-电路的基础知识

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1、第一章 电路的基本知识第一节 电路一 、电路的概念 电流流过的通路叫电路。具体地说,电路是由电气设备和元器件按一定方式联接起来，为电流流通提供的途径。与铁路、水路不同,电路必须是一种闭合的回路,否则电流无法流通。最简朴的电路是由电源、负载、开关和导线等元件构成，图11所示为手电筒的电路。这里,电源是将其她形式的能量转换成电能的装置，常用的电源有干电池、蓄电池和发电机等；负载是将电能转换成其她形式的能量的用电器，如电灯、电动机、电冰箱等；开关是用来控制电路的通断；导线是电能传播和分派的载体。图1-1手电筒的电路示意图电路的作用重要有两方面：一是传播和转换电能，例如在电力系统中，发电厂发出的电能需

2、要通过电路网络传播至顾客端,而顾客也要通过多种形式的电路将电能转换成平常生活所需的其她能量;二是传递和解决信号,例如电视机电路、计算机电路以及多种仪器仪表电路等。二、电路模型 构成实际电路的器件和设备是多种多样的，当电流流过这些仪器设备时将发生复杂的物理过程。例如,电流流过白炽灯时，它不仅会发光，还会发热,同步还会对其她正在使用的用电器导致轻微的电磁干扰。为了研究电路的特性和功能，必须对实际的电器进行科学的抽象，用某些近似化、抱负化的模型来替代它们的功能，这种模型称为抱负电路元件。抱负电路元件体现了实际电器的重要电磁特性,忽视了其她次要性质。以白炽灯为例，由于在大部分状况下它的功能是将电能转化

3、成热能，因此可以运用抱负的电阻元件来替代它。把抱负的电路元件按照实际电路的逻辑规律连接起来便构成了电路模型。我们常运用某些符合国标的图形符号和文字符号来简朴、直观地表达电路模型,称之为电路图。电路图只反映各抱负电路元件在电路中的作用及互相联接方式，并不反映实际设备的内部构造、几何形状及互相位置。 三、电路的工作状态 电路具有通路、开路和短路3种工作状态。 电路中的电流必须按照规定的途径流通。无论是简朴的电路(如手电筒),还是复杂的电路（如收音机）,电流的流通途径必须是闭合的，即电流从电源正极出发,流经导线、开关、负载等，再回到电源的负极。这种状态被称为通路状态，或者称为闭路状态。只有处在通路状

4、态的负载才干正常工作。 如果电流流通的途径中有任何一处损坏（如断开或烧毁),则此电路被称为断路状态，或者称开路状态,此时电路中无电流，负载无法工作。 当电源两端或电路中某些部分被导线直接相连，这时电源输出的电流不通过负载,只通过连接导线直接流回电源，则此电路被称为短路状态，简称为短路。短路时，电路中的电流非常大,很容易损坏电器和导线，甚至导致火灾。为了避免短路状态，多种电器常配有保险装置。第二节 电路中的基本物理量 一、电流 在简介电流的概念之前,一方面来简要地回忆一下“电荷”的有关知识。我们懂得，摩擦后的物体具有吸引轻小物体的性质，这种现象称为物体带了电荷。由于电荷互相作用的形式不同,人们规

5、定自然界有两种电荷:正电荷和负电荷。同种电荷之间互相吸引,异种电荷之间互相排斥。根据电荷间的互相作用可以制成检查物体与否带电的仪器验电器。由验电器有无张角及张角的变化可判断物体与否带电、带电的种类及带电的多少。电荷在电路中沿着一定的方向作有规律的定向移动便形成了电流。不同的导电材料中可以自由移动的电荷不同。在金属导体中,可以自由移动的电荷是电子。如图 1-3所示，电子在外电场的作用下逆着电场力的方向运动,于是在导体中浮现了电流。在某些电解液或气体中，可以自由移动的电荷是正离子或负离子，在外电场的作用下它们同样可以形成电流。由此可见，产生电流必须具有两个基本条件:物体内部存在能自由移动的电荷;外

