半导体物理学ppt课件.ppt

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1、半导体物理SEMICONDUCTORPHYSICS 1 第六章p n结 1p n结及其能带图 2p n结的电流电压特性 3p n结电容 4p n结击穿 5p n结隧道效应 2 3 6 1p n结及其其能带图 1 p n结的形成 2 p n结的基本概念 4 6 1pn结及其能带图 6 1 1pn结的形成和杂质分析 在同一片半导体基片上 分别制造P型半导体和N型半导体 经过载流子的扩散 在它们的交界面处就形成了PN结 PN结是构造半导体器件的基本单元 其中 最简单的晶体二极管就是由PN结构成的 5 p n结的形成p n结的形成 控制同一块半导体的掺杂 形成pn结 合金法 扩散法 离子注入法等 在p

2、 n 型半导体上外延生长n p 型半导体同质结和异质结 由导电类型相反的同一种半导体单晶材料组成的pn结 同质结 由两种不同的半导体单晶材料组成的结 异质结 6 工艺简介 合金法 合金烧结方法形成pn结 扩散法 高温下热扩散 进行掺杂 离子注入法 将杂质离子轰击到半导体基片中掺杂分布主要由离子质量和注入离子的能量决定 典型的离子能量是30 300keV 注入剂量是在1011 1016离子数 cm2范围 用于形成浅结杂质分布的简化 突变结 线性缓变结 7 图6 2 图6 3 合金法 8 图6 4 扩散法 离子注入法 9 p n结的基本概念 空间电荷区 在结面附近 由于存在载流子浓度梯度 导致载流

3、子的扩散 扩散的结果 在结面附近 出现静电荷 空间电荷 电离施主 电离受主 空间电荷区中存在电场 内建电场 内建电场的方向 n p 在内建电场作用下 载流子要作漂移运动 10 PN结的形成在半导体基片上分别制造N型和P型两种半导体 经过载流子的扩散运动和漂移运动 两运动最终达到平衡 由离子薄层形成的空间电荷区称为PN结 11 1 PN结的形成 12 扩散运动 P型和N型半导体结合在一起时 由于交界面 接触界 两侧多子和少子的浓度有很大差别 N区的电子必然向P区运动 P区的空穴也向N区运动 这种由于浓度差而引起的运动称为扩散运动 漂移运动 在扩散运动同时 PN结构内部形成电荷区 或称阻挡层 耗尽

4、区等 在空间电荷区形成的内部形成电场的作用下 少子会定向运动产生漂移 即N区空穴向P区漂移 P区的电子向N区漂移 动态平衡下的PN结 13 所以扩散和漂移这一对相反的运动最终达到平衡 相当于两个区之间没有电荷运动 空间电荷区的厚度固定不变 14 空间电荷区 N型区 P型区 电位V V0 15 空间电荷区 在PN结的交界面附近 由于扩散运动使电子与空穴复合 多子的浓度下降 则在P区和N区分别出现了由不能移动的带电离子构成的区域 这就是空间电荷区 又称为阻挡层 耗尽层 垫垒区 见下一页的示意图 内部电场 由空间电荷区 即PN结的交界面两侧的带有相反极性的离子电荷 将形成由N区指向P区的电场E 这一

5、内部电场的作用是阻挡多子的扩散 加速少子的漂移 耗尽层 在无外电场或外激发因素时 PN结处于动态平衡没有电流 内部电场E为恒定值 这时空间电荷区内没有载流子 故称为耗尽层 16 17 18 平衡p n结及其能带图 当无外加电压 载流子的流动终将达到动态平衡 漂移运动与扩散运动的效果相抵消 电荷没有净流动 p n结有统一的EF 平衡pn结 结面附近 存在内建电场 造成能带弯曲 形成势垒区 即空间电荷区 19 热平衡条件 P N Hole Silicon p type Silicon n type 20 热平衡条件 21 22 内建电势 23 内建电势 PN结的内建电势决定于掺杂浓度ND NA 材

6、料禁带宽度以及工作温度 24 接触电势差 pn结的势垒高度 eVD接触电势差 VD 对非简并半导体 饱和电离近似 接触电势为 VD与二边掺杂有关 与Eg有关 25 图6 8 电势 电子势能 能带 26 平衡p n结的载流子浓度分布 当电势零点取x xp处 则有 势垒区的载流子浓度为 27 即有 28 图6 9 29 平衡p n结载流子浓度分布的基本特点 同一种载流子在势垒区两边的浓度关系服从玻尔兹曼关系 处处都有n p ni2 势垒区是高阻区 常称作耗尽层 30 StepJunction 31 6 2p n结的电流电压特性 1 dEF dx与电流密度的关系 2 正向偏压下的p n结 3 反向偏

