大气行星边界层第七章

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1、第七章第七章 大气边界层大气边界层大气边界层的定义：与地表直接接触，厚度约为1-1.5km、具有湍流特性的大气层(PBL，Planetary Boundary Layer)。由图1可见，边界层是与地表面直接接触的大气最底层，由于受到地表面热力-动力作用的影响，大气运动的层流状态受到干扰和破坏，形成了各种大小不同的不规则涡旋，因此这一层内空气具有明显的湍流运动湍流运动特征。边界层的特征：1、几何学特征：D水平向输送。4、上部摩擦层中，满足“三力平衡”：01kFVk fp三力平衡示意图：三力平衡示意图：风穿越等压线指向低压一侧风穿越等压线指向低压一侧从能量平衡角度看：.)(eqV 0)1(kFVk

2、 fpV一侧。风穿越低压线指向低压压力梯度力作正功、科氏力不作功；、摩擦耗散动能；、0)1(30)(201pVVk fVFVk低压系统：边界层中穿越等压线指向低压低压系统：边界层中穿越等压线指向低压辐合上升辐合上升1）边界层气旋加强补偿）边界层气旋加强补偿湍流粘性耗散。湍流粘性耗散。2）自由大气产生辐散使得）自由大气产生辐散使得气旋减弱。气旋减弱。思考：思考：已知低层具有如下的风压场配置，请已知低层具有如下的风压场配置，请画出可能相对应的高层风压场配置。画出可能相对应的高层风压场配置。第三节 大气的湍流运动与平均运动方程、湍流的概念湍流：无规则涡旋运动随机运动 与分子运动类似无规律、不确定性。

3、确定或者描述个别分子的运动是不可能也是没有意义的。只有统计量才有规律 如：大数平均量。“流点”：稳定的确定的统计值包含大量分子微观足够大宏观充分小；流点的速度流点的速度流点内所有分子的平均运动速度流点内所有分子的平均运动速度流点的温度流点的温度体现流点内所有分子运动的平均动能体现流点内所有分子运动的平均动能地面上自动温度仪记录的温度地面上自动温度仪记录的温度日变化曲线：日变化曲线：如果作大数平均每隔作一次平均 可见：可见：1、由于湍流的作用，温度变化呈现不、由于湍流的作用，温度变化呈现不确定性，瞬时看温度的增减具有随机性。确定性，瞬时看温度的增减具有随机性。2、每隔、每隔 求其平均值求其平均值

4、：？才能使得这种平均值既滤去？才能使得这种平均值既滤去这种随机变化，又体现温度日变化的规这种随机变化，又体现温度日变化的规律。律。tt有规律。平均值随机、不确定；瞬时值因此因此类似于分子运动的研究方法，类似于分子运动的研究方法，研究平均运动规律，但考虑湍流运研究平均运动规律，但考虑湍流运动的影响。为此对任意一个物理量动的影响。为此对任意一个物理量q,我们令：我们令：qqq其中：q瞬时量；平均量；称脉动量。qq平均量是有规律的；脉动量是随机的，体现的是湍流运动。1平均量的取法时间平均量：2/2/1ttttqdttq空间平均量：qdq1时空平均量：2/2/1ttttqdtdtq2、平均运动方程求法

5、 iiFdtVd大气运动方程 是瞬时运动，存在湍流时是不确定的，只有平均运动才有规律平均运动方程V步骤：1）任一变量：，代入方程；qqq 2）对整个方程求平均：.eq得到平均方程。tVtVtV)(3）整理：物理上明了数学上简洁几个有用的关系式：几个有用的关系式：0qqqqqqqqqqxqxqqqqqqqqqqqqqqqqqqqqqqq2121212121122121212121)(二、平均运动方程1平均连续方程：平均连续方程：瞬时连续方程0)(Vt;1VVV）0一般有代入方程：10)(VVt：）2eq20)(0)()(0)()(0)()(0)(VtVVtVVtVVtVVt0)21V（）得：）（

