光子晶体缺陷模式共振透射机制的研究 毕业论文

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1、 本科生毕业论文姓 名： 学 号： 学 院： 理 学 院 专 业： 光信息科学与技术 论文题目： 光子晶体缺陷模式共振透射机制的研究 专 题： 指导教师： 职 称： 毕业论文任务书 毕业论文日期： 2012年 2 月 20 日至 2012年 6 月 15 日毕业论文题目： 光子晶体缺陷模式共振透射机制的研究毕业论文专题题目：毕业论文主要内容和要求：光子晶体缺陷模式是处于光子带隙中的空间局域模式，利用这种模式可以实现光子晶体波导对光场的有效控制。本课题主要研究二维光子晶体线缺陷的相关参数（如折射率、层数、入射频率等）对缺陷模式的透射传输性质的影响。了解能带基本知识、二维晶格及倒格子概念，了解光学

2、模式的概念，掌握基本的软件Rsoft的基本操作知识。院长签字： 指导教师签字： 摘 要光子晶体是由在空间周期性地排布的具有不同介电常数的介质材料而成的，它经过特殊设计，可以用来控制光的传输。带有缺陷的光子晶体可以作为光波导来使用，影响光通过缺陷波导透射的因素包括：入射光的频率和角度，晶体结构的各向异性，以及晶体界面处的修饰等。本文主要分析了光子晶体中缺陷模式的投影能带对带隙内光束透射行为的影响。首先，基于光子晶体能带理论，通过对光子晶体的线缺陷折射率进行扫描，分析其对缺陷模式的投影能带结构的影响。然后通过时域有限差分法(FDTD)模拟高斯光束在光子晶体线缺陷波导中的透射情况，在此基础上分析了线

3、缺陷折射率、入射光归一化频率、光子晶体厚度和表面修饰对光束透射的影响，并给出了相应的理论解释。关键词： 光子晶体； 投影能带结构； 线缺陷； 归一化频率； 表面修饰ABSTRACTPhotonic crystal (PC) is composed by dielectric materials with different dielectric constants periodically arranged in the space. It can be used to control the flow of light after being specially designed. Phot

4、onic crystal with a line defect can be used as a waveguide. The factors that affect the transmission of light through the PC waveguide include: the frequency, the incidence angle, the anisotropy of the crystal structure, and surface modification at the PC-air interface. This thesis analyzed the infl

5、uence of the projected band of defect mode on the transmission behavior of light in the PC band gap.First of all, based on the PC band theory, we analyze the influence of the refractive index of the line defect on the projected band structure of the defect mode by scanning the index of line defect.

6、Then, we simulate the Gaussian beam transmission through the PC defect waveguide by the finite difference time domain method (FDTD. On the basis of above, we analyze the effect of refractive index of the line defect, the incident normalized frequency, PC thickness and surface modification to the bea

7、m transmission, and give a corresponding theoretical explanation.Keywords：Photonic crystal; Projectionbandstructure; Line defect; Normalized frequency; Surface modification目 录1 引言11.1光子晶体简介11.1.1 光子晶体的概念11.1.2光子晶体的分类21.1.3 光子晶体的理论研究方法31.1.4 光子晶体的主要应用41.1.5 光子晶体的研究动态41.2 本论文的工作52 光子晶体能带理论62.1 布洛赫定理62

8、.2 Maxwell方程组的本征值方程72.3 Bandslove中求解能带的方程82.4 Rsoft软件简介102.4.1 Bandslove模块概述102.4.2 Fullwave模块概述103 FDTD的基本原理和计算方法113.1 FDTD的基本原理113.2 FDTD的计算方法114光子晶体缺陷模式共振透射机制14 4.1 光子晶体缺陷结构介绍14 4.1.1 光子晶体缺陷结构的分类14 4.1.2 光子晶体缺陷结构下的能带15 4.1.3 小结184.2光子晶体缺陷模式下透射现象的模拟与研究184.2.1光子晶体缺陷模式下随缺陷折射率改变的透射现象194.2.2光子晶体缺陷模式下随

