电磁场与电磁波：电磁场 第2章 电磁场的基本规律

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1、第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律301()()d4VrRE rVRSSSRRrrEd)(41)(30CllRRrrEd)(41)(30电场强度电场强度体分布体分布面分布面分布线分布线分布30()4Niiiiq RE rR点电荷系统点电荷系统库仑定律库仑定律122112121233012021()44q q rrq q RFRrr静电场内容提要静电场内容提要第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律0DE （微分形式），（微分形式），（积分形式）（积分形式）0dddCVSlEVSD线性、各向同性介质的本构关系线性、各向同性介质的本构关系DEpnSP epP极化电荷密度极化电

2、荷密度静电场的基本方程为静电场的基本方程为极化强度矢量极化强度矢量000()(1)PDEED线性、各向同性的均匀媒质中线性、各向同性的均匀媒质中0P(1)第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律VVRRrrEd30)(41)(VVRr)d(1)(410)(rEVVRr)d(1)(410VVRr)d(1)(4120VVrrr)d()(10)(10r)(rEVVRr)d(1)(41000/)()(rrE的证明的证明、0)(rE第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律 在媒质内任意作一闭合面在媒质内任意作一闭合面 S，只只有电偶极矩穿过有电偶极矩穿过 S 的分子对的分子对 S 内的极

3、内的极化电荷有贡献化电荷有贡献。由于负电荷位于斜柱。由于负电荷位于斜柱体内的电偶极矩才穿过小面元体内的电偶极矩才穿过小面元 dS，因，因此此dS 对极化电荷的贡献为对极化电荷的贡献为Pdd cosd cosdqqnl SP SPS S 所围的体积内的极化电荷所围的体积内的极化电荷VSPVPSPqddPP PPdVqV由于由于E SPSdV极化电荷体密度极化电荷体密度PPP 的推证的推证和和pnSP e第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律ppnddSqP eS 紧贴媒质表面取如图所示的紧贴媒质表面取如图所示的闭合曲面，则穿过面积元闭合曲面，则穿过面积元 的极的极化电荷为化电荷为dSP

4、dd cosqqnl SnedSSPd cosdP SPS极化电荷面密度极化电荷面密度pS第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律典型电荷分布的电场强度典型电荷分布的电场强度02lE 22 3 20(0,0,)2()lza zEzaz+（无限长）（无限长）（有限长）（有限长）lyxzoMa均匀带电圆环均匀带电圆环l1zM2均匀带电直线段均匀带电直线段120210(coscos)4(sinsin)4llzEErrr均匀带电直线段的电场强度均匀带电直线段的电场强度均匀带电圆环轴线上的电场强度均匀带电圆环轴线上的电场强度第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律5330013()()2

5、cossin44rp r rpPE reerrr pql电偶极矩电偶极矩Er+q电偶极子电偶极子zolq电偶极子的场图电偶极子的场图等位线等位线电场线电场线 电偶极子的电场强度电偶极子的电场强度第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律【例例 2.1】如图所示，均匀带电的环形薄圆盘的内半径为如图所示，均匀带电的环形薄圆盘的内半径为a、外、外半径为半径为b，电荷面密度为，电荷面密度为 。计算环形薄圆盘轴线上任意点的电。计算环形薄圆盘轴线上任意点的电场强度。场强度。0S【解解】环形薄圆盘的面积元：环形薄圆盘的面积元：d d d SSSSRRrrEd)(41)(302223 200dd4()b

6、zSae zez 因此因此re位置矢量：位置矢量：zre z 轴线上的场点轴线上的场点P的位置矢量：的位置矢量：dd d d SSqS 所带的电量：所带的电量：P(0,0,z)brRyzx均匀带电的环形薄圆盘均匀带电的环形薄圆盘dSadE0S第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律222 3/200()dd4()bzSae zeE rz 0故故223/20d2()bSzazze由于由于22 1/222 1/20112()()Szzzazbe20d2cossineeexy20de20(cossin)deexyP(0,0,z)brRyzx均匀带电的环形薄圆盘均匀带电的环形薄圆盘dSadE0

