高三物理第二轮复习方略12

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1、高三物理第二轮复习方略一、第二轮复习什么?第二轮复习的任务和特点高三物理通过第一轮的复习，学生大都能掌握物理学中的基本概念 、规律及其一般应用。但这些方面的知识,总的感觉是比较零散的,学生的综合应用能力还不是很强。在第二轮复习中,首要的任务是把整个高中的物理知识网络化 、系统化，把所学的知识点根据其内在联系连成线，铺成面,织成网,疏理出知识构造，使之有机地结合在一起。此外，要在理解的基本上，可以综合各部分的内容,进一步提高解题能力。即整合知识,综合提高，灵活运用。1 系统构建知识体系第一轮复习已经初步建立起物理学的知识系统，但由于是分章节复习，知识点还是比较零散。第二轮复习时就要从整体的高度重

2、新结识所学的知识，突出主干知识，抓住重点，理解知识点间的纵横联系,从而构建一种完整的知识构造体系。如复习力学知识时,要理解受力分析和运动过程分析是整个力学的基本,而牛顿运动定律则将因素（力)和成果(加速度）联系起来，为解决力学问题提供了完整的措施,曲线运动和振动部分属于牛顿运动定律的应用,动量和机械能则从时间和空间的角度开辟理解决力学问题的此外两条新途径，提供了求解系统问题 、守恒问题等更为简便的措施。这样整个力学知识就不再是孤立和零散的，而是研究力和运动关系的一种有机整体。2. 专项复习，综合提高高考的命题立意是“能力立意”,在完毕基本知识 、基本措施复习的前提下，学科能力的逐渐培养和针对性

3、训练是第二轮复习的重要任务。环绕力 、电等主干知识，突破知识分类,做好专项复习。采用归类 、对比的措施,加深对双基知识的理解，并提高综合 、分析的能力。例如物理图象的知识,本来分散于力学 、电学等各章节，初学时一般只能就事论事,掌握的是一种图象的某个方面的意义。复习时若还是简朴反复一遍,结识必然还是支离破碎,不能提高综合认知能力。可以搞一种“物理图象 ”的专项,综合一下已有的对图象的多种结识，就能从图象的意义 、截距 、斜率 、图线下的面积等诸多方面全方位结识图象的物理含义。这样,对图象的结识 、解释、翻译的能力便得到了提高,再去解决同类的问题，困难也就减少了。这样复习，既巩固对有关基本知识的

4、理解,又站在更高层次获得对知识更全面 、更进一步的掌握，复习的效果必有质的提高。 . 注重实验复习。注意开展研究性学习 物理学是一门以实验为基本的学科。实验能力是高考的规定,也是将来从事科学研究的基本。高考物理规定考生掌握考试大纲中规定的19 个学生实验，涉及实验的目的 、实验的原理和实验环节,会控制实验条件和会使用实验仪器,会观测和分析实验现象,解释实验成果(数据）并得出实验结论,可以根据规定设计简朴的实验方案。无论是一般实验还是设计性实验都是以基本仪器的使用及实验操作为载体的,因此，熟悉考试大纲中 13 种仪器的使用，掌握实验操作的环节与措施，仍是实验复习的重要环节。考生要亲自动手操作，动

5、脑思考,独立去完毕实验。注重实验能力的迁移和实验设计，要理解下列实验设计原则： 可行性原则。实验方案根据的原理应当符合物理规律,并切实可行。 安全性原则。方案的实行要安全可靠,不会对人及仪器导致损伤。 精确性原则。尽量减小实验误差，提高测量值的精确度。简约性原则。实验应当便于操作,直观易读数,电学实验还要符合连接线路简朴明了,实验过程中节电 、耗能少。以上原则一般要综合兼顾考虑。4.培养良好的物理思维，训练规范的解题习惯 目前,客观性的选择题呈减少的趋势,非选择题相对地增长。增长非选择题量可以侧重对思考和答题过程的考察,有利于考察考生的多种能力,如审题能力 、思维能力、推理能力 、文字体现能力

6、等。因此复习中要注重体现能力的培养,使之将对物理问题的分析 、解决的思维过程展目前试卷上,把推理过程对的地体现出来。 5. 积极调节心态,增强应试心理素质 掌握知识的水平与运用知识解决问题的水平是高考成功的硬件,而在考前 、考中的心态调节是高考成功的软件.可以形象地说,高考既是打知识战也是打心理战,越是临近高考，心态的作用越是突出。考试心态状况制约着综合能力的发挥，心态好就能正常甚至超常发挥，心态差就也许发挥失常。 高考不仅是考察考生的知识和能力,并且还进一步考察考生的综合素质和发展潜力。考生的心理素质对高考备考复习及高考临场发挥的影响不可忽视。有的考生平时成绩相称杰出，可是一到正式考试就不行

