辐射探测与测量

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1、辐射探测与测量第一章掌握内容：1. 放射性的衰变规律、表达式、换算关系；N-NL1-1）这就是我们熟却的放射性原子核衰变规律，其中,A为表示衰变概率大小的衰变常数。2. 放射性活度的定义、单位；使，mm往往没有必要，我们所感兴趣的.乂便于洌屋的是:在单位时间内有多少核发生衰变,亦 即放射性核素的衰妾率-帑.或叫放射性活度a。这个量可以通过班量放射线的数目妄决 定肴由（2!5）式得A 三 = AN =义村理-川=,4|（? %（2.1-7）式中缶二枷0是Z二。时的放射性活度c可见放射性活度和放射性核数具有同样的指数衰减 规律-射性物质的放射性活度（即单位时间的衰变数）的大小。过去,放射性活度的常

2、用单位是居里 （Cw2筒记为Ci）.及其分敬单位毫居里以mCi=10-3cj）和做居里（1 /妲=10一6 G）c居里 的原先定义是Ci的祇等于利1 g锚处于平衡的翅的每秒衰直数，即1 g届的每秒衰变数。 在早期测得此衰查散为每秒3.7X1。10次显兼,这样的定义使用起来很不方便.因为它会随 着测量的捎度,简改变去了克服这一困.妣，1950年以后现定：1 Ci的故射源每秒产生3.7 x 1征次衰变，即1 Ci = 3.7x 10、t1 mCi 二 3.7 x W7 s-11 pCi = 3.7 x 104 s除单位“居里”外，早期有的文献上还用另放射性活度的单位“卢参耗”（筒记为Rd）c它 的

3、定义如下:I Rd = 1 X 106 a 1它和ma的关系为1 mCi = 37 Rd1975年国际计涅:大会（Ckncral Conference on Weights and Measurce）遇过决议，对放射性 单位作了新的命名，现定国际单位制的“贝可勒尔”（&cquerd）为每秒一次衰变，符号为Bq。 因此，它与“居里和,卢彗福的关系如下：1 Ci = 3.7xW Bq1 Rd - 1 X 10ft Bq我国国家标准规定，放射性活度的法定计量单位是贝田勒尔，卢袤福已废奔使用，居里也 要淘血3. 比放射性活度；对于固体:比放射性活度为单位质量某种物质的放射性活度。Bq/kg对于气体、液

4、体:为单位体积内放射性活度。Bq/m-3 第二章掌握内容：1. a、6、丫与物质相互作用的规律（与入射粒子、靶物质的关系）、主要作用形式；a粒子的电离能力强，与物质相互作用时，轨迹基本成直线，路程和射程可以认为基本相等, 穿透能力弱B射线与物质相互作用时，主要引起电离能量损失、辐射能量损失和多次散射，其穿透能力 较a射线强。y射线与物质相互作用主要有光电效应、电子对效应、康普顿效应，y射线的穿透本领强。2. 歧离现象产生的原因及表现形式：能量损失的随机性引起某一物理量的涨落。原子核发生许多次碰撞而损失能鱼的。对任何一个特定的入It粒子来说,它沿着祁巡所经受的 畔次畋及每次碰撞时，听转移的能量都

5、是随机变化的。对一束具有相同能量的入别姓于来访， 它*们在靶物质中祀撞过程的统计涨落，便能量损失有一分布（也就是相同能量的入射粒子，在 靶物质中穿M同一距离后,这些粒子的能量损失不是相等的）。我们前面所说的能啬损失是对 贩有入射粒子求平淘而得到的平均能屋损失，而每一个别粒于的能量损失是在这平均值附近 涨落。这种能量损失的统计分布称为能量歧裨口虬 象前面讨论能最损失那样，也可以划分能量岐离、射程岐离、角度岐离3. 何、方与物质相互作用过程中异同之处+? 了丁相同：都是带电粒子，在与物质相互作用时，仍然主要是与物质中的原子核外电子发生电离 相互作用。不同：方粒子的质量是a粒子质量的1/7300,它

