留数在物理学中的应用

《留数在物理学中的应用》由会员分享，可在线阅读，更多相关《留数在物理学中的应用（19页珍藏版）》请在装配图网上搜索。

1、留数在物理学中的应用摘要：留数定理是复变函数理论的一种重要定理,它与解析函数在孤立奇点处的洛朗展开式、柯西复合闭路定理等均有密切的联系. 应用留数定理可以求解某些较难的积分运算问题, 因此它可以起到采用不同措施,互相检查所得成果的作用.具体的物理问题中遇到的某些积分在数学分析中没有相应的原函数，留数定理往往是求解这些积分的有效工具。本文简介留数概念，留数定理，对留数定理进行一定的拓展，以及留数理论在电磁学中安培环路定理、高斯定理公式推导，以及在阻尼振动、热传导、光的衍射等问题中积分计算上的的某些应用，大大简化了计算过程。核心词：留数定理、安培环路定理、高斯定理、阻尼振动、热传导目录第一章 留数

2、.3 1.1 引言 1.2 留数的定义 1.3 留数定理 1.4 留数定理的计算规则 1.5 留数定理的拓展第二章 留数定理在电磁学中的应用.6 2.1 安培定理及其与留数定理的区别 2.2 应用留数定理对安培环路定理的推导 2.3 留数定理在静电学中的应用 2.4 留数在电磁学中一类积分中的应用第三章 留数定理在物理学其她领域的应用.15 3.1 留数在有阻尼的振动的狄利克雷型积分中的 3.2 留数定理在研究光的衍射时需要计算的菲涅尔积分 中的应用 3.3 留数定理在用傅里叶变化法求解热传导问题的偏微分方程时将遇到的积分中的应用第四章 结语.18参照文献.19 第一章 留数1.1 引言留数是

3、复变函数论中重要的概念之一，它与解析函数在孤立奇点处的洛朗展开式、柯西复合闭路定理等均有密切的联系. 留数定理是留数理论的基本，也是复积分和复级数理论相结合的产物，运用留数定理可以把沿闭路的积分转化为计算在孤立奇点处的留数，需要对的理解孤立奇点的概念与孤立奇点的分类和函数在孤立奇点的留数概念.掌握留数的计算法，特别是极点处留数的求法，实际中会用留数求某些实积分.目前研究的留数理论就是柯西积分理论的继续，中间插入的泰勒级数和洛朗级数是研究解析函数的有力工具.留数在复变函数论自身及实际应用中都是很重要的它和计算周线积分（或归结为考察周线积分）的问题有密切关系.此外应用留数理论，我们已有条件去解决“

4、大范畴”的积分计算问题，还可以考察区域内函数的零点分布状况.1.2 留数的定义如果函数在的邻域内是解析的，则根据柯西-古萨基本定理 （1）其中C为邻域内的任意一条简朴闭合曲线.但是如果是的一种孤立奇点，且周线C 全在的某个去心邻域内，并包围点，则积分 的值，一般说来，不再为零并且运用洛朗级数公式很容易计算出它的值来 （2）我们把（留下的）这个积分值除以2后所得的数为在的留数,记作Res，即 Res= （3）从而有 Res= （4）此处的是函数通过洛朗级数展开的第负一次项系数.1.3 留数定理定理一 设函数在区域D内除有限个孤立奇，.，外到处解析.C是D内包围诸奇点的一条正向简朴闭曲线，那么 =

5、2 （5）运用这个定理，求沿封闭曲线C的积分，就转化为求被积函数在C中的各孤立奇点处的留数.定理二 如果函数在扩大复平面内只有有限个孤立奇点，那么在所有各奇点（涉及点）的留数的总和必等于零.1.4 留数求法及一般规则I 如果是的可去奇点，那么 Res=0，觉得此时在的展开式是泰勒展开式，因此=0 II 如果是本性奇点，那就往往只能把在展开成洛朗级数的措施来求. III 在是极点情形，有如下三种特殊状况下的规则 规则一 如果为的一级极点，那么 Res=（z-） （6） 规则二 如果为的m级极点，那么 Res= （7） 规则三 设=，P(z)及Q(z)在都解析，如果P(z)0，Q（z）=0，Q(z