7、,问题就出在心理素质上。某些考生由于不相信自己的实力，一方面在心理上打垮了自己，因而发慌心虚 、手忙脚乱，平时得心应手的试题也答不上来。考生应带着一颗平常心去迎接高考,做最坏的打算,然后去争取最佳的成果,这样想问题反而可以使心情安静下来,并能自如应对多种复杂局面。此外,在复习的后期阶段，特别要针对自己的具体状况,恰本地提出奋斗目的,脚踏实地地实现它们,使自己在付出努力之后,可以不断地体会成功的喜悦。对于偶尔的失误,应精确地分析问题产生的因素，使下一步的复习更具有针对性。二 、如何进行第二轮复习（一)强化分析问题 、解决问题的多种措施 中学物理解题中波及到许多科学思维措施,由此而产生的解题措施和

8、解题技巧诸多,这里将高中物理解题中常常要用到的几种科学思维措施作某些简介。. 等效法等效法是从效果的等同的角度出发把复杂的物理现象 、物理过程转化为抱负的、简朴的 、等效的物理现象和过程来研究和解决问题的一种科学思维措施。中学物理中，等效的思想应用很广泛,如力的合成与分解 、运动的合成与分解、单摆的等效摆长和等效重力加速度等都是等效法的具体应用。在学习物理的过程中,若能将等效法渗入到对物理过程的分析中去，不仅可以使我们对物理问题的分析和解答变得简捷，并且对灵活运用知识，增进知识 、技能和能力的迁移，都会有很大的协助。力的等效。合力与分力具有等效性，运用这种等效性，可将物体所受的多种恒力等效为一

9、种力，也可将一种力按力的效果等效分解为多种力，从而减少解题的复杂性和难度，使问题得到迅速、简捷的解答。 运动的等效。建立等效运动的措施是多样的。运用合运动与分运动的等效性,可将一种复杂的运动分解为几种简朴的、熟知的运动。通过发散思维将间断的匀加速运动等效为一种完整的 、持续的匀加速运动。通过逆向思维将匀减速运动等效为一种相反方向的匀加速运动等。电路的等效。有关电路分析和计算的题目,虽然波及到的物理过程和能量的转化状况较为单一，但是在元器件拟定的状况下，线路的连接方式却是千变万化的。多数电路中电子元件的串并联关系一目了然,不需要对电路进行等效转换，但有些电路图中的元件的连接方式并非一下就能看明白

10、,这就需要在计算之前对电路的连接方式进行分析,并进一步画出其等效电路图。学会画等效电路图是中学阶段必须具有的能力之一。 物理模型的等效。物理模型的等效就是对不熟悉的物理模型与熟悉的物理模型作分析比较,找出两者在某方面的等效性，从而将熟悉模型的已知结论应用到不熟悉的物理模型上去的过程。物理学中已建立诸多的物理模型，如质点 、单摆 、简谐运动等。运用它们可以去解决诸多复杂 、陌生的物理模型和物理问题。例1. 在离地面高度为 h ,离竖直光滑墙的水平距离为 s1处,有一小球以 v 的初速度向墙水平抛出,如图 1 所示。球与墙发生弹性碰撞后落在地上 A点,不考虑碰撞时间，则落地点到墙的距离 A 为多少

11、 ?voAOs2s1h图 1voAOs2s1h图 2分析与解答： 由于墙壁光滑且碰撞为弹性碰撞，因此球与墙碰撞后的运动与没有墙时的运动有关墙对称,即小球的实际运动可等效为一种完整的平抛运动,如图 2 所示.设小球做完整平抛运动的时间为 t，则有 h = 。小球做完整平抛运动的水平位移为 s vo t由对称性知,小球的落地点到墙的距离 = s- 。由以上各式解得 =vo- s 。（若分阶段求解,则难度较大,容易出错）2. 对称法对称法就是运用给定物理问题在构造上的对称性或物理过程在空间 、时间上的对称性来分析 、解决物理问题的一种科学的思维措施。 力的对称性：受力分析时,若物理问题的构造及其她限

12、制条件具有对称性,则该物理问题中力的作用也具有对称性。 竖直上抛运动、平抛运动在不计空气阻力时具有可逆性,逆运动与原运动具有对称性。 简谐运动的对称中心就是平衡位置。振子在平衡位置两侧任意互相对称的位置上,受到的合力 、具有的加速度和速度大小相似。通过对称轨迹的时间 、合外力的冲量大小 、合外力的功相等。例2.(全国卷T15)某物体左右两侧各有一竖直放置的平面镜，两平面镜相对平行,物体距离左镜 4m,右镜 8 m,如图 3 所示，物体在左镜所成的像中从右向左数的第三个与物体的距离是（B)A.2 B.2 C 0 m D. 48 m分析与解答：平面镜成像的特点是: 平面镜总是成正立的 、等大的虚像

