热能，故选(D).3 -5 如图所示，子弹射入放在水平光滑地面上静止的木块后而穿出.以地面为参考系，下列 说法中正确的说法是()(A) 子弹减少的动能转变为木块的动能(B) 子弹-木块系统的机械能守恒(C) 子弹动能的减少等于子弹克服木块阻力所作的功(D) 子弹克服木块阻力所作的功等于这一过程中产生的热题3-5图分析与解 子弹-木块系统在子弹射入过程中,作用于系统的合外力为零 ,故系统动量守恒,但 机械能并不守恒这是因为子弹与木块作用的一对内力所作功的代数和

4、不为零（这是因为子 弹对地位移大于木块对地位移所致）,子弹动能的减少等于子弹克服阻力所作功 ,子弹减少的 动能中,一部分通过其反作用力对木块作正功而转移为木块的动能 ,另一部分则转化为热能 （大小就等于这一对内力所作功的代数和）.综上所述，只有说法（C）的表述是完全正确的.3 -6 一架以3.0 xl02ms -i的速率水平飞行的飞机,与一只身长为0.20 m、质量为0.50 kg的飞 鸟相碰.设碰撞后飞鸟的尸体与飞机具有同样的速度，而原来飞鸟对于地面的速率甚小，可以 忽略不计.试估计飞鸟对飞机的冲击力（碰撞时间可用飞鸟身长被飞机速率相除来估算）.根 据本题的计算结果,你对于高速运动的物体（如

5、飞机、汽车）与通常情况下不足以引起危害的物 体（如飞鸟、小石子）相碰后会产生什么后果的问题有些什么体会？分析 由于鸟与飞机之间的作用是一短暂时间内急剧变化的变力,直接应用牛顿定律解决受 力问题是不可能的.如果考虑力的时间累积效果,运用动量定理来分析,就可避免作用过程中 的细节情况.在求鸟对飞机的冲力（常指在短暂时间内的平均力）时,由于飞机的状态（指动量） 变化不知道,使计算也难以进行；这时,可将问题转化为讨论鸟的状态变化来分析其受力情况, 并根据鸟与飞机作用的相互性（作用与反作用）,问题就很简单了.解以飞鸟为研究对象，取飞机运动方向为x轴正向.由动量定理得FAt = mv - 0式中F7为飞机

6、对鸟的平均冲力，而身长为20cm的飞鸟与飞机碰撞时间约为A = l勿,以此代 入上式可得mv2=2.55 x 105 N鸟对飞机的平均冲力为F = F = 2.55 x 10 5 N式中负号表示飞机受到的冲力与其飞行方向相反.从计算结果可知,2.25 X105 N的冲力大致 相当于一个22 t 的物体所受的重力，可见，此冲力是相当大的.若飞鸟与发动机叶片相碰，足以 使发动机损坏,造成飞行事故.3 -7如图所示，质量为m的物体，由水平面上点O以初速为v0抛出,v0与水平面成仰角a若不 计空气阻力,求：（1）物体从发射点O到最高点的过程中,重力的冲量；物体从发射点到落 回至同一水平面的过程中,重力

7、的冲量题7图分析 重力是恒力,因此,求其在一段时间内的冲量时,只需求出时间间隔即可由抛体运动规律可知，物体到达最高点的时间 t =邙也，物体从出发到落回至同一水平面所需的时间是 1g到达最高点时间的两倍这样，按冲量的定义即可求得结果 另一种解的方法是根据过程的始、末动量，由动量定理求出解1 物体从出发到达最高点所需的时间为v sin ao g则物体落回地面的时间为A t 2 A t212v sin a0g于是，在相应的过程中重力的冲量分别为1 J F d t 一 mg A t j 一 m v sin a j1A t 110I J F d t 一 mg A t j 一 2 m v sin a j

8、2 At 220解2根据动量定理，物体由发射点O运动到点A、B的过程中，重力的冲量分别为I mv j - m v yj 一 m v sin a j1 Ay00I mv j - m v yj - 2 m v sin a j2By003-8 Fx=30+4t(式中耳的单位为N,t的单位为s)的合外力作用在质量m=10 kg的物体上，试 求：(1)在开始2 s内此力的冲量；(2)若冲量I=300 Ns，此力作用的时间；(3)若物体的初 速度v】=10 ms-i，方向与F相同，在t=6.86s时,此物体的速度v2.1x2分析 本题可由冲量的定义式I - J 2 Fdt，求变力的冲量，继而根据动量定理求