9、入射频率改变的透射现象224.2.3光子晶体缺陷模式下随晶体层数改变的透射现象264.2.4光子晶体缺陷模式下随晶体表面修饰的透射现象294.3结论305 总结31参考文献31翻译部分英文原文34中文译文42致谢48 1 引言在过去的半个世纪中，随着半导体集成电路的不断发展，信息技术得到了快速的发展，对人类生活和经济社会的发展产生了巨大的影响。总所周知，集成电路技术的发展一直遵循摩尔定律，即芯片集成度每18个月翻一番特征尺寸每三年缩小一倍。然而，当芯片达到经典尺寸的极限后1，进一步缩小特征尺寸、提高集成度已相当困难。另外制约着信息技术的进一步发展，即电子作为集成电路的主要载体，当集成度过高时，

10、电子间存在库仑力，电子间的相互影响所产生的热效应将大大降低集成电路的性能，并引起能量损耗大、信息传输慢等问题。与电子相比，光子是以光速运动的粒子，其静止质量为零，且相互之间没有作用力，因此，以光子作为信息及能量的载体有着巨大的优越性。因而用光子代替电子作为信息的载体将成为了解决困难的方法，光子晶体就是其中之一的代替方式。光子晶体是近二十多年来迅速发展起来的一种新型人工结构功能材料，它具有周期性的介电结构，具有光子带隙，对光具有局域性，有着特殊的导光特性，能控制光在介质中的传输。1998年和1999年科学杂志都将光子晶体研究成果列入当年的十大研究进展2-4。1.1 光子晶体简介光子晶体概念的提出

11、在上世纪80年代末期。在1987年Yablonovileh5和John6借鉴了半导体晶体及其电子带隙的概念，首次分别提出了光子晶体的概念。光子晶体是由不同介电常数的介质材料在空间周期性的排布结构。1.1.1 光子晶体概念光子晶体，即光子禁带材料，当电磁波在光子带隙材料中传播时，遵循折射、反射、透射原理，电子周期性的布拉格散射使电磁波受到调制而形成类似于电子能带结构，这种能带结构成为光子能带（PB），与半导体晶格对电子波函数的调制相类似，光子禁带材料能够调制具有相应波长的电磁波。从材料结构上看，光子晶体是一类在光学尺度上具有周期性介电结构的人工设计和制造的晶体。在适当的晶格常数和介电常数比条件下

12、，类似于电子能带隙，在光子晶体的光子能带间可能出现某些频率的电磁波完全不能透过的频率区域，将此频率区域称为光子带隙（PBG）。下表给出光子晶体与电子晶体各方面的比较。表格 1.1.1 光子晶体与电子晶体的比较4光子晶体电子晶体结构由两种以上的介电材料构成的周期型结构结晶体（自然的或生长的）调控对象光子的输运行为波色子电子的输运行为费米子本征方程麦克斯韦方程组薛定谔方程本征矢矢量磁场强度标量波函数特征光子禁带、在缺陷处的局域模式、表面态电子禁带、缺陷态、表面态参量各组元的介电常数普适常数、原子数晶格常数1um1cm15（微观）偏振横波（）自旋，带隙随介电常数的增大而增大，无光子、光波的存在随着晶

13、体势函数的增加而增大，没有电子态频率范围电磁波无线电波、微波、光波和射线光子晶体的基本行为特征可以概括为：（1）具有周期性；（2）具有低损耗高反射性能；（3）具有相空间压缩性能；（4）具有禁带特性，落在禁带中的电磁波/弹性波被禁止传播；（5）当在周期型结构中存在点缺陷和线缺陷时，电磁波/弹性波会被局域在点缺陷处，或只能沿线缺陷方向传播。1.1.2 光子晶体分类光子晶体按空间取向可以分为一维、二维与三维光子晶体。一维光子晶体是在空间上一个维度有周期性的介电常数变化所构成的结构；二维光子晶体在空间上的两个维度有介电常数的周期性变化，而三维光子晶体在空间上三个维度有介电常数的周期性变化。二维光子晶体

14、可用周期排列的柱子，或在块状物上刻出二维周期性排列的空洞来制作。而三维光子晶体则可用紧密堆积的球状物或柱状物来构成，或以块状物在各方向刻出三维周期性排列的空洞来构成。图1.1 一维、二维、三维光子晶体示意图1.1.3 光子晶体的理论研究方法研究光子晶体的理论方法主要有等效折射率模型、利用各种正交基函数展开的矢量模型、平面波法、传输矩阵法、有限时域差分法、有限元法及多极法等7。1、 等效折射率模型方法等效折射率模型，主要用于解释全反射型光子晶体光纤的单模特性，是把PCF等效为传统的阶跃折射率光纤。在包层区，按三角均匀排列着空气孔，纤芯则是由石英替代了空气孔，从而形成所谓的“缺陷”，使光局限在里面

