热光的关联成像与亚波长干涉

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1、(北京师范大学 凝聚态物理)摘要本实验通过激光照射到一旋转的毛玻璃上产生类热光，设计 HBT 实验以及亚波长干涉实验，验证了热光关联成像和热光亚波长干涉。、 引言：1 热光的关联成像1995年，史砚华(Y. Shih)等人利用自发参量下转换产生的纠缠光子 对实现了鬼成像，他们所用的实验装置如图 9-1-1 所示。由非线性光学晶体 BBO 自发参量下转换产生的双光子纠缠态满足动量守恒定律，两个光子空间波 矢存在关联。利用这一性质，将纠缠的两个光子分别送到两个不同的光学线性 传输系统中，这两个系统分别被称为取样臂和参考臂。光在取样臂中先经过成 像元件，然后照亮一个待成像的物体，物光由一个桶探测器

2、D1 进行探测，这 里“桶探测”意指物体各部分发出的光同时由探测器收集探测。在参考臂的探 测平面上通过扫描光纤来实现空间各点的探测。直接测量两个系统的输出强度 分布不能得到这个物体的信息，然而通过合理安排这两个光学系统，并在它们 的输出平面进行符合测量，就可以得到物体的像，这种成像技术被称为鬼成像。 由于实验中需要对取样臂和参考臂进行符合测量，鬼成像也被称为纠缠光的符 合成像或关联成像。鬼成像实验证明了纠缠双光子不仅可以传递量子信息，而且可以用特殊的 方式传递经典信息，因而鬼成像有可能用于量子保密传真。这个鬼成像实验曾 一度被认为是经典光源不可模仿的特有的量子现象。2002年，本宁克(R. S

3、. Bennink )等人利用转动的激光模拟热光，实现了关联成像，该实验的发表在物 理界引起了“量子纠缠在关联成像中是否必要”的激烈争论。随着研究的深入， 人们逐渐认识到利用经典热光源可以模拟量子纠缠光的部分性质，实现关联成 像。北京师范大学物理系汪凯戈小组从理论上证明，经典热光源发出的光束在 远图9-1-1 Yanhua Shih的两光子“鬼”成像实验装置示意图(a)及其相应的 展开版本(b)9场和近场中都存在空间关联，满足关联成像的要求，他们还预言 用经典热光源和量子纠缠源来做关联成像会得到相似的结果，而且从理论上推 导出了经典热光关联成像所满足的成像公式，为热光关联成像实验的实现做了 充

4、分的理论铺垫。随后，人们用不同的热光源实现了关联成像。2. 热光的亚波长干涉众所周知，当单色光以确定的方向照射双缝时，可以观察到干涉条纹。如 果单色光照射双缝的方向完全随机时，干涉条纹将消失，因为混乱无序的光线传播方向破坏了光的相干性，或者说不同传播方向所产生的干涉条纹的非相干 叠加使得条纹消失。这是直观的物理常识，并且很容易用实验来证明。但“直 观性”往往有可能妨碍人们进一步的思考，是否这样的非相干光源不可能产生 任何干涉效应？在回答这一问题之前，我们简要回顾有关的研究和发展。根据量子力学， 当两个有相同质量的粒子结合为一体时，联合体的德布罗意波长减为单粒子的 一半。根据这一思想，1995年

5、，山本（Yamamoto）小组提出多光子波包的光子 德布罗意波的概念，当光束的波长为入时，光束中N个光子组成的波包作为整 体所表现的德布罗意波长在多光子测量中为入/N。不久，有两个实验组报道了 采用 II 型晶体自发参量下转换产生的纠缠光子对为光源照射到双缝上，采用 双光子符合测量可以观察到干涉条纹，并且条纹间隔如同具有下转换光波长的 1/2 的光源形成的普通干涉条纹一样。 同时，理论分析表明，用双光子纠缠态 通过分束器分为两束投射到观察屏上，并采用双光子探测器测量，也可以观察 到条纹间隔减小一半的干涉图。由于波长为入 的光产生出对应 于入/2的干涉图，这一现象被称为亚波长干涉 （subwav

6、elength interference）。精细的条纹可用于光刻技术，而这一方法又 是采用量子纠缠光源获得的，因此又称为量子光刻（quantum lithography）。既然要用于光刻，双光子纠缠态的强度显然太弱，进一步要考虑的问题是 能否用含有大量光子数的强纠缠光束来产生亚波长干涉。北京师范大学物理系 汪凯戈研究小组首先研究了高增益自发参量下转换光的双缝干涉，发现在含有 大量光子的强纠缠光作用下，亚波长干涉效应仍然存在。虽然干涉条纹的可见 度随光强递减，但最低可维持在 20%（对 I 型自发参量下转换而言）的水平。这 表明了亚波长干涉的宏观量子特征。与此同时，他们还有一个意外的发现，在 I