6、部存在使自由电荷定向移动的电场,两者缺一不可。 (a）金属导体中的自由电子(b）金属导体中的电流 图1 金属导体中电流的形成 电流的大小常用电流强度来表达，其在数值上等于单位时间内流过某一导体横截面的电荷量（也称电量）。电流强度的计算公式为: I=q/t (-1） 式中,I表达电流强度,q表达在t时间内通过导体横截面的电量。 在国际单位制中,电量的单位是库仑（C)(简称库）,时间的单位是秒（s),电流的单位是安培(A)（简称安）,那么： 1安培=1库仑/1秒电流不仅有大小,并且尚有方向。习惯上规定正电荷移动的方向即为电流的方向。对于金属导体,由于作定向移动的是自由电子，因而电流的方向与其移动的

7、方向相反。实际分析电路时，电流的方向可以任意标定，任意标定的方向叫参照方向。当电流的分析成果为正值时,表白电流的实际方向与参照方向相似；为负值时，表白电流的实际方向与参照方向相反。需要注意,电流的参照方向一旦拟定，则电路分析的整个过程中都不能再随便改动。 如图1-所示，大小和方向不随时间变化的电流叫直流,也称恒定电流；方向不变,但大小随时间变化的电流叫脉动电流；大小和方向均随时间变化的电流叫交变电流。 （a)直流电流(b）脉动电流()交变电流 电路中电流的大小可以运用电流表进行测量。测量前应注意选择合适类型的电流表（测量直流电流应选择直流电流表,测量交变电流应选择交流电流表）,并注意电流表的量

8、程应不小于实际的电流,但是不能过大,否则测量误差较大。测量时电流表应串联在电路中,电流从表的正端流入,从负端流出。 二、电位与电压 .电位 物体处在不同的高度，具有不同的位能。相对高度越高，位能就越大。水总是从高水位流向低水位,而水位越高的地方位能也越大。电也是如此。电荷在电路中各点所具有的能量也是不等的。单位正电荷在某点具有的能量叫做该点的电位。电位是表达电路中某一点性质的物理量，它是一种相对的物理量。在电路分析中,要想拟定某一点A的电位，必须一方面选用一种参照点O，并规定O点的电位为零电位，然后再讨论A点相对于点的电位。 A点的电位定义为电场力将单位正电荷从点移到参照点O所作的功。电位的国

9、际单位与下面将简介的电压的国际单位相似，均为伏特(V)(简称伏）。如果电场力将正电荷q从A点移到点所作的功为A,则A点的电位UA的计算公式为： AWA/q (1-2） 参照点的选择原则上是任意的，但在研究实际问题时,一般选择大地(之因此选择大地为参照电位是由于大地容纳电荷的能力非常大，其电位比较稳定，不受局部电荷变化的影响)或无穷远处为零电位参照点。在电子线路中一般选择公共点或机壳作为参照点。在工业生产上,任何电气设备正常工作时,不该带电的金属部分都需要接地，使它们的电位与大地的电位均为零，以保证人身安全。 值得注意的是，电路中各点的电位是相对的,与参照点的选择有关。选择不同的参照点,电路中同

10、一点的电位也不同。但是参照点一旦选定，各点的电位也将是唯一拟定的值。如果某点的电位比参照点的电位高,则该点的电位为正值;如果某点的电位比参照点的电位低，则该点的电位为负值。 电路中两点间的电位之差即是两点间的电压也称为电位差。也就是将单位正电荷从电路中的一点移到另一点电场力所作功的大小。如果电场力将正电荷从点移到B点所作的功为WAB，则A点与B点的电压UAB的计算公式为： UAB= WBq (1-3） 如果A点的电位为A，B点的电位为UB,则A点与B点之间的电压UAB的计算公式为: B =UA-UB (1-4) 在国际单位制中,功的单位为焦耳()(简称焦）,电量的单位为库仑（C)(简称库）,电