15、传输。通常用空气孔间距A和空气孔直径d 来描述PCF的包层结构。空气孔的存在使包层与纤芯之间形成了折射率差，光在纤芯中产生全内反射导光。通过求解矢量Helmholtz方程可以计算包层空间填充基模的传播常数，进而可以求得包层的等效折射率，是包层中的最大传播常数，为自由空间波数8。2、 平面波法（Plane-Wave）这是光子晶体能带计算中用得比较早也是用得最多的一种方法。它应用布洛赫定理，将电磁波在倒格矢空间以平面波叠加的形式展开，将Maxwell方程组化为本征方程，然后求解得到本征频率，本征频率的集合即为光子能带。这种方法的优点：思路清晰，易于编程；缺点是计算精度和计算量决定于平面波的数量，尤

16、其是当结构复杂且有缺陷时使用的平面波数量太多，计算量太大而无法完成。3、 时域有限差分法（FDTD）时域有限差分法（FDTD）是基于对偏微分波动方程的离散化处理。通过时间和空间的离散化，将偏微分方程转化为差分方程，继而采用数值计算方法，求解波传播过程中各个离散点的所有振动参数与时间的函数关系。用时域有限差分法对Maxwell方程进行离散化处理，不会导致过多的计算误差，且能处理任意几何形状的光子晶体。另外，通过傅里叶变换，以此计算可包含较大频率范围的结果，能够直观地给出光在光子晶体的传输行为，得出与实验一直的精确结果。时域有限差分法不但可以计算周期结构中的带结构，也可以计算有限结构的透射、反射等

17、特性。4、 传输矩阵法(Transfer matrix)求解Maxwell方程的基本含义是：对光子晶体取厚度为d的薄层，在薄层入射面处的电磁波为。出射面的电磁波为，两者可以用矩阵联系起来，即是通过矩阵，将介质层一边的电磁波“传输”到了介质层另一边。若光子晶体可以划分为层，逐层传输可以得到出射面处的电磁波，则总的传输矩阵。传输矩阵法的具体做法：1)在波矢空间中作微分算子变换：，且用差分式表示微分；2)波矢空间的Maxwell方程展开成分量式，并注意纵模不存在，取，式中“+”用于电场，“-”用于磁场。将上述几点进行运算并整理可得到传输矩阵。1.1.4 光子晶体的主要应用光子晶体具有控制光流、集中光

18、流、提高光-物质相互作用的能力，不仅使发光二极管LED的外量子效率超过50%，还可以应用于高效率、低损耗的反射镜等领域。另一方面，随着信息技术的发展，光子驱动功能材料及器件将在光存储和光学信息处理等光子学领域得到广泛应用。显然，与光通信、信息显示相关的光子晶体具有非常广阔的应用前景。（1）高性能、低损耗反射镜。频率落在光子带隙中的光子或电磁波不能在光子晶体中传播。因此选择没有吸收的介电材料制成的光子晶体可以反射从任何方向的入射光，反射率几乎为100。这与传统的金属反射镜完全不同。传统的金属反射镜在很大的频率范围内可以反射光，但在红外和光学波段有较大的吸收。这种光子晶体反射镜有许多实际用途，如制

19、作新型的平面天线9。（2）光子晶体微腔。在光子晶体中引入缺陷，可能在光子带隙中出现缺陷态，这种缺陷态具有很大的态密度和品质因子。这种由光子晶体制成的微腔比传统微腔要优异的多。最近MIT研究人员制成了位于红外波段的微腔，具有很高的品质因子。（3）光子晶体光纤。英国Bath大学的研究人员用二维光子晶体成功制成新型光纤由几百个传统的氧化硅棒和氧化硅毛细管依次绑在一起组成六角阵列。然后在2000度下烧结而形成直径约40微米。蜂窝结构的亚微米空气孔阵列就形成了。为了导光，在光纤中人为引入额外空气孔。这种额外的空气孔就是导光通道。与传统的光纤完全不同，在这里传播光是在空气孔中而非氧化硅中，可导波的范围很大