7、S第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律222221 d1 d()()dd PrkkPr PrrrrrrrSPnrrr akkP eeera000()DDEPEPP200kDPr rPe k r【例例2.】半径为半径为a、介电常数为、介电常数为 的球形电介质内的极化强度的球形电介质内的极化强度为为 ，式中的，式中的 k 为常数。（为常数。（1）计算极化电荷体密度和）计算极化电荷体密度和面密度；（面密度；（2）计算电介质球内自由电荷体密度。）计算电介质球内自由电荷体密度。故故ra处的极化电荷面密度为处的极化电荷面密度为【解解】（1）0DEP（2）因因 ，故故0(1)DP第第2 2章章

8、电磁场的基本规律电磁场的基本规律03d()4CI lRB rRVRRrJrBVd)(4)(30SRRrJrBSSd)(4)(30 磁感应强度磁感应强度电流回路电流回路 C体电流体电流面电流面电流 21312121122012)d(d4CCRRlIlIF312121122012)d(d4dRRlIlIF 安培定律安培定律mddFI lB恒定磁场内容提要恒定磁场内容提要第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律（微分形式）（微分形式）0)()()(rBrJrH（积分形式）（积分形式）0d)(d)(d)(SSCSrBSrJlrHMnSJMe00011(1)()BMHHB媒质中磁场的基本方程为媒

9、质中磁场的基本方程为线性、各向同性媒质的本构关系线性、各向同性媒质的本构关系BHMJM媒质中的磁化电流密度媒质中的磁化电流密度线性、各向同性的均匀媒质中线性、各向同性的均匀媒质中M0(1)JJ磁化强度矢量磁化强度矢量第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律VVRRrJrBd30)(4)(VVRrJ)d1()(40VVRrJd1)(40)(rBVVRrJd1)(401)(41)(4200VVVRrJVRrJddVVVVRrJVRrJVRrJddd1)(1)(1)(01)(SRrJeSnd0)(rB)(0rJ0)(rB)(0rJ)(rB的证明的证明、第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的

10、基本规律 考察穿过任意围线考察穿过任意围线C 所围所围曲面曲面S 的电流，只有分子电流的电流，只有分子电流与围线相交链的分子才对电流与围线相交链的分子才对电流有贡献。有贡献。MmddddIni SlnplMl 穿过曲面穿过曲面S 的磁化电流为的磁化电流为SCCSMlMIIdddMMMJMMMdSIJS由由 与线元与线元 dl 相交链的分子，中心位于如图所示的斜圆柱内，相交链的分子，中心位于如图所示的斜圆柱内，所交链的电流所交链的电流BCdldlmpSC 磁化电流体密度磁化电流体密度MJ的推证的推证和和MJMMnSJMe第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律MttddddIMlMelM

11、l 在紧贴磁介质表面取一长度元在紧贴磁介质表面取一长度元d dl，与此交链的磁化电流为，与此交链的磁化电流为MMtddSIJMl则则即即MnSJMe的切向分量的切向分量MMSJneM 磁化电流面密度磁化电流面密度MSJ第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律典型电流分布的磁感应强度典型电流分布的磁感应强度2022 3 2(0,0,)2()zIaBzeaz012(coscos)4IBe（有限长）（有限长）（无限长）（无限长）02IBe载流直线段的磁感应强度载流直线段的磁感应强度：载流圆环轴线上的磁感应强度：载流圆环轴线上的磁感应强度：I1zM2载流直线段载流直线段IyxzoMa载流圆环载

