工程传感器简介课件

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1、 传感元器件是工程检测系统中获取信息的最前沿和最重要的部件。其任务在于被测对象或生产中人们感兴趣的信息(多为非电量)转化为与之对应、容易处理和传输的信号(主要是电量)。以传感元件为核心，配以一定的支承结构，通过机械、电气方式连接，能将所获信号传输出去的装置称为传感器。传感技术发展到今天，已形成商品的传感器品种繁多，往往在工程上一种被测量可应用多种类型的传感器来检测，而一种传感器又可用于多种物理量的检测。为了对传感器有一概括认识，首先了解传感器的分类方法及其基本功能环节是必要的。由于传感元件的变换原理、被测对象、输出信号和检测方式的不同，传感器的分类方法亦有所为同，常用的有两种，一是按传感元件的

2、输入量来分类，另一种是按其输出量来分类。按传感元件的输入量分类就是用被测物理量来分类。例如，用来测量力的则称为测力传感器；测量位移的称为位移传感器；测量温度的称为温度传感器等等。这种分类方法便于实际使用者选用。按传感元件的输出量分类就是按输出参量的形式来分。如果输出量是电量则还可分为电路参量型传感器和发电型传感器。前者采用的是电阻式、电容式、电感式传感元析，将被测量变换成电阻、电容、电感信号。后者采用的传感元件可输出电势、电荷等电源性参量。发电式传感元件又有主动型或参量转换型等名称，而电路参量型又可称为被动型或参量控制型传感元件。由于电路参量型传感外部供给能源，亦可把这种传感器称为有源传感器，

3、而把发电式传感元件构成的传感器称为无源传感器。这种按输出量分类的方法基本上反映了传感元件的变换原理，对于学习和研究传感原理较为有利。除了以上的分类方法外，应用较广的还有完全按信号特征分类的，分为物性型和结构型传感器。前者是依靠传感元件材料本身物理性质的变化实现信号的变换，如热敏电阻传感器。后者是利用传感元件结构参数的变化来实现的变换，如电容式传感器。由于数字技术的发展，出现的以数字量输出的传感器另立为数字式传器一类。而传统的以连续变化信号作输出量的则称为模拟式传感器。各种分类方法都从某个角度突出了传感器的特点。在工程界为了更加明确，也常用两类分类方法叠加起来对传感器进行命名。如电阻应变式压力传

4、感器等。传感器作为工程参数检测系统的输入环节，必须具有良好的性能。理想的传感器应具有以下特征：1.失真小、线性好、灵敏度高；2.尺寸适用，能满足在线检测工位的安装要求；3.由负载效应引起的测量误差最小；4.噪声小，且抑制干扰性能好；5.有最佳的工作频率，且动态响应快。在众多的工程参量中，许多被测量不可能直接变换为电量，必须预先变换为另一种易于转变为电量的物理量之后，再被传感元件最终变换成电量信号输出。因此，传感器的基本功能环节由敏感元件和传感元件组成，如图所示。由于敏感元件直接感受被测物理量后再进行电量变换，而被测物理量性质的差异，所以敏感元件的结构、类型也各有其自身的特点。例如，力学参量的电

5、传感器，往往是机电结构型；而温度、光、磁、化学等参量传感器，则分别有与各种参量相适应的热电、光电、磁电、电化学等类型传感器。当然，某些电传感器，其敏感元件和传感元件是难于截然分开的，如热电偶式传感器等，但其传感变换功能的内涵却是一样的。现代机械量测量常用的敏感元件为例来概述其感受被测量的工作原理，以及与后接换能元件间的参量变换关系。工程技术领域，检测机械量的敏感元件很多，其中弹性元件在工程技术参数检测中应用最广。弹性元件的输入量可以是集中力F,力矩M，流体p和温度T等物理量，它的输出量是弹性元件本身的变形(位移和转角)。对机械式仪表而言，弹性元件的变形可采用指针示值直接读数；而电测仪表则把弹性

6、元件的变形作为电阻、电感、电容等传感元件的输入量，再作进一步的信号变换，最终输出与被测物理量成比例的电量信号。图1-1电阻式传感元件能把被测量的变化转换成电阻值的变化。由于能引起导体或半导体的电阻变化的原因很多，故工程中可用这种传感元件来检测位移、力、温度和湿度等非电物理量。电位计式传感元件可分为线位移式和角位移式。电位计式传感元件的结构与电位器相似。据其电阻的结构特征，分为线绕式和镀电阻膜式两种类型。如图3-5所示，当被测对象的位移变化(x或)时，带动滑动触点2在电阻基体1的裸露部分移动，在固定端和触点2的引线之间即有电阻变换。如果在电位计中流过一定的电流，就能把触点的位置以电压的形式输出。

7、测出电压(或电阻)的变化，就能得出位移的大小。（a）线位移式（b）角位移式 图2-1 电位计式传感器的测量电路示于图2-2。其中：R为电位计的总电阻值；x为电位计滑动触点满量程位移；xi为电位计滑动触点的输入位移；Rx为电位计对应于输入位移的输出电阻值；RL为负载；V0为电位计的输出电压。理论分析和实验结果表明，当RLR时，才可近似认为V0与xi呈线性关系。若保证RL(1020)R，则在满量程的全行程中，电位计传咸器的线性误差可控制在1%2%的范围内。在有些情况下，特别是当触点的位移与被量之间呈非线性关系时，可把电位计传感器的绝缘骨架(图2-2)做成相应的非线性曲线形，使输出电压与被测量之间呈

8、线性关系。电位计式传感器元件结构简单，使用方便，所以得到广泛应用。但是，线绕式电位计式传感器的位移一电压特性(图2-3)呈阶梯形输出，这是电刷每走一个线径电阻突变一次所致，故降低了它的分辩率。同时，由于滑动触点和电阻基体之间的磨损，限制了电位计的使用寿命。一般在产品说明书中以“概率寿命多少次”来表示。例如线绕型电位计的概率寿命是20106次。图2-2电位计式传感器的测量电路 图2-3电位计特性 电阻应变式传感元件是检测技术中用得最广的一种，它可以把被测对象的应变量转换成电阻值的变化。目前，工程中用于测力、称重和压力等方面的检测90%左右都是采用电阻应变原理。所以本节着重讨论这种类型的传感元件。

9、电阻应变式传感器由电阻应变片、弹性元件和测量电路等部分组成。电阻应变片(见图2-4)一般包括敏感栅(金属电阻丝或半导体材料)、基底2、引出线3和覆盖层4.把基底贴在被测对象或传感元件表面，当被测对象或传感元件产生应变时，便通过基底传递到敏感栅上，使电阻值变形而改变的这一物理现象称为电阻应变效应(对半导体应变片称为半导体材料的压阻效应)。通过电阻应变(电阻)效应，便可实现应变电阻的转换。图2-4 丝式电阻应变片 应变片的分类方法很多，一般可按敏感栅的材料，或应变片的工作温度范围以入用途之不同予以分类。目前，常用的应变片，据其敏感栅材料，主要有金属电阻应变片和半导体应变片两大类，具体类型如下：几种