9、物体的速度v2解 (1) 由分析知2 68 N - s0I - J2（30 + 4t）dt 301 + 2120 由I =300 =30t+2t2，解此方程可得t=6.86 s(另一解不合题意已舍去)(3) 由动量定理,有1 =m V2- m V由(2)可知t=6.86 s时I=300 Ns ,将I、m及q代入可得I + m vv =i = 40 m - s -12m3 -9高空作业时系安全带是非常必要的.假如一质量为51.0 kg的人，在操作时不慎从高空竖 直跌落下来,由于安全带的保护,最终使他被悬挂起来已知此时人离原处的距离为2.0 m ,安 全带弹性缓冲作用时间为0.50 s .求安全带

10、对人的平均冲力.分析 从人受力的情况来看，可分两个阶段：在开始下落的过程中，只受重力作用，人体可看成 是作自由落体运动；在安全带保护的缓冲过程中，则人体同时受重力和安全带冲力的作用，其 合力是一变力，且作用时间很短.为求安全带的冲力，可以从缓冲时间内，人体运动状态(动量) 的改变来分析，即运用动量定理来讨论.事实上，动量定理也可应用于整个过程.但是，这时必 须分清重力和安全带冲力作用的时间是不同的；而在过程的初态和末态 ，人体的速度均为 零.这样，运用动量定理仍可得到相同的结果.解1 以人为研究对象，按分析中的两个阶段进行讨论.在自由落体运动过程中，人跌落至2 m 处时的速度为vi = T2g

11、h(i)在缓冲过程中，人受重力和安全带冲力的作用,根据动量定理，有S + p ) t = m v - m v(2)21由式(1)、(2)可得安全带对人的平均冲力大小为A (m v )、：2 ghF = mg += mg += 1. 14 x 10 -11 一只质量m = 0.11 kg的垒球以v = 17 ms-1水平速率扔向打击手，球经球棒击11 N t t解2 从整个过程来讨论.根据动量定理有mg :F =2 h / g + mg = 1. 14 x 10 3 N t3 -10质量为m的小球，在合外力F=-kx作用下运动，已知x =Acosrnt,其中k、A均为正常量,求在t =0至Ut

12、=时间内小球动量的增量.2 a分析 由冲量定义求得力f的冲量后，根据动量原理,即为动量增量，注意用式r2fdt积分前,t1应先将式中x用x =Acos et代之，方能积分.解力F的冲量为I = Jt2 Fdt = Jt2 kx dt = -J/2kA cos wtdt =11 11 0 即 (m v )=-a出后，具有如图（a）所示的速度且大小v = 34 m - s-1 ,若球与棒的接触时间为0.025 s,求：2（1）棒对该球平均作用力的大小；（2）垒球手至少对球作了多少功？ 分析第（1）问可对垒球运用动量定理，既可根据动量定理的矢量式，用几何法求解，如图（b）所示；也可建立如图（a）所示

13、的坐标系，用动量定量的分量式求解，对打击、碰撞一 类作用时间很短的过程来说，物体的重力一般可略去不计.3）题 3-11 图 解（ 1）解 1由分析知，有F A t = mv mv21 其矢量关系如图（b）所示，则(FAt)2 = (mv )2 + (mv )2 2(mv )(mv )cos(180 60)1 2 1 2解之得F = 197 .9 N解2由图(a)有F A t = mv mvx 2 x 1 xF A t = mv 0y2 y将 v = v, v = v cos 60 及 v = v sin 60 代入解得F 和 F，贝U1 x2 x2 2 y 2 x y|f| = F 2 + F

14、 2 = 197 .9 Nxy(2) 由质点动能定理，得1W = mv 2221mv 2 = 47 .7 J213 -12如图所示,在水平地面上，有一横截面S=0.20 m2的直角弯管,管中有流速为v = 3.0 ms -1的水通过,求弯管所受力的大小和方向题 3-12 图分析对于弯曲部分AB段内的水而言，由于流速一定,在时间At内，从其一端流入的水量等于 从另一端流出的水量.因此，对这部分水来说，在时间山内动量的增量也就是流入与流出水的 动量的增量4?=Am（vB -vA ）；此动量的变化是管壁在At时间内对其作用冲量Z的结果.依据 动量定理可求得该段水受到管壁的冲力F；由牛顿第三定律，自然