12、流圆环第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律22 1/2,()zrre ze arrzad()d ()zI lrre Iae ze a2ddze Iaze Iadd I le Ia re a 轴线上任一点轴线上任一点P 的位置矢量：的位置矢量：zre z【解解】圆环上的电流元：圆环上的电流元：【例例 2.3】如图如图 所示，圆环的半径为所示，圆环的半径为a，流过的电流为，流过的电流为I。计算线电。计算线电流圆环轴线上任一点的磁感应强度。流圆环轴线上任一点的磁感应强度。20223/20()d4()ze ze aIaB zza轴线上任一点轴线上任一点P 的磁感应强度为的磁感应强度为位置矢

13、量：位置矢量：IyxzoMa载流圆环载流圆环第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律当场点当场点P 远离圆环，即远离圆环，即z a 时时20223/22()Iaza2200d(cossin)d0 xyeee由于由于在圆环的中心点上，即在圆环的中心点上，即z=022 3/23()zaz0(0)2zIBea磁感应强磁感应强度最大度最大2032zIaBez20223/20()d4()zIae aB zza第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律【解解】选用圆柱坐标系，则选用圆柱坐标系，则()Be B由安培环路定理，得由安培环路定理，得21022IBa【例例2.4】求载流无限长同轴电缆

14、产生的磁感应强度。求载流无限长同轴电缆产生的磁感应强度。(1)0a22122IIIaa取安培环路取安培环路 ，交链的电流为，交链的电流为()a0122IBea(2)ab202 BI022IBe由安培环路定理，得由安培环路定理，得bcaII第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律(3)bc由安培环路定理，得由安培环路定理，得220322()2I cBcb(4)c222232222bcIIIIcbcb40I 2203222I cBecb40B bcaIIacb02Ib02IaO第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律MJM 2()zrr ae AzBe22(cossin)(cos)

15、rreeAaBe22(cos)sineAaB2()zMeAzB【例例 2.5】半径的半径的 a 球形磁介质的磁化强度球形磁介质的磁化强度 ，如，如 图所示。式中的图所示。式中的A、B为常数，求磁化电流密度。为常数，求磁化电流密度。ra在在 处的磁化电流面密度为处的磁化电流面密度为【解解】磁化电流体密度为磁化电流体密度为2()()0 xyzzeeeeAzBxyzSMnr arr aJMeMeOaz球形磁介质球形磁介质的磁化强度的磁化强度reeMcossinzreeecosza第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律120H22202()HJa 22022()2JBHea0zJe J【例例

16、2.6】内、外半径分别为内、外半径分别为a和和b的圆筒形磁的圆筒形磁介质中，沿轴向有电流密度为介质中，沿轴向有电流密度为 的传导的传导电流，如图所示。设磁介质的磁导率为电流，如图所示。设磁介质的磁导率为 ，求磁化电流分布。求磁化电流分布。ab在在 的区域，得的区域，得a在在 的区域，得的区域，得22302()HJba2200303()2JBHebab在在 的区域，得的区域，得圆筒形磁介质圆筒形磁介质zbaJ1100HB，22022()2JHe Hea22033()2JHe Heba【解解】第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律2202220000(1)()()2BMHHeJaab 0

17、001 d()dzzeMeJ22000()()02SMnaazJMeMeeJaaa 22000()2SMnbbzJMeMeeJbab 在磁介质圆筒内表面上在磁介质圆筒内表面上在磁介质圆筒外表面上在磁介质圆筒外表面上1zMzeeeJMzMMM 圆筒形磁介质圆筒形磁介质zbaJ第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律电磁感应定律电磁感应定律dddSBSt t ddinE(1)回路固定，磁场随时间变化回路固定，磁场随时间变化indSBSt E(2)导体回路在恒定磁场中运动导体回路在恒定磁场中运动(3)回路在时变磁场中运动回路在时变磁场中运动in()dCvBlEin()ddCSBvBlStE第

