宏观电磁场的基本规律PowerPoint 演示文稿

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1、主要内容：主要内容：宏观电磁现象的实验定律宏观电磁现象的实验定律真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组介质的极化和磁化介质的极化和磁化介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程组方程组电磁场的边界条件电磁场的边界条件第二章第二章 宏观电磁场的基本规律宏观电磁场的基本规律2.1 电荷与电流电荷与电流1 电荷守恒定律 宏观实验表明：一个孤立系统的电荷总量是保持不变的，即在任何时刻，系统中的正电荷与负电荷的代数和保持不变。称之为电荷守恒定律。电荷守恒定律表明，如果孤立系统中某处在一个物理过程中产生（或消灭）了某种符号的电荷，那么必有相等量的异号电荷伴随产生（或消灭）；如果孤立

2、系统中总的电荷量增加（或减小），必有等量的电荷进入（或离开）该孤立系统。单位时间内，通过界面进入V内部的电荷量为：该电荷量等于V内单位时间内的电荷增加量，即：sdqsJdVdtddqVssJVsnJ2.1 电荷与电流电荷与电流0tJ孤立系统孤立系统2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场 1 Coulomb定律定律 真空中任意两个静止真空中任意两个静止 点电荷点电荷q1 和和q2之间之间 作用力的大小与两电作用力的大小与两电 荷的电荷量成正比，荷的电荷量成正比，与两电荷距离的平方与两电荷距离的平方 成反比；方向沿成反比；方向沿q1 和和 q2连线方向，同性电连线方向，同性电 荷相互排斥，

3、异性电荷相互排斥，异性电 荷相互吸引。荷相互吸引。31201221124RqqRF 实验还证明，真空中多实验还证明，真空中多 个点电荷构成的电荷体个点电荷构成的电荷体 系，两两间的作用力，系，两两间的作用力，不受其它电荷存在与否不受其它电荷存在与否 的影响。多个电荷体系的影响。多个电荷体系 中某个电荷受到的作用中某个电荷受到的作用 力是其余电荷与该电荷力是其余电荷与该电荷 单独存在时作用力之矢单独存在时作用力之矢 量代数和，满足线性叠量代数和，满足线性叠 加原理。加原理。ijijijjiiRqq304RF2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场qi2 电场强度电场强度 实验证明，任何电荷

4、在其所在空间激发出实验证明，任何电荷在其所在空间激发出对置于其中的电荷有力作用的物理量，称对置于其中的电荷有力作用的物理量，称为电场。由静止电荷激发的电场称为静电为电场。由静止电荷激发的电场称为静电 场。人们正是通过对电磁中电荷受力的特场。人们正是通过对电磁中电荷受力的特 性认识和研究电场的。电荷之间的作用力性认识和研究电场的。电荷之间的作用力 是通过电场来传递的。因此电场对电荷的是通过电场来传递的。因此电场对电荷的 作用力可以用于定义电场。作用力可以用于定义电场。2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场空间某点的电场强度定义为置于该点的单位空间某点的电场强度定义为置于该点的单位点电荷（

5、又称试验电荷）受到的作用力：点电荷（又称试验电荷）受到的作用力：根据上述定义很容易得到真空中静止点电荷根据上述定义很容易得到真空中静止点电荷q激发的电场为：激发的电场为：000limqqrFrE2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场 304RqRrE如果电荷是连续分布，密度为 。它在空间任意一点产生的电场为：)(rdVRRVViiiii301304)(4)()(RrRrrE2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场iiV)(r小体积元中的电荷产生的电场3 静电场的性质静电场的性质 性质性质1 1 静电场是有散矢量场，静电场是有散矢量场，电荷是静电场的通量源。利用电荷是静电场的通量源

6、。利用Gauss定理得到定理得到 称为静电场的称为静电场的Gauss定律。静电场的定律。静电场的Gauss定律表定律表明静电场的力线发源于正电荷，终止于负电荷明静电场的力线发源于正电荷，终止于负电荷。在。在没有电荷的空间中，静电场的力线是连续的。没有电荷的空间中，静电场的力线是连续的。0rrE dVddVVVsrsrEE012.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场性质2 静电场是无旋场 2.2 Coulomb定律与静电场定律与静电场 014141030dVRdVRVVrrRrE由于标量场的梯度是无旋场，所以静电场又可以表示为某个标量场的梯度。