15、就得到水流对管壁的作用力 F=-F.解在At时间内，从管一端流入（或流出）水的质量为Am=puSAt，弯曲部分AB的水的动量的 增量则为Ap=Am(vB -vA ) puSAt (vB -vA ) 依据动量定理z =Ap，得到管壁对这部分水的平均冲力F = = p S v t (v - v ) A tB A从而可得水流对管壁作用力的大小为F = - F = - x2 p S v 2 = - 2.5 x 10 3 N作用力的方向则沿直角平分线指向弯管外侧.3 -13 A、B两船在平静的湖面上平行逆向航行，当两船擦肩相遇时，两船各自向对方平稳地传 递50 kg的重物，结果是A船停了下来而B船以3.

16、4 ms-i的速度继续向前驶去.A、B两船原有质 量分别为0.5x103kg和1.0 x103 kg，求在传递重物前两船的速度.（忽略水对船的阻力） 分析 由于两船横向传递的速度可略去不计，则对搬出重物后的船A与从船B搬入的重物所 组成的系统I来讲,在水平方向上无外力作用,因此,它们相互作用的过程中应满足动量守恒； 同样，对搬出重物后的船B与从船A搬入的重物所组成的系统II亦是这样.由此,分别列出系统 1、11的动量守恒方程即可解出结果.解 设A、B两船原有的速度分别以vA、vB表示,传递重物后船的速度分别以p：、vj表示, A BAB被搬运重物的质量以m表示.分别对上述系统1、11应用动量守

17、恒定律，则有（m 一 m ）v + m v = m v （1）AABA A（m 一 m ）v + m v = m v （2）B B A B B由题意知vj 0, vj 3.4 ms-1代入数据后,可解得 AB一 m m vv =（）（-b= 一0.40 m - s-1A（m 一 m ）（m 一 m ） 一 m 2BAm - m 丿 m vv = yatzb= 3.6 m - s-1B m m 7m - m 丿-m2AB也可以选择不同的系统，例如，把A、B两船（包括传递的物体在内）视为系统，同样能满足动量守 恒,也可列出相对应的方程求解3 -14质量为加的人手里拿着一个质量为m的物体，此人用与水

18、平面成a角的速率v0向前跳 去.当他达到最高点时，他将物体以相对于人为u的水平速率向后抛出.问：由于人抛出物体, 他跳跃的距离增加了多少？ （假设人可视为质点）分析 人跳跃距离的增加是由于他在最高点处向后抛出物体所致.在抛物的过程中，人与物 之间相互作用力的冲量，使他们各自的动量发生了变化.如果把人与物视为一系统，因水平方 向不受外力作用，故外力的冲量为零，系统在该方向上动量守恒.但在应用动量守恒定律时 ， 必须注意系统是相对地面（惯性系）而言的，因此，在处理人与物的速度时，要根据相对运动的关 系来确定.至于，人因跳跃而增加的距离，可根据人在水平方向速率的增量&来计算.解 取如图所示坐标.把人

19、与物视为一系统，当人跳跃到最高点处，在向左抛物的过程中，满足 动量守恒，故有(m + m r)v0cos a = m v + m (v u )式中v为人抛物后相对地面的水平速率,v-u为抛出物对地面的水平速率.得 m=v cos a +u0m + m人的水平速率的增量为mv 一 v cos a =u0m + m而人从最高点到地面的运动时间为v sin at = o-g所以，人跳跃后增加的距离m v sin a x = v t = y o ym + m )g3 -15 一物体在介质中按规律x=ct3作直线运动,c为一常量.设介质对物体的阻力正比于速度的平方.试求物体由x0 = O运动到x=l时，

20、阻力所作的功.(已知阻力系数为k)分析 本题是一维变力作功问题，仍需按功的定义式W =f F - d x来求解.关键在于寻找力函数F=F(x).根据运动学关系，可将已知力与速度的函数关系F(v) =kv2变换到F(t)，进一步按 x=ct3的关系把F(t)转换为F(x),这样，就可按功的定义式求解.由运动学方程%=川，可得物体的速度3 ct 2按题意及上述关系，物体所受阻力的大小为F = k v 2 = 9 kc 214 = 9 kc 2/3 x 4/3则阻力的功为= f cos 180 d x =fl 9kc 2/3 x 4/3d x = 一027kc 2/3l 7/373 -16 一人从1