13、 。 平面镜所成之像总是物、像有关平面镜对称。由于物体距左镜 m，距右镜 8 m,其所成之像的分布如图2 所示,由像的分布图可知,物体在左镜所成的像中从右向左数的第三个与物体的距离 s28 4 = 2 m 。 B选项对的 。1234m4m8m8m20m20m16m16m28m28m图 34m8m例3.h/2xyOPNoAB图 4 (全国卷T2)（21分) 如图 4 所示，在 x 轴下方有匀强磁场,磁感应强度大小为B，方向垂直于 平面向外。P 是 y 轴上距原点为 的一点，N 为 轴上距原点为 a 的一点。 是一块平行于x轴的挡板,与 轴的距离为h2,A的中点在y 轴上,长度略不不小于 。带电粒

14、子与挡板碰撞前后，x 方向的分速度不变， y 方向的分速度反向、大小不变。质量为 ，电荷量为 (q 0）的粒子从 P 点瞄准 No 点入射，最后又通过 点。不计重力。求粒子入射速度的所有也许值。分析与解答： 设粒子的入射速度为 ，第一次射出磁场的点为No ,与板碰撞后再次进入磁场的位置为 ,粒子在磁场中运动的半径为 R，由牛顿第二定律，有:Bqv =m v2/R R = v/Bq - 粒子的运动速率不变，故每次进入磁场与射出磁场位置间的距离x 保持不变。 = No 2 Rin - 粒子射出磁场与下一次进入磁场位置间的距离2 终不变，与NoN 相等。粒子在磁场中的运动轨迹如图 5所示,由图可以看

15、出， x2 = - 设粒子最后离开磁场时与挡板碰撞 n次( =1，2,3 ）, 若粒子能回到 点,由对称性可知,粒子射出点的x 坐标应为 a,即:(+1)x1- n x2 = 2 - 由 式，可解得: x1 = - 粒子与挡板发生碰撞,有:x1 x- xyOPNoAB图 5NoNRN1联立 式，解得: n 3 - 联立 式,解得: -式中 sin = h / 代入 式中解得： vo =（ =0） v1 （n ） v2 = （n = 2) 。例. 做简谐运动的弹簧振子,其质量为,某时刻 t 的速率 v ( 0），则从 t 时刻算起的半个周期时间内A. 弹力做的功一定为零 弹力做的功也许是零到 之

16、间的任一值C. 弹力的冲量一定为零D. 弹力的冲量大小为2mvo 分析与解答:运用简谐运动的对称性,拟定振子在半个周期后的位置 、速度，就能运用动能定理和动量定理分别求出半个周期内弹力的功和冲量。根据简谐运动的对称性,弹簧振子在半个周期内一定会运动 2 倍振幅的路程达到有关平衡位置对称的位置,而在这两个有关平衡位置对称的位置上，弹簧振子的速度大小相等 、方向相反。于是由动能定理和动量定理可知半个周期内弹力的功及冲量大小分别为：w = - =0。 I= 2mo。 A 选项对的。 3.图象法 图象法是物理学中的重要措施之一。任何一种物理规律，往往反映了一种物理量随另一种物理量的变化关系，这种变化关

17、系常可以通过一定的图象体现出来。换句话说，图象正是某个物理规律的解析几何体现。图象法的突出长处如下: 具有直观性。图象可以把物理量间的互相依赖关系,如线性关系 、周期关系等清晰而鲜明地体现出来，且图象的几何特性均有拟定的物理意义，运用这些关系可以大大地简化研究过程,且留给我们直观 、形象的印象。 便于类比。 凡具有同类数学体现式的物理过程，其图象必然是相似的，当以这些图象来研究问题时，就可以进行类比，便于找出其中的规律，也有助于进一步理解和加强记忆。 解答问题简捷、以便。对于某些比较复杂而抽象的物理过程，往往用常规措施求解过程冗长,如果运用图象法求解反而以便简捷，且模型鲜明，印象深刻。PQ图

18、6123456x/my/cmO例5.（全国卷T20） 一列简谐横波在某一时刻的波形 如图 所示,图中 、Q 两质点的横坐标分别为x =.5 m 和 x = 4. 。P点的振动图像如图 7 所示。图 所示的四幅图中， 点的振动图像也许是（）123y/cmt/sOA123y/cmt/sOD123y/cmt/sOC123y/cmt/sOB图 8123y/cmt/sO图 7分析与解答:由图 6所示的波形图线分析可知,该波的波长 4m ,P 、Q两质点相距 x= 3 m PQ图 9123456x/my/cmOv由图7所示的 P 质点的振动图线分析可知，P 质点起振后是沿 y 轴正方向运动,振动周期 T