6、与物质作用的主要形式有：电离能量损失、 辐射能量损失和多次散射，它的运动轨迹不再成直线，而是变得十分曲折。4. |带电粒子和Y射线在与物质相互作用过程中的区别：射纹与场厩的相互作用和带电租子与物质与相互作用有君显著的不底.了光子不常也 它不像带电粒干那样直接与靶物质原子、电子发生库仑碰搜rc使之屯离或敝发，或者与此原子 核发生骈撞导致禅性碰撞能量损失或辐射损失,因而不能像带电粒子那样用阻止本领dE/dx 和射程央描写光于在物质山的行为.带电吱子主要是通过连续地与物质原于的核外电子的许 多次非弹性碰撞逐断损失能鼠的每一次碰撞中所转移的能1：是很小的（小能最转移碰撞K而 7光于与物质原子相互作用时

7、，发生一次相互作犯就导致损失其大部或全部能量（大能最转 掰）也，不帛完全消尖就皋大第伺散射.y射线与物质相互作用方式：光电效应、康普顿效应、电子对效应、除上述三种主要相互作 用外，还有相干散射、光致核反应、核共振反应5. a、B、Y穿过吸收物质时的吸收曲线及所满足的规律（公式）及特点；图29剽母a粒于在空气中的射程的矣睑tfe站和测度结彩示窘困）单能电子的吸收，粗 略的随厚度线性变 化a粒子在开始一段 距离保持不变，当增 加到一段距离时，计 数率很快卜降，在R 附近被全部吸收。海/g。）图2, 19 观察R射戏的吸收现象的 实脸装置和吸收至线6. 几个概念：电离损失：带电粒子与靶物质中的原子的

8、原子核外的电子发生非弹性碰撞，导致原子电离或 激发，因而损失其能量。辐射损失：入射带电粒子与物质原子核发生非弹性碰撞时，以辐射光子的形式损失能量。散射：方粒子与靶物质原子核库仑场作用时，只改变运动方向，而不辐射能量，这种过程称 为弹性散射。切致辐射：带电粒子与物质原子核发生非弹性碰撞时，带电粒子接近原子核时，速度迅速降 低，会发出电磁波，产生斩致辐射。射程：入射粒子在吸收物质中，沿入射点到它终点之间的直线距离。比电离：单位路程上的离子对数目。歧离现象：光电效应：y光子与靶物质相互作用，y光子的全部能量转移给原子中的束缚电子，使这些 电子从原子中发射出来，Y光子本身消失。康普顿效应：入射入射Y光

9、子与原子核外的电子发生非弹性碰撞，光子的一部分能量转移给 电子，使它反冲出来，而光子的运动方向和能量都发生了变化，而称为散射光子。电子对效应：Y射线从原子核旁边经过时，在原子核的库仑场作用下，Y光子转化为一个正 电子和负电子。角分布：吸收曲线：粒子强度随吸收片厚度的变化的曲线。吸收系数：半吸收厚度：在吸收物质的厚度比B粒子的射程R刀Mg多时，B射线在物质中的吸收，近似为：【2.46) 式中，人为没有吸收片时f.2,47)其中心=/p，称质量吸收系数或质量衰减妾数，以位为cm2/gx=.称质屋厚度，单位为g/ cn?；p为吸收物质密度(g/cm3)c实验表明，对于不同吸收物质，夕随原子序数Z的增

10、加而缓慢地增加，对于同一吸收物 质，仁与心有关，对干铝，有下面的经脸公式璀，2.48)其中,Ex,单位为MN。此式适用的能最池国为OqSMeVVEyV&SMeV。应注意，在测屋 吸收曲线时，实验几何条件对测量结果有影响，因此，不同的测信条件得出的尸/与归的经验 关系式之间会出现些偏离.使B射线的胃度裱弱一辛(即儿= 1/2)的吸收房障度，称为半衰激晨厚度或半吸收,37. 正电子湮没现象、湮没光子的特点。高速正电子进入物质后，很快被慢化，然后在电子径迹末端与负电子发生湮没，放出光子, 或与一个负电子结合在一起，形成正电子素，衰变后转变成电磁辐射。湮没特点：两个淹没光子能量相同，方向近似相反，各向