7、压下的p n结 4 理想p n结 5 伏安特性 32 33 dEF dx与电流密度的关系EF随位置的变化与电流密度的关系热平衡时 EF处处相等 p n结无电流通过 动态平衡 当p n结有电流通过 EF就不再处处相等 且 电流越大 EF随位置的变化越快 34 总之 是否有电荷流动 并不仅仅取决于是否存在电场 当电流密度一定时 dEF dx与载流子浓度成反比 上述讨论也适用于电子子系及空穴子系 用准费米能级取代费米能级 35 36 正向偏压下的p n结 势垒 外电压主要降落于势垒区 加正向偏压V 势垒高度下降为e VD V 势垒区宽度减少 图6 10 37 非平衡子的电注入 正向偏压下 势垒区内电

8、场减少 载流的扩散流 漂移流 非平衡子电注入形成少子扩散区 外加正向偏压增大 非平衡子电注入增加 边界处的载流子浓度为 稳态时 扩散区内少子分布也是稳定的 38 正向偏压下非平衡少子的分布 39 电流 在体内 电流是多子漂流电流 在少子扩散区 多子电流主要是漂流电流 少子电流是扩散电流 讨论空穴电流的变化 在电子扩散区 空穴 多子 边漂移边与电子复合 势垒区很薄 势垒区中空穴电流可认为不变 在空穴扩散区 空穴 少子 边扩散边与电子复合 类似地 可讨论电子电流的变化 40 稳态下 通过任一截面的总电流是相等的J J J J xn J xp 绿色 漂移电流 紫色 扩散电流 41 准费米能级 EF

9、EF 在势垒区 扩散区 电子和空穴有不同的准费米能级 在扩散区 可认为多子的准费米能级保持不变 在势垒区 近似认为准费米能级保持不变 在扩散区 少子的准费米能级与位置有关 且有 42 图6 13 43 反向偏压下的p n结 势垒高度 e VD V 非平衡子的电抽取 也形成少子扩散区 44 45 46 电流 仍有J J J J xn J xp 正向偏压时 在少子扩散区 少子复合率 产生率 非平衡载流子注入 反向时 产生率 复合率 少数载流子被抽取 反向时 少子浓度梯度很小 反向电流很小 准费米能级 在势垒区 47 48 图6 14 49 50 理想p n结 理想p n结 小注入条件 突变结 耗尽

10、层近似 可认为外加电压全降落于耗尽层 在扩散区 少子电流只需考虑扩散 忽略耗尽层中的产生 复合 通过耗尽层时 可认为电子电流和空穴电流均保持不变 玻耳兹曼边界条件 51 伏安特性 定性图象 正向偏压下 势垒降低 非平衡少子注入 正向电流随正向电压的增加很快增加 反向偏压下 势垒升高 非平衡少子被抽取 反向电流很小 并可达到饱和 52 53 54 理想二极管方程 PN结正偏时 55 理想二极管方程 PN结反偏时 56 定量方程 基本假设P型区及N型区掺杂均匀分布 是突变结 电中性区宽度远大于扩散长度 冶金结为面积足够大的平面 不考虑边缘效应 载流子在PN结中一维流动 空间电荷区宽度远小于少子扩散

11、长度 不考虑空间电荷区的产生 复合作用 P型区和N型区的电阻率都足够低 外加电压全部降落在过渡区上 57 准中性区的载流子运动情况 稳态时 假设GL 0边界条件 图6 4欧姆接触边界耗尽层边界 58 边界条件 欧姆接触边界耗尽层边界 pn结定律 59 耗尽层边界 P型一侧 P N 60 耗尽层边界 续 N型一侧 耗尽层边界处非平衡载流子浓度与外加电压有关 61 准中性区载流子浓度 62 理想二极管方程 求解过程准中性区少子扩散方程求Jp xn 求Jn xp J Jp xn Jn xp 63 理想二极管方程 1 新的坐标 边界条件 xpxn 0 x X 64 空穴电流 一般解 65 电子电流 P