6、由（2、平均运动方程：、平均运动方程：11fvxpuVtuX方向运动方程与湍流无关这里）fPPPVVV;1v fv fxPxPuVuVuVuVtutu 11：）2 eq 21v fxPuVuVtu对比和：脉动项的二次乘积项。右边多了一项：平均值；左边瞬时值uV方程的左边X向的加速度，右边是单位质量 流团受到的合力在X向的分量。？项多的脉动量的二次乘积uV 单位质量的流团受到的湍流粘性力在X方向的分量)()()(1)1)()(11uwzuvyuuxuVVuuVuVuV （进一步由连续方程知uwTuvTuuTTzTyTxuwzuvyuuxzxyxxxzxyxxx)(1)()()(1解释：uw量）输

7、送气块的特性（物理质量通量输送的为法向的单位水平截面通过以引起的，由下向上，由于垂直向的脉动运动 Zww1uwxxuwxuw 脉动动量增加向。过单位面积，下部流体单位时间、通向的脉动动量通量由上向下输送向的脉动动量通量由下向上输送.由于 单位面积）(tumFx湍流粘性应力（单位面积），用T表示。表示作用于法向为z轴的平面上湍流粘性应力在x向的分量；wuTzx正法向流体对负法向流体的作用；另外也具有脉动动量通量的意义另外也具有脉动动量通量的意义wuQzx通过法向为z轴的截面输送的x向脉动动量通量密度。zTzyxyxTTzxzzxzzzx1)(表示：作用于法向为y轴的平面上的湍流粘性应力在x方向上

8、的分量；输送的是x方向的脉动动量。uvTyx)(11)(11)(11zzyzxzzyyyxyzxyxxxTzTyTxgzpwVtwTzTyTxu fypvVtvTzTyTxv fxpuVtu与瞬时方程相比，发现右边多出了9项：jiijuuTT：湍流粘性应力；i=1、2、3 作用面方向；j=1、2、3 力分量方向；1=x;2=y;3=z1）作用于以i轴为法向的平面上的湍流粘性 应力在j轴方向上的分量2）由i轴的正向往负向、通过以i轴为法向的单位截面输送的的j方向的脉动动量通量的平均值共9项都是脉动量的二次乘积项的平均值。zzyzxzzyyyxyzxyxxxTTTTTTTTTT把这9项写成张量形式

9、：是对称张量，6个分量独立kTjTiTTzzzyzxz作用于法向为z轴的平面上的湍流粘性应力矢量；)(1zxyxxxTzTyTx作用于单位质量流团6个面上的湍流粘性力在x方向的分量。3状态方程：瞬时方程为：RTP设:TRPeq.4、热力学方程：、热力学方程：QVtCdtdCppT)(TTTT令：QTVVtCVVVVVVeqQQTVVtCpp )()()()2)()()()()1与瞬时方程比较：左边多了脉动量的二次乘积项。它体现了湍流的作用由湍流造成的物理量的输送项。V)(1 VCQTdtdCpp其中：)()(VCVCVCppp 定义：VChphQTdtdCp1wCvCuChhhhpppzyx都

10、是脉动量的二次乘积项。上）通量密度（下方向的脉动动量轴平面输送的通过法向为xZuw上）通量密度（下脉动位焓轴平面输送的通过法向为ZwCp矢：脉动位焓的通量密度h。从而导致平均位焓下降输出，由湍流运动引起净位焓焓有净输出，说明湍流引起的脉动位010hQTdtdChp5、水汽方程：、水汽方程：水汽的源sqVtq同理得：)(1)(1)(1qVsqVtqVqqVsqVsqVtqsqVqVtq 定义：qwqvquqqqqVqzyx脉动水汽的通量密度矢减少平均水汽含量 出脉动动运动引起水汽净0q由此可见，湍流作用表现为脉动量二次乘积项平均值1）是统计量 2）体现的是湍流引起的物理量的输送第四节 湍流半经验