10、常用的国产应变片的结构如图2-5所示。图2-5 常用应变片的结构类型 1敏感栅；2引线；3短接线；5半导体敏感元件；6焊接线 （a）电阻丝线；（b）箔式；（c）半导体式；（d）应变花 应变片把变形转换成的电阻变化，一般用直流电桥来测量，即通过电桥把电阻的变化转换成输出电压的变化。应变片在电桥中有三种基本线路，如图2-6所示。其中，图(a)桥路中一个桥臂为随被测对象变形的应变片，称工作应变片，这种接法叫做单臂接法。图(b)中两个桥臂为工作应变片，叫做半桥接法。图(c)为四个桥臂为工作应变片，叫做全桥接法。图2-6 应变片在电桥中的联接方式 （a）单臂接法；（b）半桥接法；（c）全桥接法实际应用中

11、大多采用等臂电桥，即R1=R2=R3=R4=R。由于应变片感受应变后产生的电阻增量R很小，一般RR，则电桥的输出电压和输入电压之间存在下述关系。半臂接法 U0=USK0/4 (2-1)关桥接法 U0=USK0(1-4)/4 (2-2)全桥接法 U0=USK0(1-2+3-4)/4 (2-3)由以上公式可见，电桥具有和差特性，即相邻桥臂应变若极性相同(同为拉应变或压应变)时，电桥的输出电压与两应变之差有关；若相邻桥臂应变的极性相反，则输出电压与两应变之和有关。在实际检测中常利用和差特性，采用半桥和全桥接法，使用两个或四个应变片，有选择地安排在受拉区或受压区，以便增大电桥的输出电压。同时，由于应变

12、片处于同一温度场中，也起到温度补偿作用。利用其电阻值对温度的变化特别敏感的材料制成的传感元件可用于检测温度及与温度有关的其他非电量参数。按热电阻材料的性质，目前实用的两类材料是：金属热电阻（如铂、银、铜、铁、镍等金属）和半导体热敏电阻（如锰、钴、铬、或镍等的氧化物制品）。热电阻材料测温及其应用，主要有金属热电阻传感元件和半导体热敏电阻传感元件两种类型。金属热电阻传感元件具有正温度系数，即它的电阻值随温度增高而增加，传感元件电阻值的温度变化特性关系式为 Rt=R01+a(t-t0)（2-4）式中：Rt 温度为t0时的电阻值；R0 初始温度t0时的电阻值；a 电阻温度系数（t0时的值）。工程技术领

13、域广泛应用金属热电阻传感器来检测-200 +500 范围的温度。各类金属热电阻传感器比较而言，以铂电阻型特性最优。金属热电阻传感器作为温度检测的变换器件，具有精度高、结构简单、测温范围广等特点。半导体热敏电阻传感元件的特性具有很高的负电阻温度系数（电阻值随温度升高而减小），具有热惯性小、灵敏度高、稳定性较好和形体小、重量轻等优点。但是，这种传感元件的电阻与温度之间的变化呈线性关系，所以其电桥测量电路需采用补偿措施。国产的半导体热敏电阻传感器，常用于测温、控温、稳压及高稳定自动调节系统。随着技术的进步，各种专用的电阻传感元件品种较多，这里不可能一一涉及。现以近年来开发的气体检测中常用的气敏电阻传

14、感元件和温敏电阻传感元件为例，简述其工作原理及应用。气敏电阻传感元件是利用气敏电阻将检测到的气体成分、浓度变化转换成电信号。气敏电阻是一种特制的半导体电阻元件，其阻值随环境气体的成分或浓度的改变而有显著的变化，一般电阻值的变化范围在10到10数量级之间。气敏电阻是由对特定气体敏感的金属氧化物半导体材料烧结制成。由于气敏电阻特别是对可燃性气体感受灵敏，所以通常用于可燃性气体探漏、检测、报警，以及各种封闭范围的系统检漏、安全、防火等。近年已研制成SnO2掺杂常温感烟电阻，应用此气敏电阻传感器制成的烟雾报警器，已进入实用阶段。湿敏电阻传感元件是利用电阻值随气体湿度的变化的湿敏电阻，制作在感受大气湿度

15、、作业环境湿度以及湿度控制器等仪器的湿度检测变换部件。目前开发的能感受湿度变化的湿敏电阻材料主要有硒、氯化锂、四氧化三铁和三氧化二铝等金属氧化物；另外，也可用具有亲水性的多微孔有机薄膜作成湿敏电阻。湿敏电阻传感器的制作工艺较简单，将上述金属氧化物硬化在埋有电极的陶瓷基片上；而多微孔有机薄膜，则是将钒酸铵、硝酸锶、硝酸钡，按配比与树脂乳胶混合后，喷涂在基体上固化并进行表面处理面成。利用预埋电极间的湿 阻特性，即可进行湿度检测。电容式传感元件是以各种类型的电容器把被测非电量转换成电容量的变化。电容变换元件的典型结构示于图3-1。图3-1 面积变化型电容变换元件的典型结构示例 （a）单片式；（b）差

16、动式；（c）多式片电容式传感元件的工作原理可用平板电容器予以说明。当忽略边缘效应 影响时，平板电容器的电容量为：C=*S/（3-1）式中：极板间介质的介电常数(F/m)；S 两平行极板间相互遮盖面积(m2)；两平行极板间的距离(m)。由式（3-1）可见，、S、三个参数都直接影响着电容量C的大小。如果保持其中的两个参数不变，而仅仅改变另外一个参数，而且使该参数与被测的非电量参数之间存在某一函数关系，那么被检测参数的变化就可以直接由电容量C的变化反映出来。显然，电容量C的变化，必然改变了交流电路的容抗Xc，通过交流电桥等测量电路，就能测量出被检测的非电量参数变化的数值。目前，为了提高电容式传感器测

17、量精度，在测量电路上作了较深入的开发研究，归纳起来大致可分三大类，即以上的部分测量电路，将在第四章中进行综合性介绍。下面仅以脉冲宽度调制电路为例进行介绍。脉冲调宽电路，如图3-1(a)所示。它由比较器和、双稳态触发器及电容充放电回路组成。C1、C2为传感器的差动电容，双稳态触发器的两个输出端A、B为电路的输出端。当双稳态触发器的输出端Q为高电位时，通过R1对C1充电，端的输出为低电位，电容C2通过二极管D2迅速放电，G点被钳制在低电位。当F点的电位高于参考电位UC时，比较器的输出极性改变，产生一脉冲，使双稳态触发器翻转，Q端输出变为低电位，而端变为高电位电位，这时C2充电，C1放电。当G点电位