20、。（4）光子晶体超棱镜。常规的棱镜的对波长相近的光几乎不能分开。但用光子晶体做成的超棱镜的分开能力比常规的要强1001000倍，体积只有常规的l大小。如对波长为1.0微米和0.9微米的两束光，常规的棱镜几乎不能将它们分开。但采用光子晶体超棱镜后可以将它们分开到60度10-11。这对光通讯中的信息处理有重要的意义。（5）光子晶体偏振器。常规的偏振器只对很小的频率范围或某一人射角度范围有效，体积也比较大，不容易实现光学集成。最近，我们发现可以用二维光子晶体来制作偏振器。这种光子晶体偏振器有传统的偏振器所没有的优点：可以在很大的频率范围工作，体积很小，很容易在Si片上集成或直接在Si基上制成。1.1

21、.5 光子晶体的研究动态1、红外及可见光波段光子晶体红外及可见光波段光子晶体研究主要涉及光通信、光信息处理、光传感和控制领域。1998年美国Sandia国家实验室采用多层沉积/刻蚀，制作出PBG为1014.5um的用于红外探测器的多晶硅三维光子晶体，最终制成1cm1cm的光子晶体探测头。1999年，美国MIT研制出光子晶体反射镜，在特定波长范围内具有全反射功能；美国MIT和英国Bath大学制备的光子晶体光纤光缆，传输的能量或信息成倍增加，理论上能够无损耗远距离传输，并且能够传输高功率激光。2002年，St.And-rows大学制备的离子刻蚀半导体基光子晶体，利用光子晶体超色散效应研制的光子晶体

22、波分复用器件具有非常高的品质。目前，光波频段光子晶体的研究呈现下列趋势12：（1）追求材料和器件的低损耗；（2）追求光子晶体激光器的高Q值；（3）从单元器件向集成光路的研制迈进。2、微波波段光子晶体1991年Yablonovitch等研制出的第一块光子晶体，其禁带就位于微波波段，此后微波光子晶体的研究在应用原理探索方面迅速取得了突破。1993年美国研制出接近100%的光子晶体偶极子天线，使得天线效率大大提高，并于1995年申请了专利。19961999年，Qian和Coccioli、Kesler等相继研制出光子晶体微带贴片天线，抑制了谐振模式，有效的消除了表面波的影响，提高了天线的效率。同时研究

23、发现由光子晶体支撑的微带天线阵，天线之间的隔离度可提高10dB，而且具有比较小的后向辐射13-17。1999年，Conexant国际公司利用光子晶体对禁带内电磁波的强反射性能研制出光子晶体人体保护天线，证实其对电磁辐射有真正的保护作用。近几年，国防科技大学18-23在光子晶体微波天线研究方面取得了阶段性进展。其研制的具有分形特征的光子晶体微带传输线能抑制天线的伪辐射、提高系统的电磁兼容性；光子晶体微带天线二次谐波小；光子晶体宽带滤波器可实现412GHz宽带滤波光子晶体微波高阻表面能实现3.35.6GHz范围内的表面波抑制。1.2 本论文的工作本文主要研究，对于线缺陷结构的光子晶体，研究其共振透

24、射机制，具体可概括为以下几点：1、 通过对线缺陷结构光子晶体投影能带图的分析，得到两条缺陷模式图（对于TM波，即电场方向平行于介质柱轴向），频率的范围在禁带中出现了两条缺陷模式，意味着当归一化频率在缺陷模式范围内，可能出现透射光。频率在0.2900和0.3062范围内，通过光子晶体的光为单模；同理，频率在0.3062和0.3362范围内通过光子晶体的光为多模（本文中所说的频率均为归一化频率，单位为）。在此频率范围内，我们可以分析透射光的情况。2、 采用有限时域差分法(FDTD)，模拟了入射TM波在该种线缺陷结构里的透射实验，并分析了线缺陷折射率改变、入射光频率改变、光子晶体层数以及表面修饰对线

25、缺陷晶体结构透射行为的影响，并利用光强度探测器来测量光束的透射和反射情况。2 光子晶体能带理论由于具有晶格的平移对称性和相应的点群对称性，晶体中电子本征能量不再是孤立量级，而是一些能带，因此在固体物理中将研究晶体电子本征能量的内容称为电子能带理论24。光子晶体保留了晶格的平移对称性和相应的点群对称性，因而其中波的本征频率分布应与晶体中电子的本征能谱相似，呈现为一些频带，称为光子晶体能带。2.1 布洛赫定理光子晶体模式本来可以通过解Maxwell方程组来得到，但是，由于对称性的影响限制了这种解决方法。实际中，光子晶体模式必须满足一定的平移对称性。由于折射率分布在同一原胞中是相同的，所以，当平移一