7、，rrE1 Ampere定律定律 Ampere对电流的磁效对电流的磁效 应进行了大量的实验研应进行了大量的实验研 究，在究，在 18211825年年 之间，之间，设设 计计 并完成了并完成了 四个关于电流相互作用四个关于电流相互作用 的精巧实验，得到了电的精巧实验，得到了电 流相互作用力公式流相互作用力公式,称称 为为Ampere定律。定律。2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 123121211220124l lRdIdIRllF2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 I0d lVjjjjdIRIddIdrrrrrrJlRllFd44300300

8、实验进一步证明，电实验进一步证明，电流体对于置其中的电流体对于置其中的电流元流元 有力的作有力的作用，电流元用，电流元 受受到的作用力是电流体到的作用力是电流体中所有电流与电流元中所有电流与电流元 作用的叠加。作用的叠加。I0d lI0d lI0d l2 BiotSavart 定律与磁感应强度定律与磁感应强度 实验证明，任一恒定电流元Idl在其周围空 间激发出对另一恒定电流元（或磁铁）具 有力作用的物理量，称为磁场。恒定电流 元之间的相互作用力是通过磁场传递的，对恒定电流有力的作用是磁场的基本特性2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 区域V上的磁感应强度的数值为检验电流

9、元受到作用力最大值与检验电流元比值的极限磁感应强度的方向垂直电流元与电流元受力方向所构成的平面，三者满足右手螺旋法则。ldIFdBl0max0dlimr2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 rBlFdId0dFI0 dlB dVRV304RrJrB2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 3 磁矢位磁矢位 如果记 磁感应强度矢量可表示为：称为磁矢位。rArJrJrBdVRdVRVV41400 dVRVrJrA40 rA4 磁场的基本性质磁场的基本性质 （1)1)恒定电流的磁场是无散场，即：所以 这说明磁场力线是闭合的，没有起点 也没有终点。2.3 A

10、mpere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 0rArB 0srBrBddVsV（2)恒定电流的磁场是有旋场，电流是磁场的 涡旋源。rJB0Idddssl00sJlBsB2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 5 磁场对运动带电粒子的作用力磁场对运动带电粒子的作用力 电荷运动形成电流，磁场对电流的作用力实际上电荷运动形成电流，磁场对电流的作用力实际上是对运动电荷的作用力。从而得到是对运动电荷的作用力。从而得到 称为称为称为称为Lorentz力力。磁场对运动带电粒子的作。磁场对运动带电粒子的作 用力与粒子运动的方向垂直，这说明磁场对带电用力与粒子运动的方向垂直，这说明

11、磁场对带电 粒子不做功，它只改变粒子的运动方向，而不改粒子不做功，它只改变粒子的运动方向，而不改 变粒子运动速度的大小。变粒子运动速度的大小。BvBvBlFdqdtdtdqId2.3 Ampere定律与恒定电流的磁场定律与恒定电流的磁场 2.4 真空中的真空中的Maxwell方程组方程组1 Faraday电磁感应定律电磁感应定律 Faraday从从1820年开始探索年开始探索 磁场产生电场的可能性，经磁场产生电场的可能性，经 过过11年的努力，终于在年的努力，终于在1831 年实验发现，当穿过闭合线年实验发现，当穿过闭合线 圈的磁通量发生变化时，闭圈的磁通量发生变化时，闭 合导线中有感应电流产

12、生，合导线中有感应电流产生，感应电流的方向总是以自己感应电流的方向总是以自己 产生的磁通量对抗原来磁通产生的磁通量对抗原来磁通 量的改变。量的改变。进一步的实验还证明，只要闭合曲线内磁通进一步的实验还证明，只要闭合曲线内磁通 量发生变化，感应的电场不仅存在于导体回量发生变化，感应的电场不仅存在于导体回 路上，也同样存在于非导体回路上，并满足路上，也同样存在于非导体回路上，并满足 如下定量关系式：如下定量关系式：sltsBlEdddd曲面磁通量改变率 回路电动势2.4 真空中的真空中的Maxwell方程组方程组 Faraday电磁感应实验定律表明：电磁感应实验定律表明：变化的磁场可以产生感应电场