19、= 2 。P 、 两质点参与传播振动的时间差 t T若该波向x 轴正方向传播,由于P质点起振后是沿 轴正方向振动，可作出 P 质点由平衡位置向上振动至图 所示位置时的波形图如图 所示，由波形图分析可知，此时Q质点处在波峰处，并开始沿-y 轴方向振动。PQ图 10123456x/my/cmOv 点的振动图像也许是 B 图线。若该波向x轴负方向传播,作出P质点由平衡位置向上振动至图 5 所示位置时的波形图如图 10 所示，由波形图分析可知，此时Q 质点处在波谷处,并开始沿 轴方向振动。 Q 点的振动图像也许是 C 图线。1234Ot/sB/T-Bo Bo 图 11bcda例6.(全国卷T0）矩形导

20、线框 abc 固定在匀强磁场中，磁感线的方向与导线框所在平面垂直,规定磁场的正方向垂直低面向里，磁感应强度 B 随时间变化的规律如图 11所示，若规定顺时针方向为感应电流 的正方向,如图 12 所示的 图线正确的是(D）1234Ot/si/A-Io Io A1234Ot/si/A-Io Io B1234Ot/si/A-Io Io C1234Ot/si/A-Io Io D图 12OOLLlllv45o图 13例（全国卷T1)如图 1所示,LOOL为一折线,它所形成的两个角LOO和OOL均为45o 。折线的右边有一匀强磁场,其方向垂直于纸面向里。一边长为 L 的正方形导线框沿垂直于O的方向以速度

21、v 作匀速直线运动，在 t= 时刻正好位于图中所示位置。以逆时针方向为导线框中电流的正方向,在如图 14 所示的四幅图中可以对的表达电流 时间(I ）的关系是（时间以v 为单位）。(D）tIO231AtIO231BtIO231CtIO231D图 14 分析与解答:在 t O 时刻,正方形导线框正好位于图中所示位置沿垂直于O的方向以速度 v 作匀速直线运动,穿过线框垂直于纸面向里的磁通量是逐渐增长的,由法拉第电磁感应定律和楞次定律分析可知,线框中产生逆时针方向的感生电流(即 I-t 图线中 内所示电流 ），由右手定则分析可知,处在磁场中匀速切割磁感线的有效长度在逐渐增大,故产生的感生电动势也逐渐

22、增大，从而使线框中产生的逆时针方向的感生电流也逐渐增大，当线框所有进入磁场中后，最前面的边即将开始离开磁场,穿过线框垂直于纸面向里的磁通量将逐渐减少,由法拉第电磁感应定律和楞次定律分析可知，线框中产生顺时针方向的感生电流（即 - t 图线中1s 2s内所示电流），由右手定则分析可知,处在磁场中匀速切割磁感线的有效长度在逐渐增大，故产生的感生电动势也逐渐增大，从而使线框中产生的顺时针方向的感生电流也逐渐增大,当线框最前面的边完全离开磁场时,背面的边仍所有处在磁场中，其匀速切割磁感线的有效长度最大，故线框中产生顺时针方向的感生电流也最大（即I - t图线中 2 s 时刻所示电流 )，当线框最背面的

23、边相继离开磁场时，其匀速切割磁感线的有效长度将逐渐减少,故线框中产生顺时针方向的感生电流也将逐渐减少(即 - t 图线中 2s 3 内所示电流)，直到线框完全离开磁场,线框中的感生电流为零(即 -t图线中3s 时刻所示电流）。综上所述，D图线对的表达了电流 时间（ t）的关系。 选项对的。lll2l2llabcdefPQR图 15例. （全国卷T2）如图 1所示,在 Q、Q区域中存在着磁感应强度大小相等、方向相反的匀强磁场,磁场方向均垂直于纸面。一导线框abcef 位于纸面内,框的邻边都互相垂直,b 边与磁场的边界P 重叠,导线框与磁场区域的尺寸如图所示,从 t 0 时刻开始,线框匀速横穿两个

24、磁场区域,以 a c de f 为线框中的电动势 的正方向,图 16所示的四个 - t关系示意图中对的的是（C)2134t OA2134t OB2134t OC2134t OD图 16分析与解答:线框的bc 边与磁场的边界 P重叠,从 t 0 时刻开始，线框匀速横穿两个磁场区域,将 /v （= t）定义为 个单位时间，则 2lv = 2 、3lv = t 、4l/ = 4t 。当线框的b边以v 的切割速度进入到 Q 间（垂直向外)的磁场内切割磁感线时,由右手定则可知，线框内产生的感生电流方向为b a f d cb,其电动势的方向与规定的正方向相反，故在开始切割磁感线的第 1 个单位时间t 内,