12、型侧 66 PN结电流 67 少子在扩散区中的分布 空穴扩散区 电子扩散区 68 少子扩散电流 边界处的少子扩散电流为 69 J V特性 70 pnjunctiondiode 71 对J V特性的说明 单向导电性 反向饱和电流Js 温度的影响 T Js很快增加 单边突变结 Js的表达式中只有一项起主要作用 只需考虑一边的少子扩散 正向导通电压 Eg越大的材料 具有更大的正向导通电压 72 伏安特性 死区电压硅管0 6V 锗管0 2V 导通压降 硅管0 6 0 7V 锗管0 2 0 3V 反向击穿电压UBR 73 74 与理想情况的偏差 大注入效应空间电荷区的复合 75 p n结击穿 现象 对p

13、 n结施加反向偏压时 当反向偏压增大到某一数值时 反向电流密度突然开始迅速增大 发生击穿时的反向偏压 p n结的击穿电压 p n结击穿的基本原因 载流子数目的突然增加 76 击穿机理 雪崩击穿 强电场下的碰撞电离 使载流子倍增 隧道击穿 大反向偏压下 隧道贯穿使反向电流急剧增加 热电击穿 不断上升的结温 使反向饱和电流持续地迅速增大 77 3p n结电容 1 电容效应 2 突变结的空间电荷区 3 突变结势垒电容 4 扩散电容 78 PN结电容 79 电容效应 p n结有存储和释放电荷的能力 势垒电容CT 当p n结上外加电压变化 势垒区的空间电荷相应变化所对应的电容效应 当p n结上外加的正向

14、电压增加 势垒高度降低 空间电荷减少 当p n结上外加的反向电压增加 势垒高度增加 空间电荷增加 80 图6 19 c 81 扩散电容CD 当p n结上外加电压变化 扩散区的非平衡载流子的积累相应变化所对应的电容效应 当正向偏置电压增加 扩散区内的非平衡载流子积累很快增加 在反向偏置下 非平衡载流子数变化不大 扩散电容可忽略p n结的势垒电容和扩散电容都随外加电压而变化 CT和CD都是微分电容 C dQ dV 82 扩散电容CD 83 突变结的空间电荷区 耗尽层近似下的空间电荷 突变结 杂质完全电离 耗尽近似的条件下 势垒区中电离杂质组成空间电荷势垒宽度 d Xp Xn势垒区中正负电荷总量相等

15、 Q eNAXp eNDXn 84 势垒区 能带 空间电荷分布 矩形近似 85 电场 泊松方程 E dV dx C 在x 0处 内建电场数值达到极大 电势 抛物线分布 86 空间电荷 电场 87 电势 能带 88 空间电荷区宽度 平衡p n结 当加外电压V 89 单边突变结 势垒区主要在轻掺杂一边 对p n结 NB代表ND 对p n 结 NB代表NA 90 P n结 91 突变结的势垒电容 反向偏压下的突变结势垒电容 单位面积 92 几点说明 p n结的势垒电容可以等效为一个平行板电容器 势垒宽度即两平行极板的距离 这里求得的势垒电容 主要适用于反向偏置情况 单边突变结的势垒电容 93 扩散电

16、容 扩散电容CD 当p n结上外加电压变化 扩散区的非平衡载流子的积累相应变化所对应的电容效应 94 少子在扩散区中的分布 在空穴扩散区 在电子扩散区 95 PN结的单位面积微分扩散电容为 扩散电容在正向偏压和低频下起重要的作用 96 4p n结的隧道效应 1 p n结势垒区的隧道贯穿 2 隧道结的I V特性 97 隧道效应隧道效应 能量低于势垒的粒子有一定的几率穿越势垒 这是一种量子力学效应隧穿几率与势垒的高度有关 与势垒的厚度有关 隧道二极管 利用量子隧穿现象的器件效应 98 p n结势垒区的隧道贯穿 隧道结 p n结 两边都是重掺杂 简并情况 以至在p区 EF进入价带 在n区 EF进入导