13、，该电场与变化的磁场可以产生感应电场，该电场与静电场都对电荷有力的作用，所不同的是静电场都对电荷有力的作用，所不同的是感应电场沿闭合回路的积分不为零，具有感应电场沿闭合回路的积分不为零，具有涡旋场的性质，变化的磁场是其旋涡源。涡旋场的性质，变化的磁场是其旋涡源。因此静态场方程必须加以修正，才能正确因此静态场方程必须加以修正，才能正确描述更为一般的电磁现象。描述更为一般的电磁现象。2.4 真空中的真空中的Maxwell方程组方程组位移电流概念位移电流概念 将 BiotSavart定律应 用到如图所表示的环 路L，同样以L为边界 的两个不同曲面S1和 S2，其旋涡源的通量 有两个不同的结果：2.4

14、 2.4 真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组lSSI210ddd000sJsJlB存在变化电场Maxwell认为，在时变电磁场问题中，电荷密度 一般是时间的函数，它对于时间的微分不一定为零，即：而另一方面，出现了相互矛盾的结果。2.4 2.4 真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组0Jt(电荷守恒定律）0)(0JB相互矛盾相互矛盾的结果的结果在Maxwell所处的时代，磁力线的闭合特性被实验所证明，因此他认为是正确的。如果要使0)(B2.4 2.4 真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组0Jt0)(0JB与一致，必须对电流一致，必须对电

15、流 J 进行改造和推广进行改造和推广 。MaxwellMaxwell认为电流由两个部分组成，其中一部分为认为电流由两个部分组成，其中一部分为传导电流，另一部分被他称之为位移电流传导电流，另一部分被他称之为位移电流，即：，即：为了获得位移电流表达式，为了获得位移电流表达式，Maxwell认为静电场的认为静电场的Gauss定律和电荷守恒定律是实验的总结，应予定律和电荷守恒定律是实验的总结，应予以保留。利用这两个定律，他对电流的形式进行以保留。利用这两个定律，他对电流的形式进行了如下的推广：了如下的推广：0总位移传导总JJJJJJDtDEJJJJ0总2.4 2.4 真空中的真空中的MaxwellMa

16、xwell方程组方程组推广的位移电流表达式有多种可能的选择。推广的位移电流表达式有多种可能的选择。MaxwellMaxwell选定这一表达式首先是选定这一表达式首先是FaradayFaraday电磁感应实验定律证电磁感应实验定律证明了变化的磁场能够激发电场，那么变化的电场能够明了变化的磁场能够激发电场，那么变化的电场能够激发磁场，是人们把电磁场作为一个相互联系物理现激发磁场，是人们把电磁场作为一个相互联系物理现象的合理假设。此外这一假设形式最简单，解决了恒象的合理假设。此外这一假设形式最简单，解决了恒定情况下定情况下Biot-SavartBiot-Savart定律在非恒定情况下的矛盾。定律在非

17、恒定情况下的矛盾。同时又保证了电荷守恒定律和同时又保证了电荷守恒定律和GaussGauss定律的成立。当定律的成立。当然其正确性仍然依赖于试验的验证。然其正确性仍然依赖于试验的验证。2.4 2.4 真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组3 3 真空中的真空中的MaxwellMaxwell方程组方程组 电场的Gauss定律：Maxwell认为电场Gauss定律对时变电磁场也应成 立。直接推广到一般情形，即：磁场Gauss定律：Maxwell认为恒定电流磁场的Gauss定律可以直接 推广到一般情形，即：0t,rB0t,t,rrEVt,t,Vsd1d0rsrE0d srBst,Fa

18、raday电磁感应定律：Maxwell认为变化的磁场产生感应电场，不仅存在 于导体构成的环路，也存在于任何物质空间的任意点。他对Faraday电磁感应定律的内涵进行了推 广，但保留数学表达式，即：广义Biot-Savart定律：Maxwell引入位移电流，对恒定电流情况下的Biot-Savart定律进行了修正，即：tt,t,rBrEsltsBlEdddd)(0DJJBsDlsJJlBd)(d0tt,t,t,tt,t,t,t,t,rErJrBrBrErBrrE00000slslsVstdtdVsEJlBsBlEsBsEd)(ddd0dd1d000上述四组方程称为真空中的Maxwell方程组，它描