18、高于UC时，比较器的输出使触发器再翻转一次，如此重复，周而复始，使双稳态触发器的两个输出端各自产生一宽度受C1和C2调制的方波信号。当C1=C2=C0时，各点的电压波形如图3-1(b)所示，输出电压uAB的平均值为零。但在工作状时，C1C2,C1、C2充电时间常数发生变化，若C1C2,C1=C0+C和C2=C0-C，则各点电压波形如图3-1(c)所示，输出电压uAB的平均值不再为零。输出电压uAB经低通滤波后，便可得到一直流输出电压U0，其值为A、B两点电压平均值与之差，在电阻R1=R2=R，触发器的输出高电位为U1时，可导出 (3-2)由此可知，直流输出电压U0与电容C1和C2之差成比例，极

19、性可正可负。对于变间隙式差动电容传感器 U0=dU1 /d0 (3-3)对于变面积式差动电容传感器 U0=AU1/A (3-4)根据以上分析可知：脉冲调宽电路对传感元件的线性要求不高，不论是变间隙式或变面积式，其输出都与输入变化量成线性关系。不需要解调电路，只要经过低通滤波器就可以得到直流输出。调宽脉冲频率的变化对输出无影响。由于采用直流稳压电源供电，不存在对其波形及频率的要求。所有这些都是其他电容测量电路无法比拟的。图3-2脉冲宽度调制电路及波形（a)差动脉冲调宽电路；（b）C1=C2时各点电压波形；（c）C1C2时各点电压波形电容式传感器与电阻应变式、电感式等传感比较，有如下特点：1.动态

20、范围大，响应快。这是由于两块板之间静电引力很小，动片质量很轻，推动极板需要的能量少。2.灵敏度高，频带宽。对很小的位移其敏感性高，能在数兆赫频率下工作。3.可以实现非接触测量。它无摩擦，不会干扰被测对象的运动状态。4.输出阻抗高，功率小。电容传感器的电容量很小，一般只有几至几百pF，所以输出阻抗很高，输出信号的功率很小。为了降低输出阻抗和增大输出功率，必须采用高频电源和高倍数放大器，从而使测量系统复杂化。5.抗干扰能力差。由于传感器电容量很小，电缆的分布电容不容忽视，工作在高频状态下容易产生寄生电容，从而影响了测量精度。需要在其结构设计和测量电路中采取一定的补偿和样校正措施。在应用这传感器时，

21、可采取下列措施。增加传感器的原始电容值(减小极板的结构间隙；增加工作面积或工作长度)；提高电源频率；用双层屏蔽线，将电路同电容式传感器组装在一个壳体内，这样可大大地减少寄生电容及外界干扰的影响。需指出，近年来随着集成电路技术的发展，与微型的二次仪表封装一体的电容传感器，能使分布电容等影响大为减小，这有利于提高测量精度，新型电容式传感器的优越性正日益受致电到工程技术领域的重视。目前，电容式传感器广泛用于压力、力、位移、振动参量和液面、料面等工程技术参数的检测。电感式传感元件实质上就是一个带铁芯的线圈，是利用电磁感应原理，把位移量转换成线圈自感系数或互感系数或互感系数的变化。由图4-1可知，铁芯与

22、衔铁之间留有空气间隙，衔铁与运动部件相联。当衔铁移动时，由于间隙的变化使磁路的磁阻发生变化，从而引起线圈电感变化。因此知道了电感的变化，就可得出位移的大小。根据电磁感应定律可知，一个铁芯线圈的电感的大小与线圈匝数的平方成正比，而与磁路的磁阻成反比，即 L=N2/Rm (4-1)式中：N 线圈的匝数；Rm 磁路的总磁阻。在不考虑磁路的铁损时，总磁阻计算公式为：(4-2)式中：l 铁芯磁路的平均长度；铁芯材料的导磁率；S 铁芯导磁截面积；气隙间距；0 空气导磁率(0=410-7H/m)；S0 空气隙导磁截面积。因为铁芯磁阻与空气隙的磁阻相比是很小的，故计算时式(4-2)中的第一项可忽略不计，则式(

23、4-1)电感计算公式为：L=N20 S0/2 (4-3)由式(4-3)可见，铁芯线圈的电感量与空气间隙厚度成反比，而与气隙面积成正比(N、0已确定不变)。因此改变气隙间距和气隙面积，都能使电感量发生变化，从而实现信号变换。目前，自感型传感元件一般常用的有三种结构类型：变气隙间距型(图4-1a)、变气隙面积型(图4-1b)及螺管型(图4-1c)。这三种结构的自感型传感元件中，变气隙间距型的灵敏度高，但非线性严重，为了限制非线性误差，只能允许很小的示值范围(最大示值范围max。另外，检测电阻率较小的材料时，应选较低频率(500Hz)，而检测电阻率较大的材料时，则可选用较高的频率(2kHz)，这样才

24、能保证在检测不同的材料时，获得较好的线性和灵敏度。综上可知，电涡流式传感器可以金属导体实现非接触连续检测多种物理量。具有结构简单、频率响应宽、灵敏度高、测量线性范围大、抗干扰能力强、体积较小等特点。一般用来测量振动、位移、厚度、转速、温度、硬度等参数；还可以进行无损探伤，所以在工程检测领域，也是一种有发展前途的传感器。热电偶元件与显示仪表等组成的测温系统，可以直接检测各种生产过程中的液体、蒸汽、气体介质和固体表面的温度，其温度测量范围可达到01800。热电偶工传感元件具有精度高，测温范围广，便于远距离和多点测量等优点，是接触式高温计中应用最普遍的一种。热电偶的测温原理，是基于热电效应将温度差变

25、换为热电势的物理现象。热电效应的实现，是把两种不同材质导体A和B串接成一闭合回路(图320)，如果两结合点1和2间出现温差，则在回路中就有电流产生，1和2节点间的电动势称为热电势。这两种不同导体的组合称为热电偶，实际应用时，是将节点1用焊接的方法连接在一起，并把它置于被测温场中，称为测温端或工作端。节点2一般要求有恒定的温度，称参考端或自由端。由理论分析知道，热电势是由两个导体的接触电势和同一导体的温差电势组成。金属中都存在自由电子，不同金属中自由电子密度不同，当两种金属A和B接触时，在接触面上便产生电子的扩散运动，于是在接触处便产生了电场，这个电场阻碍着电子继续扩散，当扩散作用与电场的阻碍作

26、用相等时，便达到了动平衡，这时在A、B接触面处形成的稳定电位差为接触电势，即式中：T 接触处的绝对温度；K 波尔兹曼常数；e 电子电荷量；nA、nB 导体和的自由电子密度。金属中自由电子的能量随温度的增大而增大。如果导体A两端存在着温度差，那么热端自由电子的动能比冷端大，将有更多的电子扩散到冷端，使热端失去电子而带正电，冷端得到电子而带负电，从而高低温端之间形成的电位差称为温差电势，即式中：温差系数，与导体材料和温度有关。如果把导体A、B组成闭合回路，当两接点温度TT0时，由以上分析可知，回路的总电势为两个接点的接触电势和两个导体温差电势的代数和(参见图5-1)，即 图5-1 由上式可知：1.