11、同性。熟悉内容：1. 了解研究射线与物质相互作用的基本方法：2. 布拉格相加法则的计算和适应条件:3. 基本关系式。了解内容：1. 重离子与物质相互作用时的电荷交换效应;2. 重离子的电子阻止本领和核阻止本领。第三章掌握内容：1. 平均电离能：带电粒子在气体中产生一对离子所需的平均能量。2. 射线在气体中的电离效应转换成电信号的原理：入射带电粒子通过气体时，与气体分子 不断碰撞而损失能量，最后被阻止下来，碰撞的结果会使气体分子电离或激发，并在粒子通过的径迹上产生大量的离子对，离子对在收集器中的强电场作用下产生漂移，由于静电感应, 电极上将产生感应电荷，随着漂移变化，在输出回路上形成感应电流，从

12、而完成了电离效应 转换成电信号的过程。3. 离子的收集和电压电流曲线；CN)摄螺岑背中提工作电图3.4离于收集的电压电流曲线得图3. 4的买验结果。曲线明显地分为五个区段.在第】区中电陶电流随电压增大而增加, 这是因为复合损失建电压升高而减小.继续增大电压肘复合逐渐消失，电波超向饱和.曲级的 第I区称为他和区或电离室区.该区内离子可全部被收集.电流强度等于单位时间产生的原 （初）电离电茴数。图中曲线的标记对应于a和。射绶,电压超过匕以后，电流又升始上升曲进 入第区.这时的电场弼度足以使彼如速电子进一步引起电离，底子对数将倍增至原电离祈 10-K4倍.此种现象称气你放大.倍增的累嗽祢气悻放大系数

13、.它葫电斥而增大，祖电斥周定 时气体故大系数慎定。因为电流正比于原电离的电荷敷，所以第I区称为正比区.电压继续苗 大时由i气侔放大系戴过大点同离于密集，抵消r部分场强,使气体放大系数相对地域小，称 为空间电荷效应，显然，原电离越大这种影响也越大c这时气体放大系数不是恒定的,而与原 电离有关，所以.第w区称为有限正比区.进入第Y区后，倍增更加剧烈，电流猛增，形成自激放 电。此时，电流双度不再与原电肉有关，图中的。和#两根曲线重合。原电商对放电只起“点 火的作用，但每次放电后还必须猝熄，才能作为射线乘测器。工作于该区的探测器林为G-M 计敏器，因而第V区秣为G-M区或盖革区。当外加电压继续增高，便

14、进入连续放电，并有光产4. 几种类型的气体探测器输出脉冲幅度与入射损失能量的关系；？5.掌握G-M计数管特性:坪曲线各参数、由坪曲线选择工作电压的方法;1）测量坪曲线的方法、长:困3.弗G.M什数任的坪曲技起始电压：计数管放电的阈电压；坪斜：通常以工作电压坪区长度:Vp每增100V （或IV）时的计数率增长的百分率表示；坪2)死时间、恢复时间、分辨时间；如前所述，人射粒子进入计数管引起放电后.形成了正离子鞘便阳极周固的电场削弱，终 止了放电。这时，若再有粒于进入就不能引起放电直到正高子鞘移出强场区,场强恢复到足以 维帝放电的强度为止.这段时间称为死时间。经过死时间后，雪崩区的场咨逐渐恢岌，但是