11、理论瞬时方程瞬时方程平均方程平均方程除了除了6个未知量个未知量Tpwvu,外，多了脉动量二次乘积项外，多了脉动量二次乘积项求解运动中，必须知道如何描述求解运动中，必须知道如何描述如分子粘性力处理如分子粘性力处理 （广义）牛顿粘性假设（广义）牛顿粘性假设处理“脉动量的二次乘积项的平均值”有两种方法 主流半经验理论高阶矩闭合:1）高阶矩闭合用瞬时方程平均方程）（同理：）（21)()(jijiuutwuutututukjiuuutwuuw)2()1(kjiuuutwueq.如此：得到某次乘积项，又如此：得到某次乘积项，又出现更高次的，忽略高次出现更高次的，忽略高次闭合闭合）效果差（要舍去高阶项计算量

12、大缺点优点：理论的，非经验的2）半经验参数化理论经验性的，基于假设。简单实用，效果较好。参数化：用大尺度运动物理量表示小尺用大尺度运动物理量表示小尺度运动的影响；度运动的影响；如用参数化理论研究分子粘性：如用参数化理论研究分子粘性：牛顿分子粘性假设：dzduzx用宏观运动速度u来表达由于分子无规则运动引起的分子粘性力 如：用气候量来表达天气过程影响。积云对流参数化等 具体到我们这里：具体到我们这里：将脉动量的二次乘积项表达为平均将脉动量的二次乘积项表达为平均运动量的函数，即：运动量的函数，即：方程组闭合),(PTwvufqui如何用平均运动量来表达脉动量的如何用平均运动量来表达脉动量的二次乘积

13、项？二次乘积项？1Prantal混合长理论：由于湍流运动引起的物理量的输送与由于湍流运动引起的物理量的输送与分子运动情形非常相似分子运动情形非常相似普朗特混合长理论普朗特混合长理论模仿分子运动理论模仿分子运动理论分子运动自由程：分子运动自由程：分子存在间隙，分子存在间隙，分子在与其它分子发生分子在与其它分子发生碰撞前走过的距离，为碰撞前走过的距离，为自由程。自由程。在自由程中，分子物理属性守恒，发生在自由程中，分子物理属性守恒，发生碰撞后，分子的物理属性与其它分子进碰撞后，分子的物理属性与其它分子进行了交换，属性发生改变。行了交换，属性发生改变。连续介质假设，在充满湍流场连续介质假设，在充满湍

14、流场的空间内，有许多离散的湍涡，湍的空间内，有许多离散的湍涡，湍涡在运动过程中是不断与周围发生涡在运动过程中是不断与周围发生混合，逐渐失去属性。混合，逐渐失去属性。Prantal假设：湍涡在运动过程中并不和周围发生混合，当经过混合长距离后才与周围流体发生混合失去其原有属性。完全模仿分子运动。可见：这里的混合长类似于分子自由可见：这里的混合长类似于分子自由程。在混合长前，湍涡的物理属性守程。在混合长前，湍涡的物理属性守恒。恒。混合长的定义：湍涡在运动过程中失去其原有属性前所走过的最长距离。2Prantal混合长理论的基本思想：（1）不同的湍涡在固定点的置换引起了脉动如何确定脉动场 某个湍涡某时刻

15、运动到某位置，则该处的瞬时物理性质就是这个湍涡的特性。（2）湍涡的特性为原位置周围介质特性的平均值。（3）湍涡在运动过程中，在混合长距离内不与周围混合而失去其原有的特性；在混合长距离内，物理属性守恒。3、参数化：z高度上的t时刻的脉动场：zulzulzuu)()(脉动量与平均量之间建立了联系，脉动量与平均量之间建立了联系，脉动是由于平均物理量的分布不均脉动是由于平均物理量的分布不均匀（有梯度）引起的。匀（有梯度）引起的。zukzuwlwuTzzx这里：这里：湍流粘性系数湍流粘性系数 wlkz类同于分子粘性情形：dzdudzduzx质常数。运动本身有关，不是物湍流粘性系数：与湍流数；分子粘性系数