27、若热电偶的两个热电极材料相同，两接点的温度虽然不同，但总热电势仍为零。因此，热电偶必须由两种不同材料构成。2.当T=T0时，即使两个热电极A、B的材料不同，回路中的热电势仍为零。因此，两个接点处必须要有温度差。3.热电势的大小仅与热电极的材料、接点处的温度有关，而与热电偶的尺寸及形状无关。同样材料的热电极其温度与电势的关系是一样的，因此热电极材料相同的热电偶可以互换。实践证明，金属中的自由电子很多，温度变化对电子密度的影响很小，所以在同一导体内的温差电势极小，可以忽略不计。因此上式可写为所以电极材料选定后，热电势EAB(T,T0)是温度T和T0的函数差，即 EAB(T,T0)=f(T)-f(T

28、0)若使冷端温度T0保持不变，则热电势EAB(T,T0)为T的单值函数。因此通过测量热电势EAB就可求出被测温度T。常用的热电偶，随测温场所的要求不同，其外形虽大有差异，但其基本结构通常均由测温热电偶、绝缘套管、保护套管和接线盒等四个部分构成。见图3-22所示。测温热电偶的电极是温度测量精度的重要保证，为了保证工作的可靠性和足够的测温精度，必须对热电极材料进行严格的选择。工程技术领域对热电极材料的一般要求如下：1.配成对的热电偶应有较大的热电势，并且热电势秘温度有良好的单值线性函数关系；2.在测温范围内要求有足够稳定的物理、化学性能，并不易被氧化或腐蚀；3.电阻温度系数小，电导率高；4.复现性

29、好，工艺性和互换性优良，并应有较好的韧性，便于加工成丝。表5-1列举了几种国产热电极材料构成的普通热电偶的特征。为了防止两根热电极丝短路，需采用绝缘套管将两根热电极丝隔开。绝缘套管选用的材料，一般可根据被测量温度的范围而定。目前已形成商品的热电偶传感器的结构种类繁多，在进行热电偶的选型设计时，一般可从热电偶传感器的结构特征入手，选用普通热电偶、铠装热电偶或薄膜热电偶等类型；也可根据不同用途，分别选用表面热电偶、快速热电偶、多点式热电偶或真空热电偶等类型。热电偶输出电势是热电偶两端点(工作端 热端及参考端 冷端)温度的差值的函数。因此，为了使输出电势与被测温度呈线性函数关系，必须保持一个端点的温

30、度恒定，国标分度的热电偶都是指在冷端处于0时的热电势值。按国标要求，热电偶测温时，冷端必须保持0的参考温度条件，否则将会出现温误差。但是，产业部门使用中要保持冷端处于环境条件，既麻烦又不合符实际，因而具体使用热电偶检测温度时，常采用下述几种办法。表5-10恒温法 该方法把热电偶的冷端置于0的恒温容器内，是最理想的冷端处理办法。但只适用于实验室条件下，对工业部门却极为不便。冷端温度修正法 实际进行温度测量时，由于冷端难于保持在0的标准分度条件，因而热电势的对应温度必然出现与标准分度值的差异。但是，若将冷端恒定在某一温度值上，即可对传感器输出电势进行冷端的恒温修正，这样就可以求得检测工位的实际温度

31、。修正系数的值可由查表获得。冷端温度自动补偿法 上述两种方法都是恒定冷端温度为0或任意的温度值 条件下，再对测量值进行恒温修正。工程技术检测场所，实现上述恒温修正法仍有许多实际困难，因而目前通用的方法，是对传感器输出的热电势信号应用电势补偿法进行修正。冷端温度自动补偿方法较多，诸如采用补偿热电偶、电位补偿法和电桥补偿法，等等。显然，热电偶冷端处理时，需要把热电偶冷端用导线与测温仪表连接，这样一来，则失去冷端处理的意义。但是，只要选用热电性质与工作热电偶相近的材料制成连接导线，应用这种补偿导线将工作热电偶的冷端延伸至浊温仪表位置处，就不会引入连接导线而导致工作热电偶测温的附加误差(如图5-2)。

32、补偿导线的补偿原理，由测温回路总电势平衡方程即能证明，限于篇幅不作详证。图5-2 补偿导线的应用 A、B热电偶；A、B补偿导线；t0原冷端温度；t0新冷端温度一般补偿线可以采用工作热电偶的同类材料制成，为了便于接线，类型有单芯软线及多股软线；并有导线截面都较热电截面大一些，以降低线路损耗。对贵金属热电极则选择非贵金属材料制成补偿导线。如工业部门常用的铂铑铂热电偶的补偿导线，即采用铜铜镍合金做替代补偿导线。分度误差 工业部门常用的热电偶，一般都选用标准分度表分度。热电偶的标准分度表，可查阅温度计量标准手册。另外，也有某些特殊用途的热电偶，采用单独分度标准，这可根据精度要求，按照国家规定的相应精度

33、等级的仪表进行分度标定。这两种分度方法都会产生分度误差。仪表在使用中，由于氧化、腐蚀或挥发、弯曲应力以及高温下结晶的变化等都将使热电偶工作特性发生变化，固此要定期标定，把误差限制在一定范围内。各类标准热电偶的传递极限误差列于表5-2中。表5-2冷端温度误差 热电偶冷端处理及应用补偿导线都会引入一些附加误差，这类附加误差可根据具体情况分析处理。绝缘不好引起的误差 在选择保护管的材料时，必须提出对材料的绝缘要求。因为传感器的输出热电势可能会因热电偶或线路的绝缘性能不好而分流，或者因绝缘不好而窜入电源干扰，所以测温装置应保证即便在高温条件下，也要达到规定的绝缘性能指标。测量电路的误差 热电偶所输出的