15、在 正离子完全被收集之前是不能达到王常道的在汶期间，梅干进入计数管所产生的脉冲幅度要 低于正常幅度，宜到正高子全部被收集后才完全恢复，这段时间称为恢笈时间。死时间和恢复 之,脉冲必须超过幅度匕.才能触动记录电路.因此，从第一个脉冲开始到第二个脉冲的幅度恢 笈到V,的T时间内，进入计敬胥的粒子均无法记录下来e便称为计数器系统的分辨时间c显 然心+死时间m与恢笈时间氏的大小决定于工作电压、电极直径、气压和离孑的迁移率等。 6.计数管探测效率的定义、计算进入G-M计数管的入射粒子，只要能在灵敏区中由电福产生一个电子便W以引起差革放 电。我们用粒子在灵敏区中产生一个以上电子的慨率来表示计数器的探测效率

16、，也称本征探弱 效率。以下分别讨论带电粒子和电磁辐射的探浏效鼠。9c时，蚀刻后才能显示出每诃。所以，株界角是决定入射粒子的径避能 否显示出来的一个因素。不同物质的临界侑Oc是不一样的。例如，对钠玻璃.&23。；底放璃，诿破璃保=8、有时耍得到高的记录效率，可预先限定入射粒子方向2. 热释光探测器的基本原理，热释光的测量方法及主要用途。优点：体积小、灵敏度高、量程宽、测量对象广泛探测方法：由加热部分、光电转换部分、输出显示部分组成，有加热部分和光电转换部分组 成探测头。加热发光的测量时通过光电倍增管将光信号转换成电信号的。用途：可测量X、八a、方、中子、质子等射线，主要用在剂量监测方面，在考古和

17、地质 方面也有很重要的应用，在核医学和宇宙学方面也有应用。熟悉内容：1. 原子核乳胶：1-在核物理工作中的应用由于核乳胶的径菠很细，空间分辨率很祷，用宅作探测器的磁洁仪，能量分辨率可达万分 之.另外，核乳股还用于快中予能谱的测量，核反应藏面的测量以M矶究不程定粒子的特性 等.2. 在宇宙线和高能物理研究中的应用宇宙线和高能物理研究中，乳胶是就要的工具,近年来虽有其它各种径迹探测器陆续出 现,但乳胶仍是空间分辨最高的探测器.当前它主要用于新粒子的探索和超商能现象的研究。应用于高能物理舵核乳段.必须是爵灵敏孰胶.因为高能航子的电离本魏小、射程大.故需要增加乳胶的灵敏戋，同时也要增加乳胶的体积,由于

18、乳胶片不能做符太厚,增加体枳只能采 用.“乳胶迭”的方法.乳胶迭是由几片或几十片厚400600削的脱底乳胶一层层地迭合而成, 或看在它姐之间精入更金属吸攻:片做成乳段室。岗能眩子从-原乳胶中穿遇到另外长,用显 微镜观测,在这相一两层的相对伸置上可以找到它的径迹.乳胶迭体积常为1 1OL,大的也 有由600mth厚的乳胶忙制成的100L的乳胶迭。3. 核乳睬在其它万面的匝用在生初学、医学、农业等方面的研完中，泛应用放射性同位素作示睬汉为了探测在所研 究的样晶中放射性同位素的分布状况，可以用放射由易影的办法，荆用放射性同位素所放出的 射线使敬片感光，感光后的胶片经过显影、定影处理，在胶片上就会呈淡

19、出曜色银粒所形成的 深浅不同的图样，显示出同位素分布状况.核乳胶还可用于放射ft矿床的研究与勘查。将放射性矿石磨光,压在？胶上进行放射自显 影，可以对矿未成因、枸造等方面进行研究。核乳胶还可用于中子照相术及作个人中子剂崖计 争四、闽体彳空逊探遮器的渔用I在裂亶物理方面的应用酉先可用来进行白发柴变扔研究c其次可用于强。放射性核的裘变截面的测最工作。另 外,在用于擀电粒子引起裂变依研究时，既可以涕恨械面，还可以测依裂变碎片的角分布，而旦 儿乎可以在。18尸范围内得到数据。这是其它探测器很廉做到的.2. 在中子通:及剂量测定方面的JE用山探涸器上街盏不同的裂变物质河以用束进行然中子技快中予遍最或剂量