21、0.0 m深的井中提水，起始桶中装有10.0 kg的水，由于水桶漏水,每升高1.00 m要 漏去0.20 kg的水水桶被匀速地从井中提到井口,求所作的功.题 3-16 图分析 由于水桶在匀速上提过程中，拉力必须始终与水桶重力相平衡.水桶重力因漏水而随 提升高度而变，因此，拉力作功实为变力作功.由于拉力作功也就是克服重力的功，因此，只要能 写出重力随高度变化的关系，拉力作功即可求出.解水桶在匀速上提过程中,a = 0,拉力与水桶重力平衡，有F+P=0在图示所取坐标下，水桶重力随位置的变化关系为P=mg - agy其中a=0.2 kg/m,人对水桶的拉力的功为W = f10 F - dy = f1

22、0 (mg - agy )1 y = 882 J3 -17 一质量为0.20 kg的球，系在长为2.00 m的细绳上，细绳的另一端系在天花板上.把小球 移至使细绳与竖直方向成30角的位置,然后从静止放开求：(1) 在绳索从30角到0角的过 程中，重力和张力所作的功；(2) 物体在最低位置时的动能和速率；(3) 在最低位置时的张力.分析 (1) 在计算功时，首先应明确是什么力作功.小球摆动过程中同时受到重力和张力作 用.重力是保守力，根据小球下落的距离，它的功很易求得；至于张力虽是一变力，但是，它的方向始终与小球运动方向垂直，根据功的矢量式W = f F - ds ,即能得出结果来.(2)在计算

23、功 的基础上，由动能定理直接能求出动能和速率. (3) 在求最低点的张力时，可根据小球作圆周 运动时的向心加速度由重力和张力提供来确定.解 (1) 如图所示，重力对小球所作的功只与始末位置有关，即Wp = P Ah = mgl 6 - cos 0)= 0.53 J在小球摆动过程中，张力F的方向总是与运动方向垂直，所以，张力的功W = f F - d sTT(2) 根据动能定理，小球摆动过程中，其动能的增量是由于重力对它作功的结果.初始时动能 为零，因而，在最低位置时的动能为E = W = 0.53 JkP小球在最低位置的速率为：2 E：2Wv = k = p = 2.30 m - s 1mm(

24、3) 当小球在最低位置时，由牛顿定律可得mv2F P =-Tlmv2F = mg += 2.49 NTl3 -18 一质量为m的质点，系在细绳的一端，绳的另一端固定在平面上.此质点在粗糙水平面上作半径为r的圆周运动.设质点的最初速率是q当它运动一周时，其速率为q /2求：1)摩 擦力作的功；(2) 动摩擦因数；(3) 在静止以前质点运动了多少圈？分析 质点在运动过程中速度的减缓，意味着其动能减少；而减少的这部分动能则消耗在运 动中克服摩擦力作功上由此，可依据动能定理列式解之3一 m v 2 (1)80解 (1) 摩擦力作功为11W = E 一 E = m v 2 - m v 2 k k0 2(

25、2)由于摩擦力是一恒力,且Ff=“mg故有W = F scos 180 o = - 2兀 r卩mg (2) f由式(1)、(2)可得动摩擦因数为3v2卩=016 n rg(3)由于一周中损失的动能为3mv2,则在静止前可运行的圈数为803 -19如图(a)所示A和B两块板用一轻弹簧连接起来，它们的质量分别为和m2.问在A板上 需加多大的压力，方可在力停止作用后,恰能使A在跳起来时B稍被提起.(设弹簧的劲度系数 为k)AIB Jam/wL r 一 r rTl4 *屛题 3-19 图分析 运用守恒定律求解是解决力学问题最简捷的途径之一因为它与过程的细节无关 ,也 常常与特定力的细节无关“守恒”则意

