极限和导数拓展讲义

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1、极限和导数本讲提示本讲义编写的目的是对于高中物理中常用的微积分知识做一种相对体系的简介，并指引同窗在实际的物理情景中应用。讲义在内容上注重讲清数学知识的概念与思维方式,相对于野蛮的“摔公式”教学措施,同窗们能一定限度上领略微积分的奇妙与美感。本节知识提纲数列极限:数列极限的定义，数列极限的计算2函数极限：函数极限的定义，物理中极限的使用3导数：导数扩展了物理量的定义。掌握导数的几何意义,基本求导公式,求导运算法则最后我们一贯的反对学习数学只关怀数学公式怎么使用的态度，这种状况在喜欢物理的同窗中非常普遍,这种心态的学习在物理上一定也是走不远的。本讲义实际解说的是很不严密的，替代不了真正的数学课,

2、建议有爱好的同窗课后阅读提高对于数学的理解。知识模块第一部分 数列极限知识点睛先思考这个问题和1哪个大?纯洁而朴素的想法如下：，,因此无限循环小数不不小于1。然而事实并非如此。令，则有：相减得到: 因此为理解释这样的事情,我们做如下分析，构造数列:显然数列里面的每一项都是不不小于1的。但是并不在这个数列中。由于数列里面每一项都是有限小数，是无限小数。当项数不断增大的时候不断接近,却始终不等于。我们这样定义数列的极限：如果存在一种实数使得:对于任意的实数,都存在一种整数,使得对于任意，,那么就叫是数列的极限，记作。否则叫数列没有极限。可以这样形象地理解这个定义:当很大的时候，与要多接近就有多接近

3、；越大，与就越接近。但是并不规定要等于。回到刚刚的例子,是数列的极限。证明如下:对于任意一种实数，总有一种整数使得,则对于，。按照极限的定义是数列的极限，同理也是数列的极限，两者是相等的。不加证明的给出几种定理,有爱好的同窗可以自己证明:定理如果数列存在极限和,定理 如果数列的极限存在,则其无穷子数列极限存在，并于原数列相等。定理 单调有界数列一定存在极限定理 夹逼定理如果数列，并且的极限都是，则的极限也是定理如果数列的极限存在,那么其子数列极限一定存在并且与原极限相等注意：数列的极限反映的是数列的变化趋势,是一种数,这个数并不规定在这个数列中浮现。下面给出某些运算时常用的定理：定理如果两数列

4、分别存在极限、，则两数列和数列的极限为定理 如果两数列分别存在极限、,则两数列商数列的极限为一般在实际计算极限的时候不会真的按照定义证明,而是使用某些既有的结论简化计算。一般计算极限的措施：如果一种数列的极限存在，并且满足一元初等运算的条件（例如根号下面数不小于等于0，对数的底数不小于，不等于1)，则做一元运算后的极限(如果存在),等于先取数列的极限，然后对极限进行一元运算的成果，例如指数、对数、三角函数；如果两数列分别存在极限,则在满足二元初等运算一般条件的时候，两个数列二元运算后数列记得极限（如果存在）等于两数列取极限然后再做二元运算，例如加法、乘法、除法、乘方等。如果发现体现式的某些部分

5、不满足以上条件的时候,而整体的极限也许存在，例如形如0/0、无穷/无穷、无穷-无穷,应当设法将发散的其她部分组和，以盼望得到可以鉴定的成果。例题精讲【例1】 一尺之棰，日取其半，万世不竭。做出数列等于第n天的捶的长度。使用极限的定义证明该数列的极限为0。解析 不失一般性,另,则对于任意,令，方括号代表取整,则对于任意，有，按照定义,的极限是0。【例2】 阐明下列数列与否有极限,如果有极限，极限为多少。（1）； ; ; ;（2）易证明和分别都不存在极限,它们的差或者商有极限么？解析(1) 1、极限为1 常数列的极限显然是其自己、对于任意，令，则对于任意,按定义的极限为03、同上面一题，易证的极限