16、：物质常4、湍流粘性系数、湍流粘性系数设湍流运动“各向同性”的性质，则：vuw0,0;0,0lwlwzulwu022222 zulkzuzulzuzulTzllzxl:平均混合长，平均混合长，称混合长称混合长zKCzwlChzlwChzppzpz同理：同理：位焓湍流扩散系数（湍流热传导系数）；动量湍流扩散系数，或称湍流粘性系数 zKzK两者通常不同两者通常不同第五节第五节 湍流运动的发展判据湍流运动的发展判据 Richardson数影响湍流运动的因子：影响湍流运动的因子：1、层结的作用：大气密度随高度变化 层结大气。稳定、不稳定、中性层结 一致一致 不稳定不稳定净浮力与位移净浮力与位移 相反相

17、反 稳定稳定 为为0 中性中性气团垂直向受到气团垂直向受到净浮力的作用净浮力的作用净浮力取决于气团与环境大气的密度差净浮力取决于气团与环境大气的密度差,如：如：气团上升过程中，周围气压减小，气团上升过程中，周围气压减小，引起气团膨胀（准静力过程）引起气团膨胀（准静力过程）温度密度减小。温度密度减小。同时，环境大气的密度温度也在随同时，环境大气的密度温度也在随高度减小。高度减小。净浮力取决于气团和环境哪个减小净浮力取决于气团和环境哪个减小的更快。的更快。气块温度干绝热递减率环境温度垂直递减率；dzdTzTdd)1d)2净浮力与位移相反 稳定层结稳定层结净浮力抑制湍流运动的发展，作负功。净浮力抑制

18、湍流运动的发展，作负功。d)3中性层结中性层结，净浮力，净浮力0，无影响，无影响2平均运动的作用平均运动的作用湍流（分子）对平均运动（宏观）是耗散转化为湍流运动动能；有序运动向无序运动的转化：能量串级 如：摩擦生热：宏观运动动能转化为微观运动动能平均运动总是有利于湍流发展。定义Ri 数：2)()(zVTgRid平均运动的湍能供给率散率反抗层结作功的湍能耗平均运动的湍能供给率：0)(2zV反抗层结作功的湍能耗散率 负耗散即为供给。即不稳定层结耗散；即稳定层结,0)(,0)(dd供给耗散抑制湍流全是供给时，无耗散，分子供给时，耗散分子湍流发展数临界,00.1iciciicRRiRRRiR实际中，一

19、般取 114icR第六节第六节 近地面层风随高度的分布（风廓线）近地面层风随高度的分布（风廓线）一、常值通量层的概念一、常值通量层的概念 边界层最重要的特性是：湍流性物理量输送据观测近地面层中zxzxTT “近地面层”中，物理量的通量几乎不随高度变化。由于近地面层中物理量的通量几乎不随高度变化，所以又称近地面层称为常值通量层。二、摩擦速度，摩擦速度方程二、摩擦速度，摩擦速度方程由于近地面层是常值通量层，则由于近地面层是常值通量层，则0,00,0220vvzvzvlTzuzulTTxTTzzyzxZZ则：如：方向，则有：轴沿取常矢量近地面层风向不随高度变化，近地面层风向不随高度变化，风向沿风向沿

20、x轴。轴。在近地面层中，常量uTzulTzulzu22)(0u1）是常量；2）量纲速度的量纲3）体现了湍流粘性力T0的大小。称 为摩擦速度：uuzul为摩擦速度方程 三、风廓线的一般解法：三、风廓线的一般解法：由摩擦速度方程 uzulludzud1）一阶方程给一个边界条件就可以求解。给一个边界条件就可以求解。2）已知混合长）已知混合长l一个边条件：一个边条件：00zzuZ0是平均风为0的高度,体现了地面状况粗糙程度,称粗糙度。已知混合长则可得：zzzudzluudzu0)(0)(混合长l与湍流运动的强度有关 湍流强度取决于：平均运动固壁（地面）的作用动力作用层结热力作用不同层结下风廓线不同不同