26、味着在条件满足的前提下,过程中任何时刻守恒量不 变在具体应用时,必须恰当地选取研究对象(系统),注意守恒定律成立的条件该题可用机 械能守恒定律来解决选取两块板、弹簧和地球为系统,该系统在外界所施压力撤除后(取作状态1),直到B板刚被提起(取作状态2),在这一过程中，系统不受外力作用，而内力中又只有保 守力(重力和弹力)作功,支持力不作功,因此,满足机械能守恒的条件只需取状态1 和状态2, 运用机械能守恒定律列出方程,并结合这两状态下受力的平衡,便可将所需压力求出解选取如图(b)所示坐标,取原点O处为重力势能和弹性势能零点作各状态下物体的受力 图对A板而言，当施以外力F时，根据受力平衡有F =P

27、 +F11 当外力撤除后，按分析中所选的系统，由机械能守恒定律可得1 1ky 2 一 mgy = ky 2 + mgy2 1 1 2 2 2式中儿、y2为M、N两点对原点O的位移因为F =ky ,F2=ky2及Pm，上式可写为(2)F -F =2P1 2 1由式（1）、（2）可得(3)F=P +F12当A板跳到N点时,B板刚被提起，此时弹性力F；=P2，且F2=F； 由式（3）可得F=P +P =（m +m ）g1 2 1 2应注意，势能的零点位置是可以任意选取的.为计算方便起见，通常取弹簧原长时的弹性势能 为零点，也同时为重力势能的零点.3 -20 如图所示，一质量为 m 的木块静止在光滑水

28、平面上，一质量为 m/2 的子弹沿水平方向以速率v射入木块一段距离L（此时木块滑行距离恰为s）后留在木块内，求：（1）木块与 子弹的共同速度v，此过程中木块和子弹的动能各变化了多少？ （2）子弹与木块间的摩擦阻 力对木块和子弹各作了多少功？（3）证明这一对摩擦阻力的所作功的代数和就等于其中一 个摩擦阻力沿相对位移 L 所作的功.（4）证明这一对摩擦阻力所作功的代数和就等于子弹-木 块系统总机械能的减少量（亦即转化为热的那部分能量）.分析对子弹-木块系统来说，满足动量守恒，但系统动能并不守恒，这是因为一对摩擦内力 所做功的代数和并不为零，其中摩擦阻力对木块作正功，其反作用力对子弹作负功，后者功

29、的数值大于前者，通过这一对作用力与反作用力所做功，子弹将一部分动能转移给木块，而 另一部分却转化为物体内能.本题（3） 者以后分析此类问题.解（1）子弹-木块系统满足动量守恒，、（4）两问给出了具有普遍意义的结论，可帮助读解得共同速度mv01v = v30对木块1A E = mv 2k 2 21-0 二mv 218 0对子弹1mA E =() v 2k 2 2 21 m2()v2 = - mv 22 2 0 902) 对木块和子弹分别运用质点动能定理，则对木块对子弹1W = A E = mv 21 k1 18 02W = A E = 一 mv 22k 29 0(3)设摩擦阻力大小为F，在两者取

30、得共同速度时，木块对地位移为s,则子弹对地 f位移为 L+s， 有对木块W F s1f对子弹W F (L + s)2f得W W + W F L1 2 f式中 L 即为子弹对木块的相对位移，“-”号表示这一对摩擦阻力(非保守力)所作功必定 会使系统机械能减少.(4) 对木块1W F s mv 21f2对子弹1 m1 mW F (L + s) () v 2 一 一 () v 22 f 2 2 2 2 0两式相加，得11 m1 mW + W 二mv 2 + () v2 一一 () v23一 F L mv 2f 18 0两式相加后实为子弹-木块系统作为质点系的动能定理表达式，左边为一对内力所作功，右

31、边为系统动能的变化量.3 -21 用铁锤把钉子敲入墙面木板设木板对钉子的阻力与钉子进入木板的深度成正比若 第一次敲击，能把钉子钉入木板1.00 X10 -2 m.第二次敲击时，保持第一次敲击钉子的速度，那 么第二次能把钉子钉入多深？分析 由于两次锤击的条件相同，锤击后钉子获得的速度也相同，所具有的初动能也相同.钉子钉入木板是将钉子的动能用于克服阻力作功，由功能原理可知钉子两次所作的功相等.由 于阻力与进入木板的深度成正比，按变力的功的定义得两次功的表达式，并由功相等的关系即 可求解.解 因阻力与深度成正比，则有F斗x(k为阻力系数).现令x = 1.00 X10-2 m,第二次钉入的深 度为A