6、)0，那么为的一级极点，而 Res= （8） 规则四 （9）1.5 留数定理的拓展对于复变函数积分，无论留数定理还是柯西定理、柯西公式及高阶导数公式都只能解决解析函数沿内部有有限个极点的闭曲线的复积分问题，对于积分区线上有极点的状况没有提及 如果用极限的措施，不仅相称复杂且不能保证最后求出 当被积函数满足一定的条件，即区域D 的境界线为C，函数 在D 内解析且在C 上持续并满足Hlder 条件: ，(01 ) ，其中K 、 都是实常数，、为C 上任意两点，此时可以推导出一种该积分的“积分主值”的计算公式: (10)鉴于留数定理和柯西公式之间的关系，可以将积分曲线上有限个极点的状况推广到留数定理

7、上 函数 在闭曲线 所围的区域上除具有有限个奇点外是解析的，此时，留数定理的结论可改写为 （11）通过这样的推广后，直接可以用到积分区间上有极点的实变函数无穷积分上，无需针对实轴上的极点取辅助曲线，使得此类积分的求解过程得以简化 第二章 留数定理在电磁学中的应用2.1 安培环路定理及其与留数定理的区别电磁学中安培环路定理的表述：磁感应强度B沿任何闭合琦璐L的线积分，等于穿过这环路所有电流强度的代数和的 倍.即 （12）其中电流I的正负规定如下；当穿过回路L的电流方向与回路L的环路方向服从右手法则时，IO，反之，I0）.考虑线电荷在空间产生电场的轴对称性选用线电荷沿z轴分布，它所产生的电场E在平

8、面内成径向分布，如图四所示.由电磁学知: (23)在直角坐标系中分量形式为 目前我们构造一种复函数 =那么除z=0外在空问各点都到处解析在z=0处，由留数定理有 （24）又 （25）由(24)式和(25)式可得 即 （26）和 （27）有以上推导可知，运用复数 和留数定理得到方程(26)式和（27)式，(26)式即为电磁学中的静电场环路定理，它表白静电场是保守场，且静电场中电力线不也许是闭合线。(27)式与电磁学中的静电场高斯定理相相应，只但是这里是二维状况，因此，我们仅需运用一种复数便可以导出静电学中的两个基本方程。2.4 留数在电磁学中一类积分中的应用应用留数定理求解定积分问题时, 一般先

9、进行解析延拓。解析延拓重要有两种措施:(1 ) 将本来的积分区间变换为新复数平面的一条闭合回路(+) , (2) 选择另一段积分与原积分区间, 构成复数平面的闭合回路(+) , 如图l所示 图3 积分区间变换图即： （28）运用留数定理求出(1) 式左边的值及右边的第二项复变函数积分, 则即可求得待求积分的值.下面结合电磁学中的间题,运用留数定理进行求解,问题如下:如图4 所示, 一无限长载流直导线与一半径为R 的圆电流处在同一平面内, 它们的电流强度分别为与 , 直导线与圆心相距为a , 求作用在圆电流上的磁力。分析: 这是有关载流导线在不均匀磁场中受力的电动力学问题. 运用安培定律和毕奥萨

10、伐尔定律, 可求得载流圆线圈所受磁场力在x 轴和y 轴上的分量分别为 = （29） = （30） = 经计算得： =0 = （31）在的表达式中浮现定积分, 此积分的被积函数为三角函数形式, 在以往求解此类积分时,采用的措施为先进行三角函数式的万能变换, 然后进行积分, 而这种措施在计算此类积分时显得非常麻烦,不易求出对的答案。为了避免这种状况, 这里我们将用留数定理来计算此积分, 计算措施如下: 先作变换使定积分的积分区间变为复平面上的闭合回路, 即这里采用第一种变换措施, 作变换为: Z= 取值在之间, 相应的复变数z 取值在=1范畴内, 因此有关系： cos=（z+） sin=(z-)