34、热电势在毫伏级范围，常用毫伏表、光线示波器来测量。它们都属于动圈式仪表，动圈的转角与测量线路中流过的电流成正比，电流大小为 式中：热电偶的热电势；Rt、Rl、RG 分别为热电偶的电阻、连接导线的电阻和动圈式仪表的内阻，而仪表两个输入端之间的电压为：可见，只有当RG(Rt+Rl)时，才能使U=，仪表的指示值才能真实反映电势的大小。当较大时，测量的误差便不能忽视。当用电位差计测量热电势时，因为它用标准电压来平衡热电势，故回路中没有电流流动，因此热电偶的电阻和连接导线的电阻不影响测量的准确度。由于毫伏表惯性大，电位差计调平衡需要时间，所以该方法仅适用于静态测量。电磁式传感元件的工作原理，是基于导体和

35、磁场发生相对运动而产生感生电势(或感应电势)的电磁感应定律。由电磁感应定律可知，感生电势的大小与电磁回路中磁通的变化速率成正比；而磁变化率则与磁场强度、磁路磁阻、导体的运动速度有关，若只改变其中一个参数，都会使输出的感生电势随该参数变化而变化。根据电磁感应定律，感生电势e的大小可由下列方程式确定：式中：B磁场的磁感应强度；N、l 线圈的匝数及每匝的有效长度；r 线圈的转动半径；线圈相对于磁场的直线运动速度；线圈相对于磁场的旋转运动速度，即转动的角速度；线圈运动方向与磁势方向之间的夹角，工程技术应用领域大多数装置都满足=90。由式(6-1)可知，在传感元件结构既定的条件下，线圈参数N、l及sin

36、=sin90=1都是常数，因此感生电势e只随线圈对磁场的相对运动速度和磁感应强度而变化，所以电磁式传感元件直接应用是作为测定速度的传感器。但是，由于速度与位移和加速度间的内在关系，是一个积分和微分的关系，因此，如果在传感的测量电路中接一积分电路，那以其输出电势就与位移成正比关系。同理，接一微分电路，就可测出加速度。从而扩大了电磁式传感元件的应用范围。电磁式传感元件的输出量除了电势幅值的大小外，也可以输出电势的频率值。依据电磁式传感元件的作用方式，其常用类型主要有动圈式和磁阻式两类。图6-2所示为动圈式传感元件的作用原理。在永久磁铁(或电磁铁)产生的直流磁场内放置圈数为N的可动线圈。圆形线圈的平

37、均周长为l(cm)，如果在线圈运动部分的磁感应强度B是均匀的，且满足线圈运动方向与磁势方向夹角=90,则当线圈与磁场的相对角速度为(cm/s)时，线圈的感生电势可由式(6-1)写出 e=NBlv 或 e=NBlr (6-2)式中的N、B、l都是定值，故可把速度或角速度变换为感生电势e。因此，当线圈作直线运动时，电磁式传感元件可测出线速度；当线圈作旋转运动时，就能测出被测对象的角速度，例如在工程界用得最广泛的测速发电机就属于这一类速度检测装置。根据电磁感应定律，设计这类传感元件时，保证线圈和铁芯静止动，而让被测对象的运动来改变磁路的磁阻，这样线圈中的感生电势e的大小取决于磁通变化率，即：(6-3

38、)式中：d/dt 穿过线圈的磁通变化率。利用被测对象的运动来改变磁路的磁阻，工程检测中应用最广的是测量回转体频数，如图3-25所示。当齿的凸凹变化引起气隙的磁阻变化，致使线圈中的磁通变化，而输出电势的频率则等于齿数N和转速n的乘积(f=N n/60)，再经过转速一脉冲电路，就得到了方波输出信号。综上所述，电磁式传感元件的工作不需要外置电源，而是直接从被测对象吸取机械能量并转换成电信号输出，这是一种典型的发电型传感元件。用这种原理制成的传感器输出功率较大，因而大大简化了配用的二次仪表的电路。同时，这种传感具有性能稳定，适应于使用条件的不同结构型式，以及不同的工作频带等特点，所以这种传感器在各工程

39、部门都获得了较普遍的应用。只是这种传感器当转速太低时，输出的电势很小，以致无法测量，所以这种传感器出厂时规定了一个下限工作频率。早在19世纪后期就已发现在金属中存在霍尔效应，但由于其效应很微弱，很长时间内未被重视。直到本世纪中叶随着半导体科学的发展才制成较为满意的元件，60年代后成为受人重视的检测工具。霍尔型传感元件的工作原理是基于霍尔效应实现参量转换。霍尔效应是这样的一种电磁现象：把通有电流I的导体或半导体置于磁场强度为H的磁场中，并且磁场方向与电流方向垂直，那么，在垂直于磁场与电流的方向上，将会产生一个正比于电流和磁场强度的电位差UH(图7-1a)，这个电位差称为霍尔电势。能产生霍尔电势的

40、元件称为霍尔元件。目前，工程检测技术中实用的都是半导体材料做成的霍尔元件。另外，激励电流I习惯称为控制电流。图7-1 霍尔电势产生的物理过程是：假定把N型半导体薄片置于磁场强度为H的磁场中(图7-1a)，在静止的薄片中通过控制电流I，那么，半导体中的多数载流子将沿着与控制电流方向相反的方向运动(图7-1，中的UE方向)。由于洛仓兹力FH的作用，多数载流子即向薄片侧偏转，并形成多数流子的积累；而另一侧则积累空穴，从而在薄片的cd方向形成了电位差。电场一旦形成，将产生静电斥力FE阻止多数载流子的继续偏转，当FH力FE与相均衡时，多数载流子在薄片一侧的积累即达到动态平衡，这时在薄片c、d两侧便有一个

41、稳定的霍尔电势UH输出，其大小为：(7-1)式中：RH 霍尔常数，其值取决于材料性能；h 霍尔元件的薄片厚度；I 控制电流；H 穿过元件的磁场强度；KH 霍尔元件的灵敏系数。据式（7-1)明显可见，当控制电流I一定时，霍尔电势UH正比于磁场强度H，这是磁测量的最简便方法。霍尔元件多采用锗、硅、砷化铟和锑化铟等半导体材料，制成矩形薄片状的立方晶体型基片。在薄片的两垂直侧面上各置入一对导电电极。一对电极通入控制电流，称为控制电极；另一对电极称为霍尔电势的输出，故称为霍尔电极。霍尔元件的半导体基片性能，由式(7-1)可知，除由材料的霍尔常数决定外，还与基片厚度h有关。一般基片愈薄，则霍尔元件的灵敏度

42、KH 就越大，所以基片应越薄越好。另外，霍尔电极在基片上的布置位置、电极尺寸参数，都对霍尔电势UH 的数值有很大的影响。一般霍尔电极的宽度应远小于基片的长度，而电极应布置在基片长度尺寸的二分之一处。霍尔元件成品是一个四端器件，两端为控制电流输入端，一般标示为红色引线；另外两端为霍尔电势输出端，以绿色引线标示。由于霍尔传感元件具有在静止状态下对磁场敏感的特性，而且具有结构简单、体积小、频率响应宽(从直流到微波谱带)、动态范围大(输出电势的变化可达1000:1)、寿命长、无接触式检测等优点，因此，尽管霍 尔元件目前尚存在着转换效率低和受温度影响较显著等缺点，但在工程检测技术、自动化技术和信息处理等