26、个晶格矢量时，该模式应该保持不变。多数情况下，可以通过引入一个连续变化的相位因子来达到上述目的。我们引入周期算子来描述这种变化，然后通过计算的本征值来达到解方程的目的。考虑方程 （2.1）其中为展开系数，为偏振矢量。将平移算子应用到中，我们有 （2.2） 从上式可以看出，这种形式的磁场仅与一个周期变化的相位因子有关，而且也满足所需要的对称性。实际上，这是最一般的解的形式，即布洛赫定理磁场表示成一个平面波乘上一个和晶格周期有关的函数 （2.3）这里，对所有的晶格矢量R有 2.2 Maxwell方程组的本征值方程光子晶体中的Maxwell方程组25 （2.4）假设材料为线性、无损、各向同性的，则有

27、 （2.5）各场量对时间的关系 （2.6）将（2.5）式和（2.6）式分别代入（2.4）中有： 将（2.4）中第二式两边取旋度，并将第一式代入可以得到 （2.7）由于，整理上式可得 （2.8）在光子晶体文献中，这个方程通常被叫做“主方程”。2.3 Bandsolve中求解能带的方程应用布洛赫定理，如前所述，我们将表示为 这里，为晶格周期的函数。将此式代入（2.8）式可得 （2.9）为一线性算子，为归一化频率。方程（2.9）即为Bandsolve中求解能带的基本方程。它可以看成是对未知本征值和本征矢量的本征方程，其中波矢为自由参数。 光子晶体结构形式有很多种，现在研究比较热的主要有正方格子结构、

28、三角格子结构、蜂窝结构及K结构光子晶体。本文主要讨论光子晶体的能带结构及性质为如下图2.1，介电常数=9.0，介质柱半径R=0.3，背景介质为空气，柱子折射率为。图2.1 本文光子晶体示意图下面我们来计算这种晶体结构的能带图。首先我们给出计算能带结构所需的晶胞图以及第一布里渊区的图示，如下所示： 图2.2 （a）完美光子晶体晶胞图 （b）第一布里渊区图利用前面所述理论，通过软件中的Bandsolve模块我们就可以给出这种晶体结构的能带图，如图2.3所示：图2.3 相对介电常数=9.0，半径R=0.30介质柱在空气中构成缺陷结构光子晶体TM模的能带结构图从能带图中，我们可以清晰得看到，该结构对于

29、TM波（即电场方向平行于介质柱轴向）在约化频率范围（0.2663-0.3347）内，出现了一个很宽的光子禁带，理论上讲，以此范围内频率的光入射时，光束将被完全反射。如下图2.4所示： （a） （b）图2.4 频率=0.30的光以45入射该光子晶体的FDTD模拟。其中：（a）反射现象的FDTD模拟图；（b）探测器显示反射光束的位置（横坐标零点代表经典反射光束中心所在位置）。从FDTD模拟图中我们可以看到，入射光在光子晶体表面几乎完全被反射回去，右图为反射光束的强度分布图，由此可见，该光子晶体的反射行为基本符合菲涅耳反射定律。2.4 Rsoft软件简介我们在实验中所用的仿真软件是Rsoft系列的B

30、andsolve模块和Fu11waveFDTD模块。美国Rsoft设计集团公司是一家世界著名的光通信模拟设计和仿真软件开发商。产品涵盖器件设计、系统仿真、网络建模。广泛应用于光器件、光通信系统、宽带网中的城域网、长距离传输设备以及接入设备的设计与开发上。世界上有近千家光通信生产企业、科研院所在使用Rsoft的软件从事设计和规划工作。2.4.1 Bandsolve模块简介Bandsolve是一套商用的光子晶体能带结构模拟分析设计软件。集成了CAD和仿真功能，可以对所有光子晶体部件的能带结构进行自动的计算，包括：二维或三维的光子晶体平板和波导，二维或三维的腔体结构问题以及光子晶体光纤。功能如下:(

31、1)任意结构的能带图；(2)平面的或三维的光子晶体组件的能隙设计及设计优化；(3)腔体结构/缺陷结构；(4)常规的和有空洞的光子晶体光纤设计；(5)模的计算与显示。2.4.2 Fullwave模块概述Ful1wave是一个高集成的复杂的光电元件模拟设计分析软件。它使用有限时域差分分析法(FDTD)分析一般光束传播(Beam-Propagation-Method， BPM， Rsoft的BeamPROP软件包)和其他软件包所无法建模分析的光电元件，例如：光子带隙、环状谐振器等。主控程序是BeamPROP的完整的CAD绘图系统，用来设计光波导元件和光路。控制模拟特性如数字参数、输入域、显示和分析选