6、是。这样、不存在极限。取出为偶数的子数列，极限为1，为奇数的子数列极限为-1，两者不等，因此极限不存在。（2)，易证的极限是0,因此的极限是0,同理商的极限是.【例3】 把一种篮球从离地面5米高的地方静止释放，假设其受的阻力大小恒定,为重力的一半,篮球落地后与地面碰撞过程中能量几乎不损失，计算篮球最后的总路程。 【答案】1米【例4】 证明存在,并且。（自学）事实上这是自然底数的定义式：解析(当）因此;而因此可以证明是一种递增数列，递增有限数列存在极限。目前把称为自然底数，记做,通过计算得到现已证明是一种无限不循环小数。【例5】 有一杯纯酒精，上方有一种阀门,能缓缓流入水，并在下方以相似的流量漏

7、出液体,保证杯子是满的。假设水和酒精混合之后体积不变，并且流速足够慢，以至于每个时刻都可以觉得水和酒精混合均匀。问当上方补充的水的体积达到一杯的时候,杯中酒精的浓度。解析 假设把每次补充的水，放出的液体，这样酒精浓度变为，反复n次之后，酒精浓度为。而,因此 巩固练习：练习： 阐明下列数列与否有极限，如果有极限，极限为多少。；;答案不存在；0第二部分 函数极限知识点睛有时候我们关怀，当函数的自变量趋于某一种位置的时候,函数值的变化趋势。例如观测函数的图像。这个函数在的位置没有定义，但是当趋于0的时候，函数值平稳的趋近于1。见下表：sin（x)/x10.841470980.10.99810.10.

8、9998333.000.99999983我们用如下的措施描述函数在某一点的渐进性为:对于函数，如果其在区间，内有定义，并且存在使得，对于任意,存在,使得对于任意,那么称在点处存在右极限，记做类似的可以定义左极限，,如果左极限等于右极限,则不辨别两者,直接称为函数在存在极限,记做：。对于持续函数，定义域内极限总是存在的，并且有左极限等于右极限，并且就等于其自身在那一点的函数值。数列极限的多种运算法则和定理一般状况下都合用于函数极限的运算。类似的，可以定义函数在无穷远点的极限：一种函数在区间内有定义,为任意实数，如果存在使得,对于任意,存在,使得对于任意，有,那么称当趋于正无穷时有极限，记为。类似

9、的可以定义当趋于负无穷时有极限,记为。有时候当趋近于某个数，或者趋向于无穷大时,函数值“要多大有多大”(其实就是把极限定义中的换为),这时候形象的记做:。读作时,趋向于无穷。例如。这代表在这一点的极限不存在，并且是以趋向于无穷的方式不存在。一种极限不存在并不一定意味着它趋于无穷,例如，这个函数的极限并不存在,并且它也不趋向于无穷，而是在-1到之间来回振荡。和计算数列的极限同样,实际计算函数极限的时候也不会每次都用极限的定义计算。实际操作的时候会先观测极限存在的状况。有某些基本的函数直接懂得极限的状况。例如，时趋于无穷，时等于。然后尽量把函数化成几部分的初等运算,而每一种部分极限都是存在的,并且

10、使部分之间的运算不浮现发散。这时候可以先求每一部分的极限,然后再对各部分的极限进行初等运算,得到最后的极限。极限在物理学中的应用是广泛的。回忆秋季第一讲，瞬时速度、瞬时加速度都是运用极限定义的:；例如对于匀加速直线运动:同理计算瞬时加速度。例题精讲【例6】 证明xxsin xtan x解析 从图上直接读出 ；容易证明 ；于是由夹逼定理,于是。【例7】 鉴定下列极限与否存在。如果存在，求出这些极限;；; 解析 、（有人类比得到 5)、 有界,而趋于无穷，因此4、5、【例8】 阐明下列极限与否存在，如果存在计算下列极限（自学)；解析 1、 2、【例9】 某物体在做直线运动，运动方程为,求其速度与加