32、x,由于钉子两次所作功相等，可得J0 kxdx = P0 + 山kxdx0 x 0Ax=0.41 x10 -2 m3 -22 一质量为m的地球卫星，沿半径为3人勺圆轨道运动，Re为地球的半径.已知地球的质 EE量为mE.求：(1)卫星的动能；(2)卫星的引力势能；(3)卫星的机械能.E分析 根据势能和动能的定义，只需知道卫星的所在位置和绕地球运动的速率，其势能和动能 即可算出.由于卫星在地球引力作用下作圆周运动，由此可算得卫星绕地球运动的速率和动 能.由于卫星的引力势能是属于系统(卫星和地球)的，要确定特定位置的势能时，必须规定势 能的零点，通常取卫星与地球相距无限远时的势能为零.这样，卫星在

33、特定位置的势能也就能 确定了.至于卫星的机械能则是动能和势能的总和.解 (1) 卫星与地球之间的万有引力提供卫星作圆周运动的向心力，由牛顿定律可得v 2m3RE1m m贝 E = m v2 = Gek 26 RE(2)取卫星与地球相距无限远(i)时的势能为零，则处在轨道上的卫星所具有的势能为mmE = G eP 3 RE(3) 卫星的机械能为m m m mm mE = E + E = G l G l = G lk P 6R3R6 REEE3 -23如图(a)所示，天文观测台有一半径为R的半球形屋面，有一冰块从光滑屋面的最高点由静止沿屋面滑下，若摩擦力略去不计.求此冰块离开屋面的位置以及在该位置

34、的速度.题 3-23 图分析取冰块、屋面和地球为系统，由于屋面对冰块的支持力fn始终与冰块运动的方向垂直, 故支持力不作功；而重力P又是保守内力，所以，系统的机械能守恒.但是，仅有一个机械能守 恒方程不能解出速度和位置两个物理量；因此，还需设法根据冰块在脱离屋面时支持力为零 这一条件，由牛顿定律列出冰块沿径向的动力学方程.求解上述两方程即可得出结果.解 由系统的机械能守恒, 有1 mgR = m v2 + mgR cos 32根据牛顿定律,冰块沿径向的动力学方程为mv2mgR cos 3 一 F =NR(1)(2)3 = arccos48.2o冰块脱离球面时,支持力fn = o,由式、可得冰块

35、的角位置冰块此时的速率为v =、gR cos 3v的方向与重力P方向的夹角为a=90。- 0=41.8。3 -24如图所示,把质量m=0.20 kg的小球放在位置A时，弹簧被压缩4=7.5 x10-2 m.然后 在弹簧弹性力的作用下，小球从位置A由静止被释放，小球沿轨道ABCD运动.小球与轨道间的 摩擦不计.已知BCD是半径r=0.15 m的半圆弧,AB相距为2r.求弹簧劲度系数的最小值.题 3-24 图分析 若取小球、弹簧和地球为系统,小球在被释放后的运动过程中,只有重力和弹力这两个 保守内力作功,轨道对球的支持力不作功,因此,在运动的过程中,系统的机械能守恒运用守恒 定律解题时,关键在于选

36、好系统的初态和终态为获取本题所求的结果,初态选在压缩弹簧刚 被释放时刻,这样,可使弹簧的劲度系数与初态相联系；而终态则取在小球刚好能通过半圆弧 时的最高点C处,因为这时小球的速率正处于一种临界状态，若大于、等于此速率时，小球定能 沿轨道继续向前运动；小于此速率时,小球将脱离轨道抛出该速率则可根据重力提供圆弧 运动中所需的向心力,由牛顿定律求出这样,再由系统的机械能守恒定律即可解出该弹簧劲 度系数的最小值解小球要刚好通过最高点C时，轨道对小球支持力Fn = 0,因此，有(1)mv2mg = cr取小球开始时所在位置A为重力势能的零点，由系统的机械能守恒定律，有丄 k(A l )2 =2mg(3r