18、第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律 （1），矩形回路静止；，矩形回路静止；0cos()zBe Btxbaoyx均匀磁场中的矩形环均匀磁场中的矩形环LvB （3），且矩形回路上的可滑动导体，且矩形回路上的可滑动导体L以匀速以匀速 运动。运动。vevx)cos(0tBeBz （2），矩形回路的宽边，矩形回路的宽边b=常数，但其长边因可滑动常数，但其长边因可滑动导体导体L以匀速以匀速 运动而随时间增大；运动而随时间增大；0BeBzxve vB【例例 2.7】长为长为 a、宽为、宽为 b 的矩形环中有均匀磁场的矩形环中有均匀磁场 垂直穿过，垂直穿过，如图所示。在以下三种情况下，求矩形环内的

19、感应电动势。如图所示。在以下三种情况下，求矩形环内的感应电动势。第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律00sin()cos()vtbBtvbBt或或in00ddd()ddSBSbB vtbB vtt Ea000ind)(d)(vbBleBevelBvbyzxCin()ddCSBvBlStCSzzyzxSetBetBletBeved)cos(d)cos(00(2)(3)indSBSt Ea【解解】(1)回路内的感应电动势是由磁场变化产生的，故回路内的感应电动势是由磁场变化产生的，故00cos()dsin()zzSe Bte SabBtt 第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律

20、 （1）线圈静止时的感应电动势；）线圈静止时的感应电动势；（2）线圈以角速度）线圈以角速度 绕绕 x 轴旋转时的感应电动势。轴旋转时的感应电动势。ab【例例 2.8】在时变磁场在时变磁场 中，放置有一个中，放置有一个 的矩的矩形线圈。初始时刻，线圈平面的法向单位矢量形线圈。初始时刻，线圈平面的法向单位矢量 与与 成成角，如角，如图所示。试求：图所示。试求：0sin()yBe Btneye0sin()dynSe BteSt 0cos()cos dSBtS 0cos()cosB abt xyzabB时变磁场中的矩形线圈时变磁场中的矩形线圈neCSStBlEddin【解解】（1）线圈静止时，感应电动

21、势是由时变磁场引起，故）线圈静止时，感应电动势是由时变磁场引起，故第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律 假定假定 时时 ，则在时刻，则在时刻 t 时，时，与与y 轴的夹角轴的夹角 ，故，故0t 0net 方法一方法一：利用式利用式 计算计算indddSBSt Ea00d1sin(2)cos(2)d2B abtB abtt （2）线圈绕）线圈绕 x 轴旋转时，轴旋转时，的指向将随时间变化。线圈内的的指向将随时间变化。线圈内的感应电动势可以用两种方法计算。感应电动势可以用两种方法计算。ne0n0ddsin()dsin()cos()ddySe BteSabBtttt indddSBSt

22、EaxyzabB时变磁场中的矩形线圈时变磁场中的矩形线圈ne12 234第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律0sin()sinB abtin00cos()cossin()sinabBtB abt Ea上式右端第二项与上式右端第二项与(1)相同，第一项相同，第一项xyzabB时变磁场中的矩形线圈时变磁场中的矩形线圈ne12 234 方法二方法二：3412d)(d)(d)(lBvlBvlBvCxetBebexyaa)d()sin()2(02/2/n利用式利用式 计算。计算。CSStBlBvdd)(in2200cos()sin()B abtBabt 0cos(2)B abt xetBeb

23、exyaad)sin()2(02/2/n第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律麦克斯韦方程组积分形式麦克斯韦方程组积分形式ddSVJSVt SVSCSCSdVSDSBStBlEStDJlHd0dddd)(dDBtBEtDJH0积分形式积分形式微分形式微分形式Jt 第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律边界条件边界条件n12n12n12n12()0()0()0()0eDDeBBeEEeHHnnnn00SSeDeBeEeHJn12()SeDDn12()0eBBn12()0eEEn12()SeHHJ一般形式一般形式理想导体理想导体理想介质理想介质第第2 2章章 电磁场的基本规律电

