纳米磁性材料的基本特征课件

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1、纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件 纳米材料是指三维纳米材料是指三维空间中至少有一维的空间中至少有一维的尺度在尺度在1-100纳米范围纳米范围的材料，他们应表现的材料，他们应表现出以下共同的基本特出以下共同的基本特征之一：征之一：1 量子尺寸效应2 小尺寸效应3 表面效应4 宏观量子隧道效应Nanosize:1-100nm3D1D2D0DNano Material纳米磁性材料的基本特征最新课件 材料的能级间距是和原子数N成反比的，因此，当颗粒尺度小一定的程度，颗粒内含有的原子数N有限，纳米金属费米能级附近的电子能级由准连续变为离散，纳米半导体微粒则存在不连续的最高被占

2、据分子轨道和最低未被占据的分子轨道，能隙变宽。当这能隙间距大于材料物性的热能，磁能，静电能，光子能等等时，就导致纳米粒子特性与宏观材料物性有显著不同。纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件 当粒子尺度小到可以与光波波长，磁交换长度，磁畴壁宽度，传导电子德布罗意波长，超导态相干长度等物理特征长度相当或更小时，原有晶体周期性边界条件被破坏，物性也就表现出新的效应，如从磁有序变为磁无序，磁矫顽力变化，金属熔点下降等。三个纳米的钴粒子，不是通常的六角密堆结构，而是立方结构纳米磁性材料的基本特征最新课件 当粒子尺寸变小时，位于表面的原子数相对于内部的原子数所占比例变大，例如对铜而言

3、，100纳米的粒子，比表面积为6.6m2/g,而10纳米粒子的比表面积就为66m2/g,当粒子小到 1 纳米时，比表面积就高达 660m2/g。表面能很大，极大提高了粒子的活性，造成表面原子输运和构型的变化，也引起原子自旋构象的变化。极端情况是碳纳米管，只有表面原子，没有内部原子。纳米磁性材料的基本特征最新课件 微观粒子具有穿越势垒的能力，称为量子隧道效应。而在马的脾脏铁蛋白纳米颗粒研究中，发现宏观磁学量如磁化强度，磁通量等也具有隧道效应，这就是宏观量子隧道效应。它限定了磁存储信息的时间极限和微电子器件的尺寸极限。纳米磁性材料的基本特征最新课件 作为磁性纳米粒子，还在作为磁性纳米粒子，还在磁畴

4、结构等许多磁性方面表磁畴结构等许多磁性方面表现出另一些特征现出另一些特征纳米磁性材料的基本特征最新课件 块状磁性材料因交换作用能，磁各向异性能而导致磁矩平行排列在其易轴方向，但这将导致很强的退磁能，对于半径为R的球形体，退磁能为 Ed=(4/3)0 R3 Ms2/6 尺寸R越大，退磁能越高，为降低能量，材料必然分裂成磁畴，但在两个畴之间的畴壁过渡区，磁矩必然偏离易轴，相邻磁矩也不再平行，由此产生的畴壁能将介入总能量的平衡。比如180度畴壁的畴壁能密度就是 180=2(A1K1)1/2.纳米磁性材料的基本特征最新课件 当粒子尺寸R很小时，畴壁能相对于退磁能更严重，没有必要再分磁畴，就形成了单畴粒

5、子，可如下估计单畴粒子的临界尺寸：将单畴的退磁能与分成两个磁畴的畴壁能，退磁能之和相等：(4/3)0 R3 Ms2/6=(4/3)0R3 Ms2/3+R22(A1K1)1/2 可得单畴临界尺寸R0比例于 (A1K1)1/2/Ms2。纳米磁性材料的基本特征最新课件宽度和厚度增加时宽度和厚度增加时横向畴壁横向畴壁R.D.McMichaeland M.J.Donahue,IEEE Trans.Magn.33,4167(1997)漩涡状畴漩涡状畴壁壁考虑形状各向异性静磁能下：考虑形状各向异性静磁能下：磁矩沿丝轴方向，磁矩沿丝轴方向，产生磁化方向头对头的畴壁。产生磁化方向头对头的畴壁。更大的丝会产生复杂