11、速度随时间的关系解析 第三部分导数知识点睛1 导数的引入观测平均速度的定义：。瞬时速度是上面式子时间差趋于的成果。可见瞬时速度并不是近似值,而是通过极限能获得严格定义的。我们把这样的极限叫做位移随着时间的导数：。注意导数不是和乘法和除法同样的二元函数,而是反映了函数值随着自变量的变化关系。一种物理量随着另一种物理量的变化率也常常是一种物理量。例如初中学过的两个公式:;。前一种公式当让是时刻成立的,虽然和随时间变化，计算出来的量就是目前时刻的电流值;然而如果把相似的想法放到第二个公式成果就荒唐了。只有当电流不变的时候才对的。由于第一种方式是瞬时的方程，第二个方程描述的一种过程,算出来的是平均值。

12、只有当的时候,成果才是某一时刻的电流。像第二个这样的方程里面的除法，实质上是需要取极限,变成求导数。从这个意义上讲，导数扩展了物理量的定义，例如:加速度是速度随时间的导数 ；物体受到的合外力等于动量的随时间导数 ;力等于其做功随位移的变化率 。2导数的定义观测函数上的两个点和。连接这两个点得到函数的一条割线。割线的斜率是。当趋于0时,割线也就趋近于切线。于是我们得到函数上一点切线斜率的公式:如果这个极限存在,也就表白函数在这一点的切线能唯一拟定。显然切线的斜率是切点横坐标的函数。我们叫这样的函数叫做原函数的导函数，简称导数。记号:当上面取极限的方式是从右边趋于0时，得到的导数叫做右导数,从左边

13、趋于0时，得到的导数叫左导数。“正常”的函数(由初等函数构成,持续,没有发散)左导数等于右导数。某些常用的函数的导数可以直接按定义计算。多项式：我们不加证明的给出,函数有定义的时候，对于任意,三角函数:同理指数函数:对数函数：对数函数作为指数函数的反函数,其切线的斜率等于指数函数的切线的倒数。指数函数在(）点的斜率为，因此对数函数在（)点斜率为本来的纵坐标的倒数,即目前横坐标的倒数,因此以上是某些初等函数的求导公式，人们务必牢记。3求导法则31加法的导数等于导数的加法。3.2 求导数:记忆：乘法的导数等于第一种导数乘以第二个+第二个导数乘以第一种推论记忆：除法的导数 等于分母不动乘以分子导数减

14、去分子不动乘以分母导数，再除以分母平方。3.3 求导数：记忆：复合函数的导数,两个函数分别求导数再相乘。不管多复杂的函数的初等函数复合而成的函数都可以运用上面的求导法则进行计算。从这个意义上讲,是没有求导我们不会计算的。【例10】 计算下面导数。各函数自变量均在定义域内。；;；; 解析 略【例11】 求下列函数的导数（自学)；;；;；解析、2、3、4、5、【例12】 计算下面导数。各函数自变量均在定义域内。(自学)；;解析1、2、解法A ;解法B 体会换元的想法令则；;3、体会原函数和反函数的斜率互为倒数;4、【例13】 一种物体作半径为,角速度的逆时针匀速圆周运动。取圆心作为原点，初始位置状

15、态在轴上,写出,y方向的位移与时间关系。通过求导数得到速度、加速度与时间关系,并于之前学圆周运动的时候的结论进行比较。xy0 解析 ,;；解释：速度大小,沿着切向；解释:加速度大小，沿着法向指向圆心。【例14】 物理受到的合力等于其动量随时间的变化率。此前学的持续体受力问题可以用这样措施解决。（09清华自主招生）一质量为、长为的柔软绳自由悬垂,下端恰与一台秤秤盘接触（如图）.某时刻放开柔软绳上端，求台秤的最大读数.【解析】一方面分析绳子内部无相无作用(可以通过绳子参照系观测，证明每一点相对地面自由落体)得到；于是得到绳子整体的动量:绳子受力为于是得到支持力为【例15】 证明抛物线一种焦点发出的