24、磁场的基本规律（1）电磁场量的法向边界条件电磁场量的法向边界条件令令h 0，则由，则由S1D2Dne媒质媒质1媒质媒质2hPS12n()SDDeSS即即n12()SeDD 在两种媒质的交界面上任取一在两种媒质的交界面上任取一点点P，作一个包围点，作一个包围点P 的扁平圆柱的扁平圆柱曲面曲面S，如图表示。，如图表示。边界条件的推证边界条件的推证 n12()0eBB1n2nBB或或1n2nSDD或或同理同理，由，由0dSSBddSVDS V第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律（2）电磁场量的切向边界条件电磁场量的切向边界条件12()SHHlJN l 在介质分界面两侧，选取如图所示的小环

25、路，令在介质分界面两侧，选取如图所示的小环路，令h 0，则则l1H2Hne媒质媒质1媒质媒质2Nh故得故得n12()SeHHJnlNel n12()eHHN ln12()0eEE同理得同理得1t2tEE或或1212n()()()HHlHHNelStDJlHCSd)(d第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律【例例2.9】z 0 区域的媒质参数为区域的媒质参数为 。若媒质。若媒质1中的电中的电场强度为场强度为101010、202025200、881(,)60cos(15 105)20cos(15 105)V/mxE z tetztz82(,)cos(15 1050)V/mxEz te A

26、tz媒质媒质2中的电场强度为中的电场强度为（1）试确定常数）试确定常数A的值的值;（2）求磁场强度）求磁场强度 和和 ；（3 3）验证）验证 和和 满足边界条件。满足边界条件。),(1tzH),(2tzH),(1tzH),(2tzH【解解】（1）这是两种电介质的分界面，在分界面这是两种电介质的分界面，在分界面z=0 处，有处，有881(0,)60cos(15 10)20cos(15 10)xEtett880cos(15 10)V/mxet82(0,)cos(15 10)V/mxEte At80 V/mA 由边界条件由边界条件12(0,)(0,)EtEt第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基

27、本规律1111111xyEHEetz 8801300sin(15 105)100sin(15 105)yetztz 78781012(,)2 10 cos(15 105)10 cos(15 105)A/m3yH z tetztz 将上式对时间将上式对时间 t 积分，得积分，得 （2）由）由 ，有，有111HEt 78204(,)10cos(15 105)A/m3yHz tetz222HEt 同样，由同样，由 ，得，得第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律780410cos(15 10)A/m3yet78204(0,)10cos(15 10)A/m3yHtet可见，在可见，在 z=0

28、处，磁场强度的切向分量是连续的，因为在分界处，磁场强度的切向分量是连续的，因为在分界面上（面上（z=0）不存在面电流）不存在面电流。（3）z=0 时时78781012(0,)2 10cos(15 10)10cos(15 10)3yHtett第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律试问关于试问关于1区中的区中的 和和 能求得出吗？能求得出吗？1E1D【解解】根据边界条件，只能求得边界面根据边界条件，只能求得边界面z=0 处的处的 和和 。1D1E由由 ，有，有0)(21nEEe11101125(3)(2)(5)0zxxyyzzxyzzyxxyee Ee Ee EeyexezeEye Ex

29、1区区2区区xyz电介质与自由空间的电介质与自由空间的分界面分界面O105【例例 2.10】如图所示，如图所示，1区的媒质参数为区的媒质参数为 、2区的媒质参数为区的媒质参数为 。若已知自由空间的电。若已知自由空间的电场强度为场强度为202020、10,10112,5xyEy ExxEDyEDyyxx0111011125,10V/m)3(522zezeyeEzyx第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律又由又由 ，有，有n12()0eDD0(0222111zzzyyxxzzyyxxzDeDeDeDeDeDee则得则得1020000(3)3zzzzzDDz53530001101zzzzD

30、E最后得到最后得到5352)0,(1zyxexeyeyxE000132510)0,(zyxexeyeyxD第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律0sin()cos()V/myxEe Eztk xdtHE0【解解】（1）由）由 ,有有00cos()cos()sin()sin()xxzxxEeztk xe kztk xdddHSJ试求试求:（1）磁场强度磁场强度 ；（2）导体表面的电流密度）导体表面的电流密度 。【例例2.11】在两导体平板（在两导体平板（z=0 和和 z=d）之间的空气中，已知）之间的空气中，已知电场强度电场强度)(1100 xEezEeEtHyzyxzxydO第第2