7、 型晶体高增益的参量下转换光照射双缝后，若将两个探测器放置在关于双缝中 心的对称位置上进行强度关联测量，也可以观察到亚波长干涉条纹，但这一效 应在低增益时消失。后一种干涉是否也象前一种一样，出自于光子纠缠呢？如 果是的话，为什么在低增益时（对应于双光子纠缠态）反而消失呢？也就是说， 后一效应只出现在宏观领域，而没有微观对应。经过进一步的理论分析，他们 提出后一干涉效应同量子纠缠无关，而源于经典热关联。在 I 型晶体自发参量 下转换过程中，下转换光既包含了量子纠缠又包含了经典热关联，因此两种亚 波长干涉效应共存。为了证明上述理论预言, 他们对热光的亚波长干涉现象进 行了实验研究，结果表明：横向传

8、播方向无序的热光源可以实现高阶双缝干涉。 尽管单个探测器的强度分布是均匀的，处于不同位置的两个探测器的联合强度 关联却出现了干涉条纹。当两个探测器同步反向移动时，条纹间距减小为一阶 干涉条纹的一半。实验结果同在自发参量下转换过程中产生的纠缠双光子对的 双缝实验中所观察到的亚波长干涉效应十分类似。收集送境物体二、实验原理1经典多模热光经典多模热光中的每一个模式都含有大量的光子，是一个宏观系统。任意 多模组成的热光场可以表示为百(fJ)=:耳 expr(A- t -(44-1)其中每一个模是波矢为，频率为k ek的单模热光。根据电磁场的经典统计理论，经典多模热光场要满足以下两点：1)每个模式的相位

9、几率分布的均匀性，即(Q二0,简)二 A式中符号表示取平均。2)多模热光的不同模式之间是相互统计独立的2光场的一阶相关函数定义两个时空点的光场和上疋之间的一阶相关函数为G二（“淀山订卜(9-4-3)它是经典相干理论的一个基本的物理量。当两个时空点为同一时空点时，即表示平均光强。引入归一化的相关函数蚣）EMC 9-4-4)3 HBT 实验与光场的高阶相关函数1956年，汉勃雷-布朗（Hanbury-Brown）和特威斯（Twiss）为了研究干 涉法测量可见星体的角直径的可行性，首次在实验中研究了光场的高阶相干性质 强度关联（俗称HBT实验）。HBT实验也被公认为是量子光学的奠基性实验， 它第一次

10、从实验上证实了光的强度关联效应，并且实验本身也是测量强度关联的 典型方法。 HBT 实验的原理图如图 9-4-2 所示，来自光源 S 的光束经一分束 器 BS 后分成两束光，并分别由两个探测器 D1 和 D2 测量，探测器输出的信号 被送到相关器，其中一路电信号经过延时T。相关器测到的物理量是二仏（L叽（Gl + 门一人何亿（“ +印，上式右边第一项是如下类型的相关函数曲=（丛）=（衣（WJEWJEWM 网钠（9-4-6）G（2） 称为光场的二阶相干函数，它描述两个时空点的光场强度的关联。同样 可引入如下的归一化的二阶相干函数:于（口片形禺;7帀TT-（心）仏他，右）9-4-7）对于理想的热光

11、，g（2）=2对于单色的热光场，g（2）与g的关系满足:对于同一空间点，g随延迟时间T的变化如图9-4-3所示。定义光源的 关联时间T为g（2）值下降到其最大值的10%处的延迟时间。04热光场的关联多模热光场的二阶关联函数和一阶关联函数之间存在如下关系?,2)(叶还)=(F / )A % 禺京化，G )(r., G)= |Gr2)|Z+G(1)(r1jj)Gfl)(r2,F1.(9-4-9)上式的第二项中rl、r2之间是相互独立的，实际上只是两个位置上光场 强度的乘积，对于热光场的关联贡献了一个背景而已；而第一项表明，在多模热 光场的二阶关联函数中，两个不同位置rl、r2之间会存在联系。为了突