20、的卧带于 它对）射线及其它轻替干大灵敏，所以,可用于反应埠或临界装置内部中子通最辖度的测量.3, 带电粒子引起核反应方面的应用由于它是对轻粒子不灵敏的探剥器，因此，可以避免入射粒子束的干扰0特别是在轻蔻.于 引起的核反应中，胡究较重的反应产物是极为有利的。4在其它方面的应用在入体物理中，应用于测量宇宣段中的原于核成分.利用陨石和月球岩石数亿年以来氾杲 的粮肘损伤役迹，钏究宇宙窈的成分。寻找古代和现今可能存在的恩堕核和磁中极子等。近来 在期矿勘查方面也有很大发狼，其它在生物磨学和地质年代测定方面也有它的应用依之,固洋径迹探测器是正在发展中的探测器.其应用的若国必定会遂来越广.2.原子核乳胶、固体

21、径迹探测器的种类和特性； 固体径迹探测器：有阈值和临界角衰6.】 几神国产核乳胶的种类和特性到 与主蔓特性核。只对赢殁碎片南离子是敏人残2对6粒子灵壁，可记虽lOMcV以卜的旗子。垓3记最a &子及5OMcV以下质于.萩相对论垃于灵缺“核5对相对论.检子灵敏，比碳1魏敏度高.3. 热释光探测器的主要参数？ ？ ？如要求若阱密度高、发光效率高、在常温下被伴荻的电子能长期贮存,即自行衰退性小、发光曲线比较偷单、最好是有效原子序数低的材料.第七章掌握内容：1. 概念：符合事件：两个或两个以上同时发生的事件。同时性事件？ ？ 一个符合昧冲反之，就没有符合昧冲输出。因此， 实际上符合事件是指相继发生的时

22、间间隔小于符 合分辨时间的事件，或者称为同时性事件。符合方法.忍建去宿起驰，我K!也秤K方行台争仟,智会牧阻是利用符会电路来翼选符合事件的方法。符合、反符合、延迟符合真符合和偶然符合上面例举的符合事件都具有相关性，其中一个事件和另个事件都有为在的园果关系，我们持它为的合0是也存在不相关的符合事件.例；这种不具有相关性事件问的符合称为偶然符合.反符合：亍符合相反，反符合是利用反符合电路来消除符合事件的脉冲.在反符合电路的两个输入 道中，一道叫分析道，另一道叫反符合道，它的脉冲作为消除符合事件的信号,以图7.3为例，这种方法也叫反符合辨蔽。延迟符合：有些相关事件并不同时发生，而是堆第一事件发生之后

23、，经过一段固定时间才发生第二事 件“例如，一个能量较高的带电敢子先穿过个很整的硅探测器给出信号站，再飞行一段地陶2, 基本关系式：偶然符合与符合分辨时间；真偶符合比：真符合计数率与而然符合计数率的比值o(P192)叫25 与(7. 1)同理,推广到重待舍时,偶然祥合计数率孔为=，了 7沔码.(?. 2)利用图7.1(a)的实验布偶尴待合计数率和单道针鞭牵便可以确定符合装置的分格时间。例如 =改=loo/sg = 72/h由 7.1)式得 Y = lp$e符合计数的相对误差；买豚的总符合计数率4包括其符合计数率心和偶提符合计数率J即nt 如 + rr若计数时间为 则真符合率的方差g为总符合汁数率