17、带 结果 n区的导带底部与p区的价带顶部在能量上发生交叠 势垒十分薄电子可以隧道贯穿势垒区 99 图6 29 100 隧道结的I V特性正向电流一开始就随正向电压的增加而迅速上升 达到一个极大 峰值电流Ip 峰值电压Vp 随后 电压增加 电流反而减少 达到一个极小 谷值电流Iv 谷值电压Vv 在Vp到Vv的电压范围内 出现负阻特性 当电压大于谷值电压后 电流又随电压而上升 101 图6 27 102 0点 平衡pn结1点 正向电流迅速上升2点 电流达到峰值 103 3点 隧道电流减少 出现负阻4点 隧道电流等于05点 反向电流随反向电压的增加而迅速增加 104 5p n结的光生伏特效应 1 p

18、 n结的光生伏特效应 2 光电池的伏安特性 105 p n结的光生伏特效应适当波长的光 照射到非均匀半导体上 由于内建场的作用 半导体内部可以产生电动势 光生电压 光生伏特效应是内建场引起的光电效应 光生载流子在势垒区内的内建场的作用下 各自向相反方向运动 使p n结两端产生光生电动势 p端电势升高 n端电势降低 106 107 108 109 伏安特性光电池工作时 电流可分成三股 光照产生的载流子越过势垒形成光生电流IL 光生电压作用下的pn结正向电流IF 流经外电路的负载电流I光生电压V 110 伏安特性 开路电压Voc I 0 短路电流ISC V 0 IF 0 I ISC IL输出功率

19、P IV 111 112 113 114 附 Pn结作为光电器件的其他一些应用 光电二极管 光伏型光电探测器 发光二极管 pn结注入发光 激光二极管 pn结正向注入 115 光电二极管 光伏型光电探测器 与光电池一样 都是利用了p n结的光生伏特效应 通常 工作时加反向偏压 将光信号转变成电信号 116 117 发光二极管 pn结电致发光 pn结加正向偏压 使系统处于非平衡态 注入非平衡载流子 这些非平衡载流子因复合而产生光辐射 118 发光二极管 LED 是一种p n结 它能在紫外光 可见光或红外光区域辐射自发辐射光 可见光LED被大量用于各种电子仪器设备与使用者之间的信息传送 而红外光IE

20、D则应用于光隔离及光纤通讯方面 由于人眼只对光子能量h 等于或大于1 8eV 0 7 m 的光线感光 因此所选择的半导体 其禁带宽度必须大于此极限值 右图标示了几种半导体的禁带宽度值 可见光发光二极管 发光二极管 119 图10 29 120 下表列出了用来在可见光与红外光谱区产生光源的半导体 在所列出的半导体材料中 对于可见光LED而言 最重要的是GaAs1 yPy与GaxIn1 xN合金的 V族化合物系统 发光二极管 121 图 b 则是以磷化镓为衬底制造的发橙 黄或绿光的间接禁带幂LED 用外延方法生长的缓变型GaAs1 yPy合金层用来使界面间因晶格不匹配所导致的非辐射性中心减至最小

21、下图是平面二极管架构的可见光LED的基本结构图 其中图 a 的截面图是以砷化镓为衬底制造的发红光的直接禁带LED 发光二极管 122 目前最有希望的材料是氮化镓 Eg 3 44eV 和相关的 V族氮化物半导体 如AlGaInN 其直接禁带范围由1 95eV至6 2eV 至于高亮度的蓝光LED 0 455ym 0 492Pm 方面 已经被研究的材料有 族化合物的硒化锌 ZnSe 族氮化物半导体的氮化镓 GaN IV族化合物的碳化硅 SiC 然而 的寿命太短 以致至今尚不能商品化 碳化硅也因其为间接禁带 致使其发出的蓝光亮度太低 也不具吸引力 发光二极管 123 虽然没有晶格相匹配的衬底可供GaN

22、生长 但是低温生长的AlN做缓冲层 即可在蓝宝石 Al2O3 上生长高品质的GaN 右图即为生长在蓝宝石衬底上的 族氮化物LED 因为蓝宝石衬底是绝缘体 所以p型与n型的欧姆接触都必须形成在上表面 蓝光产生于GaxIn1 xN区域的辐射性复合作用 而GaxIn1 xN如三明治般被夹于两个较大禁带宽度的半导体之间 一个是p型的AlxGa1 xN层 一个是n型的GaN层 发光二极管 124 激光二极管 pn结正向注入 两边都为重掺杂的pn结 在正向偏压下 在结面附近 可实现 Efn Efp Eg 使这区域成为分布反转区 利用pn结正向注入实现粒子数的分布反转 125 VD Eg eV Eg 分布反转区 图10 34 126 127