11、压的单位为伏特()，那么: 1伏特=1焦耳/1库仑 电压的常用单位尚有千伏(k）、毫伏（mV)等。电压不仅有大小,也有方向。电压的实际方向规定为电位减少的方向,因此电压也常被称为电压降。电压是对电路中的两点而言的。例如，UB表达单位正电荷从电路中的A点运动到B点时电场力所作的功，于是A的方向是由A指向。在电路图中,电压的方向有时也称为是电压的极性,用“+”、“”两个符号表达。和电流同样，在电路分析中，任意两点之间电压的实际方向往往不能预先拟定，只有先假定一种参照方向，然后根据最后计算成果的正负来判断实际的方向。如果计算成果为正值,则电压的实际方向与假定的参照方向是一致的;否则,电压的实际方向与

12、假定的参照方向相反。 大小和方向不随时间变化的电压叫直流电压;大小和方向均随时间变化的电压叫交变电压。 电路中电压的大小可以运用电压表进行测量。测量前应注意选择合适类型的电压表(测量直流电压应选择直流电压表，测量交变电压应选择交流电压表）,并注意电压表的量程应不小于实际的电压，但是不能过大，否则测量误差较大。测量时电压表应并联在被测电压的两端,被测电压的“+”极性与表的正端相连，“-”极性与表的负端相连。三、电功与电功率 .电功 电流通过电炉时电能转换成了热能；电流通过电动机时电能转换成了机械能;电流通过电解槽时电能转换成了化学能。这些都阐明电流作了功,并且在作功的过程中,将电能转换成了其她形

13、式的能。电流作功事实上是电场力作功，因此，常用电功来衡量电能的大小。 根据电压的定义可知，正电荷q从A点移动到B点,电场力作的功W的计算公式为： W=qUB （1-)又根据电流的定义可得: q=It （1-6）将式(1-）代入式（-）,可得: W=UABI （1-7）在国际单位制中，电功的单位是焦耳(J）（简称焦。 2.电功率 单位时间内电场力所作的功称为电功率。也可以说成，单位时间内电路产生或消耗的电能叫做电功率。如果用P表达电功率，则: PW/=UBI (1-8） 由此可见,某段电路上的电功率与这段电路两端的电压和电路中的电流成正比。 在国际单位制中，电功率的单位为瓦特(W)，简称瓦。在实

14、际使用时,往往需要判断用电器和设备是吸取电功率还是发出电功率。这里给出一种简便的措施。在分析电路时,一方面假定电压的方向，然后将流过负载电流的方向设定为从电压的正端流向负端（这种参照方向称为关联参照方向)，在这种状况下，如果最后计算得到的功率是正值，则表白用电器消耗功率；如果最后计算成果为负值，则表白用电器吸取功率。相反,如果流过负载电流的方向设定为从电压的负端流向正端(这种参照方向称为非关联参照方向）,此时如果功率的计算成果为正值,则表白电器吸取功率；如果计算成果为负值,则表白电器消耗功率。 下图显示了电压和电流的关联参照方向以及非关联参照方向。 电功率可以运用功率表来测量。(a）关联参照方

15、向()非关联参照方向第三节 电源与电源的电动势 一、电源 把非电能转换成电能的设备称为电源。在电路中，电源以外的部分称为外电路；电源以内的部分称为内电路,如图1-7所示。 图7 内电路和外电路 每个电源均有两个电极,电位高的电极为正极，电位低的电极为负极。为了使电路中能维持一定的电流,电源内部存在一种非电场力（也称为电源力或局外力），它能使正电荷不断地汇集到正极，负电荷不断地汇集到负极,从而使电源的两极存在一定的电位差。 二、电源的电动势 为了衡量电源将其她形式的能转换成电能的能力，我们采用电动势这个物理量。电动势定义为:在电源内部，非电场力将单位正电荷从电源负极经电源内部移动到电源正极所作的