24、的方差武与偶然符合计数率的方差戒之和，即硅=片靖-牛十孕一性尹而直符合的相对标准误爰的平方峪为据7.1).(7- 3).(7.4).(7- 5)式得.晚=(瀛篱+ 云)*L9)当A充分大朗4而於；ei。可见，在给定的计数时间，内，大的立体侑和扃成探泗效率.,您的符舍分滂时间有助于减 小其符合&U目对标准误差K过,力不宜过大，否则要减小真偶符合比，当5侦-1时M E L/2r.4. 时间分辨本领的影响因素；由上可见，时间分辨本领取决于时间离故.对于符合装置,影聃时间离散主要因素是： 探测器在豚冲形成过程中的统计性配落.Z表现在脉冲上升时间和豚冲前沿波形的涨 落以及脉冲嘛度的米洛。 探测药和前置放

25、大器的噪声.定时信号的拾取方法.因为在上述两因零固定陆，恰当地选择定时值号的拾取方法可 以威小时间离散,提高时间分辨本领.4. 时间分析谱仪：单道时间谱仪和多道时间谱仪。是根据延退符合原理坦成的单道时间谱仪,另一类是根据时间幅度变换原理组成的多道时阀 浩仪。(P208)熟悉内容：1. 符合法测量放射源活度的思路、特点、要求;(P218)2. 符合装置的分辨时间测量;3 .定时信号拾取方法。1.脉冲前沿拾取法2-过零定时法3,恒比定时法4-幅度上升时间补隹法5.舍弃慢上升脉冲的定时法了解内容：符合法的应用第八章 掌握内容：1. 中子探测方法的依据、中子和原子核的相互作用有,产生带电粒子的核反应、

26、核反冲、核裂变.活化等。这4种i 程也是探测中子的4 W理，卜闻将分别详细叙述。特点；但中干的特点呈本身不带电，听以中于通过物质时和物质中的电子是不发牛作用的,中子 在物质中不毙直接引起电离，而要靠中子和原子核相互作用产生能引起电夜反应的次级粒予 才被记录，.2. 中子与物质相互作用的几种主要形式和特点(核反应法、核反冲法、核裂变法、中子活化 法)(P297)哀“3中子探测的荟*方法方法中子和 核的作用所用荷料 暖射体)裁面(tCTW)用途核反应法n-1003轰，慢中子通蓉密摩核反冲法(nn)H-1快中子能信核裂变法(n.e跃廿产吁口等闻能等5W1热中子通量密度话化法(11,7)S ,Au,D

27、y热中于LOC 共振中子】。 快中子1中子通量密度3 .中子活化分析方法基本原理；中子和原子核相互作用时，辐射俘获是很主要的作用过程.中子很容易进入原子核形成一 个处丁微发态的复合核，复合核通过发射个或几个光子迅速咻回基态。这种作荻中子，放出 7辗射的过程林为“稿射俘获”，用(nJ)表示一个典型例子是用win作激活材料,它受中子照 射时发生如下反应：a + ,nLi ll,Iir - URIn + 7(11. 8)新生成的核素一般都是不稳定的，本例子中生成的心化就是旦放射性的，衰变方式如下；114In-1；eSn r11.9)这种现象称为“活化”或“激活”，所产生的放弁性祢为“感生故射性，测量

28、饶过中子果照后材料 中的放射性,就可知道中子的通茂，这就是活化法。4. 名词和概念：中子能量1/211152、热中子E=0.0253ev,能量为0. 0253eV的中子称烦热中子”，这种中子和室温卞周报介质大最的分子处于热 平衡状态,亦即它的能景相当于周围介质分子的热运动能金。分子热运动的果可几能量是 = 如，其中A是玻耳兹曼常数以=1.38 X 10-nJ/K.T是介质敢绝对温度.以T=293K(即+ 20C )代入，可得E = 0. 0253eV,成中子的速度v=2200m/s.、快中子0.120Mev、慢中子Elkev中子通量密度：以近似地看成是平行束。令中子束里单位体秋内的中子数为和，