43、领域内仍得到广泛的应用。举例如下：当控制电流不变，把霍尔元件放在一个梯度磁场中移动时，从霍尔元件输出的电势变化就可反映出位移的变化。利用这原理可以测量位移和与位移相关的非电量，如力、压力、加速度和振动等。磁场的梯度越大，变换的灵敏度越高，磁场梯度越均匀，输出特性的线性越好。如图7-2所示，它由两个磁系统共同形成一个梯度磁场，可直接测出微小的位移量，但是测量范围较小。同理，还可以用作精确定位等。图7-2 式(7-2)是在磁感应强度与霍尔元件基片平面相垂直的情况下导出的。当与基片平面的法线之间夹角时，这时式可改写为 (7-2)当夹角变化时，霍尔电势则变化。利用这一原理可制成霍尔角位移传感器、霍尔式

44、转速传感器。如果控制电流和磁场强度皆为变量时，霍尔型传感元件的输出则与两者的乘积成正比(见式7-1)。这种应用即是典型的乘法器，常用于功率计的二次运算电路；同时，也可用作除法、倒数、开方等运算器。把霍尔元件与放大电路集成在同一芯片上的霍尔开关集成电路，外形尺寸和电路原理如图7-3所示。它具体积小，价格便宜，性能稳定，无触点，高可靠，高寿命，输出数字化，结构简单，抗干扰能力强等优点，在工程检测中已获得广泛应用。（a）外形尺寸 （b）电路原理 图7-3 压电式传感元件是一种典型的能量变换器件。它是以某些晶体受力后在其特定晶面上产生电荷的压电效应其转换原理的能量型传感元件。某些晶体，当沿着一定的方向

45、受到外力作用时，其内部产生极化现象，同时在晶体的两个特定晶面上便产生符号相反的电荷；外力撤去后，该晶体又恢复其不带电状态。而且，这类晶体在作用力方向改变时，其特定晶面上电荷的极性也随之改变。上述现象都称为这类晶体的正压电效应。相反的现象是，具有正压效应的晶体，如果对晶体施加一交变电场激励，晶体本身又会产生机械变形，这种现象则称为逆压电效应或电致伸缩效应。目前，已开发应用的压电材料有下列几类：为了说明压电现象的产生，现以石英晶体为例进行分析。如图8-1所示，石英晶体是六边体系的棱柱(图8-1a)，而晶型则是六面体。其结晶学特性可用三根互相垂直的主轴线来表示：光轴Z-Z：纵向铅垂对称轴；光轴X-X

46、：通过正六面体相对的两根棱线并垂直于光轴Z-Z的轴；光轴Y-Y：垂直于棱面的轴线。如果在石英晶体上切取一个切片，晶体切片的六个平面分别垂直于三要轴线X-X、Y-Y、Z-Z(如图8-1c、d)所示。在正常状态时，晶体内部晶格有序排列，其整体不呈显电性。当沿某些轴线方向放力时，由于晶格的变形，晶体即出现极化现象，在相应的特定晶面上产生电荷，这就是压电效应。通常称沿X-X轴向施力时产生纵向压电效应(图8-1c)；而沿Y-Y向施力则产生横向压电效应(图8-1d)；沿Z-Z轴向施力时不产生压电效应。沿切片轴向施力时，则在与电轴垂直的晶面上产生电荷，其大小为：qX=Kx Fx (8-1)式中：qX 电荷量

47、(C)；KX 纵向压电系数(C/N)，与压电材料及切片切型有关；FX X-X轴向作用力。图8-1 （a）石英晶体；（b）六角形晶体 （c）纵向效应；（d）横向效应 显然，在外力FX的作用下，纵向压电效应使晶面上产生的电荷量qX与切片尺寸无关，仅与外力成正比。沿切片轴向施加外力时，其产生的电荷仍出现在与电轴垂直的平面上，但极化失量的方向相反，而电荷量的大小为：(8-2)式中：qY 横向压电效应产生的电荷量(C)；KY 横向压电系数(C/N)，与压电材料及切片切型有关；a、b 晶体切片的长度和厚度尺寸。由式(8-2)可见，沿机械轴方向的力作用于晶片上时，产生的电荷量qY与晶体切片的几何尺寸有关，而

48、电荷极性则与纵向压电效应的电荷极性相反。压电式传感元件在其特定轴向承受外和作用时，与电轴垂直的晶面上就产生电荷，因此它相当于一个电荷源(静电发生器)。由于压电材料是绝缘性能很好的非导体，所以可将带有两个银电极和引线2的压电式传感元件视作以压电材料1为电介质的电容器，见图8-2a所示。图8-2 压电式传感元件承受外力时，在压电元件的特定晶面上产生的电荷即聚集于银电极2的表面，其电容量可由下式求得：(8-3)式中：Ca 压电式传感元件极板间的电容量(F)；压电材料的介电常数(F/m)；0 真空介电常数(0=8.8510-12F/m)；S 极板面积(m)；压电元件厚度(m)。因为压电式传感元件既是电

49、荷源又是电容器，其等效电路可视为二者的并联电路。据图8-2(b)等效电路，则可求算出压电式传感元件输出的开路电压Ua(RL=)为：Ua=q/Ca (8-4)式中：q为压电元件受力时产生产的电荷量。显然，只有在外电路负载为无穷大，且传感元件内部无电荷泄漏时，压电式传感元件受力而变换输出的电压信号才能长时间保存下来。如果接入负载不是无穷大，则电路就要以时间常数RLC按指数规律放电。因些，一般的测量装置接于压电式传感元件的输出端时，其电荷量势必减小；可见压电式传感元件的静态响应特性是很差的，这正是此种传感元件适用于动态测量的原因。针对压电式传感元件静态响应特性差的问题，为了保证其测量精度，应使传感元

50、件输出电中所带负载尽量增大。因此，压电式传感器只能配接输入阻抗很高，即RL 109，常配接RL=(10121014)的测量放大器(主要是电荷放大器)。压电式传感器作为力学参量动态检测的主要选型，有其工作频带宽、灵敏度高、信噪比大等优点，因而它在工程技术参数的动态测量、超声检测及声发射检测等领域获得了广泛的应用。压电式力传感器，是以压电晶体为换能元件，输出与作用力成正比的力 电变换器件。国内外通常采用a-SiO2石英晶体作为力传感器的换能元件。因为石英晶体没有自发的极化效应，并且热电效应极小、灵敏度稳定度高、线性度好、刚度大、滞后小、工作频带宽，因而石英晶体测力传感器应用较为普遍。在实际工程中，