16、光线通过抛物面镜面反射后变成平行光。已知抛物线方程：，焦点,;解析 先假设结论对的，验证反射定律即可对于抛物线上一点，切线斜率为，因此法线斜率为因此法线与出射光线夹角正切为从焦点到直线斜率为，则入射光线与出射光线夹角正切为,反射定律成立。第四部分导数在运动学中的应用知识点睛如果能写出一种物体的位移随时间关系,那么直接求导数就可以得到速度和加速的。受到几何条件约束的物体,各个参数要满足几何条件带来的约束方程。这种情境下各参数的变化率也会满足约束关系。我们之前总结了几种常用模型:接触、滚动、一根杆上两点，并给出了这些模型中的速度和加速度的约束关系。实质上速度约束关系是由位移约束关系求导得到的,加速

17、度约束关系是由速度约束关系求导数得到的。在解决实际问题的时候,直接写我们总结的模型中的速度加速度约束关系和写出位移约束关系然后求导数是完全等价的。如果模型比较复杂，或者拿不准用哪个模型,可以考虑用后一种措施来做。【例16】 如图一根杆以速度匀速向下运动,通过一种静止的半径为圆。求杆和圆的右边交点的速度和加速度。（交点与圆心连线位置为)解析 一方面用此前的速度、加速关联求解一遍。用求导措施解决此类问题一般先选一种以便的变量例如,用来和的导数描述其她所有变量。以圆心为原点建立平面直角坐标系。交点的坐标纵坐标为。有;；交点的横坐标纵坐标为：;即求出了速度；【例17】 如图一长度为杆铰接在点,第二根杆

18、长度也为,铰接在第一根杆末端的点,第二根杆搭在墙壁上。如图两根杆位型如图所示。以角速度顺时针匀速转动。问墙上点的速度。BAO【解析】一方面用此前的速度、加速关联求解一遍。按题意，因此需要把用表达。点纵坐标为 点横坐标为约束条件是墙不能动，因此；于是点速度（取向上为正）巩固练习1.（清华自主）一根水平杆固定,另一根杆以均匀角速度绕着与第一根杆距离为的点顺时针旋转。问交点加速度。D解析交点横坐标，按定义则2.写出斜抛运动的运动方程，通过求导得到速度和加速度随时间关系。(选做）证明椭圆一种焦点发出的光线通过椭圆圆周反射后会达到另一种焦点。椭圆方程:；焦点：学而思快讯日前,高校自主招生考试已经落下帷幕

19、。物理方面,据不完全记录,学而思命中华约北约原题4道,其中华约2题,北约2题。此题全是出目前学而思自主招生讲义中的原题。同步学而思物理竞赛班高一高二的讲义完全覆盖华约北约原题。各位竞赛班的“小妖怪”们,发达了你懂得吗?微积分诞生极限的产生 公元前三世纪,古希腊的阿基米德在研究解决抛物弓形的面积、球和球冠面积、螺线下面积和旋转双曲体的体积的问题中,就隐含着近代积分学的思想。作为微分学基本的极限理论来说，早在古代以有比较清晰的论述。例如国内的庄周所著的庄子一书的“天下篇”中，记有“一尺之棰，日取其半,万世不竭”。三国时期的刘徽在她的割圆术中提到“割之弥细,所失弥小，割之又割,以至于不可割，则与圆周

20、和体而无所失矣。”这些都是朴素的、也是很典型的极限概念。微积分产生 到了十七世纪，有许多科学问题需要解决，这些问题也就成了促使微积分产生的因素。归结起来,大概有四种重要类型的问题:第一类是研究运动的时候直接浮现的,也就是求即时速度的问题。第二类问题是求曲线的切线的问题。第三类问题是求函数的最大值和最小值问题。第四类问题是求曲线长、曲线围成的面积、曲面围成的体积、物体的重心、一种体积相称大的物体作用于另一物体上的引力。十七世纪的许多出名的数学家、天文学家、物理学家都为解决上述几类问题作了大量的研究工作，如法国的费马、笛卡尔、罗伯瓦、笛沙格；英国的巴罗、瓦里士；德国的开普勒；意大利的卡瓦列利等人都