11、(32) d=dz 图4 直导线与圆导线通电后受力分析图 当变量从0变至2时, z从z=1 沿复平面上的单位圆 =1逆时针旋转一圈回到z=1 , 此时定积分化为复变函数回路积分 = = = (33)(33) 式中参数=, (33) 式中的被积复变函数形式为 = 判断的极点有三个，=0，=，=，且三个极点都是一阶极点, 其中在、在=1的单位圆内。应用留数定理可求得 （34）因此 = = (35)将(34) 、(35 ) 式代入(31) 式即可求出: = (36)以上计算有如下有几点：（1） 思路清晰（2） 较少波及到计算技巧，极易掌握（3） 和其她措施起到互补作用 第三章 留数定理在物理学其她领

12、域的应用3.1 留数在有阻尼的振动的狄利克雷型积分中的应用.该积分属于 类型的积分 不妨假设0，设由 所唯一拟定的解析函数 在复平面的上半平面及实轴上仅有有限个极点 若满足当z时0( 一致地趋于零) ，根据推广的留数定理，只需取图3所示的辅助闭曲线，即得： 图5 由实轴上直线段（-R,R）和所围的闭曲线 （m0） 属于在积分途径上有单极点的实变函数积分，即由所唯一拟定的解析函数在整个平面上仅有实轴上一种单极点z = 0，则根据上式有: 3.2 留数定理在研究光的衍射时需要计算的菲涅尔积分中的应用设=，=在研究菲涅尔衍射时，其光场中某点的振动可为下面公式表达: （37）该式称为菲涅尔衍射公式，一

13、般来说计算式相称复杂的，但在傍轴近似下，可以运用二项式近似简化，通过求解菲涅尔积分 图6 闭曲线由实轴上（0，R）,圆弧z=及z=（r从R变化到0）构成 取图6 所示辅助曲线构成复平面上的闭合曲线，当R时，沿实轴的积分即待求积分 在此极限下沿圆弧的积分根据若尔当引理其值为零，沿射线的积分可以通过第二类欧拉积分( x) =,由() = ， t = ，可得 则: 从而 =3.3 留数定理在用傅里叶变化法求解热传导问题的偏微分方程时将遇到的积分中的应用对于一维无源导热问题，各点在任意时刻的温度可以用定解问题描述: （38）用傅里叶变换法求解该方程时， 得到的像函数的一部分为， 其原函数需要通过求解积

14、分 得到辅助曲线取矩形，即: 实轴上(N,N) ，: 平行于虚轴的( N，0 )( N，) ， : 平行于实轴的( N,)(N，) 及: 平行于虚轴的(N，)( N,0) 四段构成闭曲线，如图5 所示: 图7 矩形闭曲线图7 矩形闭曲线由于在该闭曲线内函数无奇点，根据留数定理可知函数沿闭曲线积分的值为零:当N时，可以证明沿， 的积分值为零，沿的积分在h =时可以借助第二类欧拉积分在=时的值求出，即，则 因此，运用留数定理求解实变函数反常积分，一般要通过取合适的辅助曲线，将实变函数积分转化为求解沿闭曲线的复变函数积分这种措施的前提是被积函数要满足一定的条件，即并非所有的实变函数反常积分都能通过这

15、种措施来求解 对于物理问题的积分，由于有明确的物理意义，一般是满足数学上求解的条件的 第四章 结语留数定理是复变函数论具体应用于积分计算和某些公式推导中的一种非常有力的工具 本文论述了留数的定义，留数定理及计算一般规则，就区域上及区域境界线上有极点的状况对留数定理进行了推广，并将留数定理及留数定理及推广了的留数定理应用于电磁学、阻尼振动、菲涅尔衍射及热传导等具体的物理问题所遇到的反常积分的求解上，使得推导求解不再繁琐，大大简化了计算过程 参照文献1 西安交通大学高等数学教研室.复变函数与积分变换（第四版）M.高等教育出版社2 朱茱，刘敏在积分途径G上的柯西积分公式J卑阳师范学院学报，21(4)：60633 赵凯华.陈恩谋著电磁学上册 4 戴海峰.留数定理在一类物理问题中的应用.淮北师范大学学报(自然科学版) 5 姚启钧 .光学教程M北京：高等教育出版社，6 四川大学数学学院高等数学、微分方程教研室编.高等数学（第三版第四册）M.高等教育出版社7 胡嗣柱. 倪光炯数学物理措施M.北京：高等教育出版社，