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1、一个物体的惯性依赖于它所包含的能量吗？A.Einstein1905 9 27之前的研究引出了一个有趣的结论，这里对它进行讨论。 我的基于对真空中的麦克斯韦-赫兹方程组的研究，以及对空间电磁能量的麦克斯韦表 达式，再加上下面的原理：对于处在彼此作相对平移的匀速运动的两个坐标系中的任何一个，涉及到物理系统状态 改变的定律都是独立的（相对性原理）。用这些原理作为我的基础，我得到了下面的结果（?8）：设想一个平面光波，和坐标系（x,y,z）相联系，拥有的能量为1；令光线的方向（波法线） 与坐标系的x轴的夹角为机如果我们建立一个新的坐标系（细，匚）相对于（x,y,z）系作匀速平移 运动，而且它的坐标原点
2、沿着x轴以速度v运动，那么在（细，匚）系中测量到的光拥有的能量 为1 = 1v1 - V 2 / c 2这里c表示光速译注我们会在下面用到这个结果。设在（x,y,z）系中有一个固定的物体，并设它的能量对于（x,y,z）系为E。设该物体的 相对于上述的以速度v运动的（细,匚）系，为H0。设该物体发出一道光，在对于x轴夹角0的方向上，相对于（x,y,z）系测量到的光波面能 量为L/2,同时在相反的方向有相等的光能量。在此期间物体对于（x,y,z）系保持静止。这个 过程必须遵守能量原理，而且实际上（根据相对性原理）对于两个坐标系都是如此。如果我们将辐射光之后分别相对于（x,y,z）系或（訓，匚）系的
3、能量分别称为E或斗，那么应用上面给出的等式我们得到11E = E + L + L0 1 2 2 1 T1 - cos 0 - v / c 1 T1 + cos 0 - v / cH H + L+ L012v 1 - V 2 / c 22、：1 V 2 / c 2H +L11 - V 2 / c 2通过相减我们从这些等式中得到H - E00-(H1-E )= L 1hl- v2 / c2-1在这个表达式中出现的两个H-E形式的差有很简单的物理含义。H和E是同一个物体 相对于两个坐标系的能量值，它们有相对运动，物体在这两个坐标系中的一个（x,y,z）系） 是静止的。这样就很清楚差H-E与相对于另一
4、个忆,耳,匚）系的物体的动能K只相差一个附加 的常数C译注2,它取决于能量H和E的任意选择的附加常数。这样我们可以写出H E 二 K + C0 0 0H E 二 K + C1 1 1 因为C在发射光的过程中是不变的。所以我们有K -K011；1 一 V 2 / C 2-1物体动能的减少是因为光的辐射，减少的量依赖于物体的性质。此外，K0-K的差，正 像?10 中电子的能量，依赖于速度。忽略四阶以上的级数我们可以写下K - K = - v 2012 c 2从这个等式中可以直接得出：如果一个物体以辐射的方式发出L的能量，它的质量将减少L/C2译注3。离开物体的能量 变成了辐射能量这个事实显然并不影
5、响什么，因此我们得出更普遍的结论物体的质量是它所包含的能量的量度；如果能量改变了L,质量随之改变L/9X1020,能 量单位为尔格，质量为克。利用所包含的能量为高度易变的物体（例如铀盐），将该理论成功地付诸检验不是不可 能的。如果该理论符合实际，辐射就能够在发射和吸收物体之间传递惯量译注：1. 这里所用的代数符号与1905 年的德文原始论文有所不同，如原文中对于运动系的坐标轴标记为（E,H,Z）,而光速的符号为V,等等。1923年的英文版将这些符号改为了现代人更 熟悉的形式。2. 这里的常数C是指对同一物体在两个坐标系下观察到的动能的差值，在经典力学下，显 然C =丄 mv 22这里的 v 为两坐标系的相对运动速度。3. 将L用现代人更熟悉的E代替，这句话可以表达为：E = me 2
一个物体的惯性依赖于它的能量吗