37、 ) +1m v22c(2)由式(1) 、(2) 可得7 mgrk = 366(A /)23 -25如图所示,质量为m、速度为v的钢球，射向质量为m伯勺靶，靶中心有一小孔，内有劲度系 数为k的弹簧，此靶最初处于静止状态，但可在水平面上作无摩擦滑动.求子弹射入靶内弹簧后, 弹簧的最大压缩距离题 3-25 图分析 这也是一种碰撞问题.碰撞的全过程是指小球刚与弹簧接触直至弹簧被压缩到最大 ， 小球与靶刚好到达共同速度为止，在这过程中，小球和靶组成的系统在水平方向不受外力作用， 外力的冲量为零，因此，在此方向动量守恒.但是，仅靠动量守恒定律还不能求出结果来.又考 虑到无外力对系统作功，系统无非保守内力

38、作功，故系统的机械能也守恒.应用上述两个守恒 定律，并考虑到球与靶具有相同速度时，弹簧被压缩量最大这一条件，即可求解.应用守恒定律 求解，可免除碰撞中的许多细节问题.解设弹簧的最大压缩量为x.小球与靶共同运动的速度为V.由动量守恒定律，有m v = (m + m又由机械能守恒定律，有(2)由式(1) 、 (2)可得x0I mmk (m + mf)3 -26质量为m的弹丸A,穿过如图所示的摆锤B后,速率由v减少到v/2.已知摆锤的质量为m，, 摆线长度为l,如果摆锤能在垂直平面内完成一个完全的圆周运动，弹丸速度v的最小值应为多 少？题 3-26 图分析 该题可分两个过程分析首先是弹丸穿越摆锤的过

39、程就弹丸与摆锤所组成的系统而 言,由于穿越过程的时间很短,重力和的张力在水平方向的冲量远小于冲击力的冲量 ,因此,可 认为系统在水平方向不受外力的冲量作用,系统在该方向上满足动量守恒摆锤在碰撞中获 得了一定的速度,因而具有一定的动能 ,为使摆锤能在垂直平面内作圆周运动 ,必须使摆锤在 最高点处有确定的速率,该速率可由其本身的重力提供圆周运动所需的向心力来确定；与此 同时,摆锤在作圆周运动过程中,摆锤与地球组成的系统满足机械能守恒定律 ,根据两守恒定 律即可解出结果解 由水平方向的动量守恒定律, 有v , m v = m + m v2为使摆锤恰好能在垂直平面内作圆周运动，在最高点时，摆线中的张力

40、F亍0,则(1), m v 2 m g =hl(2)式中v h为摆锤在圆周最高点的运动速率.又摆锤在垂直平面内作圆周运动的过程中，满足机械能守恒定律，故有 丄m v2=2 m gl + m v22h(3)解上述三个方程,可得弹丸所需速率的最小值为2 mv =m、： 5 gl3 -27 两质量相同的物体发生碰撞，已知碰撞前两物体速度分别为：-v i和v j，碰撞后00一物体速度为-v i，求：(1)碰撞后另一物体的速度v ； (2)碰撞中两物体损失的机械0能共为多少？ 分析本题可直接运用动量守恒定律的矢量式求解，由于不是完全弹性碰撞，必定有部分机械 能转化为两物体的内能.解(1)由动能守恒得vm

41、v i + mv j = m o i + mv0 0 2碰撞后另一物体速度为vv - 0 i + v j 20通过上式，读者还可求得速度大小和方向.(2) 碰撞后另一物体速度大小为1A E - mv 2211v+ _ m ()2 221(mv 2201+ mv 2)205v20mv 240-”号表示碰撞后系统机械能减少了.3 -28质量为7.2 xlO-23 kg,速率为6.0 x107 ms-i的粒子A,与另一个质量为其一半而静止的粒 子B发生二维完全弹性碰撞，碰撞后粒子A的速率为5.0 x107 m-s-i.求：(1)粒子B的速率分析 这是粒子系统的二维弹性碰撞问题这类问题通常采用守恒定律

42、来解决因为粒子系 统在碰撞的平面内不受外力作用,同时,碰撞又是完全弹性的 ,故系统同时满足动量守恒和机 械能守恒.由两守恒定律方程即可解得结果.解 取如图所示的坐标,由于粒子系统属于斜碰,在碰撞平面内根据系统动量守恒定律可取两个分量式,有2Amv cos p + m v cos a2 B A(1)又由机械能守恒定律,有解式(1)、可得碰撞后B粒子的速率为m0 - v sin p 一 m v sin a2 B A1m v22Av2B+ 丄 v22A(2)-4.69 x107各粒子相对原粒子方向的偏角分别为v 2 + 3 v 2a = arccos r 犷=22 o204 v vAA3 vB =