25、线框内产生的感生电动势的值为负值。在t 时刻，线框的bc 边达到 Q 间（垂直向内)的磁场的左边界,线框的ed 边达到PQ 间（垂直向外)的磁场的左边界，故相似有效长度（）的两部分以相似的切割速度 v 在方向完全相反的磁场中作切割磁感线运动时，其合感生电动势为零。因此在 2 t 的时间内，线框内无感生电动势。在 2t 时刻，线框的bc 边达到Q 间（垂直向内）的磁场的右边界,线框的 边达到 Q 间（垂直向内）的磁场的左边界,此时线框的 af 边达到PQ间(垂直向外)的磁场的左边界，在第 3 个单位时间 t内,线框的 边进入无场区，线框的ed 边在 QR 间(垂直向内）的磁场内作切割磁感线运动,

26、线框的 f边在PQ间（垂直向外）的磁场内作切割磁感线运动，由右手定则可知,线框内产生的感生电流方向为a b d e f，其电动势的方向与规定的正方向相似，故在2 t 3 t 的时间内，线框内产生的感生电动势的值为正值。由于ed 边af 边所产生的感生电动势为正向串联,其切割磁感线的等效有效长度为 3 l,故感生电动势的的大小为 0 t的时间内所产生的感生电动势的的大小的 3倍。在 3t 时刻,线框的e 边达到Q 间(垂直向内）的磁场的右边界,线框的 af 边达到 R 间(垂直向内）的磁场的左边界，在第 个单位时间 t 内，线框的 ed 边进入无场区,线框的 a 边在 间（垂直向内）的磁场内作切

27、割磁感线运动，由右手定则可知，线框内产生的感生电流方向为a b f,其电动势的方向与规定的正方向相似,故在3 t t 的时间内，线框内产生的感生电动势的值为正值。其切割磁感线的等效有效长度为 2,故感生电动势的的大小为 0 t 的时间内所产生的感生电动势的的大小的2 倍,由以上分析可知,线框中所产生的感生电动势 与时间t 的关系图线为答图中的 选项。例9. 两光滑水平导轨放置匀强磁场中,磁场与导轨所在平面垂直,金属棒 ab 可沿导FR图 17轨自由移动,如图 17 所示，导轨一端跨接一种定值电阻,金属棒和导轨的电阻不计。现将金属棒沿导轨由静止向右拉动，若保持拉力F恒定，通过时间 t1 速度变为

28、,金属棒受到的磁场力为F，最后以 2v 的速度做匀速运动。若保持拉力的功率 恒定,通过时间t2 ，vtO2vvt2t1PF图 18速度也变为v,金属棒受到的磁场力为 F2,最后也以2v 的速度做匀速运动.则（D)At1 t2 Bt1 = t CF = 2F1 D.2 2F 分析与解答:当保持拉力F恒定期，回路中所产生的感生电流,由左手定则可知，安培力的方向与拉力 的方向相反，随着金属棒 ab 速度的增长，安培力的大小也增长，从而使金属棒 b 所受到的合力逐渐减小，其加速度也逐渐减小，由牛顿第二定律，有:F -IL = m,当金属棒 a以v 的速度做匀速运动时,金属棒的加速度为零,F= BL 。

29、到收尾速度 v时，恒力F 的功率 才等于(BL）2v，故金属棒ab开始时的功率 P Eb ，己,故 a 点离场源电荷近，因此场源点电荷位置也许在 a 点的左侧,也也许在 a 、 之间, 选项对的。 4 极限法 极限法是指将题目所述物理现象或物理过程形成、变化的一般条件推向极值,在极值条件下进行讨论 、推理或判断的一种措施。 极限法是指针对所研究的物理现象和物理过程，通过恰本地选用某个变化的物理量并将其推向极值状况加以考虑和分析，使问题的本质 、重要因素 、隐蔽的临界现象和条件 、多种也许性暴露出来，从而得出规律性结识或对的判断的一种科学思维措施。这里所指的极值状况是指极大、极小 、极左或极右等