51、根据被测力的作用状态不同，压电式力传感器的适应性也可以分为两大类型：单分量压电式力传感器和多分量压电式力传感器。前一类型只适用于单向受力状态的测量；后一类型则适用于多向受力状态的测量。国产单分量和多分量压电式力传感器的性能、特点及用途见表8-1和表8-2所列。表8-1 表8-2 压电式压力传感主要由基体、弹性敏感元件和压电换能元件三部分组成，如图8-3所示。压电式压力传感器的结构型式有压电换能元件直接或间接支承在基体上的两种方式，两种传感器的谐振频率相差不大。另外，所有压电式力传感器的使用中，加装垫块需十分慎重，因为垫块所增加的动态质量将影响到传感器的谐振频率，也可引入一定的动态测量误差。图8

52、-3 压电式压力传感器结构简图 （a）直接支承型；（b）间接支承型1支撑螺杆；2基体；3、5压电换能元件；4电极；6膜片 超声波传感器是利用压电元件实现发射或接收超声波信号，因此又常称其为超声波换能器或超声波探头。根据检测超声波的方式不同，可单独作发射或接收探头使用；也可以由一个探头兼具发射和接收两种功能，即这种探头同时应用正压电效应和逆压电效应。根据超声波发射和检测的不同特点(例如大功率、方向性、聚焦、高灵敏度等)，压电换能元件的结构刀也应适合不同振动形式的要求。压电换能元件的结构对其振动形式的影响，主要与晶体切片方式有关。对于石英晶体，因采用不同的切片方式将获得不同的振动特性，所以不同用途

53、传感器的晶体切片方式也有不同。超声波传感器的晶体切片，主要采用X切割和Y切割两种切片方式。一般，X切割的切片可用来产生厚度振动，以及扭转振动；Y切割的切片，则适用于产生厚度切变振动，利用其在传声固体媒质中激发横波。压电陶瓷的极化方向取为Z-Z轴方向，所以Z-Z轴是压电陶瓷电性能的对称轴。由于压电瓷便于结成较复杂的形状，而且极化方向又可以任意选定。所以，目前常用压电陶瓷晶片做成超波换能元件，以适应 不同形式的振动要求。而且，还可以用几片压电陶瓷晶片组合成特殊振动形式，如弯曲振动，或获得大面积辐射的组合阵列换能器等。压电式超声波传感器的结构，通常据工作媒质的不同而各有特色。但是，其结构的共同特点是

54、：因为压电材料性脆，加之以绝缘性、密封性、防腐蚀及阻抗匹配等技术要求，压电换能元件都组装在定结构型式的外壳内。合理地设计结构型式，可以更好地发挥压电换能元件的功能，从而改善其发射和接收性能。适用于液体媒质的超声波传感器，一般都采用带有密封外壳的结构型式，此时外壳起着密封、绝缘、耐压等作用。图8-4(a)是一种常用的高频(几百kHz以上)探头结构。这类探头采用厚度振动形式的压电换能元件。高温环境工作时，探头需加油冷装置；在高压媒质中工作时，探头往往注入高压绝缘油。若使用同一只传感器既发射脉冲超声波，又接收回波时，为缩小盲区，往往要求脉冲的持续时间愈短愈好。为此，除了在检测电路上采取措施外，一般还

55、在探头上采取有效的超声波强化措施。这就是在压电晶片的背面加置吸声块，使得向背后发射的能量都被吸声块所吸收，图8-4(b)是一种吸声结构示意图。图8-4 压电探头常用结构和吸声块 1晶片；2电极；3引线；4壳体；5引出电极 吸声块的特性满足下列要求：吸声块的声阻抗率最好与压电换能元件的声阻抗率相近，这样才能使来自压电换能元件的超声波全部进入吸声块。其次，吸声块的衰减系数要大，使进入吸声块的声波不可能再回到压电换能元件内。吸声块的测面可加工螺纹，以增加表面散射效果；吸声块底部做斜面，以减少反射回来的声波。若在固体媒质中进行超声波发射和接收，传感器大多采用长度振动和径向振动的压电换能元件，极少用弯曲

56、振动晶片的探头。当探头面板与传声固体媒质表面接触时，如果两个表面间有空气垫存在，将增加声能损耗。为此，常需在固体表面接触处使用液态媒质耦合层来保持良好的声接触。有时为了改善发射波方向，在传感器的前方加置一个波形转换器，如图3-33所示。压电晶片发 射的纵波，垂直入射到楔形块中后，仍为纵波传播；但当声波从楔形块投射到传声固体媒质表面时，传播方向改变为斜入射，入射角等于楔形块的斜角。适当设计楔形角，可以实现纵波全反射，使得传入固体媒质中的超声波，仅只是沿折射角 r传播的横波。这样，就可以利用纵向振动的压电晶片，而在固体媒质中获得横波。如果传声固体媒质是薄板，利用这种波型转换器，改变楔角 后，还可以

57、获得表面波。这在超声波探伤、超声波流量计和岩土工程、混凝土工程等的动态测试技术中经常采用。声发射现象是自然界中普遍的物理现象。例如，地震前的地声，钻凿岩体时，岩石在钻进破碎前的爆裂声等，都属于声发射现象。声发射现象的产生机理，是在外因作用下，固体内部将产生局部应力集中现象。应力集中区域的高能状态是不稳定的，它势必向稳定的低能状态过度。这一应变过度历程中，应变能即以弹性波的方式快速释放，从而产生声发射现象。各种物质的物性不同，并且，同一物质所处的应力等级也有不同，因而声发射的频谱范围很宽：可以是低于20Hz的次声，也可以是20Hz20kHz的可听声，而在更多情况下则是20kHz20MHz的超声。

58、国内外应用最普遍的声发射传感器，都是压电谐振式传感器。其结构与超声波传感器相似，也由压电晶片、电板、引线及壳体等组成，若检测20kHz以下的声发射信号，可直接选用冲击振动试验用的压电式加速度传感器；对检测20kHz以上至60kHz以下的超声频段的声发射信号，一般选用超波传感器即可。近年来，在工程声发射检测技术领域，引进冲击振动测量技术和超声技术的开发成果，研制出了多种声发射传感器，可用其检测60kHz以上至100MHz的声发射信号。需指出，声发射传感器与压电式加速度传感器比较，声发射传感器有其独特的性能特征：压电式加速度传感器是利用其线性频段工作的，而声发射传感器则是应用工作特性的谐振点进行信