32、项。Fu11wave模拟模块可在主程序中执行也可单独执行完成并且提供域的图型显示和其他各种分析。 功能如下：(1)二维波导结构：直线型、锥型、曲线型、Y型分枝、透镜、多边形；(2)用户自定义的锥形波的位置、宽度、高度和沿传播轴方向的折射率；(3)位置坐标也可直接设定：设定绝对坐标值或通过设定与任何其他光波导器件的位移和角度；(4)二维和三维的有限时域差分仿真；(5)连续波或脉冲激发。3 FDTD的基本原理和计算方法3.1 FDTD基本原理时域有限差分法（FDTD）是基于对偏微分波动方程的离散化处理。通过时间和空间的离散化，将偏微分方程转化为差分方程，继而采用数值计算方法，求解波传播过程中各个离

33、散点的所有振动参数与时间的函数关系。用时域有限差分法对Maxwell方程进行离散化处理，不会导致过多的计算误差，且能处理任意几何形状的光子晶体。另外，通过傅里叶变换，以此计算可包含较大频率范围的结果，能够直观地给出光在光子晶体的传输行为，得出与实验一直的精确结果。时域有限差分法不但可以计算周期结构中的带结构，也可以计算有限结构的透射、反射等特性。FDTD的基本原理，即是将麦克斯韦方程中的两个旋度方程，转化为一组差分方程来求解，将计算区域划分为很多个小的基元，即Yee原胞。对每个原胞上的电场和磁场在时间和空间步长上分别取样，形成Yee原胞的网格。这种方法的主要步骤就是：（1)将Maxwell方程

34、分解成6个分量的标量方程；（2)将空间沿轴向分割为，表示的小单元Yee格点，为时间变元，则时空点用()表示，简单地用（)表示；（3)用中心有限差分式来表示函数对空间和时间的偏导数，精确到二阶。如此就可以得到Maxwell方程的FDTD形式，然后再附加稳定性条件和Mur边界条件，使求解的有限空间与无限空间等效，向边界行进的波在边界处保持外向行进特征，无明显反射，不会引起内部空间场的畸变26。这样处理后就可求解Maxwell方程了。3.2 FDTD的计算方法根据上面的描述，我们来利用Maxwell方程组详细推导一下：Maxwell方程组中有公式： ， （3.1）其中，在各向同性介质中，在直角坐标系

35、中，上两式可以写为 （3.2） （3.2）式的FDTD差分分离形式是类似的，令代表或的某一分量，在空间和时间上的离散。可表示为又可以表示为关于时间和空间的一介偏导数： （3.3） 根据（3.3）式，将各点的微商用差商来代替，就将一定空间的微分问题转换为有限个差分方程的求解。对于（2）式可做进一步处理27，以为例，考虑到介质中，电场和磁场在各节点的分布就可以计算出来，即Yee原胞，如图3.1： 图3.1 Yee原胞示意图 （3.4）可以清晰的看出，在点、（）时刻的值，由该点前一时刻的值和环绕该点的四个磁场分量在前后半个时刻的值所决定。同时，为了保证迭代收敛得到稳定解，、的选择需要满足稳定性条件2

36、8 （3.5）利用FDTD方法计算光子晶体结构能带的步骤为：将计算区域划分为很多个小网格，将每个网格的参数(这里是介电常数)标记为对应的实际结构的参数值；设置激励源，即在计算区域的一个低对称位置点加入一个高斯脉冲，高斯脉冲的频谱范围一定要包含着所要计算的频率段；边界的设置如图3.2(c)和图3.2(d)所示，在二维的正方晶格结构里，边界分为2种情况，左右2个边界和上下2个边界。以左边界为例，边界的右边是计算区域，而左边是截断的域，也就是实际没有进行计算的区域，但是由FDTD的公式可知，要想计算Bloch边界某一点的下一个时间步的场值，必须用到点1和点2的当前时刻的场值。由于点2不在计算区域内，