19、述了真空中宏观电磁场与源、电场与磁场的相互作用和联系的规律。上述四个方程并非都是独立的，只有两个是独立的。Maxwell建立了宏观电磁场现象的统一理论，奠定 了无线电技术理论基础。在时变电磁场中，变化 的磁场激发旋涡电场；而变化的电场同样可以激 发涡旋磁场。电场与磁场之间的相互激发可以脱 离电荷和电流而发生。电场与磁场的相互联系，相互激发，时间上周而复始，空间上交链重复，这一过程预示着波动是电磁场的基本运动形态。他的这一预言在Maxwell去世后（1879年）不到10 年的时间内，由德国科学家Hertz通过实验证实。从而证明了Maxwell的假设和推广的正确性。电磁波1 1 介质的基本概念介质

20、的基本概念 介质是物质的一种统称，物质由原子或原子团、分 子或分子团组成，而原子或分子内部有带正电的原 子核电的原子核和带负电的电子。一方面，介质内 部大量带电粒子的不规则的运动，在微观尺度上产 生变化电磁场，这些随机的电磁场宏观上相互抵 消，介质呈中性。另一方面，当介质在外部宏观电 磁场作用之下，介质中带电粒子产生宏观的规则运 动或排列，形成宏观上的电荷堆集或定向运动，从 而产生宏观上附加的电磁场。2.52.5介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程方程在外场中，介质中带电粒子产生位移或附加的运动，宏观上主要表现出如下三种形态：介质的极化(Polarization)介质中分子和原子的

21、正负电荷在外加电场力 的作用下发生小的位移，形成定向排列的电 偶极矩；或原子、分子固有电偶极矩不规则 的分布，在外场作用下形成规则排列2.52.5介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程方程介质的磁化(Magnetization)介质中分子或原子内的电子运动形成分子电流，微 观上形成不规则分布的磁偶极矩。在外磁场力作用 下，磁偶极矩定向排列，形成宏观上的磁偶极矩没有外加磁场没有外加磁场传导电流(Conduction current)介质中可自由移动的带电粒子，在外场力作用下，导致带电粒子的定向运动，形成电流2.52.5介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程方程2 极化强度概念

22、极化强度概念 极化强度矢量极化强度矢量P，定义，定义 为单位体积中分子或原为单位体积中分子或原 子团的电偶极矩的叠加子团的电偶极矩的叠加 ViVpP0lim2.52.5介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程方程pi=pP=n p 分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与 外加电场强度的大小和方向有关，所以极化外加电场强度的大小和方向有关，所以极化 强度强度P P是外加电场强度的函数，其关系一般是外加电场强度的函数，其关系一般 比较复杂。但对于线性均匀介质，比较复杂。但对于线性均匀介质，P P与外加与外加 电场成正比。另一方面，空间不同点处分子电场成

23、正比。另一方面，空间不同点处分子 或者原子团构成不同，极化强度也不同，或者原子团构成不同，极化强度也不同，P P 还可能是空间的函数。如果外加电磁场是时还可能是空间的函数。如果外加电磁场是时 变的，极化强度变的，极化强度P P还可能是时间的函数。还可能是时间的函数。由于极化，分子或原子的正负电荷发生位移，体积元内一部分电荷因极化而迁移到的外部，同时外部也有电荷迁移到体积元内部。因此体积元内部有可能出现净余的电荷。sPspsldddnnqSVpVddsPPp（2）不均匀介质或由多种不同结构 物质混合而成的介质，可出现 极化电荷。（1）线性均匀介质中，极化迁出的 电荷与迁入的电荷相等，不出 现极化