12、出研究多模热光场的横向空间关联，考虑三个简化：(1)所研究多 模热光是单一频率，忽略光场的时间相干问题；(2)只考虑二维空间分布：横向 和纵向；(3)波矢量k方向随机连续分布，且近轴传播：I。在考虑了以上假 设后，多模热光场可以写为：2Opt圈943呂随延迟时间的变化曲线根据维纳辛钦定理可以得到多模热光场的一阶关联函数(9-4-11 )式中S（q）表示光场的空间频谱分布。根据高斯矩定理，则可以将二阶关联 表示为#0超X叭他）童佃）+（叭劭）（）（0（込）逕&）汀（务）S（込）（%-/）$（听-g；）+5-g；）（込-幺）（9-4-12）由上式看出，在热光的二阶关联函数中，也存在着两项波矢之间的

13、关联，即 发生在相同波矢之间的光场的关联。热光关联发生于正频光场和负频光场之间。 热光关联存在两项，其中一项发生关联，另一项中并不存在关联，只是贡献了一 个背景。5热光的关联成像理论光场通过如图 9-4-4 的线性系统，图中， x0 、 x1 和 x2 分别是光源输出 平面、被分束后的参考臂和取样臂探测平面的横向坐标。在取样臂中，光通过凸 透镜L照亮待成像的物体，探测器D1采集物体的所有信息。在参考臂中，参 考光沿 z 轴自由传播，最终由探测器 D2 采集参考光的空间分布信息。在近轴近似条件下，参考臂的脉冲响应函数为物LV光Z2图94关联成像实现方案示意图_j I- ikz. +1 (X _

14、竝)412石 I l “(9-4-13)关朕测虽式中 z1 是光源到参考臂探测面的纵向传播距离。取样臂可以看成由两部分组成：薄透镜和透明物体。光源到透镜的距离为 z2透镜与物体的距离为z3，透镜的焦距为f。在近轴传播条件下，Pr Az = z2z2勺石/)透镜系统的脉冲响应函数为透明物体的脉冲响应函数为其中T( x)为透明物体的分布函数。取样臂的脉冲响应函数为热光场经过如上所示的光学系统后，在探测平面上的光场的横向分布为E心)訂岛(九)(天)岔jr9-4-17a)E2 (%)三 j九必x(9-4-17b)式中a(x0)是光源平面的横向光场。在热光源空间频率带宽无穷大时 S(q)= S(0) ，

15、为计算方便起见，取 阶关联(9-4-9)中存在位置关联的项为：J k；(西,如)九(毛,心 g 二2爲I匚印,24exp(9-4-18)如果参考臂和取样臂满足条件!一十.(9-4-19)习- N S f则式(9-4-17)的积分结果为由式(9-4-20)可看出，物平面上透过函数分布T (x2)的每一点x2都能 够找到在像平面上对应的点，对物体所在平面进行积分，把 z2-z1 看作象距， 可在像平面得到物体的空间分布。式(9-4-19)称为热光关联成像的高斯公式。热光关联成像的原理可用图 9-4-5 来理解。利用非偏振的分束器将热光分 成两束，我们可将参考光路沿分束镜对称，再沿光源作镜面对折，可

16、得到热光关 联成像的展开图，如图 9-4-5b 所示。将图 9-4-5 与图 9-4-1 比较，也可以看 出热光与纠缠光所满足的成像公式的区别。A像物物A比像Z图热光关联成像肩臣罔(b)展开图V 透備分束镜6亚波长干涉图9-4-6为双缝干涉的示意图。双缝的间距为d，缝宽为b。图中z为双 缝到观察屏的距离，P1和P2分别为屏上的两个观测点。下面分激光照射双缝和 热光照射双缝两种情况进行讨论。图9-4-6艰绻T涉不总咼1）激光照射双缝激光照射双缝，则距离双缝为 z 的干涉平面上光场的一阶关联函数为G（九对=（*= - 1（） ,（9-4-21）可见一阶关联函数在实验上就是单个探测器测到的光强的平均

17、值。也就是说 式（ 9-4-21）描述的是激光杨氏双缝干涉条纹的强度分布。离双缝的距离为 z 的 干涉平面上激光光场的二阶关联函数为G2(x) = I(x)I(X)Ex)Ex)E(x)E() =(-)2 几空Z2 9423 )比较式（ 9-4-21）和（ 9-4-23），可以得到：激光的一阶干涉和二阶干涉 条纹的相邻亮（或暗）条纹具有相同的间距。2）热光照射双缝热光正入射到双缝上，探测平面上热光光场的一阶关联函数为根据高斯矩定理，满足高斯统计分布的光场的高阶关联可以用一阶关联来表 示，则热光场的二阶关联函数为少（片內）=（曲（再用） （巧込）+少（知幻f（9-4-25 ）上式中第一项是两个探测