6、的畴壁更大的丝会产生复杂的畴壁结构，如有双漩涡等等。结构，如有双漩涡等等。微磁学模拟结果。微磁学模拟结果。width 250nm thickness 10 nmwidth 140nm thickness 5 nm纳米磁性材料的基本特征最新课件 磁性薄膜的膜厚D较厚时，磁矩在畴壁平面内旋转，在畴壁内不产生磁荷，而表面磁荷的退磁场影响很小，称 Bloch 畴壁。但当膜厚很薄时，表面磁荷的退磁场就显重要，磁矩将在膜面内旋转，即在膜面不产生磁荷，而磁荷在畴壁中和两侧，称为 Neel 畴壁。对Fe-Ni膜，D 100nm是Bloch 畴壁,D 30nm 是Neel畴壁，其中间是过渡态的十字壁。理论上讲，

7、D12nm时，薄膜就是单畴，但由于膜内退磁场很难均匀，因此总会有磁畴产生。纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件超顺磁性是磁有序纳米材料小尺寸效应的典型表现。当体积为V的单畴磁性粒子继续减小，磁矩取向会因热运动能量 kT 比相应的磁能还大，可越过各向异性能势垒K1V，使粒子的磁化方向表现为磁的“布朗运动”，粒子集合体的总磁化强度为零。称为超顺磁性。超顺磁性也可由朗之万函数描述。只是粒子内不是单个原子或分子的磁矩，而是磁有序的集合体，集合体之间的磁取向混乱排列，其宏观表现为“顺磁性”。对超顺磁性粒子的胶体悬浊液，粒子间只有弱的静磁作用和范德瓦尔斯力，热运动既可使粒子内磁化矢

8、量克服磁各向异性能的位垒作旋转还可将粒子作整体运动。这就是磁性液体。纳米磁性材料的基本特征最新课件 热运动能 kT 使体积为V的粒子磁矩Ms越过各向异性为K的势垒KV的几率为p=exp(-KV/kT),即原一致磁化的粒子集合体，经过足够长的时间可衰减到剩磁为零，其弛豫时间 为=(1/f0)exp(KV/kT),频率因子f0=109 s-1 。如果要等一年(107秒)才会衰减为“顺磁”态，那就一定不能认为这材料是超顺磁性，因此这里有个 的相对标准，譬如可用10-1秒为超顺磁性的标准。显然 和材料的各向异性K，温度T，粒子的直径D=V-3都有关。对固定的材料和粒子尺寸V，要表现为超顺磁性就有个临界

9、温度 T0,称其为截止温度。对固定的温度，如室温，要表现出超顺磁性，粒子就要小于临界尺寸V0 。纳米磁性材料的基本特征最新课件举几个超顺磁性的实际数据：举几个超顺磁性的实际数据：对 K=107J/m3 而 T=100K 的条件，尺寸6.3nm 的粒子的弛豫时间=10-1s,而6.8nm时,=101s;到 7.6nm 时=10+5s（即一天!），可见表现出超顺磁性的尺度范围是很窄的。室温下呈现出超顺磁性的尺寸是：球形铁12nm，椭球铁3nm，六角密积钴4nm，面心立方钴14nm。了解材料的具体数据是重要的，因为不同的测量方法会得到不同的结果。如果测量采集数据的时间 t 才可能观察好超顺磁性，比如

10、穆斯堡尔谱的测量时间为10-8秒，而一些静磁学测量方法的t=1-100秒。纳米磁性材料的基本特征最新课件 纳米磁性材料内部有正常的磁交换作用，而纳米磁性粒子之间，纳米多层薄膜的各层之间，一维磁性纳米丝之间有无交换作用，会产生何等结果，是我们关心的问题。这里举几个实例作说明。纳米磁性材料的基本特征最新课件磁性多层膜的磁性层间可以通过非磁性金属层而交换耦合,图示铁晶须通过尖劈形金夹层与另一铁层的交换耦合。自旋极化分析扫描电镜(SEMPA)表明，交换耦合随金层厚度作铁磁和反铁磁的震荡变化。（正是由于发现了层间交换作用，引申出巨磁电阻效应和自旋电子学，获得2007年度诺贝尔物理学奖。）纳米磁性材料的基

11、本特征最新课件此震荡周期有短周期和长周期两种，短周期约为费米波长的一半，F/2，与RKKY交换预期的相同，而长周期的原因也许是，实验上观察到的是以单原子层为单位的间断变化而不是厚度的连续变化，断续取样的结果。如下图所示。纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件反铁磁层与铁磁层之间的交换耦合可以钉扎住反铁磁层与铁磁层之间的交换耦合可以钉扎住铁磁层，这一方法已广泛应用于铁磁层，这一方法已广泛应用于GMR器件设计器件设计纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件 磁性纳米晶粒尺度D小于交换长度Lex时，晶粒间的交换耦合作用将有效抵消局域的，无规的各向异性K1，平