21、层结下风廓线不同四、中性层结下的风廓线四、中性层结下的风廓线中性层结下层结对湍流不起作用，即不考虑热力作用；仅考虑动力作用：近地面层中，越接近地面，受到地近地面层中，越接近地面，受到地面的限制越多，湍流越弱，湍涡走面的限制越多，湍流越弱，湍涡走的距离越短。的距离越短。，卡门常数其中：设：41.0vvpccczl00ln)ln(ln)(0zzuzzudzzuzuzz 在近地面层中，即中性层结下，风随高度变化满足对数率分布。引入对数坐标，即令：引入对数坐标，即令：y=lnz；为一直线则)(0yyuu00ln;zyzuctg轴上的截距为斜率为二个点可以确定一直线，所以二个二个点可以确定一直线，所以二

22、个高度上有观测，可以得到风廓线，高度上有观测，可以得到风廓线，可以得到可以得到u*及及z0五、非中性层结下的风廓线：五、非中性层结下的风廓线：苏拉依赫曼假设：苏拉依赫曼假设：),(1000101zAAAzl函数，即：是层结与粗糙度的待定是一与层结有关的参量稳定层结。中性层结；不稳定层结；确定？),(0zA*100100000100)(,)(),(0udzudzzzzzzlzzAzAzlzzzz即即：近似为中性的。热力作用动力作用处，由于固壁的作用在)(1)()()()()()(,0,)(100*010100*00100*0000aazzzzzzzzaxxzzuzzuzzdzzuzudzzzzu

23、dzdzuduzzzzzzzudzud则积分并利用边条件：到上式从000ln 1)(limzzuzzu非中性层结下，风廓线满足指数律。可证：可证：在不同层结条件下的风切变：风切变：稳定稳定中性中性不稳定不稳定合强，风切变小。不稳定层结下，湍流混弱，风切变大；稳定层结下，湍流混合第七节第七节 上部摩擦层的风随高度的分布上部摩擦层的风随高度的分布 Ekman螺线螺线 上部摩擦层（上部摩擦层（Ekman层）中，近似层）中，近似满足三力平衡：满足三力平衡：01kFVfp 由于湍流粘性力的作用，风要穿越等压线，从高压指向低压。二、定解问题二、定解问题求解求解u(z),v(z)三力平衡：三力平衡：0)(1

24、10)(11zvKzfuypzuKzfvxpX方向的湍流粘性力为：)(1)(1zuKzTzTyTxzxyxxx垂直项的输送水平项的输送 根据混合长理论令：ggfuypfvxp110)(1)(0)(1)(zvKzuufzuKzvvfgg把x轴取在等压线上，则：00gvxp且设：constuconstKconstg,)2(0)()1(02222guuKfdzvdvKfdzud二元二阶常系数的微分方程组0,00ggvvuuzvuz时，时，边界条件：二、上部摩擦层中风随高度的变化二、上部摩擦层中风随高度的变化把方程组写作矢量方程：（解二元方程比较繁琐）0)(122gVVfKdzVd 一个未知数，一个方

25、程，但求解一个未知数，一个方程，但求解矢量方程存在困难，引入复数解法。矢量方程存在困难，引入复数解法。矢量与复数在几何矢量与复数在几何表达上具有一致性表达上具有一致性ivuWj viuV复地转速度复速度gggguivuWivuW再由(1)i(2)得：一元二阶常系数非齐次方程：)2(0)(0)()1(0022222222gguuKfidzvdiuuKfdzvdvKfiidzudvKfdzudgguWzWzuWKfidzWd,0,00)(22令：复地转偏差ggWWuWW2222220dzWddzWddzWdg齐次方程0,;,0022WzuWzWKfidzWdg特征根：KfirKfir2ZKifZK