21、提出许多很有建树的理论。为微积分的创立做出了奉献。 十七世纪下半叶，在前人工作的基本上，英国大科学家牛顿和德国数学家莱布尼茨分别在自己的国度里独自研究和完毕了微积分的创立工作,虽然这只是十分初步的工作。她们的最大功绩是把两个貌似毫不有关的问题联系在一起,一种是切线问题(微分学的中心问题）,一种是求积问题(积分学的中心问题)。 牛顿和莱布尼茨建立微积分的出发点是直观的无穷小量,因此这门学科初期也称为无穷小分析,这正是目前数学中分析学这一大分支名称的来源。牛顿研究微积分着重于从运动学来考虑,莱布尼茨却是侧重于几何学来考虑的。牛顿 牛顿在1671年写了流数法和无穷级数,这本书直到173年才出版,它在

22、这本书里指出，变量是由点、线、面的持续运动产生的,否认了此前自己觉得的变量是无穷小元素的静止集合。她把持续变量叫做流动量，把这些流动量的导数叫做流数。牛顿在流数术中所提出的中心问题是:已知持续运动的途径，求给定期刻的速度(微分法）；已知运动的速度求给定期间内通过的路程（积分法)。莱布尼茨德国的莱布尼茨是一种博才多学的学者，184年,她刊登了目前世界上觉得是最早的微积分文献，这篇文章有一种很长并且很古怪的名字一种求极大极小和切线的新措施，它也合用于分式和无理量，以及这种新措施的奇妙类型的计算。就是这样一篇说理也颇模糊的文章,却有划时代的意义。它已具有现代的微分符号和基本微分法则。16年，莱布尼茨

23、刊登了第一篇积分学的文献。她是历史上最伟大的符号学者之一，她所创设的微积分符号,远远优于牛顿的符号,这对微积分的发展有极大的影响。目前我们使用的微积分通用符号就是当时莱布尼茨精心选用的。微积分学的创立的意义 微积分学的创立,极大地推动了数学的发展，过去诸多初等数学束手无策的问题，运用微积分，往往迎刃而解,显示出微积分学的不凡威力。 前面已经提到，一门科学的创立决不是某一种人的业绩,她必然是通过多少人的努力后,在积累了大量成果的基本上,最后由某个人或几种人总结完毕的。微积分也是这样。 不幸的是,由于人们在欣赏微积分的宏伟功能之余,在提出谁是这门学科的创立者的时候,居然引起了一场悍然大波，导致了欧

24、洲大陆的数学家和英国数学家的长期对立。英国数学在一种时期里闭关锁国,囿于民族偏见，过于拘泥在牛顿的“流数术”中停步不前,因而数学发展整整落后了一百年。其实，牛顿和莱布尼茨分别是自己独立研究,在大体上相近的时间里先后完毕的。比较特殊的是牛顿创立微积分要比莱布尼茨早左右，但是正式公开刊登微积分这一理论，莱布尼茨却要比牛顿刊登早三年。她们的研究各有长处,也都各有短处。那时候，由于民族偏见,有关发明优先权的争论竟从199年始延续了一百近年。应当指出,这是和历史上任何一项重大理论的完毕都要经历一段时间同样,牛顿和莱布尼茨的工作也都是很不完善的。她们在无穷和无穷小量这个问题上，其说不一，十分模糊。牛顿的无

25、穷小量,有时候是零,有时候不是零而是有限的小量；莱布尼茨的也不能自圆其说。这些基本方面的缺陷，最后导致了第二次数学危机的产生。 直到19世纪初，法国科学学院的科学家以柯西为首，对微积分的理论进行了认真研究，建立了极限理论,后来又通过德国数学家维尔斯特拉斯进一步的严格化，使极限理论成为了微积分的坚定基本。才使微积分进一步的发展开来。任何新兴的、具有无量前程的科学成就都吸引着广大的科学工作者。在微积分的历史上也闪烁着这样的某些明星：瑞士的雅科布贝努利和她的兄弟约翰贝努利、欧拉、法国的拉格朗日、柯西 欧氏几何也好,上古和中世纪的代数学也好，都是一种常量数学,微积分才是真正的变量数学,是数学中的大革命。微积分是高等数学的重要分支,不只是局限在解决力学中的变速问题,它驰骋在近代和现代科学技术园地里，建立了数不清的丰功伟绩。