30、极值状态或极值条件。极值法一般用于在选定区间内所研究的物理量持续 、单调变化的状况。用极限法解题，常常能独辟蹊径,化繁为简，化难为易，有着事半功倍的效果。Aa图 20例11 如图0 所示，在升降机内的弹簧下端吊着一铁块 A ,其质量为 m ,体积为 ，所有浸在水中，当升降机由静止开始以加速度a匀加速下降时，该弹簧的长度将如何变化().不变 . 伸长 C. 缩短 D.无法鉴定分析与解答：升降机静止时,铁决对弹簧必有拉力作用,弹簧一定处在伸长状态。当升降机以加速度 a下降时，弹簧受到的拉力要变化，若加速度 a 恰等于自由落体加速度 ，则升降机内所有物体处在完全失重状态,铁块对弹簧无拉力,弹簧的长度

31、恢复到原长,即弹簧长度变短。 C 选项对的。5. 整体法与隔离法 整体法就是将问题波及的多种物体或多种过程作为一种整体来分析和解决的思维措施。隔离法就是对问题波及的多种物体中的单个物体或多种过程中的单个过程进行分析和解决的思维措施。 用整体法解决连接体的动力学问题或平衡问题。对连接体构成的整体应用牛顿第二定律或平衡条件，可以获得整体运动状况或整体所受外力状况,而不必考虑整体内部各物体之问的复杂的互相作用内力，从而简化问题的解决过程。对连接体的整体应用牛顿第二定律是有条件的，即连接体内各物体的运动状态 、加速度要相似。 用整体法解决多种物理过程的问题。把问题所波及的事物变化的多种过程当成一种整体

32、过程进行分析和解决,可不必考虑事物变化的各个阶段的具体特性和中间细节，从而使我们对事物的变化有一种总体的把握。 用整体法和隔离法配合使用解决连接体问题和多过程问题。整体法只能在一定条件或具有一定特点的问题中合用,有不少的问题需用隔离法求解。整体法与隔离法不是绝对对立的,而是相对的，相辅相成的。一般说来，对于可以不考虑整体内部的互相作用或过程中的细节时，用整体法解决较好;反之,如需求解整体内部的互相作用或过程中的细节时,则要用隔离法求解。对某些综合性问题，常常是整体法与隔离法交叉配合使用，效果极佳。如对连接体静平衡问题,在分析外力对整体的作用时,用整体法。在分析整体内各物体间互相作用内力时，用隔

33、离法。再如对连接体动力学问题，常先用整体法分析外力和整体运动特性,求出整体加速度，再用隔离法求连接体内各物体间的互相作用力。 例13.(安徽卷T22)(分)在北京残奥会揭幕式上,运动员手拉绳索向上攀登,最后点燃了主火炬,图 21体现了残疾运动员坚忍不拔的意志和自强不息的精神。为了探究上升过程中运动员与绳索和吊椅间的作用,可将过程简化。一根不可伸缩的轻绳跨过轻质的定滑轮，一端挂一吊椅,另一端被坐在吊椅上的运动员拉住，如图21 所示。设运动员的质量为 6k，吊椅的质量为 1 g,不计定滑轮与绳子间的摩擦。重力加速度取g 10m/s2。当运动员与吊椅一起正以加速度a 1 s2上升时，试求: (1）

34、运动员竖直向下拉绳的力 (2)运动员对吊椅的压力 分析与解答:解法一:（1）设运动员受到绳向上的拉力为 F ,由于跨过定滑轮的两段绳子拉力相等，吊椅受到绳的拉力也是 。对运动员和吊椅整体进行受力分析如图22答所示，则有:FF（m人 + m椅）gam人gFFNa图 22答 2F - （m人+m椅）g （m人 + m椅）a 解得:F =4 N 由牛顿第三定律,运动员竖直向下拉绳的力 F = 440 N(2) 设吊椅对运动员的支持力为F，对运动员进行受力分析如图所示，则有: F FN- 人 = 人a 解得:FN = 275 N 由牛顿第三定律,运动员对吊椅的压力 FN = 2 N 解法二：设运动员和

35、吊椅的质量分别为 和 。运动员竖直向下的拉力为，对吊椅的压力大小为 N 。根据牛顿第三定律，绳对运动员的拉力大小为F，吊椅对运动员的支持力为 N 。分别以运动员和吊椅为研究对象,根据牛顿第二定律F + FN - g = Ma - F -F-mg= ma -由 解得：F = 440 N FN =275 FAB图 23例14（四川延考区卷24）（1分) 水平面上有带圆弧形凸起的长方形木块 ，木块 A 上的物体 用绕过凸起的轻绳与物体C 相连，B与凸起之间的绳是水平的。用一水平向左的拉力 作用在物体 上,恰使物体A 、B 、保持相对静止,如图 23 所示,已知物体A 、B 、C 的质量均为 m ，重