26、ifBeAeW通解：ggzzuBuWAW000)Im()Re(WiWeuWzKifg2)1(2212222iiiiiEEhZihZgZKfigeeueuW2)1(令：fKhE2标高EkmangEEhzguivuhZihzeuWE)sin(cos上部摩擦层中风速随高度的变化：EhzgEhzghzeuzvhzeuzuEEsin)()cos1()(风速大小：EEhzEhzgehzeuvuV222cos21风速与地转风向（x向）夹角：EhzEhzhzehzeuvtgEEcos1sin”型时：“000z。，即451tgVz;风向随高度右旋。风速增大风速增大Ekman螺线：上部摩擦层中，在湍流粘性力、科氏

27、力和压力梯度力平衡之下，各高度上的风速矢端迹在水平面上的投影。所以，上部摩擦层中，风随高度的分布满足Ekman螺线律。三、Ekman螺线的性质：1、风向随高度的变化、风向随高度的变化45,1,0tgz（1）（2）右旋 tgz,某一高度hB，风向第一次与地转风向一致，即满足：即满足：0tg,0sinEhz,nhzE当 n=1时，EBhh梯度风高度。定义：风向第一次与地转风向一致定义：风向第一次与地转风向一致的高度，称为梯度风高度。的高度，称为梯度风高度。通常取梯度风高度梯度风高度为边界层顶的高度：fKhhEB2越小，边界层厚度越厚纬度越低，厚度越厚，大，湍流越强，边界层fK（3）随 Bhz z风

28、向在地转风向附近摆动，幅度 z，风向地转风向。2、风速随高度变化、风速随高度变化0,0Vz（1）Vz,（2），直至 gBuVhz,（3）Bhz z ，V也是在地转风速附近摆动，幅度 guVz,综合综合1，2gVVz,3、上部摩擦层中湍流粘性力随高度的变化湍流粘性力随高度的变化x、y向的湍流粘性力：2222;dzvdKdzudK复湍流粘性力：22222222dzWdKdzWdKdzvdiKdzudK)2(222220WWiiieWfeWfeWifdzWdKWKfidzWd并在其左侧即垂直于方向：大小：WWfW2地表处：)2(/22)(EEEEhzihzghizhzgTeefueeuifWifdz

29、WdKF根据kVfzTFVfpk101上式给出地转偏差与湍流摩擦力的关系，在北半球，面向地转偏差的方向，湍流摩擦力方向与其垂直且指向其左方。4、上部摩擦层中的风压关系、上部摩擦层中的风压关系01kFVfp 由于湍流粘性力的作用，风要穿越等压线，从高压指向低压。思考题思考题:已知上部摩擦层中某高度上的实际风与地转风如图所示，请分析该层上湍流粘性力的方向？第八节第八节 二级环流与大气旋转减弱二级环流与大气旋转减弱1、物理分析、物理分析 在边界层中，三力平衡下，风要穿越等压线，从高压指向低压，则气旋区产生辐合上升，反气旋区产生辐散下沉。这种边界层顶的垂直运动，称为。相应的，自由大气中的气旋区要产生辐

30、散，反气旋区要产生辐合，这样就在垂直面内形成闭合环流。闭合环流。如果将水平面上的气旋、反气旋，如果将水平面上的气旋、反气旋，称为一级环流，则称这个由一级环流称为一级环流，则称这个由一级环流诱发的、在垂直面上的闭合环流，为诱发的、在垂直面上的闭合环流，为二级环流的作用：使边界层与自由二级环流的作用：使边界层与自由大气发生物理量交换。大气发生物理量交换。（1）从角动量的角度看：空气，输送到边界层。自由大气中角动量大的气，输送到自由大气；边界层中角动量小的空结果：由自由大气向边界层输送角动量。自由大气角动量减少，大气旋转减弱 边界层角动量增加，以补偿耗散。（2）从涡度角度看。用来补偿耗散反气旋加强反