37、因此不能直接得到点2的当前时刻的场值，注意到点3与点2的距离正好为一个晶格常数a，两者相差的晶格矢量为，由定理可 图3.2(a)光子晶体的正方形排列 图3.2(b)正方晶格的最小布里渊区图3.2(c)的边界 图3.2(d)相邻元胞的对应点知，这两点的场值相差一个相位因子，即。同理可得剩下的3个边界的设置形式右边界，下边界，上边界；值取样路径的设置对于正方晶格的最小布里渊区，只需取正方区域的，即沿着如图3.2(d)所示的三角形的路径取样，得到一系列的值。通过在计算足够长的时间步(通常取)后，便会记录下一个很长的时间序列，通过快速傅里叶变换，就可以得到频率域的结果。本文主要运用时域有限差分法来研究

38、入射线缺陷模式下光子晶体透射的作用。4光子晶体缺陷模式共振透射机制的研究4.1 光子晶体缺陷模式4.1.1光子晶体缺陷模式介绍我们类比半导体晶格缺陷结构和电子缺陷能级的概念来定义光子缺陷模式。在前面介绍了完美光子晶体的结构，其中设想原子都是严格地处在规则的格点上。实际的光子晶体总是存在着各种各样的缺陷，偏离了完美晶格的情况。在完全禁带或模式禁带频率范围内，破坏介质周期性分布的缺陷结构是光子晶体研究和应用的核心内容。如果存在光子晶体缺陷模式（频率处于完全禁带或模式禁带范围内的缺陷结构本征电磁模式）和缺陷带（所有缺陷模式覆盖的禁带频率范围），那么频率处于缺陷带的电磁波能够被长时间（低损）地强局域在

39、光子晶体的缺陷结构中。因此光子晶体的点缺陷（孤立、不连通的缺陷结构如图4.1（a）能够构建固有频率为点缺陷本征频率的高品质因子（高Q）谐振腔，被称为光子晶体微腔；光子晶体的线缺陷（一维连通的缺陷结构如图4.1（b）在缺陷带能够实现低损波导的功能，被称为光子晶体波导，他们发展了频率禁带约束电磁波的物理机制，为控制波长相对较短的光波提供了不同的思路。图4.1（a）图4.1(b)4.1.2 光子晶体缺陷结构能带的计算由于本文引人了线缺陷，破坏了原有晶体的周期对称性，原采用的原胞不再适用。选取一个可以重复的周期性结构，将缺陷包含在内消除缺陷的影响，所以引入超晶胞结构。1970年美国IBM实验室的江崎和

40、朱兆祥提出了超晶格的概念。在本文中，我们设计一种由正方格子组成2121的线缺陷结构介质柱组成的光子晶体，介质柱折射率为，线缺陷处折射率，选取柱子半径R=0.30（为晶格常数），可以计算得到其能带图。图4.2（a）为本文设计格子的折射率分布图。选取如图4.2（b）以=0.0 竖排长度为11的多格点作为重复单元的超晶胞，超晶格的第一布里渊区如图4.2（c）。（a）（b）（c）图4.2在软件Rsoft的Bandsolve模块中设置上述光子晶体的参数，通过计算可以得到该线缺陷格子下的能带图（如图4.3），在归一化频率0.0-0.4间之间的带隙有两条，分别为0.2645-0.2900和0.3200-0.

41、3310。这两段频率都在完整晶格情况下的禁带0.2633-0.3347（图2.3）。但是由于缺陷格点的影响导致了该缺陷态下禁带的归一化频率的能带边界是不精确的。图4.3 超晶胞的能带结构图本文中，我们设计的这种线缺陷光子晶体，得到的能带图如上图4.3所示。但为了研究它的线缺陷模式，我们计算此带缺陷结构的光子晶体在x方向的投影能带，（即对波矢沿缺陷方向分量kx进行扫描），以便得到光子晶体上的缺陷模式信息。即扫描得到如图4.4所示的投影能带图：图4.4超晶胞缺陷模式的投影能带结构图图中可以清晰的看出，在归一化频率0.2663-0.3347范围内，并没有像图2.3中所示的出现一个很宽的光子禁带，而是

42、依然存在着少数缺陷模式，可以得到如果选取入射频率在缺陷模式范围内，在下面的模拟中仍然可以有光透过该晶体结构。分析其原因，由于该结构破坏了原有的禁带结构，在原有的禁带结构中存在某些模式的光波，具有滤波的功能。图4.5超晶胞正常模式的投影能带结构图为了验证缺陷结构的影响，我们将该光子晶体=0处的格点折射率改为与其他格点一致的完美光子晶体，从而得到在没有线缺陷的影响下，晶体在kx方向上的投影模式信息如上图4.5所示。从上图中可以看出，在消去晶体线缺陷的影响的前提下，晶体在kx方向上的投影能带图就在频率范围（0.2663-0.3347）内出现了如图2.3能带图中所示的带隙。这证明，正如我们上面的分析，