36、力加速度为 ，不计所有的摩擦，则拉力 F 应为多大？分析与解答：C 物体的受力分析如图 24所示,设绳中张力为 , 、 、C 共同的加速度为 a ，与C相连部分的绳与竖直线夹角为 ,由牛顿运动定律,FABC图 24mg对 、B 、C 构成的整体有: F= 3ma -对 有 T =m -对 C有 Fcos =m - sn =m - 联立 式 ,解得 = 2ma - 联立 式解得 T2= 2（a2 + 2）- 联立 式,解得 a g /3 - 联立 式,解得F= m例5. （全国卷T15)如图 2 所示，一辆有动力驱动的小车上有一水平放置的弹簧,其左端固定在图 25左右小车上,右端与一小球相连，设

37、在某一段时间内小球与小车相对静止且弹簧处在压缩状态,若忽视小球与小车间的摩擦力，则在此段时间内小车也许是（AD). 向右做加速运动 向右做减速运动. 向左做加速运动 D. 向左做减速运动6 归纳法与演绎法 归纳法就是从某些个别物理现象或特殊物理过程出发，推出具有普遍意义的一般性结论的逻辑思维方式。演绎法就是从某个具有普遍意义的一般性原理出发，推出某一种别的物理现象或特殊的物理过程的逻辑思维方式。 演绎根据的一般性原理或结论是从个别物理现象或特殊物理过程中归纳出来的,而归纳又必须以一般性原理或结论为指引,从一般性原理或结论中找出个别物理现象或特殊物理过程的本质，因此归纳离不开演绎,演绎离不开归纳

38、,虽然归纳与演绎是两种不同的思维措施,但它们之间却是互相渗入 、互为前提 、相辅相成的。 应用归纳推理的核心是要根据研究对象的具体特性和它所处的条件,分析得出物理状态或物理过程的具体特性,从而归纳出一般规律。应用演绎法的核心是要分析研究对象所处的特殊条件或过程的本质特性,发现隐含条件，将一般性规律应用到具体的研究对象或过程中。 mM图 26例1. （全国卷T4)(18分）如图 所示,质量为的由绝缘材料制成的球与质量为= 19 m 的金属球并排悬挂。现将绝缘球拉至与竖直方向成60o 夹角的位置自由释放,下摆后在最低点处与金属球发生弹性碰撞。在平衡位置附近存在垂直于纸面的磁场。已知由于磁场的阻尼作

39、用,金属球将于再次碰撞前停在最低点处。求通过几次碰撞后绝缘球偏离竖直方向的最大角度将不不小于45。 分析与解答:选水平向左为正方向，设第 1次碰撞前绝缘小球水平向左的速度为v o ,与金属球M碰撞后绝缘小球反弹的水平向右的速度为v,金属球M 碰撞后水平向左的速度为 ，由于碰撞过程中动量守恒、碰撞前后动能守恒 ,则有： mv o= MV -mv1 - +- = 19 m -解 式，得:v1 = = - （负号表达v1 的方向水平向右)V = = (V1的方向与选定的正方向相似）第 次碰撞前绝缘小球水平向左的速度为v1 ,与金属球碰撞后绝缘小球反弹的水平向右的速度为2 ，金属球M碰撞后水平向左的速

40、度为V2 ，由于碰撞过程中动量守恒 、碰撞前后动能守恒 ,则有:m 1 = M2 - mv2 - = + - M -解 式，得：2 = = （)2 vo (负号表达 v2 的方向水平向右）V2= = = （） vo（V2的方向与选定的正方向相似） 设在第 次碰撞前绝缘球的速度为vn ,碰撞后绝缘球 、金属球的速度分别为 n和 V 。由于碰撞过程中动量守恒 、碰撞前后动能相等,设速度向左为正,则有： mvn 1=n- m n - = - M = 19 -解 式，得： n = v -1 =-()n vo-（1）V n = () vo-（1）第n次碰撞后绝缘球的动能为Ekn =（)2 n v2=(8

41、）nvo2 （0.81)nE o-（12）E 为第1次碰撞前的动能,即初始能量。绝缘球在 = o= 60o与 = 45o处的势能之比为= = = 0586 - 式中 l 为摆长。根据 式，经 n 次碰撞后, = (.1）n -可算出(81)2 0656 ，（.81)3 = 0.531 0.586 ,故通过 3次碰撞后 将不不小于4o 。123N图 27例17 （重庆卷T5)（20分) 某爱好小组设计了一种实验装置,用来研究碰撞问题，其模型如图 7 所示,不用完全相似的轻绳将个大小相似 、质量不等的小球并列悬挂于一水平杆，球间有微小间隔,从左到右,球的编号依次为1 、2 、3 N,球的质量依次递