18、器测量的独立强度乘积；第二项说明多模热光存在 着位置上的关联，第二项在实验上可以通过强度关联（符合）测量得到。假设热光有无穷大空间频率带宽分布，那么热光的一阶关联可以近似地表示为(9-4-26)G(耳刃= AS(O)0(O)可见热光的一阶关联函数不随探测器的位置 x 变化，是一个常数，也就是 说多模热光入射到双缝上，在探测平面上观察不到一阶干涉条纹。而热光的二阶关联可以近似表示为归一化的二阶关联函数 g（2（） x1，x2） 的定义为当 x1 = x2 = x 时，归一化二阶关联函数为G（兀一兀）G）（x,工）G）（工厂兀）仏（工）匚（工恥）心）(9-4-29)三、实验装置热光关联成像实验装置

19、示意图如图 9-4-7 所示。激光由透镜会聚后，照射 在旋转的毛玻璃上，经过毛玻璃的散射形成类热光源。类热光经过非偏振的分束 镜分束后，分别经过取样臂和参考臂照射到探测器 D1 和 D2 上。对 D1 和 D2 的输出信号进行关联测量。热光亚波长干涉实验装置如图 9-4-8 所示。双缝放置在距离热光源（毛玻 璃）约的地方， 双缝的缝参数由实验室 出。经过 缝的散射光被 给 双 50/50 的分束器分成两束，分别由两个探测器 D1 和 D2 探测。两个探测平面到双缝的 距离相等。两个探测器探测到的信号进行强度关联测量。在一定的时间间隔内测 量探测器接收信号的乘积。四、实验内容1观察热光的关联成像

20、利用图 9-4-2 的 HBT 实验装置，观察热光的关联成像。实验中采用的物体为两个可通光的小孔，两个小孔水平放置，为了使采集的 物体的像可区分，两个小孔的宽度不同。仔细调整好光路。物体到成像透镜的距 离为z3,分光镜到成像透镜的距离为z2,根据公式（9-4-19）分光镜到扫描 探测器D1的距离为z1。满足像距（z2 - z1 ）,得到的物体的像理论上应放 大z3/（z2-z 1）倍。物体两孔中间位置的间为L。D2前的透镜为会聚透镜，将 透过物体的光全D2，即D2相当于一个桶探测器。实验中毛玻璃的转动频率约为0.005Hz,将D1和D2输出的信号进行关联 测量，得到关联像，并验证热光成像公式。

21、3. 观察并记录激光的杨氏双缝干涉条纹根据实验装置图和实验参数，合理摆放光学元件。调整光路时首先注意调整 激光器和分束器的俯仰角以保证出射激光在一个水平面上，两个探测器的探测小 孔应处在激光光斑中心（借助光阑有助于调整），然后在合适的位置放上双缝， 调整双缝的位置，在探测平面得到清晰的干涉条纹并且要保证探测器的小孔处在 中间最亮条纹的中心（这一步不用摆放毛玻璃和凸透镜，但为了后面实验应根据 实验参数给它们预留出一定距离）。光路调好后记录光强随位置 x 的变化。4. 测量热光的二阶干涉条纹1）在步骤 3 的基础上，放上透镜和毛玻璃，调好光路。2）观察热光的强度分布，看看一阶干涉条纹是否存在。3）

22、两个探测器以相同的步长对称扫描，也即x1 = x2 = x。对两个探测 器所探测到的信号进行强度关联测量。在一定的时间间隔内测量在位置 x1 、x2 处的光强11（x1, t）和12（x2, t）。测得的数据用实验室自编的程序进行处理，护（斗_右=U（卯）厶（-肚计算出热光的二阶关联函数分别绘制随x的变化曲线，并和激光的干涉条纹进 行比较。4）测量当x1 = x2= x时，热光的二阶关联函数二5）固定一个探测器，扫描另外一个探测器，测量二阶关联函数二 m-五、实验结果1、 HBT 实验结果及热光的关联成像图 1 HBT 实验结果图120图 2 热光的关联成像2、 热光的亚波长干涉六、实验结论图 1 为 HBT 热光关联函数图像，图 2 为热光的关联成像图，验证了热光关 联成像，通过亚波长干涉实验，得到热光的亚波长干涉函数图像，如图3，验证 了热光亚波长干涉现象。