24、电荷分布。（3）在两种不同均匀介质交界面上 的一个很薄的层内，由于两种 物质的极化强度不同，存在极 化面电荷分布。对交界面上的一个薄层，取如图所示扁圆盒，考虑扁圆盒的厚度很小，求得极化面电荷密度为：12PP n sp2.52.5介质中的介质中的MaxwellMaxwell方程方程 如果外加电磁场是随时间变化的，极化强度矢量 P P 和极化电荷也随时间变化，并在一定的范围内发生运动（其物理实质是正负电荷位移的距离量随时间变化），从而形成极化电流，它们同样满足电荷守恒定律。应用电荷守恒定律，得到极化电流的表达式为：0tppJtpPJ极化电流与传导电流的区别在于：前者是由带电粒子在微小区域内的运动，

25、后者可在宏观区域上运动3 3 电位移矢量、介质中的电位移矢量、介质中的GaussGauss定律定律 无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电 场，服从同样的Coulomb定律和Gauss定律。介质 的极化过程包括两个方面：一方面外加电场的作 用使介质极化，产生极化电荷；另一方面，极化 电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平 衡状态。因此介质中的电场应该是外加电场和极 化电荷产生的电场的叠加。应用Gauss定理得到：VVpsd)(1d0sEp E0自由电荷和极化电荷共同激发的结果 由于束缚电荷密度是很难通过直接测量获得，将束缚电荷体密度表达式代入上式，引入辅助 的电位移矢量 电场的Gaus

26、s定律变为：PED0VVsddsD DPp它表示任意闭合曲面电位移矢量 D D 的通量等于该曲面包含自由电荷的代数和 介质中的电场的最终求解必须知道电场E E和电位移矢量D D之间的关系（物质的本构关系）。这种关系有两种途径可以获得：1)直接测量出P P 和 E E之间的关系 2)用理论方法计算P P 和E E之间的关系对于线性均匀各向同性介质，极化强度P P 和电场强度E E 有简单的线性关系EPe0EEED00)1(re00)1(re介质有多种不同的分类方法，如：均匀和非均匀介质 各向同性和各向异性介质 时变和时不变介质 线性和非线性介质 确定性和随机介质最简单的线性均匀各向同性介质，分二

27、种情况：线性均匀各向同性时不变介质；线性均匀各向同性时变介质（色散介质）为了描述介质在外加磁场作用下磁化程度，引入磁化强度M M，定义为单位体积中的磁偶极矩的矢量和：5.5.磁化强度与磁化电流密度磁化强度与磁化电流密度ViVmM0limmi=mM=n m磁化的宏观效应，在与外加磁化的宏观效应，在与外加磁感应强度矢量磁感应强度矢量B B 垂直的横垂直的横截面上，存在数量巨大的分截面上，存在数量巨大的分子电流环。如果这些分子电子电流环。如果这些分子电流大小相等，在相邻电流环流大小相等，在相邻电流环的交界线上因电流的方向相的交界线上因电流的方向相反，大小相等，不出现剩余反，大小相等，不出现剩余的电流

28、。如果这些分子电流的电流。如果这些分子电流大小不同，在相邻环的交界大小不同，在相邻环的交界线上尽管电流的方向相反，线上尽管电流的方向相反，但大小不等，将出现剩余的但大小不等，将出现剩余的电流，这种因磁化在介质空电流，这种因磁化在介质空间出现的电流为磁化电流。间出现的电流为磁化电流。在选取横截面的边界线上，在选取横截面的边界线上，总存在磁化电流。总存在磁化电流。IMLMLSJdddLLSMManII其中n为单位体积中分子电流的数量 MJM0)(MJM在介质交界面上的一个薄的层内，存在面磁化电流分布LtdLNLNhdLsMMhSM10limMMLMJJSJ212MMJ n sMn Nt,Ntn ,

29、tn N介质中的介质中的Biot-SavartBiot-Savart定律定律、磁场强度磁场强度 外加电磁场使介质发生极化和磁化，极化和磁化导致磁化和极化电流。磁化和极化电流同样也激发磁感应强度，两种相互作用达到平衡，介质中的磁感应强度B B应是所有电流源激励的结果：分别是传导、位移、极化和 磁化电流 MPDJJJJB0sMPDlsJJJJlBdd0MPDJJJJ、引入辅助矢量H H，称为磁场强度，定义如下：对于线性均匀各向同性介质，磁化强度与磁场之间存在简单的线性关系：介质中的广义Biot-Savart定律为：MBH0MHB0tDJHsltdsDJlHd)(HMM0HHB)1(0M7 7 传导