42、减，每球质量与其相邻左球质量之比为 (k1） 。将1号球向左拉起，然后由静止释放,使其与2号球碰撞,2号球再与 3 号球碰撞 ,所有碰撞皆为无机械能损失的正碰(不计空气阻力，忽视绳的伸长，g = 10m/s）（1） 设与 n +号球碰撞前，n号球的速度为 vo, 求 n + 号球碰撞后的速度。(2） 若 5，在 1 号球向左拉高 h 的状况下,要使 5 号球碰撞后升高 16h（16 不不小于绳长）问k值为多少？(3） 在第（2）问的条件下,悬挂哪个球的绳最容易断，为什么？分析与解答:()设号球的质量为mn ,n + 号球的质量为m +1,碰撞后的速度分别为 vn、n +1 。取水平向右为正方向

43、,据题意有：n号球与 n+ 1号球碰撞前的速度分别为v、0 、mn + 1 kmn 。根据动量守恒,有:m vn = n vn +kmnvn +1 - 根据机械能守恒，有： = + - 由 解得 vn 1 = ( vn+1 0 舍去) - 设 + 1号球与+ 2号球碰前的速度为 v 1，据题意有n 1 = v - 1 , v = vn+1 （2) 设1号球摆至最低点时的速度为v1 ,由机械能守恒定律有:1gh = - v1 - 同理可求,5号球碰后瞬间的速度 v - 由 式解得 n+ 1 = =（)n - n = 5时, v = ()5 v1 - 由 三式解得 k =- 0.14 （k= 舍去

44、） - （3）设绳长为l ，每个球在最低点时,细绳对球的拉力为F ,由牛顿第二定律，有： mn = n - （0） 则 F n m = mn g+ 2n= ng + -（1) (1）式中E为 n 号球在最低点的动能。图 28- 1 3 .6 0 - 3 .4 0 - 1 .5 0 - 0 .8 5 - 0 .5 4- 0 .3 8- 0 .2 81234567E /evn由题意1号球的重力最大,又由机械能守恒可知1号球在最低点碰前的动能也最大,根据（11)式可判断在1号球碰前瞬间悬挂号球细绳的张力最大，故悬挂1号球的绳最容易断 。例8. (全国卷T19)如图 28所示，用大量具有一定能量的电子

45、轰击大量处在基态的氢原子,观测到了一定数目的光谱线。调高电子的能量再次进行观测,发现光谱线的数目比本来增长了5条。用n表达两次观测中最高激发态的量子数 之差，E 表达调高后电子的能量。根据图 7 所示的氢原子能级图可以判断,和E 的也许值为（A)A. n 1 13.22 ev E 13 evB.n = 2 13.22e 13.32 ev Cn 1 12.75ev E 13.6 vD.n = 2 2.75ev E 1306ev 分析与解答:设调高电子的能量前后氢原子核外电子最高激发态的量子数分别为、m ,故调高电子的能量之前的光谱线数目 = ，调高电子的能量之后的光谱线数目= 。依题意， - =

46、 5 。若n = - m = 2，则 = n 2 ，代入方程 - = 5中，求得，n = 4 ，m= 若n n - m = 1，则m = n 1 ，代入方程 - 5 中，求得 n =6 ，m 5 。当 = 2 时,(E E1) （E5 E1),即 (- 0.5)（ 1.60） (-054）-（- 13)当 1时，( E1) E （E7 1）,即(-0.3)-( 3.0) M ,1 r2。如图 0所示,故探测器在地球表面附近脱离火箭后获得Ek 的动能。只要能达到合外力为零的位置O处,则往后可依托月球对探测器的引力作功飞抵月球，而探测器从地球表面处飞到月球的过程中克服地球引力所做的功 w中包具有从

47、 O 点处到月球这一段距离克服地球引力所做的功，其实探测器只要能飞抵图中O 点处就可实现达到月球。 A 选项错误,B 选项对的。由万有引力定律可知，地球对探测器的引力与它们之间的距离的平方成反比，故地球对探测器的引力是变力,越接近地球附近越大,越远离地球越小,当探测器的动能Ek = w/2 时，探测器连地 、月连线的中点都不能达到，更不也许达到图中的 O 点处, C 选项错误，D 选项对的。v图 31 例21 (全国卷19）如图31 所示,一带负电的质点在固定的正的点电荷作用下绕该正电荷做匀速圆周运动，周期为To ,轨道平面位于纸面内，质点的速度方向如图中箭头所示，现加一垂直轨道平面的匀强磁场，已知轨道半径并不因此而变化，则(AD)A 若磁场指向纸里,质点运动的周期将不小于To . 若磁场指向纸里，质点运动的周期将不不小于o C. 若磁场指向纸外，质点运动的周期将不小于 D 若磁场指向纸外，质点运动的周期将不不小于T