16、功。 在国际单位制中,电动势的单位是伏特。电动势不仅有大小，尚有方向。电动势的大小等于电源两端的电位差，它只取决于电源自身的性质，与外电路的性质以及与否接通外电路无关。每个电源均有一定的电动势。电动势的方向一般规定为由电源的负极指向正极,即非电场力推动正电荷运动的方向。 三、电压源和电流源 电源两端保持固定电压值不变的电源称为抱负电压源。它有两个基本的性质:电源的端电压或者电源的电动势是拟定的值，与流过的电流无关；流过电源的电流的大小由外电路决定。事实上，抱负的电压源是不存在的。任何类型的电压源的内部都存在电阻,因而电流流过时总要消耗一定的电能。实际的电压源常运用一种抱负电压源和一种电阻串联的

17、形式来等效。电压源的电路符号如图1-8所示。 （a)抱负电压源 （b)实际电压源 图1电压源的电路符号 可以提供一定电流的电源称为抱负电流源。它有两个基本性质:电源对外输出的电流是拟定的值，与电源两端电压无关;电源两端电压的大小由外电路决定。抱负的电流源在实际中也是不存在的。实际的电流源常运用一种抱负的电流源和一种电阻并联的形式来等效。电流源的电路符号如图19所示。 （a)抱负电流源(）实际电流源 图1-电流源的电路符号第四节 电阻和欧姆定律 一、电阻 流过导体的电流是由自由电子的定向移动形成的。自由电子在移动过程中并不是畅通无阻的，构成导体的其她粒子要跟它们互相碰撞,从而阻碍自由电子的定向移

18、动。这种阻碍作用的大小可运用电阻来表征。 电阻的国际单位为欧姆(）(简称欧)。常用的电阻单位有千欧（k）、兆欧(M） 任何物质均有电阻。不同的物体对电流的阻碍作用是不同的。实验表白，金属导体的电阻是由它自身的物理性质(即导体的长短、粗细、材料性质和温度等）决定的。在温度不变的条件下，导体的电阻与它的长度l成正比，与它的横截面积S成反比,即: R=l/S (1-） 式中，为构成导体的材料的电阻率。式(1-）所反映的关系叫做电阻定律，它是拟定导体电阻值的定律。 电阻率是用来表达物质电阻特性的物理量。在一定温度下,用某种材料制成长为1m、横截面积为1m的导体，其所具有的电阻在数值上便等于这种材料的电

19、阻率。电阻率的国际单位是欧米（m)。 电阻率与材料的性质和温度有关,与尺寸无关。不同材料的电阻率是不同的,同一材料在不同温度下的电阻率也是不同的。但是，在一定温度下，对于同一种材料，其电阻率是常数。材料的电阻率越大，表白材料的导电性能越差。 电阻率随温度的变化可以运用温度系数来表达，即温度升高时,电阻率所变动的数值。在温度变化不大的范畴内，几乎所有金属的电阻率都随温度作线性变化，即: =0(t） （-0) 式中，为0时的电阻率，为电阻率的温度系数,t为摄氏温度的变化量。 二、欧姆定律 在简介电源时曾提到，实际的电路涉及两部分：内电路和外电路。下面我们讨论简朴电路的欧姆定律。对于图-10所示的电

20、路，电源的电动势E和内阻r构成内电路,负载电阻构成外电路。 图110简朴闭合电路模型 1部分电路的欧姆定律 初中物理简介了对于一段电阻电路,电路中的电流强度与加在这段电路两端的电压U成正比，与电阻成反比,这个规律只是针对整个电路的其中一部分而言的，因此也被称为部分电路的欧姆定律,用公式表达如下： I=U/ （1） 根据式（1),如果已知电压、电流、电阻3个物理量中的任意两个,可以求出另一种物理量。 .全电路的欧姆定律 部分电路的欧姆定律所研究的对象只是电路的一部分,而实际应用中往往遇到涉及电源在内的整个电路。为了拟定这时电路中的电压和电流,可以采用能量守恒定律和焦耳定律来讨论。 对于图11所示