12、均各向异性能密度随尺度D变小而趋于零：因为 =K1/N 1/2,此交换长度范围内含有晶粒数N=(Lex/D)3，故有 =K1(D/Lex)3/2,而铁磁交换长度又有关系 Lex=(A/K)1/2，因此，其无规各向异性为=K1 4 D 6/A 3,即随D的减小作六次方关系的下降，相应磁导率随纳米粒子尺度的减小，也以六次方关系增加。纳米磁性材料的基本特征最新课件利用软磁粒子和硬磁粒子间的交换弹性耦合，利用软磁粒子和硬磁粒子间的交换弹性耦合，可同时保持高的可同时保持高的Hc和和Br，从而提高硬磁性。，从而提高硬磁性。纳米磁性材料的基本特征最新课件 通过前面的介绍已经可以了解，矫顽力随粒子尺度的变化很

13、复杂。当粒子小到单畴尺度，反磁化过程为均匀或不均匀的磁矩转动过程，Hc和材料的（K/Ms）成正比。这是提高材料Hc即硬磁性的方法之一。然而纳米软磁材料又正是利用尺度小于交换长度时，交换作用使平均各向异性很小而使Hc变小。粒子尺寸小到超顺磁性临界尺寸时，矫顽力为零。纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件 居里温度是磁性材料的重要参数，通常与交换积分成正比，还与材料的原子构型和间距有关。在纳米材料研究中，发现居里温度Tc随纳米粒子或薄膜尺度的减小而下降。这缘于小尺寸效应和表面效应，因为表面原子缺乏交换作用，尺度小还可能导致原子间距变小，这都使交换积分下降，从而居里温度Tc的下

14、降。纳米磁性材料的基本特征最新课件Anomalous Magnetism in Small Mn Clusters S.K.Nayak et.Al.,Chem.Phys.Lett.289(1998)473纳米磁性材料的基本特征最新课件7 电流直接诱导柱状纳米细丝中磁矩的变化电流直接诱导柱状纳米细丝中磁矩的变化 在纳米柱的尺度下，电流有可能直接操纵磁矩，通过自旋动量在纳米柱的尺度下，电流有可能直接操纵磁矩，通过自旋动量矩转移，而不是通过磁场引起磁矩转动，进动，畴壁位移等，矩转移，而不是通过磁场引起磁矩转动，进动，畴壁位移等，是千年来历史性的突破。是千年来历史性的突破。已在实验室证明，在已在实验室

15、证明，在MRAM等的纳米器件中，实现了用电流等的纳米器件中，实现了用电流直接操纵磁矩的方向，以代替开关磁场；还可以由此设计微型直接操纵磁矩的方向，以代替开关磁场；还可以由此设计微型化纳米尺寸的微波器件，如微波发生器，微波二极管等。化纳米尺寸的微波器件，如微波发生器，微波二极管等。百多年来相当完备的磁畴磁化的理论和实验由此要全面改写。百多年来相当完备的磁畴磁化的理论和实验由此要全面改写。自旋泵，自旋流，自旋电池等正在发展。自旋泵，自旋流，自旋电池等正在发展。纳米磁性材料的基本特征最新课件纳米磁性材料的基本特征最新课件e-F1e-F2横向分量Heff mHeffdtmd dtmd.injecdtm

16、d injec.dtmd I 0I 0S1S2电流诱导的磁化开关电流诱导的磁化开关:自旋电流在铁磁矩上产生自旋电流在铁磁矩上产生了一种动量矩。其反效应是：进动的磁矩矢量了一种动量矩。其反效应是：进动的磁矩矢量通过发射自旋电流又失去了动量矩。自旋泵将通过发射自旋电流又失去了动量矩。自旋泵将 d电子电子 的角动量从铁磁体转移到金属的的角动量从铁磁体转移到金属的 s电子上。电子上。纳米磁性材料的基本特征最新课件Applications Manipulation of Magnetization in nanodevices in MRAM.STMS in MTJ.Shiji Yuasa,AIST,Japan,IWSITFP,SH,2006.纳米磁性材料的基本特征最新课件 可见，纳米磁性材料无论在纳米材可见，纳米磁性材料无论在纳米材料共有的基本特性方面，还是在磁性料共有的基本特性方面，还是在磁性材料特有的若干方面，都有与块状材材料特有的若干方面，都有与块状材料不同的特性。正是利用这些特性，料不同的特性。正是利用这些特性，我们可以制造出许多块状材料性能达我们可以制造出许多块状材料性能达不到的新材料。不到的新材料。