31、气旋区辐散气旋加强气旋区辐合边界层中：旋转减弱反气旋减弱反气旋区辐合气旋减弱气旋区辐散自由大气中：注：自由大气中忽略耗散，是通过与边界层发生相互作用使得大气旋转减弱，耗散发生在边界层。二、二、Ekman抽吸与二级环流抽吸与二级环流风穿越等压线由高压吹向低压而输送的质量，是由v分量引起的。考察由高压向低压输送情况。BhvdzM0EghEhzghheudzhzeuvdzMBEB)1(21/sin0/0将将Ekman层中风随高度分布的解层中风随高度分布的解v(z)代入得：代入得：EghuMe211上式表明，对一个铅直伸展达整个埃克曼层的单位面积气柱来说向低压一侧的净质量输送与地转风及埃克曼标高成正比

32、。由于穿越等压线从高压向低压输送质量，由于穿越等压线从高压向低压输送质量，在气旋（低压）产生辐合上升，反气旋（高在气旋（低压）产生辐合上升，反气旋（高压）产生耗散下沉，在边界层顶产生垂直运压）产生耗散下沉，在边界层顶产生垂直运动。由辐合量得到相应的垂直速度。动。由辐合量得到相应的垂直速度。下面讨论由质量辐合所引起的摩擦层顶的下面讨论由质量辐合所引起的摩擦层顶的铅直速度。铅直速度。0zwyvxuyMvdzydzyvwhzeuxxdzyvxuwBBEBhhBEhzghB1)0.)cos1(u)(000利用不可压缩流体的连续方程（认为边界层中利用不可压缩流体的连续方程（认为边界层中为常数为常数）：）

33、：下边界条件：Z=0,W=0则边界层顶（Z=hB）的垂直速度WB为：EgBhyuMyw211yuyuxvggggfKfKhwggEgB222121由此可见，边界层顶的垂直运动与地转风涡度成正比，该关系式建立了边界层与自由大气之间的联系。这种联系的表现为：水平辐合。相应的在自由大气形成动，边界层顶存在下沉运，则反气旋区：水平辐散；相应的在自由大气形成动，边界层顶存在上升运，则气旋区：0000EgEgww通过垂直运动，自由大气和边界层形成了质量和其他物理量的交换，自由大气中动量大的空气通过下沉运动，被吸入边界层，边界层中动量小的空气通过上升运动被抽入自由大气。三、大气旋转减弱（考察三、大气旋转减弱

34、（考察 ）)(yvxufdtdzwfdtdgHhHhgBBdzzwfdzdtd的关系。与Bgwdtd假设：不计气块的大范围南北移动，即在涡度方程中不考虑效应。代入不可压的连续方程BgBHBHgBfwdtdhHwwwfdtdhH)(0)()(HfwhHfwdtdBBBgBhHfKhwgEgB221又gggHfKfKHfdtd22考虑初始条件 00gtgtfKHgge210tfKHgge210由此可知，由于Ekman抽吸使地转风涡度随时间呈指数衰减；若称使地转风涡度g衰减至初始地转风涡度g0的1e倍所需的时间为旋转衰减时间，则由上面关系式求得的旋转衰减时间为：10eggfKHttfKHE2121天5105.410;10;10514124SsfsmKmH这与天气系统实际消亡时间尺度相近。可以表明：这种机制是引起天气系统消亡的最主要机制。另考察“自由大气”本身的粘性耗散对大气旋转减弱的作用222222dzVdKjdzvdKidzudKFK:运动方程22dzdKtgg自由大气中天气系统由于粘性耗散引起的衰减时间为 dt211HLVKtLVd天1001072SKHtd 说明了：实际“自由大气”本身粘性耗散，使天气系统衰亡的作用很弱。可忽略粘性作用。