21、电路,根据能量守恒定律可知,电动势提供的功率等于电源内阻、负载电阻R消耗的功率之和，即： I=Ui +URI (112） 式中,Ur是电源内阻r上的电压,称为内电压；UR是整个外电路负载R上的电压,称为外电压，也叫做路端电压;是电路中的电流。于是： = r+ U （1-) 根据部分电路的欧姆定律，内阻和电阻上的电压又可写成： Ur r （1-1) R IR （1-15） 把式(-1）和式(1-5)代入式（113)，得到E=+R,进一步整顿可得: =E(R) (1-16） 式（1-1)表白,闭合电路中的电流强度跟电源的电动势成正比，跟电路的总电阻（外电阻与内电阻之和)成反比。这一规律便是全电路的

22、欧姆定律。 3电源的外特性 根据式（1-16）还可以得到： URIr(17) 它给出了电路的端电压UR与负载电流之间的变化关系,称为电源的外特性。显然，当R增大时,I减小,路端电压将增大。当R很大时,电路相称于开路,I0,URE;当R很小时，电路相称于短路，IE/r，0。由于电源的内阻一般很小，一旦负载短路,电路中的电流将变得很大，这样很容易损坏电源,甚至引起火灾,因此要尽量的避免让负载短路。 4.电阻元件上消耗的能量与功率 根据全电路的欧姆定律可知，随着负载的变化,电路的端电压也会发生相应的变化,电路中的电流也会变化，从而负载上消耗的功率也随着发生变化。计算外电阻消耗的功率P有多种措施。如：

23、 PURIIR=UR/ （1-1） 又如： EIUI=I-I2r （119） 理论分析表白,当外电路的负载电阻R等于电源内阻r时,即=r,负载电阻从电源获得的功率最大。 PaE2/4rE2/R （1-2） 5.伏安特性曲线 在温度一定的条件下，在电阻元件上加不同的电压时测得不同的电流，然后在直角坐标系中,以电压为横坐标,电流为纵坐标，可画出U-I关系曲线,叫做电阻元件的伏安特性曲线。如果电阻元件的伏安特性曲线是通过坐标原点的直线，则这种电阻称为线性电阻，如图1-14(a)所示。线性电阻的阻值是常数，与其两端的电压以及流过其两端的电流无关。如果电阻元件的伏安特性曲线并不是直线，或者其是直线但不通

24、过坐标原点，则这种电阻称为非线性电阻,如图114()所示。非线性电阻的阻值不是常数，它随电压和电流的变化而变化。欧姆定律只合用于线性电阻电路,不合用于非线性电阻电路。 （a）线性电阻 (b）非线性电阻 图1-14电阻的伏安特性曲线第五节 焦耳楞次定律 一、焦耳楞次定律 在平常生活中，我们常用到电炉、电饭锅、电热毯、电暖器等家用电器。它们有一种共同的特点，就是通电后可以发热。那么,电和热之间有什么关系呢？这就是电流的热效应。 英国物理学家焦耳和俄罗斯物理学家楞次分别采用不同的实验措施，通过艰苦的摸索，发现了通电导体产生热量这一客观规律。为了纪念这两位科学家做出的奉献，目前人们就把电流热效应所遵从

25、的客观规律叫做焦耳楞次定律。焦耳楞次定律的内容是:电流流过导体产生的热量与电流强度的平方、导体的电阻和通电时间成正比。用公式可以写成： I2R (1) 式中,I为通过导体的电流,R为导体的电阻,t为通电时间，Q为导体内部产生的热量。热量的国际单位是焦耳(J）。如果用卡（cak)作为热量的单位，有=.ca。 二、电功和电热 我们懂得,电流流过电路时电场力要作功,而电流流过具有电阻的电路时，电阻要发热。那么电流作的功与它产生的电热有什么关系呢? 如果电路中只具有电阻,即所谓纯电阻电路，此时电流所作的功完全被电阻消耗掉，转化成了电阻的热能。如果电路中除了具有电阻外,还具有其她元件，那么电流所作的功的一部分转化成了电能，其她部分转化成了热能、化学能或其她形式的能。也就是说,只有在纯电阻电路中,电功才等于电热。在非纯电阻电路中,要注意电功和电热的区别。