31、2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律将上式对时间将上式对时间 t 积分，得积分，得000sin()(A/m)SzyxzEJeHetk xd00()sin()(A/m)Szyxz dEJeHetk xd （2）z=0 处导体表面的电流密度为处导体表面的电流密度为0000()()dcos()sin()sin()cos()(A/m)xxxzxH x,z,tH x,z,tttEeztk xddk Eeztk xdz=d 处导体表面的电流密度为处导体表面的电流密度为zxydneO第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律【例例2.12】有一个平行板电容器，极板的面积为有一个平行板电容器，极板的

32、面积为S，上下极板相，上下极板相距为距为d 且分别带电且分别带电q，极板之间的下半部份充满介电常数为，极板之间的下半部份充满介电常数为 的介质。如忽略边缘效应，求的介质。如忽略边缘效应，求E、D及极化电荷分布。及极化电荷分布。【解解】电荷均匀分布在极板的内侧，电荷均匀分布在极板的内侧，分别为分别为Sq S上0n1SPePPqS下下1n2nDD由边界条件由边界条件12qDDSSq S 下SP上0n11SPePPqS 上上Sq-qd D20SES1SES0110101()PDEEqS介质两个表面的极介质两个表面的极化电荷等量异号化电荷等量异号SP下第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律【

33、例例2.13】长直细导线与磁导率为分别为长直细导线与磁导率为分别为1 和和 2(1)的两种介的两种介质分界面垂直，分界面为平面。求质分界面垂直，分界面为平面。求B、H 和磁化电流分布。和磁化电流分布。2 1 I z【解解】由由H1t=H2t由安培环路定理，得由安培环路定理，得2IHer在在z=0 处处Mn12()SJeMM102000()()22IIerr 2022200(),2IBMHer1212,22IIBeBerr1011100(),2IBMHer12()zeMMH1=H2=H。MSJ1202Ier 第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律12M02SIJr在介质在介质1中中r=

34、0附近利用附近利用0Md()CBlII1110M122()2IrBrIIIr1M10(1)II2M20(1)II121202MMSMIIIrJ 2 1 I z MSJM1IIM1IM2同理同理第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律12qqq12【例例2.15】球形电容器的内导体半径为球形电容器的内导体半径为a，外导体内半径为，外导体内半径为b，其间填充介电常数分别为其间填充介电常数分别为 和和 的两种均匀介质，如图所示。的两种均匀介质，如图所示。设内球带电荷为设内球带电荷为q，外球壳带电荷为，外球壳带电荷为-q，求两球壳间的电场和，求两球壳间的电场和极化电荷分布。极化电荷分布。21E

35、E【解解】由于电场方向沿径向，所以在介质由于电场方向沿径向，所以在介质1与介质与介质2的分界面上，电场与分界面平行，的分界面上，电场与分界面平行，即为切向分量。根据边界条件可知即为切向分量。根据边界条件可知 ,。由高斯定理，有。由高斯定理，有21DD 但但212d2()SDSrDDq)(bra111DE222DEEEE21212()2()rqE rer)(bra第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律12qqq11DE22DE12122()rqer22122()rqer110()PE10212()2()rqer220()PE20212()2()rqerra处处:11()SPrr aPe 10212()2()qa 22()SPrr aPe 20212()2()qa rb处处:11SPrr bP e10212()2()qb202212()2()SPqb第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律作业题作业题1,5,7,9，补补2.12.1补补2.12.1图图补补2.22.2补补2.22.2图图第第2 2章章 电磁场的基本规律电磁场的基本规律作业题作业题补补2.4 图图补补2.4补补2.4补补2.3 图图补补2.3补补2.32.3图图