43、arccos b = 54 o64vA3 -29如图所示，一质量为m的物块放置在斜面的最底端A处,斜面的倾角为高度为h,物块 与斜面的动摩擦因数为“,今有一质量为m的子弹以速度沿水平方向射入物块并留在其中, 且使物块沿斜面向上滑动求物块滑出顶端时的速度大小题 3-29 图分析 该题可分两个阶段来讨论,首先是子弹和物块的撞击过程,然后是物块(包含子弹)沿斜 面向上的滑动过程在撞击过程中,对物块和子弹组成的系统而言,由于撞击前后的总动量明 显是不同的,因此,撞击过程中动量不守恒应该注意,不是任何碰撞过程中动量都是守恒的但是,若取沿斜面的方向,因撞击力 (属于内力)远大于子弹的重力P和物块的重力P2

44、在斜面的方向上的分力以及物块所受的摩 擦力Ff，在该方向上动量守恒，由此可得到物块被撞击后的速度在物块沿斜面上滑的过程 中,为解题方便,可重新选择系统(即取子弹、物块和地球为系统),此系统不受外力作用,而非保 守内力中仅摩擦力作功，根据系统的功能原理,可解得最终的结果.解 在子弹与物块的撞击过程中,在沿斜面的方向上,根据动量守恒有mv cos a = (m + m 几(1)01在物块上滑的过程中，若令物块刚滑出斜面顶端时的速度为冬，并取A点的重力势能为零.由 系统的功能原理可得-卩(m + m )g cos asin a一丄(m + m 2 (2)21=(m + m r)v 2 + (m +

45、m，)gh22由式(1)、(2)可得v cos a0- 2 gh (“ cot a + 1)3 -30如图所示，一个质量为m的小球，从内壁为半球形的容器边缘点A滑下.设容器质量为肝, 半径为R,内壁光滑，并放置在摩擦可以忽略的水平桌面上.开始时小球和容器都处于静止状a态当小球沿内壁滑到容器底部的点B时,受到向上的支持力为多大?题 3-30 图分析 由于桌面无摩擦,容器可以在水平桌面上滑动,当小球沿容器内壁下滑时 ,容器在桌面 上也要发生移动.将小球与容器视为系统,该系统在运动过程中沿水平桌面方向不受外力作 用,系统在该方向上的动量守恒；若将小球、容器与地球视为系统,因系统无外力作用,而内力 中

46、重力是保守力，而支持力不作功，系统的机械能守恒.由两个守恒定律可解得小球和容器在 惯性系中的速度.由于相对运动的存在，小球相对容器运动的轨迹是圆,而相对桌面运动的轨 迹就不再是圆了,因此,在运用曲线运动中的法向动力学方程求解小球受力时 ,必须注意参考 系的选择.若取容器为参考系（非惯性系）,小球在此参考系中的轨迹仍是容器圆弧,其法向加 速度可由此刻的速度（相对于容器速度）求得.在分析小球受力时,除重力和支持力外,还必须 计及它所受的惯性力.小球位于容器的底部这一特殊位置时,容器的加速度为零,惯性力也为 零.这样,由法向动力学方程求解小球所受的支持力就很容易了.若仍取地面为参考系（惯性 系）,虽

47、然无需考虑惯性力,但是因小球的轨迹方程比较复杂,其曲率半径及法向加速度难以确 定,使求解较为困难.解 根据水平方向动量守恒定律以及小球在下滑过程中机械能守恒定律可分别得(1)m v 一 m v= 0mm1 m v 2 + 1 m v 2v2=mgR(2)式中v、v分别表示小球、容器相对桌面的速度由式（1）、（2）可得小球到达容器底部时小 球、容器的速度大小分别为m 2 m gRm m + m由于小球相对地面运动的轨迹比较复杂,为此,可改为以容器为参考系（非惯性系）.在容器底 部时,小球相对容器的运动速度为=v - (- v )=mm+vmr(. f、 m + m ) 2 gR m 丿(3)在容器底部,小球所受惯性力为零,其法向运动方程为m v2F mg =m-NR 由式(3)、(4)可得小球此时所受到的支持力为