29、弥为中子密度如果中子的速 度为cm/6),则单位时间内在垂直于中子束方向单位面积上胳有肛个中子通过。中子密度n 和速度的乘积对 手4中子通量密牛用符号咳表示.饱和放射性。？?!、|切镉能?？、5. 方法原理和基本关系式:飞行时间法飞行时间与中子能量的关系极据E 岑*，和以二可羯 L乙於=莎L1.12)如果能18E的单位为点,飞行瓦离的单位是m,飞行时向的 单位用可得 5226f11.1S)r万和f之间的对皮关系有入作了计算，列成表格，可参考文献口2图】L M给出了不同-值的：和E的关系.核反冲法反冲核能量与中子能量的关系发生敬射后反冲质于的能景和出射方向由动量守恒和能戢守恒定律可以算出为P =

30、 &呻(11式中彳为反冲厌子的出射角.9=0,时，相当于入射中子和氛点子核迎面正破，反冲核获饵的能鼠屐大，徐=乙在6 = 10。肘0.9848.cu3=Q.97,贝&, = 0.97E。即当出射角在尸1伊之间变化时，反冲 质子的能虽只变化了 3%。在实用中，单测0。方向质子计数太少，一般都是技母沿入射中子束 方向，张角为2的反仲质子。这时，探测器投收到的仲反冲成于较多测将的反冲质于能量粗略坦就尊于入射中子的能最.这样，中于能匠的洌量就转化为质子能量2的测量，这就比较容易做到了.事、k熟悉内容：1. BF3正比计数器测量中子的依据：测常中子最通用的坦三氟化翎正比计数晋.通常称BF】计数骨。它的结

31、构基本上和测量7 射绒的GM管一样，只是管内允的是BES气钵.热中子通过(一砂雄反应在计数首内产生 惠子对,再经气体放大输出电信号.这种计数管测敷熬.慢中子的效率都相当高，在计数管外ftf 套上一尽石蜡或塑料慢化剂，也可用于记录快中子.现在工业上定型生产的计数管规格 是I外径2535mm、长200-600mm. 0T充BFs气体压力约IXIOPa,其中浓编到95%以 上江作电压2OO3V左右，我国生产的几种BF,计数管性能见表1L4.2. 中子飞行时间法基本原理；如果知道中子的速度*根据E = 土次九就可算出中子能量皿式中供为中于质量。当中 子能量在30MeV以下时，不必引入相对论效应的修正，

32、所以上述计算是很简单的.中子速度的 测蜃贝可以从中子通过 段的定距离所需的时间t的测清黑出底时,只要测出中了的Ur 时间就可以定出中子的能量、3. 中子活化法中的几个基本思想和关系式。4. 饱和放射性？ ？ ？5. |长计数管的特点，针对性地解决了什么问题，适合于什么测量工作。(4计教修。BF3计数管是供测量热中子和慢中子用的,它对快中子的效率很低.但若 用石蜡(或聚乙雄)便快中子经过慢化后再进入计数管，就可用来记录快中子。一般都用石碧作 长计数器的慢化剂，因为灌注加工很方便，但时间长了容易变形。图】L7绐出的长计数器用聚 乙烯作慢化剂5兀中间部分慢化剂是减速快中子的,对着中子入射方向上开了八

33、个孔洞，用来 调节能量较低的快中子探涸致率.没有这些孔，测最能最低的快中子效率较低，开了洞以后，能 最低的中子比较容易射入齿化剂深处引起计数管计数C计数修前端如一块慵是防止盲射热中 于计数效率过高。为了防止四周外来的快慢中于，在程化剂外围还有一层慢化剂和吸收剂。这过5 %io % .这个平坦凶哦从燃能一 a.姑1甲到5MeV,中子能最跨过好几个数量纹,所以叫做“长 汁数器”，切莫误认为因计数管的尺寸长或是计数 管工作电压坪长而得名。了解内容：常用的中子探测器种类、特点； 第九章掌握内容：1. 在采用小立体角法测量a、B放射源活度时，应如何考虑修正量以及分别采用哪些相应 的修正方法：(210)2. 哪些因素影响3射线的反散射因子