43、由于晶体空间周期对称性在线缺陷处发生中断，才导致了其在原带隙中出现图4.4所示的两条投影能带模式。4.1.3 小结对比图4.4和4.5得出，当光子晶体存在线缺陷时，导致该晶体空间周期对称性破坏，该结构的能带发生了显著的变化：当满足一定条件时，便会在原来的带隙内可能会出现一些光波模式， 我们可以利用缺陷结构的这一特性对光子晶体进行修饰，从而可以得到目标频率或者模式，进而设计相应的功能器件，例如光滤波器，分束器等。4.2 光子晶体缺陷模式下透射现象的模拟与研究当在光子晶体中引入缺陷后，由于缺陷对原有空间的对称性产生微扰， 导致在原来电磁波对光子晶体不透明的禁带中， 可能会有局域模产生， 进而在一定

44、的条件下可以产生共振现象。本文将用时域有限差分方法（FDTD）29-30作为理论主要的研究工具，给出了一些模拟计算结果。时域有限差分法（FDTD）能够很直观地给出光在光子晶体中的传输行为和光场分布情况，它能处理任意几何形状的光子晶体，它的另外一个优点是可以通过傅立叶变换（FFT/DFT），一次计算出包含很大频率范围的结果。我们将分别考虑对线缺陷折射率改变、入射光频率改变、光子晶体层数以及表面修饰对线缺陷光子晶体透射行为的影响，并利用光强度探测器来测量光束的透射和反射情况。4.2.1光子晶体缺陷模式下随缺陷折射率改变的透射现象在4.1中我们已经详细分析了光子晶体下缺陷模式对晶体能带的影响，下面我

45、们来通过Rsoft 中的FDTD模拟来形象分析这种模式变化对透射行为的影响，并且尝试解释实验结果。我们选取光子晶体格点半径R=0.3，折射率n=3.0，介电常数，令线缺陷处的折射率为 n，将一束束腰宽度为1.0，归一化角频率为=0.30的TM模式的光束放在缺陷外=-10.5处（有利于光源与晶体的耦合），该光束在与轴方向平行的角度入射到光子晶体处。令缺陷处折射率n 为变量，折射率n从 1.0逐渐增大到 4.0，步长为0.1对n进行扫描，得到透射随光子晶体缺陷处折射率的改变的变化的情况。透射图如下图：(a)n=1.0 (b) n=1.1(c)n=2.1(d) n=2.4(e) n=3.0(f) n

46、=3.7(g) n=3.9(h) n=4.0图4.6 (a)(h)分别描述了线缺陷处的折射率n=1.0, 1.1, 2.1, 2.4, 3.0, 3.7, 3.9, 4.0的透射情况。从图4.6中可以得到归一化频率=0.30的光透射通过光子晶体的情况。从上面FDTD的模拟试验中得出，入射光的透射情况随着线缺陷处折射率的不同，其透射效果不同。从图中可以得到折射率 n在1.01.2的反射逐渐减少；折射率 n在1.02.4内同时存在透射光和反射光，且透射率逐渐改变；折射率 n在2.53.7内不存在透射，只有反射；折射率在3.84.0内光源与该缺陷晶体的耦合很好，透射很强，反射很弱。上述现象的原因不难

47、分析，在线缺陷对应的折射率2.5n95%），反射率一直在较低水平；对于=0.29233入射的电磁波而言，从11层到22层有明显的差别，其开始的耦合效果就有明显不同，其反射和透射也明显不同，当层数较少时，光子晶体的耦合效率一直较低，且其反射率明显较大，但随着层数的增大，光子的耦合效率变大，反射率降低，透射率变大。其主要原因是在相应折射率和入射光的所在缺陷模引起导致了入射光的在缺陷中的有效折射率与缺陷处介质折射率不同，导致入射波在线缺陷中形成的波长不同，由于层数不同引起了晶体的法布里珀罗透镜效应对出射光调制不同从而导致出射时的衍射效果不同。在=0.29233时，光子晶体随着层数的增加在线缺陷内逐渐形成稳定的驻波形态，由图可以看出。验证频率=0.30时，随着层数的变化线缺陷内一直具有