30、电流传导电流 存在可以自由移动带电粒子的介质称为导电介质。在外场作用下，导电介质将形成定向移动电流。导 电介质中原子核或晶格在空间形成固定点阵，核外 自由电子除无规则运动外，外场作用力将使电子产 生定向运动。运动的电子经常与原子核或晶格点阵 发生碰撞。碰撞过程使电子改变运动方向，并将部 分能量转嫁给原子核或晶格，转变为热效应，使外 场作用下的电子定向运动速度与外加电场强度成正 比，此即ohm定律，其表达式为：EJ晶格带电粒子8 8 介质中介质中MaxwellMaxwell方程组方程组 在介质中，真空中的电场 Gauss定律推广为介质中的 Gauss定律；磁场Gauss定律和Faraday电磁感

31、应定律保持不变，真空中的Biot-Savart定律推广为介质中的 Biot-Savart 定律。因此介质中的Maxwell方程组如下：tt,t,t,tt,t,t,t,t,rDrJrHrBrErBrrD0slslsVstdtdVsDJlHsBlEsBsDd)(ddd0ddd9 介质中介质中MaxwellMaxwell方程的完备性方程的完备性 数学上讲，给定的方程和条件能唯一求解的方数学上讲，给定的方程和条件能唯一求解的方 程称为完备的；反之，是不完备的。在给定电程称为完备的；反之，是不完备的。在给定电 荷和电流分布的情况下，真空中荷和电流分布的情况下，真空中MaxwellMaxwell方程是方程

32、是 完备的。介质中的完备的。介质中的MaxwellMaxwell方程组是不完备的。方程组是不完备的。必须附加其它条件才能对方程求解。介质中电必须附加其它条件才能对方程求解。介质中电 场、磁场、电位移矢量和磁感应强度之间通过场、磁场、电位移矢量和磁感应强度之间通过 介质的电磁特性建立起联系，并不完全独立。介质的电磁特性建立起联系，并不完全独立。称联系电磁场量与介质之间关系的方程为介质称联系电磁场量与介质之间关系的方程为介质 的本构方程。的本构方程。HHBEED)1()1(00Me2.6 2.6 电磁场的边界条件电磁场的边界条件 1 1 边界上的电磁场问题边界上的电磁场问题 实际电磁场问题都是在一

33、定的空间和时间 范围内发生的，它有起始状态（静态电磁 场例外）和边界状态。即使是无界空间中 的电磁场问题，该无界空间也可能是由多 种不同介质组成的，不同介质的交界面和 无穷远界面上电磁场构成了边界条件。58所谓边界条件，即电磁场场在边界上服从的条件，也可以理解为界面两侧相邻点在无限趋近时所要满足的约束条件。边界条件是完整的表示需要导出界面两侧相邻点电磁场矢量所要满足的约束关系。这一关系可以通过曲面在该点的切向和法向分量满足的约束关系给出。由于在分界面两侧介质的特性参数发生突变，场在界面两侧也发生突变。所以Maxwell方程组的微分形式在分界面两侧失去意义（因为微分方程要求场量连续可微）。而积分

34、方程则不要求电磁场量连续，从积分形式的麦克斯韦方程组出发，导出电磁场的边界条件。592 2 电磁场量的法向边界条件电磁场量的法向边界条件 把积分Maxwell方程组应用到图所表示的两媒质交界面的扁平圆盘。根据Gauss定理，让h0，场在扁平圆盘壁上的通量为零，得到：sn)(12DD0)(12n BB603 3 电磁场量的切向边界条件电磁场量的切向边界条件 在介质分界面两侧，选取如图所示的积环路，应用 电磁感应定律、推广的Biot-Savart定律积分公式 ssn NNn JHHJHH)()(12120)(12EEn 61ssn n n n JHHEEBBDD1212121200)()(000)(0)(12121212HHEEBBDDn n n n ssn n n n JHEBD00边界条件一般表达式理想介质边界条件表达式一侧为导的边界条件表达式介质1介质2n