59、号检测。因此利用压电式加速度传感器来检测声发射信号时，它的工作频率是选择振动测试用压电式加速度传感器的非工作频段。例如，某压电式加速度传感器的频率响应曲线表明，其线性工作频段为20Hz20kHz，利用这段工作特性可以很好地检测低于20kHz的振动信号。同时，该传感器的特性曲线也表明，其非工作频段在曲线谐振点40kHz附近。但是，该传感器虽不能用来检测高于20kHz的振动信号，却可以用其检测40kHz的声发射信号，并可获得较高的检测灵敏度。这一点应在压电式传感器的应用中予以充分地注意。这是一种将光信号变换为电信号的传感元件。利用这种原理检测工程技术领域的非电量时，必须首先设法把被测量的变化转换成

60、光信号的变化，然后才能利用光电式传感元件，产生与被测非电量对应的电信号输出。从物理学可知，光可以被看成是由一连串具有一定能量的粒子(称为光子)所构成。当光照射到某一物体时，它的表面便受到一连串光子的轰击。某些物质吸收光子能量后，将会出现某些电的效应，这种物理现象称为称为物质的光电效应。通常把物质的光电效应，按效应特征分成三类：外光电效应：在光线照射下能使电子逸出物体表面的光电效应，这类光电器件有光电管、光电倍增管等。内光电效应：在光线照射下能使物体电阻率改变的光电效应，习惯上也称为光电导效应，这类光电器件有光敏电阻等。阻挡层光电效应：在光线照射下能产生一定方向电动势的光电效应，这种光电效应发现

61、初期称之为光生伏特效应，其光电器件主要的光电池和光电晶体管等。光电管又称为光电发射管，其结构原理如图9-1所示。图中G为光电管，当光线投射到光电管的阴极(直接涂覆在玻璃上)时，光子能量激发阴极逸出电子，阳极收集从阴极逸出的电子，从而在光电管电路中可检测到光电流通常，光电流所产生的电流量值很小，因此它的有效功率甚微，不可能直接推动记录仪，所以实际检测时应配以相应的放大器光电管的外光效应所产生的光电流为：I=V/R=K (9-1)式中：I 光电流(A)；V 光电管产生光电效应的输出电压(V)；R 负载电阻()；K 光电管灵敏度(A/lm)；入射光通量(lm)。对应于某一亮度的光通量，光电管产生的光

62、电流就有一个确定值，其输出电压也有一相应的确定值。如果光通量经敏感元件而随被测非电量发生对应的变化，则光电管的输出电压也相应地表征测非电量的变化，这正是模拟式光电变换器的工作原理。另外，光电管的入射光若是断续地投射在阴极上，则可应用于脉冲式光光电变换器，作为光电开关电路元件。利用外光电效应的光电器件还有充气光电管和光电倍增管等类型。工作原理 光敏电阻是基于内光电效应工作的。某些半导体材料在黑暗环境下电阻很大，但在一定波长光线的照射下，增导体中的电子吸收了光子的能量，从束缚状态变成自由状态，产生自由电子和空穴，使半导体中载流子浓度增大，从而增强了导电性，使电阻值减小，这就是光电导效应。照射光越强

63、，电阻值下降越多。根据这一原理制成的器件称为光敏电阻。光敏电阻的结构如图9-2所示。在梳形电极E中间沉积了光电导材料薄膜D。当入射光从光电导管的透光窗口投射到光电薄膜上时，时极之间的电阻值随着入射光通量增加而相应减小。由于光敏电阻具有很高的光电变换灵敏度，光谱响应的区域宽广，而且体积小，性能稳定，价格较低，所以在工程技术参数检测中应用较广。图9-1 图9-2 主要特性 光照特性 反映光电流与照射光强度的关系。不同类型的光敏电阻光照特性不同，但大多数光敏电阻的光照特性曲线是非线性的，所以不适宜做检测元件，只能作为开关式光电转换器。伏安特性 反映照射光的波长与外加电压的关系。在给定电压下，光电流的

64、值随光强的增大而增加，照射光强不变时，光电流随外加电压增大而增大，灵敏度也随之增大。光谱特性 反映照射光的波长与光电流的准关系。光敏电阻的光谱特征由其光敏材料决定，不同的光敏材料，对入射光的不同波长有不同的灵敏度。因此，利用光敏电阻进行温度检测时，对低温辐射体的探测与一般高温辐射体探测所选择的光敏材料是有差异的。基于光伏特效应的一种光电变换元件。其工作原理是利用半导体的结效应，当光线照射到PN结上时，在此结附近激发出电子 空穴对，在结电场作用下，就形成了光生电动势。工程技术领域常利用光电器件，组构成各种参数检测变换传感器。由于光电式传感器具有可靠性高、灵敏、快速、高精度及非接触式测量等优点，所

65、以广泛用于线位移、角位移、转速、表面精度和缺陷、温度、透明度、混浊度等非电量的检测。光电式转速传感器检测转速的原理，如图9-3所示。这种传感器是利用光电器件的开关特性实现旋转体的转速检测。图中的被测转轴8上涂有黑白相间的反光标志7.光源1发射的光线经过透镜2、半透明膜4和透镜3投射到被测旋转物体上。被测转轴8旋转时，明(白条)暗(黑条)反光标志7交替变换，反射光线经透镜3、半透镜4至透镜5聚焦到光电元件6上。光电元件6的开关状态，随转轴旋转的明暗反光变换信息，而作相应的导通与不导通交替变换，对外即输出与转速相对应的光电脉冲信号。把这一光电脉冲信号输入频率计定时计数，即可测得旋转物体的转速。图9

66、-3机械加工零部件的表面精度或加工缺陷，可根据零部件的表面反光条件的变化进行检测。例如，零部件表面缺陷的光电式检测原理如图9-4(a)所示。无缺陷的表面其表面反射光束的方向(或透镜光束方向)和强度均是恒定的。有缺陷的表面，其反射光束的方向和强度都将发生变化，如图9-4(b)所示。图9-4在前面第一章中已讲过，按传感器的输出信号可把传感器分成模拟式传感器和数字式传感器。本章前面介绍的传感器元件和传感器大多属于前者，由于受到变换原理和测量方法的限制，测量范围较小，精度只有，甚至更低，而且输出的信号也不能直接送入计算机进行处理。而数字式传感器可以把被测非电量转换成数字量输出，具有测量精度高，读数直观准确，量程范围大，分辩率高，易于实现检测自动化等优点。同时，采用高电平数字信号时，对外部干扰的抑制能力强。谐振式传器就是一种有代表性的数字式传感器。谐振式传感器利用振弦、振筒、振膜、振梁或核磁共振等换能元件，直接将被测非电量变换成频率信号输出，所以也称为频率式传感器。它是在子技术、计算机技术、半导体集成电路技术和工程检测技术发展基础上，研制出的一种新型的传感器。谐振式传感器是利用各型振支换能元件的